rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

interferencyjnego również nie ulegnie zmianie. Przy odpowiedniej ilości obiegówświatła przez wnękę wzmocnienie dorównuje stratom wnęki i na wąskim zakresiespektralnym danym szerokością połówkową piku interferencyjnego ustala się akcjalaserowa. W następnym kroku zmieniane jest napięcie sterujące filtrem Fabry-Perota,co powoduje przesunięcie piku interferencyjnego. Ponownie po odpowiedniej ilościobiegów światła przez wnękę ustala się akcja laserowa dla nowej pozycji spektralnej.W ten właśnie sposób odbywa się strojenie długości fali generowanej na wyjściu lasera.Aby strojenie odbywało się automatycznie zadaje się sinusoidalny sygnał sterującyfiltrem Fabry-Perota. Od amplitudy sygnału sterującego zależał będzie zakresspektralny generowanego promieniowania. Z każdym okresem funkcji sterującejskanowanie odbywa się od fal krótszych do fal dłuższych i z powrotem. Zatemefektywna częstotliwość pracy lasera będzie dwukrotnie większa. W sytuacji takiejmówimy, że laser pracuje dwukierunkowo (ang .bidirectional).Przy każdej zmianie napięcia sterującego filtrem Fabry-Perota (co odpowiada zmianiepołożenia piku interferencji) akcja laserowa budowana jest od poziomu wzmocnionejemisji spontanicznej ASE. Czas pełnego obiegu światła przez wnękę zależy od długościwnęki pierścieniowej L oraz współczynnika załamania wnęki n. Częstotliwośćskanowania filtrem Fabry-Perota o szerokości połówkowej piku interferencji δλ pozakresie spektralnym ∆λ, przy założeniu pojedynczego obiegu przez wnękę, możnazapisać w postaci:(2.68)gdzie parametr η wprowadzony został, aby uwzględnić większa prędkość w środkuprzedziału skanowania w porównaniu ze skanowaniem liniowym (η=1/π).Powyżej tej częstotliwości układ pracuje raczej jako przestrajane źródło wzmocnionejemisji spontanicznej niż jako laser strojony. Widać wyraźnie, że sposobem nazwiększenie częstotliwości pracy lasera jest skrócenie wnęki rezonansowej, co jestograniczone ze względu na skończone rozmiary elementów składowych wnękirezonansowej [24]. Jeżeli założymy δλ = 0,13 nm, ∆λ=130 nm, n=1,46 i długość wnękiL=3 m otrzymamy częstotliwość skanowania dla pojedynczego obiegu światła przezwnękę równą w przybliżeniu 21,8 kHz. Sposób na ominięcie wspomnianego56