999902
999902 999902
ČOS 9999022. vydáníPříloha 23COprava 1zSm xzzm m 2 m xmnk; 2nzRovnice 5SxmNa druhé straně porovnání rovnic 2 a 4 ukazuje, že v případě nějakého netlumenéhosystému nemůže být rychlost odezvy na rázové spektrum jednoduše odvozena z odezvy2relativní výchylky na rázové spektrum vzhledem k tomu, že pokud x x, pak existujefázový posun /2 mezi rychlostí a zrychlením.2Rychlost získaná zápisem nx nxv rovnici 2 se uvádí jako "pseudorychlost" (Z).Pseudorychlost je v netlumeném systému totožná s relativní rychlostí ż.Tyto úvahy vyžadují definovat:• SRS relativních výchylek S d ;• SRS relativních rychlostí nebo pseudorychlostí S v = ω n S d ;• SRS absolutních zrychlení S y = -ω n 2 S d .Tato tři spektra jsou identická tehdy, když jsou standardizována v uvedeném pořadírelativní výchylkou, maximální pseudorychlostí a maximálním zrychlením zs, xm/ n,xma kdyžje systém lehce tlumen, Q > 10.Obecně je ráz znám z časové oblasti signálu absolutního zrychlení x t upevňovacíchprvků materiálu na jeho provozní platformu. Tedy simulační řízení budiče se uskutečňujepoužitím měřičů zrychlení pro řízení absolutního zrychlení. Hlavním účelem simulace jeodzkoušet odolnost materiálu proti destruktivnímu potenciálu rázu. S výjimkou zvláštníchpřípadů je proto SRS spektrem absolutního zrychlení. V případě, v němž mechanický systémnelze modelovat diferenciálními rovnicemi druhého řádu se stálými součiniteli, není koncepceSRS použitelná (například když délka rázové vlny není ve vztahu k rozměrům předmětnéhomateriálu velká).23.C.4.2 Hlavní, zbytkové a maximax spektrum odezevSRS se skládá ze čtyř spekter:• základní odezva s kladným a záporným spektrem, což jsou body maximální kladnéa záporné odezvy vyskytující se po dobu základního vrcholu rázové přechodné x t ;(kladný směr je směr kladné polarity zrychlení rázu • zbytková odezva s kladným a záporným spektrem, což jsou body maximálníkladné a záporné odezvy vyskytující se po základním vrcholu rázové přechodné.Pro lehce tlumené systémy s Q>10 jsou amplitudy dvou zbytkovýchspektrálních bodů obecně v absolutní hodnotě shodné.Maximax SRS je obálkou maximálních absolutních hodnot z těchto čtyř spekter SRS.Obecně není materiál symetrický a rázová odezva závisí na směru aplikace rázu. Rázodpovídající skutečným údajům není jednoduchý a jak záporné, tak kladné hodnoty přispívajík absolutní maximální odezvě SRS. Z tohoto důvodu je ráz s maximax spektrem odezevaplikován podél každé kladné a záporné osy. Určené řídicí SRS je tudíž maximax spektrumabsolutního zrychlení.nn344
ČOS 9999022. vydáníPříloha 23COprava 1Zbytkové SRS zrychlení A R (ω n ) je spojeno s absolutní hodnotou Fourierova rázovéhospektra |F(ω n )|, pokud je tlumení systémů s jedním stupněm volnosti nulový. Jestliže |F(ω n )| jeFourierův transformační modul časového signálu rázového zrychlení, rovnice 6F nARnpopisuje veličiny. V tomto vztahu má |F(ω n )| rozměry rychlosti, tj. zrychlení v rad/s.nRovnice 6Spektra všech rázů s totožným tvarem impulzu se mohou standardizovat ve vztahuk vrcholové amplitudě zrychlení A a době trvání impulzu D. Souřadnicová soustava asi budenásledující:• pořadnice a max / A;• vodorovná souřadnice f n D nebo 2π f n D.23.C.4.3 Popis SRS klasických rázových impulzůObrázek 87 ukazuje kladné SRS pro tři klasické rázové impulzy – pilovitý s vrcholem nakonci, půlsinusový a lichoběžníkový impulz v případě nízkého tlumení, Q n > 10.V nízkofrekvenčním rozsahu až do f n D = 0,4 je obálka SRS ovládána zbytkovými spektry aodezva je v poměru k rychlosti změny impulzu. Maximální odezva se přibližuje odezvěz impulzu a je přibližně stejná jako odezva následkem funkce Diracova impulzu, jehož změnarychlosti je změna rozsahu z časové oblasti akceleračního rázu.V rozsahu středních kmitočtů 0,4 < f n D< 1 základní spektra poskytují rozdílnostiv amplitudách, které závisí na době náběhu impulzu. Pilovitý impulz s vrcholem na koncis nejdelší dobou náběhu má nejnižší odezvu pro danou vrcholovou amplitudu impulzu.Lichoběžníkový impulz má největší odezvu následkem velmi malé doby náběhu a vrcholovéprodlevy. Pro vyšší kmitočty f n D > 5/2 zůstává odezva přibližně konstantní.345
- Page 293 and 294: ČOS 9999022. vydáníOprava 1PŘÍ
- Page 295 and 296: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 297 and 298: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 299 and 300: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 301 and 302: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 303 and 304: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 305 and 306: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 307 and 308: ČOS 9999022. vydáníOprava 122 ME
- Page 309 and 310: ČOS 9999022. vydáníOprava 1a odk
- Page 311 and 312: ČOS 9999022. vydáníOprava 1vozu.
