zastosowania elektromagnetyzmu w nowoczesnych ... - PTZE
zastosowania elektromagnetyzmu w nowoczesnych ... - PTZE
zastosowania elektromagnetyzmu w nowoczesnych ... - PTZE
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
76<br />
XVIII Sympozjum <strong>PTZE</strong>, Zamość 2008<br />
w których wykładniki skalowania α, β, δ związane są następującymi relacjami<br />
α = 1 − c, β = 3 2 − c 2 , δ = 2 − c , (4)<br />
gdzie c – bezwymiarowy parametr modelu [6,7].<br />
W oparciu o prace dotyczące skalowania w szumie Barkhausena założono, że możliwe<br />
jest wykorzystanie teorii skalowania w opisie strat energii w materiałach magnetycznie<br />
miękkich. W rozważaniach przyjęto, że straty energii zależą jedynie od częstotliwości pola<br />
magnesującego próbkę oraz indukcji maksymalnej Ptot = (f, Bm) [8-10]. Stosując procedurę<br />
skalowania Widoma otrzymano fenomenologicznym model strat energii w postaci<br />
2<br />
⎛<br />
⎞<br />
β ⎜ () 1 f ( 2)<br />
⎛ f ⎞<br />
P ≈ Γ + Γ ⎟<br />
⎜<br />
⎜<br />
⎟<br />
tot Bm<br />
, (5)<br />
−α<br />
−α<br />
B<br />
⎟<br />
m ⎝<br />
⎝ Bm<br />
⎠ ⎠<br />
gdzie α, β – wykładniki skalowania, Γ (1) , Γ (2) – amplitudy. Wartości α, β, Γ (1) , Γ (2) zostały<br />
wyestymowane z pomiarów całkowitych strat energii, wykonanych dla próbek z różnych<br />
materiałów magnetycznie miękkich. W oparciu o uzyskane wyniki estymacji określono<br />
relację pomiędzy wykładnikami skalowania w postaci β = 1.35α + 1.75, co przedstawiono na<br />
rysunku 1. Przekształcając wyrażenie (5) do postaci bezwymiarowej<br />
( 2)<br />
Γ<br />
() 1 ( Γ )<br />
( 2)<br />
Γ f<br />
, f =<br />
β scal () −α<br />
2<br />
Ptot<br />
Pscal = fscal<br />
+ fscal,<br />
gdzie Pscal<br />
=<br />
, (6)<br />
2<br />
1<br />
B<br />
Γ B<br />
otrzymano kolaps danych dla całkowitych strat energii w materiałach magnetycznie<br />
miękkich, co przedstawiono na rysunku 2.<br />
Uzyskane rezultaty potwierdzają słuszność założenia o skalowaniu całkowitych strat<br />
energii w materiałach magnetycznie miękkich<br />
Wykładnik skalowania β [-]<br />
2<br />
1<br />
0<br />
-1<br />
-2<br />
blacha NO 3% Si-Fe<br />
blacha GO 3% Si-Fe<br />
Fe 78 Si 13 B 9<br />
Co 71.5 Fe 2.5 Mn 2 Mo 1 Si 9 B 14 (próbka I)<br />
Co 71.5 Fe 2.5 Mn 2 Mo 1 Si 9 B 14 (próbka II)<br />
Fe 73.5 Cu 1 Nb 3 Si 15.5 B 7<br />
Fe 73.5 Cu 1 Nb 3 Si 13.5 B 9<br />
stop 50% Ni-Fe (permaloj)<br />
stop 77% Ni-Fe (permaloj)<br />
stop 79% Ni-Fe (permaloj)<br />
β = 1.35α + 1.75<br />
-2.8 -2.4 -2.0 -1.6 -1.2 -0.8 -0.4<br />
Wykładnik skalowania α [-]<br />
Rys. 1. Relacja pomiędzy wykładnikami α i β [8]<br />
Literatura<br />
Wyskalowane straty energii P scal [-]<br />
80<br />
70<br />
60<br />
50<br />
40<br />
30<br />
20<br />
10<br />
0<br />
m<br />
blacha NO 3% Si-Fe<br />
blacha GO 3% Si-Fe<br />
Fe 78 Si 13 B 9<br />
Co 71.5 Fe 2.5 Mn 2 Mo 1 Si 9 B 14 (próbka I)<br />
Co 71.5 Fe 2.5 Mn 2 Mo 1 Si 9 B 14 (próbka II)<br />
Fe 73.5 Cu 1 Nb 3 Si 15.5 B 7<br />
Fe 73.5 Cu 1 Nb 3 Si 13.5 B 9<br />
stop 50% Ni-Fe (permaloj)<br />
stop 77% Ni-Fe (permaloj)<br />
stop 79% Ni-Fe (permaloj)<br />
krzywa kolapsu danych<br />
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9<br />
Wyskalowana częstotliwość f scal [-]<br />
Rys. 2. Kolaps danych dla całkowitych start energii<br />
w materiałach magnetycznie miękkich [8]<br />
1. Widom B., Equation of state in the neighborhood of the critical point, J. Chem. Phys., vol. 43 (1965),<br />
3898-3905<br />
2. Klamut J., Durczewski K., Sznajd J., Wstęp do fizyki przejść fazowych, Wydawnictwo Polskiej Akademii<br />
Nauk, Zakład Narodowy im. Ossolińskich, Wrocław, 1979<br />
m