1963 г. Июль Т. LXXX, вып. 3 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...

480 дж. гилмлнУчастки АВ и CD перпендикулярны вектору b и, следовательно, являютсякраевыми дислокациями. Они могут скользить параллельно вектору Ь,но не перпендикулярно ему. С другой стороны, участки винтовой дислокацииО А, ВС и DP могут скользить перпендикулярно вектору b в любомнаправлении.Участок ВС вместе с участками АВ и CD, удерживающими его концы,может действовать подобно источнику Франка — Рида, если он достаточновелик (см. рис. 18, 3—6). Точно так же ОР может стать снова отдельнойдислокацией, рис. 18, 3 ж 4. Наконец, петля, порожденная участкомВС, может испытать поперечное скольжение, как EFGH на рис. 18, £,и, таким образом, начать весь процесс снова. В то же время участок AD,оставшийся позади ОР, может действовать, как источник Франка — Ридав противоположном направлении, потому что этот участок имеет направлениеобхода, противоположное участку ВС. Участок ВС возвращаетсяв свое первоначальное положение и может снова повторять процессс образованием другой петли.Можно видеть, что многократное поперечное скольжение не тольковызывает увеличение числа дислокаций в первоначальной плоскостискольжения, но также заставляет скольжение распространяться на другиерядом расположенные плоскости. Следовательно, распределения дислокаций,которые возникают в деформированном кристалле от скопленияисточников Франка — Рида, с одной стороны, и от процесса МПС, с другой,являются совершенно различными. Источник Франка — Рида порождаетряд концентрических и компланарных петель, так что его действиедолжно приводить к появлению узких линий скольжения шириной порядкамежатомных расстояний, благодаря тому, что скольжение происходиттолько по единственной плоскости скольжения для каждого источника.В предельном случае очень сильного поперечного скольжения процессМПС дает только по одной дислокационной петле, которая возникает всякийраз, когда достигается критическая величина поперечного скольжения.Тогда концентрических дислокационных петель нет, а образуютсямоноатомные линии скольжения, сосредоточенные вместе и образующиеширокие размытые полосы скольжения. Конечно, если каждый раз, когдадислокация испытывает поперечное скольжение, будет образовыватьсямного петель, процесс МПС приведет к ряду концентрических петель,и конечная структура будет почти неотличимой от структуры, возникающейв результате действия набора источников Франка — Рида.Кроме образования определенной структуры полос скольжения, процессМПС отличается еще и тем, что он сопровождается появлением призматическихдислокационных петель, как это показано на рис. 18. Ширинаэтих петель может быть любой, от одного межатомного расстояния доширины, требующейся, чтобы позволить дислокациям разойтись и, следовательно,вызвать размножение. Эта верхняя ширина зависит от приложенногонапряжения, но обычно равна 10 3 —10* межатомных расстояний.Когда ширина петель равна лишь одному межатомному расстоянию, ониэквивалентны цепочке вакансий или внедренных атомов.Имеются веские доказательства того, что в случае кристаллов LiFбольшая часть дислокационного размножения, возникающего в процессепластической деформации, обеспечивается процессом МПС 82 . Был установленряд фактов, которые согласуются с этим процессом.а) В кристаллах LiF происходит поперечное скольжение винтовыхдислокаций при комнатной температуре β1 . Это было доказано путемпрямого наблюдения с помощью методики избирательного травления.Имеется тенденция к поперечному скольжению по плоскостям {100},но иногда следы скольжения являются криволинейными.