zastosowania elektromagnetyzmu w nowoczesnych ... - PTZE
zastosowania elektromagnetyzmu w nowoczesnych ... - PTZE zastosowania elektromagnetyzmu w nowoczesnych ... - PTZE
50 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008 jako całość ma namagnesowanie M = 0. Pomiędzy domenami powstają ściany domenowe – obszary przejściowe, w których następuje stopniowy obrót momentów magnetycznych od kierunku jaki jest w jednej domenie do kierunku w domenie sąsiedniej. Dla żelaza przeciętny rozmiar domen jest rzędu 10 -6 m, a szerokość ściany domenowej rzędu 10 -8 m. Proces namagnesowania (przemagnesowania) polega na przyłożeniu do próbki zewnętrznego pola magnetycznego H, o dostatecznie dużym natężeniu, co powoduje zmiany w strukturze domenowej: domeny o kierunkach M zgodnych i zbliżonych do kierunku pola zewnętrznego rozrastają się kosztem innych domen. W ten sposób powstaje namagnesowanie całej próbki. Po usunięciu pola zewnętrznego pozostaje M ≠ 0, gdyż najważniejsze mikroskopowe procesy przemagnesowania nie są odwracalne. Zauważmy, że zmiana wielkości domen polega na przemieszczaniu się ścian domenowych, które jest wywołane przez zewnętrzne pole magnetyczne H. Energia (potencjalna) ściany domenowej E zależy od jej położenia x w danym punkcie próbki i jest funkcją posiadającą wiele lokalnych minimów i maksimów o charakterze barier potencjału. Pole H zmienia położenie ściany domenowej i przeprowadza ścianę przez te bariery potencjalne. Usunięcie pola powoduje tylko lokalne cofnięcie ściany do pobliskiego minimum energetycznego, natomiast ze względu na duże bariery potencjału, powrót ścian domenowych na poprzednie miejsca jest niemożliwy. Dla dostatecznie dużych pól magnetycznych jest więc to proces nieodwracalny. Warto zauważyć, że dla małych pól zewnętrznych ściany przemieszczają się nieznacznie, ich przesunięcia są odwracalne i stan niewielkiego namagnesowania w małym polu zewnętrznym zanika po usunięciu pola. Oprócz opisanego wyżej najważniejszego procesu występują też i inne procesy przemagnesowania - są one związane z obrotem wektorów M w domenach. Mają one większe znaczenie silnych polach magnetycznych i zależą od struktury krystalicznej materiału; mogę mieć również charakter odwracalny i nieodwracalny. Magnesy trwałe są to elementy posiadające możliwie największe namagnesowanie MS, które jest stabilne w czasie i jest mało podatne na wpływ czynników zewnętrznych np. niezbyt wielkich pól magnetycznych. Wynika stąd, że kluczem do uzyskanie tej właściwości jest utrudnienie w danym materiale ruchu ścian domenowych. Odpowiednia struktura i skład materiału powiększa bariery energii potencjalnej i utrudnia ruch ścian, czyli przemagnesowanie próbki. Takie właściwości powinien mieć właśnie materiał na magnesy trwałe, nazywa się on magnetykiem twardym (w odróżnieniu od magnetyków miękkich, które przemagnesowują się łatwo). Czynnikami utrudniającymi ruch ścian domenowych jest np. stworzenie struktury krystalicznej materiału z krystalitami o odpowiednich rozmiarach (granice ziaren są centrami hamującymi ruch ścian), stosowanie różnego typu domieszek i stopów, odpowiednie procesy technologiczne. Obrazem omówionych wyżej procesów przemagnesowywania jest krzywa zwana pętlą histerezy, otrzymywana przy pomiarze namagnesowania w funkcji pola magnetycznego. Na pętli przyjęto definiować charakterystyczne wartości: pole remanencji HC i namagnesowanie nasycenia MS. Przy dostatecznie dokładnych pomiarach na pętli histerezy można zarejestrować tzw. skoki Barkhausena, które świadczą o wyżej omówionych przeskokach ścian domenowych między dolinami potencjalnymi. W zależności od rodzaju materiału pętle histerezy mogą mieć rozmaite kształty. Ponieważ pole powierzchni zawarte wewnątrz pętli histerezy jest proporcjonalne do energii przemagnesowania próbki, to w przypadku magnetyka twardego typowa pętla ma duże wartości HC i MS. Iloczyn MSHC jest podstawowym parametrem charakteryzującym jakość magnesu trwałego. Jak już wspomnieliśmy osiągnięty został wielki postęp w produkcji magnesów trwałych, będący wynikiem rozwoju inżynierii materiałowej. Ważnym krokiem w rozwoju technologii produkcji magnesów trwałych było w 1920 odkrycie Kotaru Hondy (Tohoku Univ., Sendai, Japonia), że bardzo dobrymi domieszkami do żelaza jest kobalt. Dalsze prace w tym kierunku doprowadziły do opracowania materiałów na bazie żelaza domieszkowanych glinem, niklem
XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008 i kobaltem (t.zw. materiały AlNiCo). W materiałach takich po wytworzeniu odpowiedniej tekstury ziaren krystalicznych uzyskano MSHC = 85 kJ/m 3 . Pod koniec lat 40 XX w. w laboratoriach Philipsa opracowano nowy typ materiałów – ferryty. Są to kompleksowe związki Fe2O3 z tlenkami innych metali (np. Zn, Mn). Materiały te należące do tzw. ceramiki czarnej, są więc to spieki starannie rozdrobnionych proszków. Ferryty mają dobre właściwości użytkowe, są tanie, łatwo im nadać pożądany kształt, słabo przewodzą prąd elektryczny. Osiągają wartości MSHC ok. 30 kJ/m 3 , a ich produkcja światowa sięga 90% całej produkcji materiałów na magnesy trwałe. Przykładem ferrytu jest Ba- Fe12O19 (ze strukturą heksagonalną). Gdy cena magnesu nie gra zasadniczej roli, w zastosowaniach specjalnych (laboratoria, sprzęt specjalistyczny, technika kosmiczna), najlepszymi magnetykami twardymi są materiały domieszkowane neodymem lub samarem. Materiał taki z odpowiednią strukturą krystalograficzną (heksagonalną lub tetragonalną), może osiągnąć MSHC = 215 kJ/m 3 (inicjujące prace badawcze nad tymi materiałami prowadziła f-ma General Electric). Najlepsze współczesne magnesy trwałe to magnesy neodymowe w których MSHC jest rzędu 400 kJ/m 3 . W produkcji najnowocześniejszych materiałów na magnesy trwałe coraz większą rolę odgrywa nanotechnologia. Wytworzenie odpowiedniej struktury wewnętrznej materiału, zawierającej ziarna o nanometrowych wymiarach, bardzo znacznie obniża podatność materiału na przemagnesowanie, ze względu na dużą gęstość centrów hamujących ruch ścian domenowych. Przykładem takiego współczesnego materiału jest np. Nd13.2Fe79.6B6Si1.2 z ziarnami nanometrowymi. Wydaje się, że w najbliższej przyszłości postęp w pracach nad materiałami na magnesy trwałe będzie związany z rozwojem nanotechnologii. 51
- Page 1 and 2: Współorganizatorzy: CENTRALNY INS
- Page 3: XVIII SYMPOZJUM ŚRODOWISKOWE ZASTO
- Page 6 and 7: 11:30 - 13:30 2. ELECTRICAL MACHINE
- Page 8 and 9: Mariana Iorgulescu, Robert Beloiu I
- Page 10 and 11: 11:00 - coffee break 11:30 - 13:30
- Page 12 and 13: 11:00 - 12:45 9. COUPLED FIELDS (ch
- Page 14 and 15: Paweł Kielan Badanie wpływu opó
- Page 17: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 20 and 21: 20 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 23 and 24: Wstęp XVIII Sympozjum PTZE, Zamoś
- Page 25: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 28 and 29: 28 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 30 and 31: 30 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 32 and 33: Wymagania stawiane systemom teledia
- Page 34 and 35: 34 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 36 and 37: 36 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 38 and 39: 38 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 40 and 41: 40 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 42 and 43: 42 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 45 and 46: VIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 47: VIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 53 and 54: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 55 and 56: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 57: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 60 and 61: 60 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 63 and 64: Wstęp XVIII Sympozjum PTZE, Zamoś
- Page 65 and 66: Wstęp XVIII Sympozjum PTZE, Zamoś
- Page 67: Wnioski XVIII Sympozjum PTZE, Zamo
- Page 70 and 71: 70 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 72 and 73: 72 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 75 and 76: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 77: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 80 and 81: 80 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 82 and 83: 82 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 84 and 85: Konkluzja 84 XVIII Sympozjum PTZE,
- Page 86 and 87: 86 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 89 and 90: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 91 and 92: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 93: XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2008
- Page 96 and 97: 96 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
- Page 98 and 99: 98 XVIII Sympozjum PTZE, Zamość 2
50<br />
XVIII Sympozjum <strong>PTZE</strong>, Zamość 2008<br />
