1963 г. Июль Т. LXXX, вып. 3 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...

МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ИОННЫХ КРИСТАЛЛОВ 473В NaCl или КС1 может происходить распад, если насыщенный твердыйраствор медленно охлаждается от высокой до более низкой температуры,при которой он становится пересыщенным 3 . Если условия разложенияподобраны соответствующим образом, очень тонкие нити выделений обрисовываютлинии дислокаций. Эти тонкие линии очень заметно рассеиваютсвет, так что они могут быть ясно видны с помощью ультрамикроскопа.Преимуществом этого метода является возможность наблюдатьлинии дислокаций в трех измерениях, так как ионные кристаллы прозрачны.Его недостатки заключаются в том, что дислокации не могут двигатьсяпосле того, как выделения образовались вдоль них, и что кристаллыперед наблюдением необходимо нагревать до средних или высоких температур.Метод рентгеновской микродифракции является в этой области относительноновым, но уже многообещающим, особенно если удастся повыситьего разрешающую способность. В этом методе дислокации видныв силу того факта, что искажения около них уменьшают первичную экстинкцию.Это повышает интенсивность дифракции около дислокации в тридцатьраз по сравнению с дифракцией в других местах. Преимущество этогометода заключается в возможности наблюдения объема кристалла и отсутствиинеобходимости предварительной термической обработки. Наилучшееразрешение для ионных кристаллов получил Ломмел (неопубликованныеданные) после улучшения методики Ньюкирка 81 . Ему удалось разрешитьструктуры с размерами до 1 мк *).Описанные выше три метода наблюдения дислокаций сравнивалисьдруг с другом различными исследователями при изучении одинаковыхкристаллов. Оказалось, что они достаточно хорошо согласуются другс другом, так что, вероятно, все три метода являются вполне надежными.5. Измерение скоростей движениядислокацийРезультаты изучения движения отдельных дислокаций в LiF былиописаны в серии статей Гилмана и Джонстона 36· 37· 61 . Для наблюдениядислокаций они использовали методику избирательного травления и измерялискорости движения отдельных дислокаций как функцию приложенногонапряжения сдвига.Пример наблюдения движущейся дислокации показан на рис. 12.После первого травления образуется ямка травления, отмечающая местовыхода линии дислокации. Затем, чтобы заставить линию дислокациидвигаться, к ней путем изгиба кристалла было приложено достаточноенапряжение сдвига. Кристалл был вновь протравлен для нахождениянового положения дислокации. Начальное и конечное положения дислокациина фотографии можно различить благодаря тому, что первая ямкатравления не становится глубже при втором травлении. Однако она становитсяболее широкой, так что в ямке образуется плоское дно, в отличиеот остроконечной новой ямки травления, появляющейся у конечного положениядислокации.Если время приложения напряжения известно, то по расстоянию,которое проходит движущаяся дислокация, определяемому, как показанона рис. 12, можно просто вычислить среднюю скорость движения.Эта средняя скорость является скоростью равномерного движения.Эксперимент показывает, и теория подтверждает это, что расстояние,*) Обзор работ, посвященных рентгеновской микродифракции, дан в 125*·(Прим. ред.)9 УФЫ, т. LXXX, вып. 3