rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...
rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ... rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...
(2.51)Rys. 2. 10 Aby otrzymać stałą rozdzielczość dla rosnącej centralnej długości fali należy zwiększaćszerokość połówkową zakresu generowanego przez źródło promieniowania. W symulacji założonogaussowski profil widma i rozdzielczość równą 6μm. Dla trzech najpowszechniej używanychw tomografii optycznej zakresów (800 nm, 1060 nm i 1300 nm) podano szerokości połówkowe, którepozwalają zachować stałą (6μm) rozdzielczość osiową układu.Jeżeli rozdzielczość poprzeczną zdefiniujemy jako szerokość połówkowągaussowskiego rozkładu natężenia światła liczoną dla zakresu Rayleigh’a, to możnazapisać:.(2.52)Ponieważ zakres obrazowanie jest często znacznie większy niż zakres Rayleigh’anależy uwzględnić fakt, że średnica plamki rośnie w miarę oddalania się od ogniskasoczewki obrazującej, co wpłynie na faktyczną poprzeczną zdolność rozdzielcząukładu. Na krańcach zakresu obrazowania średnica plamki może się zwiększyć nawetponad 12-krotnie (dla ogniskowej 50 mm, centralnej długości fali 1300 nm orazśrednicy wiązki padającej na soczewkę obrazującą ~3,4 mm) (Rys. 2. 11).42
Rys. 2. 11 Symulacja średnicy plamki wraz z oddalaniem się od ogniska soczewki obrazującej dla trzechwybranych ogniskowych: 50 mm (kolor czarny), 75 mm (kolor czerwony) oraz 100 mm (kolor zielony).Obliczenia wykonano dla centralnej długości fali 1310 nm, przy założeniu ogniskowej soczewkikolimatora wiązkę równej 19 mm oraz symulowanym zakresie obrazowania 9 mm.Dla tomografów optycznych o dużym zakresie obrazowania w głąb warto rozważyćzastosowanie soczewki obrazującej o dłuższej ogniskowej. Co prawda średnica plamkiw ognisku będzie większa, ale słabsze będzie również poszerzenie plamki w miaręoddalania się od ogniska soczewki (~3-krotne poszerzenie dla soczewki 100 mmw stosunku do ~12-krotnego poszerzenia dla soczewki 50 mm).2.2.2. ŹRÓDŁO ŚWIATŁA A ZAKRES OBRAZOWANIAW rozważaniach dotyczących użytecznego zakresu obrazowania w głąb (2.1.4UŻYTECZNY ZAKRES OBRAZOWANIA) pojawiła się zależność od maksymalnego zakresuobrazowania w metodach fourierowskich OCT. Analizowano także wpływ liczbypunktów (pikseli kamery CCD/CMOS lub próbek zbieranych za pomocą kartyakwizycji) przypadających na rejestrowany sygnał prążków interferencyjnych. Zgodniez zależnością (2.39) również wybór źródła światła może wpłynąć na osiągany zakresobrazowania. Łatwiej uzyskać duże zakresy obrazowania dla źródeł o dłuższejcentralnej długości fali lub dla źródeł węższych spektralnie. Między innymi z tegopowodu w celu obrazowania przedniego odcinka oka zdecydowaliśmy się na pracę zeźródłami światła o centralnej długości fali z drugiego okna telekomunikacyjnego43
- Page 1 and 2: WYDZIAŁ FIZYKI, ASTRONOMIIIINFORMA
- Page 3 and 4: Spis treści1. WSTĘP .............
