rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

Tabela 3 Szerokość połówkowa ∆f_3dB krzywej opisującej moc wyjściową lasera w funkcjiodstrojenia od częstotliwości rezonansowej wnęki. Dla zmierzonych szerokości połówkowychobliczono zamianę długości wnęki lasera ∆L, która spowodowałaby zmianę częstotliwościrezonansowej wnęki o ∆f_3dB.Konfiguracja IWspółczynnik podziału sprzęgaczawyjściowego∆f_3dB[Hz]∆L[m]70/30 10,6 0,7280/20 7,8 0,5390/10 6,8 0,46Konfiguracja IIWspółczynnik podziału sprzęgaczawyjściowego∆f_3dB[Hz]∆L[m]70/30 88 5,9680/20 81,5 5,5290/10 36,5 2,473.1.8. SZEROKOŚĆ CHWILOWEJ LINII LASERAJeśli laser strojony z synchronizacją modów wnęki pracuje w trybie stacjonarnym(zerowa amplituda sygnału sterującego filtrem Fabry-Perota) obserwuje się zwężanielinii generowanego przez laser promieniowania do 0,05 nm (Rys. 3. 17), w odniesieniudo szerokości linii filtra (Rys. 3. 5). Jak wspomniano wcześniej (rozdział 2.1.4 – str. 33)od szerokości chwilowej linii lasera zależał będzie spadek czułości ze wzrostem różnicydróg optycznych. Natomiast na chwilową szerokość linii lasera wpływ powinna miećdyspersja w światłowodzie, wybrany zakres spektralny generowanego przez laserpromieniowania, obecność tła wzmocnionej emisji spontanicznej ASE czy też wybranaczęstotliwość pracy (i związany z nią wybór długości światłowodowej wnęki lasera).Ze względu na ograniczenia techniczne pomiaru chwilowej szerokości linii pracującegow trybie dynamicznym lasera strojonego dokonano w sposób pośrednie poprzez pomiarspadków czułości wraz ze wzrostem różnicy dróg optycznych. Porównując dwa laserystrojone można ma podstawie różnic w krzywych spadku czułości w funkcji różnicydróg optycznych można wnioskować, który laser charakteryzuje się węższą chwilowąlinią. Aby przeprowadzić pomiar spadku czułości w ramieniu obiektowyminterferometru umieszcza się pojedynczą powierzchnię odbijającą w postaci77