rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...
rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ... rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...
Funkcję transmisji (zwaną funkcja Airy’ego) można przedstawić w postaci (Rys. 2. 14):(2.57)gdzie F jest współczynnikiem finezji:(2.58)zaś δ jest różnicą fazy między kolejnymi wiązkami, które ulegają interferencji przytransmisji przez płytkę płasko równoległą:(2.59)Warunek interferencji spełniony jest, gdy:(2.60)Położenie kolejnych pików interferencji można określić na podstawie relacji:(2.61)Z powyższej relacji wydać, że dla wybranego rzędu m strojenie odbywać się możepoprzez zmianę współczynnika załamania n lub przez zmianę odległości powierzchni,między którymi zachodzi wielokrotne odbicie. Odstęp pomiędzy maksimamiinterferencji filtra Fabry-Perota nazywany jest odstępem międzymodowym lub wolnymzakresem widmowym (ang. FSR Free Spectral Range) i wynosi:(2.62)w dziedzinie częstości optycznych, lub:(2.63)w dziedzinie długości fali.50
Szerokość połówkową piku interferencji w dziedzinie częstości optycznych i długościfali przedstawiają wzory:(2.64)(2.65)Stosunek wolnego zakresu widmowego FSR do szerokości połówkowej pikurezonansowego nazywany jest finezją Ƒ:(2.66)Finezja jest bezwymiarową wielkością będącą miarą rozdzielczości układu Fabry-Perota.Rys. 2. 14 Symulacja transmisji filtra Fabry-Perot dla wybranych współczynników finezji : Ƒ =360(krzywa czarna), Ƒ =1,25 (krzywa czerwona) oraz Ƒ =0,17 (krzywa zielona). Niebieską krzywąprzerywaną oznaczono funkcję opisująca promieniowanie odbite.Warto zauważyć, że zakres strojenia po widmie emisji spontanicznej wzmacniaczaoptycznego nie powinien przekraczać wolnego zakresu widmowego FSR. Dzięki temuuniknie się dwuznaczności, jaką będzie równoczesna transmisja światła o częstościachodpowiadających dwóm kolejnym pikom interferencji ν m i ν m+1 . Jest to niekorzystna51
- Page 1 and 2: WYDZIAŁ FIZYKI, ASTRONOMIIIINFORMA
- Page 3 and 4: Spis treści1. WSTĘP .............
- Page 6 and 7: typowe rozdzielczości odpowiednio
- Page 8 and 9: pojedynczej linii zwiększono do 13
- Page 10 and 11: c) zwiększone wnikanie wiązki ska
- Page 12 and 13: 2. TEORIATomografia optyczna OCT z
- Page 14 and 15: óżnice jakie pojawiają się ze w
- Page 16 and 17: powracającego z ramienia referency
- Page 18 and 19: (2.6)gdzie Γ(z) jest funkcją kohe
- Page 20 and 21: mieszczącej się w zakresie obrazo
- Page 22 and 23: gdzie, i DC oznacza średni fotopr
- Page 24 and 25: tłumienie wpływu względnego szum
- Page 26 and 27: (2.20)Powyższa zależność ma pos
- Page 28 and 29: i OCT z użycie laserów strojonych
- Page 30: Jeśli użyjemy jednocześnie obu k
- Page 33 and 34: Rys. 2. 7 Efekt skrócenia zakresu
- Page 35 and 36: kwadratu mocy wejściowej. Dodatkow
- Page 37 and 38: W rezultacie w obu metodach fourier
- Page 39 and 40: Uwzględniając zmianę położenia
- Page 41 and 42: najpowszechniejszym obiektem badań
- Page 43 and 44: Rys. 2. 11 Symulacja średnicy plam
- Page 45 and 46: 2.3. ŚWIATŁOWODOWY LASER STROJONY
- Page 47 and 48: wzmocnienie w różnych zakresach d
- Page 49: (2.56)gdzie η jest wydajnością k
- Page 53 and 54: zędu nawet kilku kilometrów (patr
- Page 55 and 56: Rys. 2. 16 Schemat budowy wnęki re
- Page 57 and 58: ograniczenia związanego z częstot
- Page 59 and 60: 3. UKŁAD EKSPERYMENTALNYOpisana w
- Page 61 and 62: pompowania towarzyszy także wzrost
- Page 63 and 64: Rys. 3. 5 Funkcja transmisji filtra
- Page 65 and 66: często stosuje się sygnał steruj
- Page 67 and 68: 3.1.3. ŚWIATŁOWODOWA PĘTLA OPÓ
- Page 69 and 70: światłowodowych, każdorazowo prz
- Page 71 and 72: Warto zauważyć, że dla drugiej z
- Page 73 and 74: Warto zauważyć, że stosowanie sp
- Page 75 and 76: Rys. 3. 14 Moc wyjściowa lasera st
- Page 77 and 78: Tabela 3 Szerokość połówkowa
- Page 79 and 80: Rys. 3. 18 Spadki czułości w funk
- Page 81 and 82: Rys. 3. 20 Krzywe spadku czułości
- Page 83 and 84: światła padającego na kanał uje
- Page 85 and 86: 3.2.2. INTERFEROMETR KALIBRACYJNYW
- Page 87 and 88: przypadających na jeden A-scan, a
- Page 89 and 90: częstotliwość obiegu przez wnęk
- Page 91 and 92: OCT wymaga albo czasochłonnej prze
- Page 93 and 94: Sekwencja pomiarów trójwymiarowyc
- Page 95 and 96: Rys. 4. 7 Przekroje poprzeczne prze
- Page 97 and 98: ssOCT Oculus PantacamPrzeszczep rog
- Page 99 and 100: powierzchni rogówki. Na podstawie
Szerokość połówkową piku interferencji w dziedzinie częstości optycznych i długościfali przedstawiają wzory:(2.64)(2.65)Stosunek wolnego zakresu widmowego FSR do szerokości połówkowej pikurezonansowego nazywany jest finezją Ƒ:(2.66)Finezja jest bezwymiarową wielkością będącą miarą rozdzielczości układu Fabry-Perota.Rys. 2. 14 Symulacja transmisji filtra Fabry-Perot dla wybranych współczynników finezji : Ƒ =360(krzywa czarna), Ƒ =1,25 (krzywa czerwona) oraz Ƒ =0,17 (krzywa zielona). Niebieską krzywąprzerywaną oznaczono funkcję opisująca promieniowanie odbite.Warto zauważyć, że zakres strojenia po widmie emisji spontanicznej wzmacniaczaoptycznego nie powinien przekraczać wolnego zakresu widmowego FSR. Dzięki temuuniknie się dwuznaczności, jaką będzie równoczesna transmisja światła o częstościachodpowiadających dwóm kolejnym pikom interferencji ν m i ν m+1 . Jest to niekorzystna51
Change language