1963 г. Июль Т. LXXX, вып. 3 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...

490 дж. ГИЛМАНкристалла в соответствии с вышесказанным 37 . Для других кристалловвообще нельзя сделать никаких предсказаний, так как форма диаграммзависит от: а) начального числа подвижных дислокаций; б) скорости дислокацийкак функции напряжения; в) скорости размножения дислокацийкак функции напряжения и г) коэффициента деформационного упрочнения.Эти параметры не известны для других кристаллов, за исключениемданных образцов LiF.3. Деформационное упрочнение. Диаграммы нарис. 21 показывают, что деформационное упрочнение по существу линейнов ионных кристаллах при деформации-в области 1—15%. Посколькуплотность дислокаций является линейной функцией деформации (рис. 20),это означает, что деформационное упрочнение — линейная функция плотностидислокаций, а коэффициент упрочнения (выраженный через плотностьдислокаций) равен примерно 4 дн/дисл. Так как в настоящее время,по-видимому, нет соответствующей теории деформационного упрочненияв ионных кристаллах, дальнейшее обсуждение этого вопроса не проводится.3. ПолзучестьТермином «ползучесть» обычно обозначают деформацию материалапри постоянном напряжении. Параметрами кривой ползучести, характеризующимипроцесс ползучести, является наклон в начальной стадии,скорость в установившемся состоянии ползучести или, если осуществляетсястадия установившейся ползучести, конечная общая деформация. Посколькунаклон кривой в начальной стадии можно легко объяснить движениемотдельных дислокаций в соответствии с уравнением (11), дальнейшее рассмотрениеэтого параметра проводиться не будет. Точно так же, если непроисходит установившейся ползучести, из соотношения (14) следует, чтоконечная общая деформация определяется величинами η, Η и γ 0, которыеуже были рассмотрены. Единственным параметром, который проявляетновые особенности, является скорость установившейся ползучести. Онабудет рассмотрена ниже.Скорость установившейся ползучести может быть получена по крайнеймере из двух различных механизмов, как это следует из (12) и (13). В первомслучае скорость восстановления в материале равна скорости деформационногоупрочнения; во втором — скорость восстановления относительновысока, но подвижность дислокаций относительно мала, и тогда вязкостьдвижения дислокации (коэффициент вязкости η) определяет скорость ползучести.В настоящее время нет хороших методов, позволяющих экспериментальноразличить эти два случая.Наиболее популярная теоретическая модель процесса ползучести даетобъяснение установившейся ползучести на основе первого случая, рассмотренноговыше, путем расчета скорости восстановления 16 . По этой теориискорость восстановления связывается с переползанием дислокаций, т. е.процессом, при котором необходима самодиффузия. Тот факт, что энергияактивации для ползучести часто примерно равна энергии активации длясамодиффузии, рассматривается как подтверждение теории. Однако следуетпомнить, что движение дислокаций также является процессом, связаннымс термической активацией (энергия активации может быть иногданебольшой) и, следовательно, может давать вклад в энергию активациидля ползучести или даже определять ее. Кроме того, поскольку не существуетсоответствующей теории упрочнения, трудно создать надежнуютеорию обратного процесса, процесса восстановления. Наконец, измеренияКристи 14·16показывают, что полученные величины энергии активации для