Фізична Ñ Ñ–Ð¼Ñ–Ñ - Донбаська державна машинобудівна академія

зворотному напрямку цей процес може відбуватися тільки з витратою роботизовні. Наприклад, в холодильній машині теплота переходить від більшхолодного тіла до більш нагрітого тільки з витратою електричної енергії.Рівновагою або рівноважним станом зветься такий стан термодинамічноїсистеми, при якому незважаючи на процеси, що відбуваються в системі, всіпараметри системи залишаються без змін, якщо немає зовнішнього впливу.Другий закон термодинаміки визначає можливість, напрямок та межуперебігу необоротних процесів. Цей закон формулюється так: теплота неможе переходити самодовільно від більш холодного тіла до більш гарячого,або неможливо побудувати таку теплову машину, яка може теплоту повністюперетворити на роботу. Процес перетворення теплоти на роботу є необоротним,тобто неможливо повністю теплоту перетворити на роботу.Для характеристики ступеня необоротності цього процесу Клаузіус в1854 році запропонував особливу функцію під назвою ентропія. Для оборотногоізотермічного процесу зміна ентропії відображується рівняннямdS q , [моль /К] (3.1)Tде dS – нескінченно мала зміна ентропії системи під час процесу, тобтоентропія процесу; δq – нескінченно мала кількість теплоти; Т – температура,при якій відбувається перехід нескінченно малої кількості теплоти.В ізольованій системі перехід теплоти від більш нагрітого тіла доменш нагрітого супроводжується збільшенням ентропії системи:dS q . (3.2)TЕнтропія оборотного та необоротного процесів відображається обомаспіввідношеннями:dS q , (3.3)Tде знак “=” стосується оборотного процесу і рівноваги; знак “>” стосуєтьсянеоборотного процесу. В адіабатичному процесі (тобто в ізольованій26