E82092_Fizyka ZR LO kl.3
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Naładowana cząstka w polu magnetycznym<br />
Na cząstkę o ładunku q poruszającą się w polu magnetycznym z prędkością υ → działa<br />
siła Lorentza F → = qυ → × B → , o wartości F = qυB sin 0)<br />
qυ<br />
Na podstawie tej definicji wartością B indukcji magnetycznej → B nazywamy stosunek wartości<br />
maksymalnej siły Lorentza działającej na cząstkę o ładunku dodatnim q, poruszającą<br />
się z szybkością υ, do iloczynu ładunku i szybkości tej cząstki.<br />
Tor naładowanej cząstki w polu magnetycznym zależy od kąta między jej prędkością υ<br />
→<br />
i kierunkiem linii pola, czyli kierunkiem B. → Jeśli naładowana cząstka wpada do pola magnetycznego<br />
z prędkością υ:<br />
→<br />
▶ równoległą do linii pola, to porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym;<br />
▶ prostopadłą do linii pola, to porusza się ze stałą szybkością po okręgu o promieniu<br />
r = mυ<br />
qB , a okres jej ruchu T =2π m qB ;<br />
▶ tworzącą z liniami pola kąt α (różny od kątów 0, π 3π<br />
, π, , 2π), to porusza się po<br />
2 2<br />
linii śrubowej ruchem złożonym z dwóch ruchów: jednostajnego prostoliniowego<br />
z szybkością υ cosα wzdłuż linii pola i jednostajnego po okręgu z szybkością υ sinα<br />
prostopadle do linii pola.<br />
⊥<br />
q<br />
<br />
⎜⎢<br />
B<br />
→<br />
υ ‖ = υ cosα<br />
→<br />
υ ⊥ = υ sinα<br />
W polu magnetycznym energia kinetyczna naładowanej cząstki nie zmienia się, ponieważ<br />
siła Lorentza działająca na cząstkę (gdy → υ ⁄‖ → B) jest siłą dośrodkową; w każdym punkcie<br />
toru:<br />
→<br />
F dośr ⊥ ∆ → r ⇒ ∆W = → F dośr · ∆ → r =0<br />
Pole magnetyczne przewodników, przez które płynie prąd<br />
Prąd płynący w długim, prostoliniowym przewodniku wytwarza pole magnetyczne,<br />
którego linie (w płaszczyźnie prostopadłej do przewodnika) są współśrodkowymi okręgami<br />
o środkach leżących na przewodniku.<br />
Wartość indukcji magnetycznej w odległości r od przewodnika wyrażamy wzorem:<br />
B = µ 0I<br />
2πr<br />
gdzie I jest natężeniem prądu płynącego w przewodniku, a współczynnik<br />
µ 0 =4π · 10 −7 Tm<br />
A =4π · 10−7 N<br />
– przenikalnością magnetyczną próżni.<br />
2<br />
A<br />
123