- Page 313 and 314: ČOS 9999022. vydáníOprava 123 ME
- Page 315 and 316: ČOS 9999022. vydáníOprava 123.1
- Page 317 and 318: ČOS 9999022. vydáníOprava 1Mnoho
- Page 319 and 320: 23.2.7.2 Jednoduché průběhyČOS
- Page 321 and 322: ČOS 9999022. vydáníOprava 1měř
- Page 323 and 324: 23.5.1.2 Průběhy komplexních př
- Page 325 and 326: ČOS 9999022. vydáníOprava 1d. Pi
- Page 327 and 328: ČOS 9999022. vydáníOprava 1PŘÍ
- Page 329 and 330: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23B
- Page 331 and 332: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23B
- Page 333 and 334: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23B
- Page 335 and 336: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23B
- Page 337 and 338: Rychlostní omezení servohydraulic
- Page 339 and 340: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 341 and 342: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 343: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 347 and 348: Normalizovanámaximální odezvaČO
- Page 349 and 350: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 351 and 352: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 353 and 354: Vysvětlivky k obr. 92ČOS 9999022.
- Page 355 and 356: 23.D.2.2 Základní souhrnné před
- Page 357 and 358: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23D
- Page 359 and 360: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23D
- Page 361 and 362: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23E
- Page 363 and 364: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23E
- Page 365 and 366: ČOS 9999022. vydáníOprava 124 ME
- Page 367 and 368: 24.2.5 Druhy pohybuČOS 9999022. vy
- Page 369 and 370: ČOS 9999022. vydáníOprava 1PŘÍ
- Page 371 and 372: 25 METODA 419 - HODNOCENÍ A ZKOUŠ
- Page 373 and 374: ČOS 9999022. vydáníOprava 1Směr
- Page 375 and 376: ČOS 9999022. vydáníOprava 1nezby
- Page 377 and 378: ČOS 9999022. vydáníOprava 1chov
- Page 379 and 380: Životní cyklus municeUživatelsk
- Page 381 and 382: ČOS 9999022. vydáníOprava 1K sim
- Page 383 and 384: ČOS 9999022. vydáníOprava 1n. z
- Page 385 and 386: 25.2.3.1 Metody laboratorních zkou
- Page 387 and 388: ČOS 9999022. vydáníOprava 1•
- Page 389 and 390: 25.4.3 Podmínky zkoušeníČOS 999
- Page 391 and 392: ČOS 9999022. vydáníOprava 1PŘÍ
- Page 393 and 394: ČOS 9999022. vydáníPříloha 25A
ČOS <strong>999902</strong>2. vydáníPříloha 23COprava 1zSm xzzm m 2 m xmnk; 2nzRovnice 5SxmNa druhé straně porovnání rovnic 2 a 4 ukazuje, že v případě nějakého netlumenéhosystému nemůže být rychlost odezvy na rázové spektrum jednoduše odvozena z odezvy2relativní výchylky na rázové spektrum vzhledem k tomu, že pokud x x, pak existujefázový posun /2 mezi rychlostí a zrychlením.2Rychlost získaná zápisem nx nxv rovnici 2 se uvádí jako "pseudorychlost" (Z).Pseudorychlost je v netlumeném systému totožná s relativní rychlostí ż.Tyto úvahy vyžadují definovat:• SRS relativních výchylek S d ;• SRS relativních rychlostí nebo pseudorychlostí S v = ω n S d ;• SRS absolutních zrychlení S y = -ω n 2 S d .Tato tři spektra jsou identická tehdy, když jsou standardizována v uvedeném pořadírelativní výchylkou, maximální pseudorychlostí a maximálním zrychlením zs, xm/ n,xma kdyžje systém lehce tlumen, Q > 10.Obecně je ráz znám z časové oblasti signálu absolutního zrychlení x t upevňovacíchprvků materiálu na jeho provozní platformu. Tedy simulační řízení budiče se uskutečňujepoužitím měřičů zrychlení pro řízení absolutního zrychlení. Hlavním účelem simulace jeodzkoušet odolnost materiálu proti destruktivnímu potenciálu rázu. S výjimkou zvláštníchpřípadů je proto SRS spektrem absolutního zrychlení. V případě, v němž mechanický systémnelze modelovat diferenciálními rovnicemi druhého řádu se stálými součiniteli, není koncepceSRS použitelná (například když délka rázové vlny není ve vztahu k rozměrům předmětnéhomateriálu velká).23.C.4.2 Hlavní, zbytkové a maximax spektrum odezevSRS se skládá ze čtyř spekter:• základní odezva s kladným a záporným spektrem, což jsou body maximální kladnéa záporné odezvy vyskytující se po dobu základního vrcholu rázové přechodné x t ;(kladný směr je směr kladné polarity zrychlení rázu • zbytková odezva s kladným a záporným spektrem, což jsou body maximálníkladné a záporné odezvy vyskytující se po základním vrcholu rázové přechodné.Pro lehce tlumené systémy s Q>10 jsou amplitudy dvou zbytkovýchspektrálních bodů obecně v absolutní hodnotě shodné.Maximax SRS je obálkou maximálních absolutních hodnot z těchto čtyř spekter SRS.Obecně není materiál symetrický a rázová odezva závisí na směru aplikace rázu. Rázodpovídající skutečným údajům není jednoduchý a jak záporné, tak kladné hodnoty přispívajík absolutní maximální odezvě SRS. Z tohoto důvodu je ráz s maximax spektrem odezevaplikován podél každé kladné a záporné osy. Určené řídicí SRS je tudíž maximax spektrumabsolutního zrychlení.nn344