rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

More documents

Recommendations

Info

$(wyniki egzaminu zerowego z dn 28_01_2013 \227 Notatnik)$

Technology. Dzięki redukcji liczby pikseli do 576 uzyskali oni szybkość pomiaru napoziomie 312,5 tyś. linii tomogramu na sekundę. Należy zauważyć, że prosta redukcjaliczby pikseli rejestrujących sygnał prążków prowadzi do nieefektywnegowykorzystania mocy światła padającego na próbkę ponieważ tylko część widmapadającego na obiekt jest rejestrowana za pomocą kamery CMOS.2.1.6. NIEPOŻĄDANE EFEKTY WPŁYWAJĄCE NA SYGNAŁ OCTW rozdziale (2.1.1) zakładano, że układ rejestruje prążki interferencyjne liniowow funkcji liczb falowych.Ze względu na równe odległości między pikselami kamery CCD lub CMOSw spektralnej tomografii optycznej rejestrację liniową w funkcji liczb falowychuzyskuje się, gdy przestrzenne rozszczepienie widma jest liniowe w liczbach falowych.W tym celu zastosować można układ siatki dyfrakcyjnej pracującej z dodatkowympryzmatem [71-73], lub spektrometr z płytką strefową Fresnela [74]. Rozwiązania te,albo wymagają bardzo dokładnego zestrojenia optyki spektrometru (siatka + pryzmat),albo nie pozwalają na obecnym stanie technologii na osiąganie dużych czułościobrazowania (wydajność płytki Fresnela).W układach ssOCT pracuje się najczęściej z kartami akwizycji uniemożliwiającymioptymalna pracę z nieliniowym próbkowaniem oraz laserami strojonymi, którychelement strojący (np. filtr Fabry-Perota) pracuje nieliniowo w funkcji liczby falowej.Aby zapewnić rejestrację prążków liniową w funkcji liczb falowych, należy skorzystaćz którejś z poniższych możliwości: dla karty akwizycji o częstotliwości próbkowania fs należy użyć w układzietomografu laser generujący promieniowanie, którego wartości liczb falowychzmienia się liniowo w czasie [65, 75], dla użytego lasera strojonego generującego promieniowanie o wartościach liczbfalowych zmieniających się nieliniowo w czasie poprzez użycie karty akwizycjiumożliwiającej nieliniowe próbkowanie w czasie. Należy wtedy zapewnićnieliniowy sygnał zegara próbkującego o nieliniowości odpowiadającejnieliniowości użytego lasera [65].36
W rezultacie w obu metodach fourierowskiej tomografii optycznej obserwuje sięniepożądane efekty, które w zależności od rodzaju nieliniowości mają mniejszy lubwiększy wpływ na otrzymywane wyniki.Rozważmy eksperyment, w którym w ramieniu obiektowym opisywanego wcześniejukładu interferometru umieszczono pojedynczą powierzchnię odbijającą w postacizwierciadła. W czasie równym jednemu okresowi pracy lasera strojonego sygnałużyteczny jaki zarejestruje fotodioda można zapisać w postaci:, (2.45)gdzie S o (k) jest widmową gęstością mocy lasera strojonego, zaś A jest pewną amplitudąwynikającą ze strat w układzie. Zakładając, że liczba falowa zmienia się liniowoargument funkcji cosinus będzie miał postać:(2.46)W tej sytuacji rejestrowany w czasie przez fotodiodę (lub przez kolejne piksele kameryCCD) sygnał użyteczny będzie odpowiadał kształtowi widma lasera strojonegozmodulowanemu prążkami o częstotliwości proporcjonalnej do i fazie początkowejopisanej przez k o z p . Biorąc moduł transformaty Fouriera takiego sygnału otrzymamy piki jego obraz źródlany położone w odległościach proporcjonalnych do z p . Kształt pikówopisany jest funkcją spójności lasera strojonego.W przypadku gdy rejestracja prążków zachodzi nieliniowo w funkcji liczb falowych,argument funkcji cosinus przyjmie postać:(2.47)W rezultacie częstotliwość prążków w czasie rejestracji będzie zmieniała jakOtrzymamy przebieg o liniowej modulacji częstotliwości zwanyświergotem (ang. chirp). Transformata Fouriera takiego sygnału ma postać rozmytejfunkcji koherencji pojawiającej się w okolicach punktu z p (Rys. 2. 8). W zależności odtego jak bardzo nieliniowo element strojący lasera pracuje w funkcji liczb falowychzmieniał się będzie stopień rozmycia. Jeżeli informacja o charakterze nieliniowości jestdostępna, możliwe staje się przetworzenie sygnału do skali liniowej w liczbachfalowych (Rys. 2. 8 kolor czerwony).37
