rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

More documents

Recommendations

Info

$(wyniki egzaminu zerowego z dn 28_01_2013 \227 Notatnik)$

Rys. 3. 19 Spadki czułości w funkcji różnicy dróg optycznych zmierzone dla lasera z wnęką wKonfiguracji I przy różnych zakresach strojenia filtra Fabry-Perota. Kolor czerwony –∆λ=86nm, kolorzielony – ∆λ=68nm, kolor niebieski - ∆λ=54nm.W ostatnim kroku postanowiono zmierzyć wpływ długość wnęki rezonansowej naszerokość chwilowej linii lasera. Dokonano zmian długości pętli lasera strojonegoz poprzedniego eksperymentu (Konfiguracja I, sprzęgacz wyjściowy 70/30). Dlazastosowanej pętli światłowodowej o długości 2,7 km częstotliwość rezonansowa wnękiwynosi ~ 74,8 kHz. Filtr Fabry-Perota może być sterowany z częstotliwościamibędącymi wielokrotnością częstotliwości rezonansowej wnęki. Maksymalizując mocwyjściową lasera dobrano częstotliwość pracy filtra równą 149, 7529 kHz. Spektralnyzakres strojenia filtra Fabry-Perota ustawiono na 50nm. Wykonano pomiar spadkówczułości w funkcji różnicy dróg optycznych. Następnie zmieniono długość wnęki na1,35 kHz odpowiadającą częstotliwości rezonansowej wnęki w ok. 149 kHz. Ponowniemaksymalizując moc wyjściową dobrano częstotliwość pracy filtra równą148,4939 kHz, a następnie zmierzono spadki czułości. Długości wnęki 2,7 km oraz1,35 km nie zostały wybrane przypadkowo. Celem było zbadanie pracy lasera o tejsamej (lub bardzo zbliżonej) częstotliwości powtarzania dla dwóch wnękrezonansowych różniących się długością. Dzięki temu mamy pewność, że obserwowaneróżnice w krzywych spadku czułości (Rys. 3. 20) będą wynikały wyłącznie z faktu, iżdla dłuższej wnęki wpływ dyspersji będzie większy. Negatywny wpływ dyspersji nakrzywą spadku czułości może być niwelowany poprzez stosowanie we wnęce laseraelementów kompensujących dyspersję [128, 130].80
Rys. 3. 20 Krzywe spadku czułości zmierzone dla laserów pracujących ze zbliżoną częstotliwością:wnęka długości 2,7 km (f Fabry-Perot =2f wnęka ) – krzywa niebieska, wnęka długości 1,35 km (f Fabry-Perot =f wnęka )81
Page 1 and 2:
WYDZIAŁ FIZYKI, ASTRONOMIIIINFORMA
Page 3 and 4:
Spis treści1. WSTĘP .............
Page 6 and 7:
typowe rozdzielczości odpowiednio
Page 8 and 9:
pojedynczej linii zwiększono do 13
Page 10 and 11:
c) zwiększone wnikanie wiązki ska
Page 12 and 13:
2. TEORIATomografia optyczna OCT z
Page 14 and 15:
óżnice jakie pojawiają się ze w
Page 16 and 17:
powracającego z ramienia referency
Page 18 and 19:
(2.6)gdzie Γ(z) jest funkcją kohe
Page 20 and 21:
mieszczącej się w zakresie obrazo
Page 22 and 23:
gdzie, i DC oznacza średni fotopr
Page 24 and 25:
tłumienie wpływu względnego szum
Page 26 and 27:
(2.20)Powyższa zależność ma pos
Page 28 and 29:
i OCT z użycie laserów strojonych
Page 30: Jeśli użyjemy jednocześnie obu k
Page 33 and 34: Rys. 2. 7 Efekt skrócenia zakresu
Page 35 and 36: kwadratu mocy wejściowej. Dodatkow
Page 37 and 38: W rezultacie w obu metodach fourier
Page 39 and 40: Uwzględniając zmianę położenia
Page 41 and 42: najpowszechniejszym obiektem badań
Page 43 and 44: Rys. 2. 11 Symulacja średnicy plam
Page 45 and 46: 2.3. ŚWIATŁOWODOWY LASER STROJONY
Page 47 and 48: wzmocnienie w różnych zakresach d
Page 49 and 50: (2.56)gdzie η jest wydajnością k
Page 51 and 52: Szerokość połówkową piku inter
Page 53 and 54: zędu nawet kilku kilometrów (patr
Page 55 and 56: Rys. 2. 16 Schemat budowy wnęki re
Page 57 and 58: ograniczenia związanego z częstot
Page 59 and 60: 3. UKŁAD EKSPERYMENTALNYOpisana w
Page 61 and 62: pompowania towarzyszy także wzrost
Page 63 and 64: Rys. 3. 5 Funkcja transmisji filtra
Page 65 and 66: często stosuje się sygnał steruj
Page 67 and 68: 3.1.3. ŚWIATŁOWODOWA PĘTLA OPÓ
Page 69 and 70: światłowodowych, każdorazowo prz
Page 71 and 72: Warto zauważyć, że dla drugiej z
Page 73 and 74: Warto zauważyć, że stosowanie sp
Page 75 and 76: Rys. 3. 14 Moc wyjściowa lasera st
Page 77 and 78: Tabela 3 Szerokość połówkowa
Page 79: Rys. 3. 18 Spadki czułości w funk
Page 83 and 84: światła padającego na kanał uje
Page 85 and 86: 3.2.2. INTERFEROMETR KALIBRACYJNYW
Page 87 and 88: przypadających na jeden A-scan, a
Page 89 and 90: częstotliwość obiegu przez wnęk
Page 91 and 92: OCT wymaga albo czasochłonnej prze
Page 93 and 94: Sekwencja pomiarów trójwymiarowyc
Page 95 and 96: Rys. 4. 7 Przekroje poprzeczne prze
Page 97 and 98: ssOCT Oculus PantacamPrzeszczep rog
Page 99 and 100: powierzchni rogówki. Na podstawie
Page 101 and 102: Rys. 4. 13 Przykład M-skanu genero
Page 103 and 104: Rys. 4. 15 Krzywe histerezy odpowia
Page 105 and 106: strojonego, pozwoliły na lepsze zr
Page 107 and 108: 7. DODATEK BUzupełniający materia
Page 109 and 110: Zespolona wartość pola padająceg
Page 111 and 112: C.7[D1_2] człon drugi dotyczący w
Page 113 and 114: Wprowadza się widmową gęstość
Page 115 and 116: Ponownie korzystamy ze wzorów Eule
Page 117 and 118: =W układzie z idealną detekcją r
Page 119 and 120: Rys. D. 2 Schemat ideowy układu st
Page 121 and 122: [21] R. Huber, M. Wojtkowski, J. G.
Page 123 and 124: [61] J.-S. Park, M.-Y. Jeong, and C
Page 125 and 126: [97] Y. Nakazaki, and S. Yamashita,
Page 127 and 128: [135] M. W. Belin, and S. S. Khachi
Page 129 and 130: 2. Wykonawca grantu: NCBiR-LIDER-85
Page 131 and 132:
Pełne artykuły w materiałach kon
show all

rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?