rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...
rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ... rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...
c. kierując część promieniowania lasera na interferometr Fabry-Perotao wąskim przedziale międzymodowym FSR (Rys. 3. 24 c). Na wyjściuinterferometru rejestruje się sygnał w postaci dużej liczby liniiinterferencyjnych filtra - odległość między sąsiednimi liniami jest staław funkcji liczby falowej. Prosta analiza sygnału (np. użycie algorytmy peakdetect w LabView) pozwala na uzyskanie informacji o nieliniowości pracylasera w funkcji liczby falowej,d. komercyjne lasery strojone posiadają wyjście analogowe k-clock będącesygnałem zegarowym (Rys. 3. 24 d), który może być użyty w układachz kartami akwizycji umożliwiającymi nieliniowe próbkowania. Ponieważnieliniowość sygnału k-clock odpowiada nieliniowości pracy lasera - prążkiinterferencyjne rejestrowane z użyciem nieliniowego próbkowania niewymagają kalibracji.Rys. 3. 24 Sposoby generacji sygnału kalibracyjnego: a) prążki interferencyjne generowane za pomocąklasycznego interferometru Michelsona – częstotliwość prążków zależy od ∆z, b) prążki interferencyjnegenerowane z użyciem interferometru wspólnej drogi (ang. common path interferometer) – interferencjamiędzy światłem odbitym od powierzchni płytki szklanej o grubości d i współczynniku załamanian (∆z = nd), c) użycie filtra Fabry-Perota o małej wartości FSR – rejestrowana jest seria linii transmisjio stałej odległości w funkcji liczby falowej, d) komercyjne lasery strojone (np. laser firmy AXSUN)posiadają analogowe wyjście k-zegara (ang. k-clock), które może być użyte jako zegar próbkującego kartakwizycji z nieliniowym próbkowaniem. Oznaczenia: SK –sprzęgacz kierunkowy, KP – kontrolerpolaryzacji, det – układ detekcji sygnału kalibracyjnego, ZK1, ZK2 – zwierciadła interferometrukalibracyjnego.Należy pamiętać, że gdy użyjemy sygnału k-clock jako zegara próbkującego kartyakwizycji od pasma częstotliwości sygnału k-clock zależeć będzie ilość próbek86
przypadających na jeden A-scan, a więc i zakres obrazowania w głąb układu ssOCT.Jeżeli zaś do rejestracji któregokolwiek z sygnałów z punktów a)-d) użyjemy kartyakwizycji z liniowym próbkowaniem, zakres obrazowania nie będzie zależał od pasmaczęstości prążków interferencyjnych, gdyż liczba punktów przypadających na jedenA-scan będzie stała.3.2.3. UKŁAD REJESTRACJI PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCHUkład detekcji tomografu ssOCT składa się z diody różnicowej oraz karty akwizycjidanych. W opisywanych w niniejszej pracy eksperymentach używano diodróżnicowych firmy Thorlabs: PDB-110C z pasmem elektrycznym DC-100 MHz orazPDB0150C z możliwością przełączania pasma (150 MHz, 50 MHz, 5 MHz, 0,3 MHz,0,3 MHz). Oba układy diody różnicowej posiadają detektor InGaAs czuły w zakresie800-1700 nm. Za akwizycję danych interferometrycznych odpowiedzialna byłaoscyloskopowa karta akwizycji posiadająca dwa 14-bitowe kanały próbkowanez maksymalną częstotliwością próbkowania równą 200 milionów próbek na sekundę(GaGe Compuscope 14200 firmy Dynamic Signals LLC). Karta wyposażona jestpamięć pozwalającą na tymczasowe zapisanie 1 giga próbek przypadających na jedenkanał. Aby optymalnie wykorzystać możliwości karty należy stosować diody różnicoweo paśmie elektrycznym co najmniej 100 MHz. Po zakończeniu pomiaru dane przesyłanesą do pamięci RAM komputera z szybkością 200 MB/s i następnie zapisywane nadysku twardy.Napisane w środowisku LabView oprogramowanie pomiarowe pozwala, za pomocądodatkowej karty wejść/wyjść analogowy cyfrowych, na synchronizację akwizycjidanych z pracą lasera oraz odpowiedzialne jest za generowanie sygnałów analogowychsterujących pracą skanerów optycznych głowicy pomiarowej.87
- Page 35 and 36: kwadratu mocy wejściowej. Dodatkow
- Page 37 and 38: W rezultacie w obu metodach fourier
- Page 39 and 40: Uwzględniając zmianę położenia
- Page 41 and 42: najpowszechniejszym obiektem badań
- Page 43 and 44: Rys. 2. 11 Symulacja średnicy plam
