1963 г. Июль Т. LXXX, вып. 3 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...
1963 г. Июль Т. LXXX, вып. 3 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...
1963 г. Июль Т. LXXX, вып. 3 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...
- No tags were found...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
464 ДЖ. ГИЛМАЫрезультирующая связь между ближайшими соседними ионами, лежащимипо разные стороны от плоскости скольжения. Как можно видеть в левойчасти рис. 4(ш<strong>г</strong>оскостиЛ и В), при сдви<strong>г</strong>е по плоскостям {110} ситуация совсемдру<strong>г</strong>ая. Поэтому, хотя из чисто <strong>г</strong>еометрических соображений можноожидать, что скольжение по {100} является основным, из-за тако<strong>г</strong>о нарушенияэлектростатических сил оно не происходит.При высоких температурах большинство кристаллов типа NaCl ле<strong>г</strong>коскользит по плоскостям {100}, направлением скольжения остается (НО) 44 .Даже при комнатной температуре некоторые кристаллы, такие, как РЬ<strong>Т</strong>е,обладают предпочтительным скольжением по плоскостям {100}; дру<strong>г</strong>ие,подобно AgCl, не обнаруживают какой-либо предпочтительной плоскостискольжения *). <strong>Т</strong>енденция кристалла к скольжению по плоскостям {100}увеличивается с увеличением поляризуемости ионов в кристалле п .Дру<strong>г</strong>ими словами, тенденция к скольжению по плоскостям {100} увеличивается,ко<strong>г</strong>да ионный характер связи уменьшается. <strong>Т</strong>аким образом,те кристаллы, в которых обнаруживается эта плоскость скольжения,являются нерастворимыми в воде и обладают большей электронной проводимостью,чем кристаллы, которые показывают предпочтительное скольжениепо плоскостям {110}.Сводка плоскостей и направлений скольжения, наблюдаемых в кристаллахтипа хлористо<strong>г</strong>о натрия, приведена в табл. V,<strong>Т</strong>аблица VНаблюдаемые в кристаллах типа хлористо<strong>г</strong>о натрия при комнатнойтемпературе плоскости и направления скольженияКристаллПервичная системаскольженияВторичная система скольженияЛитератураMgOLiFNaFNaClNaBrNaJKClKBrKJPbClNHJAgClAgBrPbSРЬ<strong>Т</strong>е(110) [110](НО) [110](НО) [110](110) [НО](110) [110](110) [110](110) [110](110) [НО](110) [110](110) [110](НО) [110](ПО) [110](110) [110](100) [110](100) [НО]_(100) [110], >200°С(100) [110](100) [110], (111) [ПО](100) [110], (111) [110](100) [НО], (111) [НО](100) [НО](100) [110](100) [НО]——(100) [110](100) [110](100) [001](100) [001]80441111111111, 4411, 4411, 44595999991187, 442. Геометрия дислокаций **)В последние <strong>г</strong>оды получены доказательства, устраняющие всякиесомнения в том, что пластическая деформация в кристаллах происходит*) Это не точно: в кристаллах хлористо<strong>г</strong>о серебра наблюдаются определенныеплоскости скольжения. При комнатной температуре в них может происходить скольжениепо плоскостям (100), (110) и (111). (Прим. ред.)**) Большую часть материала, который приведен в этом разделе, можно найтив кни<strong>г</strong>е Рида 89 , но здесь этот материал рассматривается в приложении к ионным кристаллам.
Change language