999902
999902 999902
ČOS 9999022. vydáníPříloha 23COprava 1když t = t 3 , d(t) = 0, pak:d t t 2 Ap 2 AtpD D 2 2 p 2Jestliže se relativní hmotnosti pohyblivé části (M m ) a tělesa (M c ) budiče berou v úvahu,hodnota zrychlení je:G gnA M 1 MmcZávěr(Použijte pouze když M m je nehybná hmotnost bez tlumičů)Maximální výchylka v průběhu rázové simulace porovnávaná s klidovou polohoupřed rázem je nejméně čtyřikrát menší pro náraz s odrazem než pro impulzní ráz. Tentopoměr je u rychlosti dvakrát menší. Tedy půlsinusové rázové zkoušky se obvykle aplikujívyužitím metody nárazu s odrazem Je určitou výhodou, když se nějaká rázová zkouškaprovádí na vibračním zkušebním zařízení. Nastavení zkušební soustavy k vydávánípředepsaného impulzu se doporučuje provádět s dynamickým znázorněním zkoušenéhoobjektu. Odezva zkoušeného objektu bude ovlivňovat impulz vydávaný zkušebním zařízením.Poměr mezi hmotností zkoušeného objektu a hmotností zkušební stolice by měl být dostatečněmalý, aby se zajistilo, že zkreslení průběhu nepřekročí toleranční meze. Pokud zkoušítemetodou SRS a zejména pokud zkoušíte metodami, které ke stanovenému impulzu přidávajípředběžné a/nebo následné impulzy, jestliže zkoušený objekt zahrnuje rázové tlumiče,doporučuje se platnost relativního pohybu uvnitř tlumičů ověřit během nastavování zkušebníhozařízení před zkouškou.23.C.4 Parametry SRS23.C.4.1 DefiniceSpektrum rázových odezev (SRS) je obálkou odezvy lineárního systému s jednímstupněm volnosti (SDOF) na přechodný vstup jako funkce přirozené frekvence f n systémuSDOF. Systém je obecně považován za netlumený nebo lehce tlumený jak je blíže určenokoeficientem kvality tlumení Q. Viz systém SDOF definovaný na obrázku 86.Parametr odezvy SRS může být definován v několika formách:• buď je to maximální poměrná výchylka hmoty ve vztahu k podložce (maximumze z);• nebo jde o maximální absolutní rychlost hmoty (maximum z ỷ);• nebo je to absolutní maximální zrychlení hmoty (maximum z ÿ).342
ČOS 9999022. vydáníPříloha 23COprava 1f nω nckmξQxyz= přirozený kmitočet= cyklický kmitočet= koeficient tlumení= pružinová konstanta= hmotnost= část kritického tlumení= činitel jakosti (Q)= výchylka ve vztahu kpodložce= absolutní výchylka= relativní výchylkaOBRÁZEK 86 – Lineární systém s jedním stupněm volnostiRelativní výchylka je přesněji spojená s omezujícími podmínkami (možné poškození),rychlost k energii, absolutní zrychlení k silám (možné zničení) následkem rázu. Rovnováha silaplikovaných na systém s jedním stupněm volnosti na obrázku 86 poskytuje diferenciální rovnicipohybu.m y c y x k y x Rovnice 1 0Derivací této rovnice jednou, dvakrát a jejím redukováním na relativní výchylku získámenásledující rovnice:2d y dy2 dx22 2nn ny 2nn nx 2nnx nxRovnice 22dt dtdt2d ydy 2 dx 2 2nn ny 2nn nxRovnice 32dt dtdt2z 2 z z xRovnice 4nnnPorovnání rovnic 3 a 4 ukazuje, že pokud je systém s jedním stupněm volnosti netlumený( n = 0), SRS se z absolutního zrychlení získá vynásobením SRS z relativní výchylkyhodnotou -ω n 2 -Spektra jsou tedy identická, když jsou vytvořena vydělením veličin faktory:• absolutní maximální zrychlení z množiny ÿ m , dělené maximálním zrychlením xmze základu, y/ x;mm• relativní maximální výchylka hmoty z m , dělená relativní maximální statickouvýchylkou.Pro lehce tlumený systém (Q > 10) se mohou standardizovaná spektra absolutních zrychlenía relativních výchylek považovat za shodná.343
- Page 291 and 292: 21.6.1 Postup I - Blízké pole se
- Page 293 and 294: ČOS 9999022. vydáníOprava 1PŘÍ
- Page 295 and 296: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 297 and 298: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 299 and 300: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 301 and 302: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 303 and 304: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 305 and 306: ČOS 9999022. vydáníPříloha 21A
- Page 307 and 308: ČOS 9999022. vydáníOprava 122 ME
- Page 309 and 310: ČOS 9999022. vydáníOprava 1a odk
- Page 311 and 312: ČOS 9999022. vydáníOprava 1vozu.
