rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

More documents

Recommendations

Info

$(wyniki egzaminu zerowego z dn 28_01_2013 \227 Notatnik)$

i OCT z użycie laserów strojonych, mamy do czynienia z detekcją nieliniowąw dziedzinie liczb falowych.Analiza częstotliwościowa wyrażenia (2.26) z użyciem transformacji Fouriera pozwalauzyskać informację o rozkładzie osiowym warstw/centrów rozpraszających badanegoobiektu:(2.28)Zgodnie z twierdzeniem Wienera-Chinczyna [66] transformata Fouriera widmowejgęstości mocy źródła światła S o (k) jest jego funkcją koherencji.(2.29)Uwzględniając to w wyrażeniu (2.28) moduł transformaty Fouriera sygnału (2.26)przyjmie postać:(2.30)Rozważmy przypadek, gdy:28
, (2.31)który możliwy jest przy równym podziale sprzęgacza pomiarowego (β 2 = (1- β 2 )).W efekcie moduł transformaty Fouriera rejestrowanego sygnału ulegnie znacznemuuproszczeniu:(2.32)W idealnym przypadku (równy podział sprzęgacza kierunkowego, który łączy układinterferometru z układem detekcji ) dzięki detekcji różnicowej możliwe jest zatemusunięcie czynników opisujących niepożądany szum koherentny układu.W rzeczywistości z przypadkiem idealnej detekcji różnicowej nie będziemy mieli doczynienia. Nawet jeśli szprzęgacz pomiarowy zapewnia równy podział uśrednionego podługościach fali natężenia, w wyniku analizy z użyciem analizatora widma może sięokazać, że między kanałami sprzęgacza kierunkowego obserwuje się silną zależnośćwspółczynnika transmisji od długości fali [67, 68]. Jeśli mimo nieidelanie równegopodziału kierunkowej transmisji sprzęgacza pomiarowego nie zostanie całkiwicieusunięty szum koherentnty to z relacji (2.32) widać wyrażnie, że nastąpi jego znacznieosłabienie.Jak detekcja różnicowa wpłynie na stosunek sygnału do szumu oraz czułość? Dlaukładu zaprezentowanego na Rys. 2. 4 wariancja szumu śrutowego dla dowolengoz kanałów detakcji różnicowej, przy założeniu równego podziału drugiego sprzęgaczakierunkowego (β 2 = (1- β 2 )), przyjmnie postać:(2.33)Można także pokazać, że dla tych samych założeń, dyskretny sygnał odpowiadającymaksimum kwadratu modułu transformaty Fouriera użytecznej części rejestrowanegosygnału ma postać:(2.34)29
Page 1 and 2: WYDZIAŁ FIZYKI, ASTRONOMIIIINFORMA
Page 3 and 4: Spis treści1. WSTĘP .............
Page 6 and 7: typowe rozdzielczości odpowiednio
Page 8 and 9: pojedynczej linii zwiększono do 13
Page 10 and 11: c) zwiększone wnikanie wiązki ska
Page 12 and 13: 2. TEORIATomografia optyczna OCT z
Page 14 and 15: óżnice jakie pojawiają się ze w
Page 16 and 17: powracającego z ramienia referency
Page 18 and 19: (2.6)gdzie Γ(z) jest funkcją kohe
Page 20 and 21: mieszczącej się w zakresie obrazo
Page 22 and 23: gdzie, i DC oznacza średni fotopr
Page 24 and 25: tłumienie wpływu względnego szum
Page 26 and 27: (2.20)Powyższa zależność ma pos
Page 30: Jeśli użyjemy jednocześnie obu k
Page 33 and 34: Rys. 2. 7 Efekt skrócenia zakresu
Page 35 and 36: kwadratu mocy wejściowej. Dodatkow
Page 37 and 38: W rezultacie w obu metodach fourier
Page 39 and 40: Uwzględniając zmianę położenia
Page 41 and 42: najpowszechniejszym obiektem badań
Page 43 and 44: Rys. 2. 11 Symulacja średnicy plam
Page 45 and 46: 2.3. ŚWIATŁOWODOWY LASER STROJONY
Page 47 and 48: wzmocnienie w różnych zakresach d
Page 49 and 50: (2.56)gdzie η jest wydajnością k
Page 51 and 52: Szerokość połówkową piku inter
Page 53 and 54: zędu nawet kilku kilometrów (patr
Page 55 and 56: Rys. 2. 16 Schemat budowy wnęki re
Page 57 and 58: ograniczenia związanego z częstot
Page 59 and 60: 3. UKŁAD EKSPERYMENTALNYOpisana w
Page 61 and 62: pompowania towarzyszy także wzrost
Page 63 and 64: Rys. 3. 5 Funkcja transmisji filtra
Page 65 and 66: często stosuje się sygnał steruj
Page 67 and 68: 3.1.3. ŚWIATŁOWODOWA PĘTLA OPÓ
Page 69 and 70: światłowodowych, każdorazowo prz
Page 71 and 72: Warto zauważyć, że dla drugiej z
Page 73 and 74: Warto zauważyć, że stosowanie sp
Page 75 and 76: Rys. 3. 14 Moc wyjściowa lasera st
Page 77 and 78: Tabela 3 Szerokość połówkowa
Page 79 and 80:
Rys. 3. 18 Spadki czułości w funk
Page 81 and 82:
Rys. 3. 20 Krzywe spadku czułości
Page 83 and 84:
światła padającego na kanał uje
Page 85 and 86:
3.2.2. INTERFEROMETR KALIBRACYJNYW
Page 87 and 88:
przypadających na jeden A-scan, a
Page 89 and 90:
częstotliwość obiegu przez wnęk
Page 91 and 92:
OCT wymaga albo czasochłonnej prze
Page 93 and 94:
Sekwencja pomiarów trójwymiarowyc
Page 95 and 96:
Rys. 4. 7 Przekroje poprzeczne prze
Page 97 and 98:
ssOCT Oculus PantacamPrzeszczep rog
Page 99 and 100:
powierzchni rogówki. Na podstawie
Page 101 and 102:
Rys. 4. 13 Przykład M-skanu genero
Page 103 and 104:
Rys. 4. 15 Krzywe histerezy odpowia
Page 105 and 106:
strojonego, pozwoliły na lepsze zr
Page 107 and 108:
7. DODATEK BUzupełniający materia
Page 109 and 110:
Zespolona wartość pola padająceg
Page 111 and 112:
C.7[D1_2] człon drugi dotyczący w
Page 113 and 114:
Wprowadza się widmową gęstość
Page 115 and 116:
Ponownie korzystamy ze wzorów Eule
Page 117 and 118:
=W układzie z idealną detekcją r
Page 119 and 120:
Rys. D. 2 Schemat ideowy układu st
Page 121 and 122:
[21] R. Huber, M. Wojtkowski, J. G.
Page 123 and 124:
[61] J.-S. Park, M.-Y. Jeong, and C
Page 125 and 126:
[97] Y. Nakazaki, and S. Yamashita,
Page 127 and 128:
[135] M. W. Belin, and S. S. Khachi
Page 129 and 130:
2. Wykonawca grantu: NCBiR-LIDER-85
Page 131 and 132:
Pełne artykuły w materiałach kon
show all

rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?