- Page 6 and 7: typowe rozdzielczości odpowiednio
- Page 8 and 9: pojedynczej linii zwiększono do 13
- Page 10 and 11: c) zwiększone wnikanie wiązki ska
- Page 12 and 13: 2. TEORIATomografia optyczna OCT z
- Page 14 and 15: óżnice jakie pojawiają się ze w
- Page 16 and 17: powracającego z ramienia referency
- Page 18 and 19: (2.6)gdzie Γ(z) jest funkcją kohe
- Page 20 and 21: mieszczącej się w zakresie obrazo
- Page 22 and 23: gdzie, i DC oznacza średni fotopr
- Page 24 and 25: tłumienie wpływu względnego szum
- Page 26 and 27: (2.20)Powyższa zależność ma pos
- Page 28 and 29: i OCT z użycie laserów strojonych
- Page 30: Jeśli użyjemy jednocześnie obu k
- Page 33 and 34: Rys. 2. 7 Efekt skrócenia zakresu
- Page 35 and 36: kwadratu mocy wejściowej. Dodatkow
- Page 37 and 38: W rezultacie w obu metodach fourier
- Page 39 and 40: Uwzględniając zmianę położenia
- Page 41: najpowszechniejszym obiektem badań
- Page 45 and 46: 2.3. ŚWIATŁOWODOWY LASER STROJONY
- Page 47 and 48: wzmocnienie w różnych zakresach d
- Page 49 and 50: (2.56)gdzie η jest wydajnością k
- Page 51 and 52: Szerokość połówkową piku inter
- Page 53 and 54: zędu nawet kilku kilometrów (patr
- Page 55 and 56: Rys. 2. 16 Schemat budowy wnęki re
- Page 57 and 58: ograniczenia związanego z częstot
- Page 59 and 60: 3. UKŁAD EKSPERYMENTALNYOpisana w
- Page 61 and 62: pompowania towarzyszy także wzrost
- Page 63 and 64: Rys. 3. 5 Funkcja transmisji filtra
- Page 65 and 66: często stosuje się sygnał steruj
- Page 67 and 68: 3.1.3. ŚWIATŁOWODOWA PĘTLA OPÓ
- Page 69 and 70: światłowodowych, każdorazowo prz
- Page 71 and 72: Warto zauważyć, że dla drugiej z
- Page 73 and 74: Warto zauważyć, że stosowanie sp
- Page 75 and 76: Rys. 3. 14 Moc wyjściowa lasera st
- Page 77 and 78: Tabela 3 Szerokość połówkowa
- Page 79 and 80: Rys. 3. 18 Spadki czułości w funk
- Page 81 and 82: Rys. 3. 20 Krzywe spadku czułości
- Page 83 and 84: światła padającego na kanał uje
- Page 85 and 86: 3.2.2. INTERFEROMETR KALIBRACYJNYW
- Page 87 and 88: przypadających na jeden A-scan, a
- Page 89 and 90: częstotliwość obiegu przez wnęk
- Page 91 and 92: OCT wymaga albo czasochłonnej prze
Rys. 2. 11 Symulacja średnicy plamki wraz z oddalaniem się od ogniska soczewki obrazującej dla trzechwybranych ogniskowych: 50 mm (kolor czarny), 75 mm (kolor czerwony) oraz 100 mm (kolor zielony).Obliczenia wykonano dla centralnej długości fali 1310 nm, przy założeniu ogniskowej soczewkikolimatora wiązkę równej 19 mm oraz symulowanym zakresie obrazowania 9 mm.Dla tomografów optycznych o dużym zakresie obrazowania w głąb warto rozważyćzastosowanie soczewki obrazującej o dłuższej ogniskowej. Co prawda średnica plamkiw ognisku będzie większa, ale słabsze będzie również poszerzenie plamki w miaręoddalania się od ogniska soczewki (~3-krotne poszerzenie dla soczewki 100 mmw stosunku do ~12-krotnego poszerzenia dla soczewki 50 mm).2.2.2. ŹRÓDŁO ŚWIATŁA A ZAKRES OBRAZOWANIAW rozważaniach dotyczących użytecznego zakresu obrazowania w głąb (2.1.4UŻYTECZNY ZAKRES OBRAZOWANIA) pojawiła się zależność od maksymalnego zakresuobrazowania w metodach fourierowskich OCT. Analizowano także wpływ liczbypunktów (pikseli kamery CCD/CMOS lub próbek zbieranych za pomocą kartyakwizycji) przypadających na rejestrowany sygnał prążków interferencyjnych. Zgodniez zależnością (2.39) również wybór źródła światła może wpłynąć na osiągany zakresobrazowania. Łatwiej uzyskać duże zakresy obrazowania dla źródeł o dłuższejcentralnej długości fali lub dla źródeł węższych spektralnie. Między innymi z tegopowodu w celu obrazowania przedniego odcinka oka zdecydowaliśmy się na pracę zeźródłami światła o centralnej długości fali z drugiego okna telekomunikacyjnego43
Change language