20 Д. В. АносовТочка, для которой при любой f ∈ C(E) существует предел временн´огосреднего (1), называется квазирегулярной. Для такойточки этот предел имеет вид ∫ f dµ, где µ – некоторая инвариантнаямера, однако не обязательно эргодическая. Если она эрго-Eдическая, то точка называется транзитивной, а если выполняетсяг), то точкой плотности. При выполнении обоих этих условийточка называется регулярной 14 , так что регулярные точки сутьточки объединения всех эргодических множеств. В этих терминахвторая группа результатов в основном сводится к тому, что2) Множество нерегулярных точек имеет меру нуль относительнолюбой инвариантной меры.Кроме того, дается характеризация замыкания множества регулярныхточек в иных терминах: это есть так называемый минимальныйцентр притяжения рассматриваемой динамической системы15 . Он определяется как наименьшее замкнутое множество,обладающее тем свойством, что для любой его окрестности U илюбой траектории ϕ t x средняя доля времени, проводимого ϕ t xв U при |t| T (т.е. среднее в (1), в котором за f взята характеристическаяфункция множества U), стремится к 1 при T → ∞.Разбиение множества регулярных точек 16 на эргодическиемножества, отвечающие различным эргодическим мерам, представляетсобой наиболее сильную реализацию идеи о разложениидинамической системы на эргодические компоненты. (Ту же идею14 Из определения следует, что движение регулярной точки по ее траекторииобладает некоторым свойством “повторяемости”. Регулярная точка xустойчива по Пуассону и, более того, для любой ее окрестности U траекторияϕ tx проводит в U при |t| T не менее чем некоторую не зависящую от Tдолю общего времени:1inf mes{t; |t| T, ϕtx ∈ U} > 0T >0 2T(mes – мера Лебега).15 Данное название предложено Г. Ф. Хильми, который по другому поводуобратил внимание на данный объект (см. [9]). Оно стало общепринятым, бытьможет потому, что намекает на связь с биркгофовским центром; и действительно,минимальный центр притяжения содержится в биркгофовском центреи может быть меньше него. Н. М. Крылов и Н. Н. Боголюбов не вводилиспециального названия для минимального центра притяжения, а говорили,что “движения ϕ tx являются статистически асимптотическими к замыканиюмножества регулярных точек”.16 Поскольку в метрических вопросах множествами меры 0 обычно пренебрегают,2) позволяет говорить о разбиении всего фазового пространства наэргодические компоненты.
О вкладе Н. Н. Боголюбова в теорию динамических систем 21можно реализовать и в чисто метрическом контексте; будучи болееобщей 17 , такая реализация оказывается и более слабой).Насколько известно, доказательства 2), в отличие от 1), неподвергались столь же значительному пересмотру с иных позиций;возможность обобщения тоже не анализировалась столь жеполно.При переходе от “классического” времени к “неклассическому”(будем в связи с этим писать {ϕ g } вместо {ϕ t }) понятие эргодичностирасщепляется на два. По традиции будем сейчас использоватьслова “метрическая неразложимость меры µ” вместо “эргодичностиµ”. Как и обычно, речь идет о том, что если измеримоемножество A инвариантно относительно {ϕ g }, то либо µ(A) = 0,либо µ(E \ A) = 0. Варианты связаны с тем, что инвариантностьA здесь можно понимать либо буквально (A = ϕ g (A) при всех g),либо как “инвариантность по модулю множеств меры 0”: при любыхg мера симметрической разности µ(A △ ϕ g (A)) = 0. Второйвариант инвариантности слабее, а потому второй вариант метрическойнеразложимости формально сильнее. Он эквивалентентому, что µ является крайней точкой выпуклого компакта инвариантныхмер. В классической ситуации (действие Z или R)оба варианта метрической неразложимости совпадают; более того,они совпадают, если группа преобразований – локально компактнаясо счетной базой. (Мера при этом может быть и не конечной,а σ-конечной). Однако в общем случае они могут не совпадать.В [11] приведен соответствующий пример, принадлежащийА. Н. Колмогорову. Особенностью этого примера является то, чтов нем имеется много инвариантных мер, но нет разбиения фазовогопространства на эргодические множества. При каких условияхна группу (или, может быть, на действие) все-таки остается в силерезультат Н. М. Крылова и Н. Н. Боголюбова о разбиении наэргодические компоненты, мне неизвестно.Выше речь шла об обобщениях, связанных с переходом от“классического” времени к “неклассическому”. Фазовое пространствооставалось компактом (большей частью метризуемым). Другоенаправление связано с некомпактными фазовыми простран-17 Впрочем, основной метрический результат такого рода можно получитькак следствие результатов [6]–[8], поскольку сравнительно несложно доказать,что при соответствующих условиях измеримая динамическая системаизоморфна некоторой топологической системе в метрическом компакте.См. [16].