jako całość ma namagnesowanie M = 0. Pomiędzy domenami powstają ściany domenowe –<br />
obszary przejściowe, w których następuje stopniowy obrót momentów magnetycznych od<br />
kierunku jaki jest w jednej domenie do kierunku w domenie sąsiedniej. Dla żelaza przeciętny<br />
rozmiar domen jest rzędu 10 -6 m, a szerokość ściany domenowej rzędu 10 -8 m.<br />
Proces namagnesowania (przemagnesowania) polega na przyłożeniu do próbki zewnętrznego<br />
pola magnetycznego H, o dostatecznie dużym natężeniu, co powoduje zmiany w strukturze<br />
domenowej: domeny o kierunkach M zgodnych i zbliżonych do kierunku pola zewnętrznego<br />
rozrastają się kosztem innych domen. W ten sposób powstaje namagnesowanie<br />
całej próbki. Po usunięciu pola zewnętrznego pozostaje M ≠ 0, gdyż najważniejsze mikroskopowe<br />
procesy przemagnesowania nie są odwracalne. Zauważmy, że zmiana wielkości domen<br />
polega na przemieszczaniu się ścian domenowych, które jest wywołane przez zewnętrzne<br />
pole magnetyczne H. Energia (potencjalna) ściany domenowej E zależy od jej położenia x<br />
w danym punkcie próbki i jest funkcją posiadającą wiele lokalnych minimów i maksimów<br />
o charakterze barier potencjału. Pole H zmienia położenie ściany domenowej i przeprowadza<br />
ścianę przez te bariery potencjalne. Usunięcie pola powoduje tylko lokalne cofnięcie ściany<br />
do pobliskiego minimum energetycznego, natomiast ze względu na duże bariery potencjału,<br />
powrót ścian domenowych na poprzednie miejsca jest niemożliwy. Dla dostatecznie dużych<br />
pól magnetycznych jest więc to proces nieodwracalny. Warto zauważyć, że dla małych pól<br />
zewnętrznych ściany przemieszczają się nieznacznie, ich przesunięcia są odwracalne i stan<br />
niewielkiego namagnesowania w małym polu zewnętrznym zanika po usunięciu pola. Oprócz<br />
opisanego wyżej najważniejszego procesu występują też i inne procesy przemagnesowania -<br />
są one związane z obrotem wektorów M w domenach. Mają one większe znaczenie silnych<br />
polach magnetycznych i zależą od struktury krystalicznej materiału; mogę mieć również charakter<br />
odwracalny i nieodwracalny.<br />
Magnesy trwałe są to elementy posiadające możliwie największe namagnesowanie MS,<br />
które jest stabilne w czasie i jest mało podatne na wpływ czynników zewnętrznych np. niezbyt<br />
wielkich pól magnetycznych. Wynika stąd, że kluczem do uzyskanie tej właściwości jest<br />
utrudnienie w danym materiale ruchu ścian domenowych. Odpowiednia struktura i skład materiału<br />
powiększa bariery energii potencjalnej i utrudnia ruch ścian, czyli przemagnesowanie<br />
próbki. Takie właściwości powinien mieć właśnie materiał na magnesy trwałe, nazywa się on<br />
magnetykiem twardym (w odróżnieniu od magnetyków miękkich, które przemagnesowują się<br />
łatwo). Czynnikami utrudniającymi ruch ścian domenowych jest np. stworzenie struktury<br />
krystalicznej materiału z krystalitami o odpowiednich rozmiarach (granice ziaren są centrami<br />
hamującymi ruch ścian), stosowanie różnego typu domieszek i stopów, odpowiednie procesy<br />
technologiczne.<br />
Obrazem omówionych wyżej procesów przemagnesowywania jest krzywa zwana pętlą<br />
histerezy, otrzymywana przy pomiarze namagnesowania w funkcji pola magnetycznego. Na<br />
pętli przyjęto definiować charakterystyczne wartości: pole remanencji HC i namagnesowanie<br />
nasycenia MS. Przy dostatecznie dokładnych pomiarach na pętli histerezy można zarejestrować<br />
tzw. skoki Barkhausena, które świadczą o wyżej omówionych przeskokach ścian domenowych<br />
między dolinami potencjalnymi. W zależności od rodzaju materiału pętle histerezy<br />
mogą mieć rozmaite kształty. Ponieważ pole powierzchni zawarte wewnątrz pętli histerezy<br />
jest proporcjonalne do energii przemagnesowania próbki, to w przypadku magnetyka twardego<br />
typowa pętla ma duże wartości HC i MS. Iloczyn MSHC jest podstawowym parametrem<br />
charakteryzującym jakość magnesu trwałego.<br />
Jak już wspomnieliśmy osiągnięty został wielki postęp w produkcji magnesów trwałych,<br />
będący wynikiem rozwoju inżynierii materiałowej. Ważnym krokiem w rozwoju technologii<br />
produkcji magnesów trwałych było w 1920 odkrycie Kotaru Hondy (Tohoku Univ., Sendai,<br />
Japonia), że bardzo dobrymi domieszkami do żelaza jest kobalt. Dalsze prace w tym kierunku<br />
doprowadziły do opracowania materiałów na bazie żelaza domieszkowanych glinem, niklem