1963 г. Июль Т. LXXX, вып. 3 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...

МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ИОННЫХ КРИСТАЛЛОВ 469Здесь а — параметр решетки. Упругая энергия на единицу длины линиидислокации пропорциональна квадрату величины вектора Бюргерса Ь 2 .a(1)ΎίθΙΓι+ 4-ΐΡήι->α αα [001]a(2) - [01ΊΊ+-[ΪΪΟ]УΊα(3) [Οϊϊ] + ππϊι >211011 ->• -["212 2«2α2"Τ"3α22Следовательно, в реакции (1) упругая энергия не изменяется, так каксумма энергии исходных дислокаций точно равна энергии дислокации,которая возникает в результате реакции. Кроме того, смещение кристаллав направлении Ь 3для этой первой реакции [001] создает сильное электростатическоенарушение из-за того, что рядом будут находиться ионы одногознака. Следовательно, нет основанийожидать, что этабудет происходить.реакцияРеакция (3) также не будетпроисходить из-за того, что^з > К Н~ К' Это означает, чтоупругая энергия дислокаций приреакции увеличивается и сомнительно,что будет иметь местокакое-либо компенсирующееуменьшениеэнергий ядер дислокаций.Единственной реакцией, котораяможет происходить, является Рис. 9. Схема дислокационной реакцииреакция (2). При этом происходитсуммарное уменьшение упругойэнергии дислокаций, а такжеа / 2[01 Г] + °/ 2fl01] -* a / 2[ll0] в кристаллесо структурой типа хлористого натрия.вероятное уменьшение энергий ядер. Последнее уменьшение происходитиз-за того, что в результате реакции одним дислокационным ядром становитсяменьше. Эта реакция более подробно показана на рис. 9. Дислокации,которые лежат в наклонных первичных плоскостях скольжения,встречаются вдоль направления [111] и объединяются, образуя дислокациюс первичным вектором скольжения, но лежащим в плоскости {112}.Эта результирующая дислокация относительно неподвижна, так какплоскость {НО) не является ее плоскостью скольжения. Роль таких дислокацийв пластическом течении кристаллов NaCl рассмотрена в работе 64 .3. Энергии линий д и с л о к а ц и й и д и с л о к а ц и о н н ы хступенекВесьма подробные вычисления энергии дислокации в кристаллах NaClпроделали Хантингтон, Дикки и Томсон 55 . Вычисления разбиты на двечасти, как это обычно делается для дислокаций. Таким образом, энергияпредставлена в видеЕ АЬЧ(^ В, (5)