- Page 1 and 2: Воспоминанияоб ака
- Page 4 and 5: 4 СодержаниеИ. Н. Ме
- Page 6 and 7: О вкладе Н. Н. Богол
- Page 8 and 9: 8 Д. В. Аносоввые мно
- Page 10 and 11: 10 Д. В. Аносовинвари
- Page 12 and 13: 12 Д. В. Аносовследую
- Page 14 and 15: 14 Д. В. Аносовконечн
- Page 16 and 17: 16 Д. В. Аносовкислым
- Page 18 and 19: 18 Д. В. Аносовдейств
- Page 23 and 24: О вкладе Н. Н. Богол
- Page 25 and 26: О вкладе Н. Н. Богол
- Page 27 and 28: О вкладе Н. Н. Богол
- Page 29 and 30: Физический терминД
- Page 31 and 32: Воспоминания о Ник
- Page 33 and 34: Воспоминания о Ник
- Page 35 and 36: Воспоминания о Ник
- Page 37 and 38: Воспоминания о Ник
- Page 39 and 40: Воспоминания о Ник
- Page 41 and 42: Воспоминания о Ник
- Page 43 and 44: Воспоминания о Ник
- Page 45 and 46: Математик или есте
- Page 47 and 48: Математик или есте
- Page 49 and 50: Математик или есте
- Page 51 and 52: Математик или есте
- Page 53 and 54: Проблемы квантовой
- Page 55 and 56: Проблемы квантовой
- Page 57 and 58: Проблемы квантовой
- Page 59 and 60: Проблемы квантовой
- Page 61 and 62: Проблемы квантовой
- Page 63 and 64: Проблемы квантовой
- Page 65 and 66: Н. Н. Боголюбов - мат
- Page 67 and 68: Н. Н. Боголюбов - мат
- Page 69 and 70: Н. Н. Боголюбов - мат
- Page 71 and 72:
Н. Н. Боголюбов - мат
- Page 73 and 74:
Н. Н. Боголюбов - мат
- Page 75 and 76:
К 100-летию Н. Н. Бого
- Page 77 and 78:
К 100-летию Н. Н. Бого
- Page 79 and 80:
К 100-летию Н. Н. Бого
- Page 81 and 82:
К 100-летию Н. Н. Бого
- Page 83 and 84:
К 100-летию Н. Н. Бого
- Page 85 and 86:
К 100-летию Н. Н. Бого
- Page 87 and 88:
Отдельные эпизоды
- Page 89 and 90:
Воспоминания о Н. Н.
- Page 91 and 92:
Слово об УчителеВ.
- Page 93 and 94:
Перевернутый маятн
- Page 95 and 96:
Перевернутый маятн
- Page 97 and 98:
Н. Н. Боголюбов и ра
- Page 99 and 100:
Н. Н. Боголюбов и не
- Page 101 and 102:
Н. Н. Боголюбов и не
- Page 103 and 104:
Н. Н. Боголюбов и не
- Page 105 and 106:
Н. Н. Боголюбов и не
- Page 107 and 108:
Несколько коротких
- Page 109 and 110:
Учитель 109к решению
- Page 111 and 112:
Страницы памятиА. Н
- Page 113 and 114:
Страницы памяти 113и
- Page 115 and 116:
Страницы памяти 115.
- Page 117 and 118:
Воспоминания дипло
- Page 119 and 120:
Воспоминания дипло
- Page 121 and 122:
Воспоминания дипло
- Page 123 and 124:
Воспоминания дипло
- Page 125 and 126:
Воспоминания дипло
- Page 127 and 128:
По следам доклада в
- Page 129 and 130:
По следам доклада в
- Page 131 and 132:
По следам доклада в
- Page 133 and 134:
По следам доклада в
- Page 135 and 136:
Н. Н. Боголюбов (штр
- Page 137 and 138:
Н. Н. Боголюбов (штр
- Page 139 and 140:
Н. Н. Боголюбов (штр
- Page 141 and 142:
Н. Н. Боголюбов (штр
- Page 143 and 144:
Вспоминая о Никола
- Page 145 and 146:
Вспоминая о Никола
- Page 147 and 148:
Вспоминая о Никола
- Page 149 and 150:
Вспоминая о Никола
- Page 151 and 152:
Вспоминая о Никола
- Page 154 and 155:
154 Д. В. Ширков3. Бого
- Page 156 and 157:
156 Д. В. ШирковОсень
- Page 158 and 159:
158 Д. В. Ширковлить о
- Page 160 and 161:
160 Д. В. Ширковделяю
- Page 162 and 163:
162 Д. В. Ширковв 1933 г
- Page 164 and 165:
164 Д. В. Ширков(см. та
- Page 166 and 167:
166 Д. В. ШирковРечь и
- Page 168 and 169:
168 Д. В. Ширковлении,
- Page 170 and 171:
170 Д. В. Ширковсверх
- Page 172 and 173:
172 Д. В. Ширков2. Учит
- Page 174 and 175:
174 Д. В. Ширковром эп
- Page 176 and 177:
Сведения об автора
- Page 178:
Воспоминания об ак