1963 г. Июль Т. LXXX, вып. 3 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...

458 ДЖ ГИЛМАНсжимаемости и т. д., и было найдено, что некоторый ряд постоянных наилучшимобразом соответствует экспериментам. Эти теории и их результатыбыли суммированы Зейтцем 94 .Предполагают, что энергия отталкивания возникает главным образомпо двум причинам. Эти причины объясняются силами отталкивания, которыепоявляются, когда электронные облака ионов начинают перекрываться при достаточно тесном сближении ионов друг с другом при образованиикристалла. Во-первых, перекрытие должно приводить к уменьшениювеличины заряда отрицательного иона за счет каждого соседнегоТаблица IЭнергия сил связи щелочно-галоидныхкристалловКристаллLiFClBrJNaFClBrJKFClBrJэксперимент244201193180217185178167196171165156Энергия, ккал/мольтеорияБорна—Майера24420019017621518417616419.4168161152теорияЛёвдина222188205183167положительного иона и наоборот.Это уменьшает скорость, с которойвозрастает притяжение междуионами при уменьшении расстояниямежду ними. Во-вторых, приперекрытии уменьшается объем,в котором могут двигаться электроны.Согласно квантовомеханическомупринципу неопределенностиэто означает, что кинетическаяэнергия электронов должнавозрастать, и таким образом полнаяэнергия системы стремитсяувеличиться, вызывая отталкиваниеионов. Эти и другие эффектыперекрытия были детально рассмотреныЛёвдиным 73 .Результаты полуэмпирическойтеории Борна — Майера и квантовомеханическойтеории Лёвдинасравниваются в табл. I с новымиэкспериментальными величинами, приведенными в работе 79 . Можно видеть,что согласие между теорией и экспериментом довольно хорошее.Следовательно, теоретическая модель ионного кристалла в значительнойстепени подтверждается экспериментом.III. УПРУГОСТЬУпругие постоянные являются наиболее важными механическимипараметрами кристаллов, так как от них зависят все другие механическиесвойства. Например, у кристаллов с малым модулем упругости обычнотрудно ожидать большого сопротивления пластическому течению. Дляописания упругих свойств кристаллов в общем необходимо знать по крайнеймере 21 упругую постоянную, однако для кубических кристалловдостаточно трех постоянных. Они-то и будут здесь рассмотрены.Удобно расположить координатные оси х, у, ζ параллельно ребрамединичного кристаллографического куба кристалла. Тогда, если нормальноенапряжение приложено параллельно одной или нескольким осям,деформация в том же направлении, в котором приложено напряжение,равно напряжению, умноженному на S H, а деформации в поперечныхнаправлениях равны напряжению, умноженному на S l2. Таким образом,коэффициент Пуассона равен =^; iS" 4 4 является отношением деформациисдвига к напряжению сдвига, если напряжение сдвига приложенопараллельно одной из плоскостей куба {100} в направлении ребра куба(100). Эти три S}j являются упругими постоянными, которые опреде-