- Page 45 and 46: 2.3. ŚWIATŁOWODOWY LASER STROJONY
- Page 47 and 48: wzmocnienie w różnych zakresach d
- Page 49 and 50: (2.56)gdzie η jest wydajnością k
- Page 51 and 52: Szerokość połówkową piku inter
- Page 53 and 54: zędu nawet kilku kilometrów (patr
- Page 55 and 56: Rys. 2. 16 Schemat budowy wnęki re
- Page 57 and 58: ograniczenia związanego z częstot
- Page 59 and 60: 3. UKŁAD EKSPERYMENTALNYOpisana w
- Page 61 and 62: pompowania towarzyszy także wzrost
- Page 63 and 64: Rys. 3. 5 Funkcja transmisji filtra
- Page 65 and 66: często stosuje się sygnał steruj
- Page 67 and 68: 3.1.3. ŚWIATŁOWODOWA PĘTLA OPÓ
- Page 69 and 70: światłowodowych, każdorazowo prz
- Page 71 and 72: Warto zauważyć, że dla drugiej z
- Page 73 and 74: Warto zauważyć, że stosowanie sp
- Page 75 and 76: Rys. 3. 14 Moc wyjściowa lasera st
- Page 77 and 78: Tabela 3 Szerokość połówkowa
- Page 79 and 80: Rys. 3. 18 Spadki czułości w funk
- Page 81 and 82: Rys. 3. 20 Krzywe spadku czułości
- Page 83 and 84: światła padającego na kanał uje
- Page 85: 3.2.2. INTERFEROMETR KALIBRACYJNYW
- Page 89 and 90: częstotliwość obiegu przez wnęk
- Page 91 and 92: OCT wymaga albo czasochłonnej prze
- Page 93 and 94: Sekwencja pomiarów trójwymiarowyc
- Page 95 and 96: Rys. 4. 7 Przekroje poprzeczne prze
- Page 97 and 98: ssOCT Oculus PantacamPrzeszczep rog
- Page 99 and 100: powierzchni rogówki. Na podstawie
- Page 101 and 102: Rys. 4. 13 Przykład M-skanu genero
- Page 103 and 104: Rys. 4. 15 Krzywe histerezy odpowia
- Page 105 and 106: strojonego, pozwoliły na lepsze zr
- Page 107 and 108: 7. DODATEK BUzupełniający materia
- Page 109 and 110: Zespolona wartość pola padająceg
- Page 111 and 112: C.7[D1_2] człon drugi dotyczący w
- Page 113 and 114: Wprowadza się widmową gęstość
- Page 115 and 116: Ponownie korzystamy ze wzorów Eule
- Page 117 and 118: =W układzie z idealną detekcją r
- Page 119 and 120: Rys. D. 2 Schemat ideowy układu st
- Page 121 and 122: [21] R. Huber, M. Wojtkowski, J. G.
- Page 123 and 124: [61] J.-S. Park, M.-Y. Jeong, and C
- Page 125 and 126: [97] Y. Nakazaki, and S. Yamashita,
- Page 127 and 128: [135] M. W. Belin, and S. S. Khachi
- Page 129 and 130: 2. Wykonawca grantu: NCBiR-LIDER-85
- Page 131 and 132: Pełne artykuły w materiałach kon
przypadających na jeden A-scan, a więc i zakres obrazowania w głąb układu ssOCT.Jeżeli zaś do rejestracji któregokolwiek z sygnałów z punktów a)-d) użyjemy kartyakwizycji z liniowym próbkowaniem, zakres obrazowania nie będzie zależał od pasmaczęstości prążków interferencyjnych, gdyż liczba punktów przypadających na jedenA-scan będzie stała.3.2.3. UKŁAD REJESTRACJI PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCHUkład detekcji tomografu ssOCT składa się z diody różnicowej oraz karty akwizycjidanych. W opisywanych w niniejszej pracy eksperymentach używano diodróżnicowych firmy Thorlabs: PDB-110C z pasmem elektrycznym DC-100 MHz orazPDB0150C z możliwością przełączania pasma (150 MHz, 50 MHz, 5 MHz, 0,3 MHz,0,3 MHz). Oba układy diody różnicowej posiadają detektor InGaAs czuły w zakresie800-1700 nm. Za akwizycję danych interferometrycznych odpowiedzialna byłaoscyloskopowa karta akwizycji posiadająca dwa 14-bitowe kanały próbkowanez maksymalną częstotliwością próbkowania równą 200 milionów próbek na sekundę(GaGe Compuscope 14200 firmy Dynamic Signals LLC). Karta wyposażona jestpamięć pozwalającą na tymczasowe zapisanie 1 giga próbek przypadających na jedenkanał. Aby optymalnie wykorzystać możliwości karty należy stosować diody różnicoweo paśmie elektrycznym co najmniej 100 MHz. Po zakończeniu pomiaru dane przesyłanesą do pamięci RAM komputera z szybkością 200 MB/s i następnie zapisywane nadysku twardy.Napisane w środowisku LabView oprogramowanie pomiarowe pozwala, za pomocądodatkowej karty wejść/wyjść analogowy cyfrowych, na synchronizację akwizycjidanych z pracą lasera oraz odpowiedzialne jest za generowanie sygnałów analogowychsterujących pracą skanerów optycznych głowicy pomiarowej.87