Page 1 and 2: WYDZIAŁ FIZYKI, ASTRONOMIIIINFORMA
Page 3 and 4: Spis treści1. WSTĘP .............
Page 6 and 7: typowe rozdzielczości odpowiednio
Page 8 and 9: pojedynczej linii zwiększono do 13
Page 10 and 11: c) zwiększone wnikanie wiązki ska
Page 12 and 13: 2. TEORIATomografia optyczna OCT z
Page 14 and 15: óżnice jakie pojawiają się ze w
Page 16 and 17: powracającego z ramienia referency
Page 18 and 19: (2.6)gdzie Γ(z) jest funkcją kohe
Page 20 and 21: mieszczącej się w zakresie obrazo
Page 22 and 23: gdzie, i DC oznacza średni fotopr
Page 24 and 25: tłumienie wpływu względnego szum
Page 26 and 27: (2.20)Powyższa zależność ma pos
Page 28 and 29: i OCT z użycie laserów strojonych
Page 30: Jeśli użyjemy jednocześnie obu k
Page 33 and 34: Rys. 2. 7 Efekt skrócenia zakresu
Page 35: kwadratu mocy wejściowej. Dodatkow
Page 39 and 40: Uwzględniając zmianę położenia
Page 41 and 42: najpowszechniejszym obiektem badań
Page 43 and 44: Rys. 2. 11 Symulacja średnicy plam
Page 45 and 46: 2.3. ŚWIATŁOWODOWY LASER STROJONY
Page 47 and 48: wzmocnienie w różnych zakresach d
Page 49 and 50: (2.56)gdzie η jest wydajnością k
Page 51 and 52: Szerokość połówkową piku inter
Page 53 and 54: zędu nawet kilku kilometrów (patr
Page 55 and 56: Rys. 2. 16 Schemat budowy wnęki re
Page 57 and 58: ograniczenia związanego z częstot
Page 59 and 60: 3. UKŁAD EKSPERYMENTALNYOpisana w
Page 61 and 62: pompowania towarzyszy także wzrost
Page 63 and 64: Rys. 3. 5 Funkcja transmisji filtra
Page 65 and 66: często stosuje się sygnał steruj
Page 67 and 68: 3.1.3. ŚWIATŁOWODOWA PĘTLA OPÓ
Page 69 and 70: światłowodowych, każdorazowo prz
Page 71 and 72: Warto zauważyć, że dla drugiej z
Page 73 and 74: Warto zauważyć, że stosowanie sp
Page 75 and 76: Rys. 3. 14 Moc wyjściowa lasera st
Page 77 and 78: Tabela 3 Szerokość połówkowa
Page 79 and 80: Rys. 3. 18 Spadki czułości w funk
Page 81 and 82: Rys. 3. 20 Krzywe spadku czułości
Page 83 and 84: światła padającego na kanał uje
Page 85 and 86: 3.2.2. INTERFEROMETR KALIBRACYJNYW
Page 87 and 88:
przypadających na jeden A-scan, a
Page 89 and 90:
częstotliwość obiegu przez wnęk
Page 91 and 92:
OCT wymaga albo czasochłonnej prze
Page 93 and 94:
Sekwencja pomiarów trójwymiarowyc
Page 95 and 96:
Rys. 4. 7 Przekroje poprzeczne prze
Page 97 and 98:
ssOCT Oculus PantacamPrzeszczep rog
Page 99 and 100:
powierzchni rogówki. Na podstawie
Page 101 and 102:
Rys. 4. 13 Przykład M-skanu genero
Page 103 and 104:
Rys. 4. 15 Krzywe histerezy odpowia
Page 105 and 106:
strojonego, pozwoliły na lepsze zr
Page 107 and 108:
7. DODATEK BUzupełniający materia
Page 109 and 110:
Zespolona wartość pola padająceg
Page 111 and 112:
C.7[D1_2] człon drugi dotyczący w
Page 113 and 114:
Wprowadza się widmową gęstość
Page 115 and 116:
Ponownie korzystamy ze wzorów Eule
Page 117 and 118:
=W układzie z idealną detekcją r
Page 119 and 120:
Rys. D. 2 Schemat ideowy układu st
Page 121 and 122:
[21] R. Huber, M. Wojtkowski, J. G.
Page 123 and 124:
[61] J.-S. Park, M.-Y. Jeong, and C
Page 125 and 126:
[97] Y. Nakazaki, and S. Yamashita,
Page 127 and 128:
[135] M. W. Belin, and S. S. Khachi
Page 129 and 130:
2. Wykonawca grantu: NCBiR-LIDER-85
Page 131 and 132:
Pełne artykuły w materiałach kon
show all

rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?