- Page 313 and 314: ČOS 9999022. vydáníOprava 123 ME
- Page 315 and 316: ČOS 9999022. vydáníOprava 123.1
- Page 317 and 318: ČOS 9999022. vydáníOprava 1Mnoho
- Page 319 and 320: 23.2.7.2 Jednoduché průběhyČOS
- Page 321 and 322: ČOS 9999022. vydáníOprava 1měř
- Page 323 and 324: 23.5.1.2 Průběhy komplexních př
- Page 325 and 326: ČOS 9999022. vydáníOprava 1d. Pi
- Page 327 and 328: ČOS 9999022. vydáníOprava 1PŘÍ
- Page 329 and 330: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23B
- Page 331 and 332: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23B
- Page 333 and 334: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23B
- Page 335 and 336: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23B
- Page 337 and 338: Rychlostní omezení servohydraulic
- Page 339 and 340: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 341: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 345 and 346: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 347 and 348: Normalizovanámaximální odezvaČO
- Page 349 and 350: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 351 and 352: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23C
- Page 353 and 354: Vysvětlivky k obr. 92ČOS 9999022.
- Page 355 and 356: 23.D.2.2 Základní souhrnné před
- Page 357 and 358: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23D
- Page 359 and 360: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23D
- Page 361 and 362: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23E
- Page 363 and 364: ČOS 9999022. vydáníPříloha 23E
- Page 365 and 366: ČOS 9999022. vydáníOprava 124 ME
- Page 367 and 368: 24.2.5 Druhy pohybuČOS 9999022. vy
- Page 369 and 370: ČOS 9999022. vydáníOprava 1PŘÍ
- Page 371 and 372: 25 METODA 419 - HODNOCENÍ A ZKOUŠ
- Page 373 and 374: ČOS 9999022. vydáníOprava 1Směr
- Page 375 and 376: ČOS 9999022. vydáníOprava 1nezby
- Page 377 and 378: ČOS 9999022. vydáníOprava 1chov
- Page 379 and 380: Životní cyklus municeUživatelsk
- Page 381 and 382: ČOS 9999022. vydáníOprava 1K sim
- Page 383 and 384: ČOS 9999022. vydáníOprava 1n. z
- Page 385 and 386: 25.2.3.1 Metody laboratorních zkou
- Page 387 and 388: ČOS 9999022. vydáníOprava 1•
- Page 389 and 390: 25.4.3 Podmínky zkoušeníČOS 999
- Page 391 and 392: ČOS 9999022. vydáníOprava 1PŘÍ
ČOS <strong>999902</strong>2. vydáníPříloha 23COprava 1když t = t 3 , d(t) = 0, pak:d t t 2 Ap 2 AtpD D 2 2 p 2Jestliže se relativní hmotnosti pohyblivé části (M m ) a tělesa (M c ) budiče berou v úvahu,hodnota zrychlení je:G gnA M 1 MmcZávěr(Použijte pouze když M m je nehybná hmotnost bez tlumičů)Maximální výchylka v průběhu rázové simulace porovnávaná s klidovou polohoupřed rázem je nejméně čtyřikrát menší pro náraz s odrazem než pro impulzní ráz. Tentopoměr je u rychlosti dvakrát menší. Tedy půlsinusové rázové zkoušky se obvykle aplikujívyužitím metody nárazu s odrazem Je určitou výhodou, když se nějaká rázová zkouškaprovádí na vibračním zkušebním zařízení. Nastavení zkušební soustavy k vydávánípředepsaného impulzu se doporučuje provádět s dynamickým znázorněním zkoušenéhoobjektu. Odezva zkoušeného objektu bude ovlivňovat impulz vydávaný zkušebním zařízením.Poměr mezi hmotností zkoušeného objektu a hmotností zkušební stolice by měl být dostatečněmalý, aby se zajistilo, že zkreslení průběhu nepřekročí toleranční meze. Pokud zkoušítemetodou SRS a zejména pokud zkoušíte metodami, které ke stanovenému impulzu přidávajípředběžné a/nebo následné impulzy, jestliže zkoušený objekt zahrnuje rázové tlumiče,doporučuje se platnost relativního pohybu uvnitř tlumičů ověřit během nastavování zkušebníhozařízení před zkouškou.23.C.4 Parametry SRS23.C.4.1 DefiniceSpektrum rázových odezev (SRS) je obálkou odezvy lineárního systému s jednímstupněm volnosti (SDOF) na přechodný vstup jako funkce přirozené frekvence f n systémuSDOF. Systém je obecně považován za netlumený nebo lehce tlumený jak je blíže určenokoeficientem kvality tlumení Q. Viz systém SDOF definovaný na obrázku 86.Parametr odezvy SRS může být definován v několika formách:• buď je to maximální poměrná výchylka hmoty ve vztahu k podložce (maximumze z);• nebo jde o maximální absolutní rychlost hmoty (maximum z ỷ);• nebo je to absolutní maximální zrychlení hmoty (maximum z ÿ).342