Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
Kmitočtové charakteristiky paralelního RLC obvodu,Při rezonanci je admitance minimální a napětí je proto při I = konst.maximální (obr.4.16a)Rezonanční obvody – obvody RLC, které pracují v blízkosti své rezonanční frekvence,rezonanční křivka – amplitudová kmitočtová charakteristika rezonančního obvodu, viz.obr. 4.16b.Čím je rezonanční křivka užší, tím je rezonanční obvod kvalitnější.Činitel kvality rezonančního obvodu QQp11− p= .Na obr. 4.17 je znázorněná kmitočtová fázová charakteristika paralelního RLC obvodu.2B. Řešení paralelního RLC obvodu komplexní metodouNapětí u přiřadíme komplexní číslo Uˆ a proudům v obvodu komplexní čísla Iˆ, IˆR,IˆL,IˆPodle 1. Kirchhoffova zákona musí platitIˆ = IˆR+ IˆL+ IˆC . (4.47)Komplexní proudy ve větvích pomocí komplexního napětí UˆC
Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, IˆRLU= − j , IˆLωC= jCωUˆ= .IˆUˆ⎡ 1 ⎛ 1 ⎞⎤= ⎢ + j⎜C− ⎟R L⎥14 ⎣ 44⎝ ω24443⎠⎦ω, (4.48)Yˆ⎛ ⎞Yˆ1 1= + j⎜Cω − ⎟R ⎝ Lω ⎠. (4.49)se nazývá komplexní admitance paralelního RLC obvodu.Komplexní admitance paralelně řazených prvků je dána součtem komplexních admitancíjednotlivých prvků, tj. součtemReálná část Re(Yˆ )Imaginární část Im(Yˆ )YˆG = konduktance,1 1= , YˆL= − j , YˆR LωR C=B = susceptanceY ˆ = G + jB .jCω. (4.50)e) Derivační a integrační obvody.• Obvody, které provádějí časovou derivaci nebo integraci vstupního napětí (realizacepomocí rezistorů, kondenzátorů nebo rezistorů a cívek,• Napětí U 1 nemusí mít harmonický průběhA. Derivační obvod (obr. 4.18a)Podmínka derivačního obvodu jeX C〉〉 R .Q 1potom U1(t)+ U C→ 0 , kde U C= = − ∫ I ( t)dt .C CTuto rovnici derivujeme podle času a vyjádříme proud I(t)dU1(t)I( t)= C .dtVýstupní napětí U 2 (t) je napětí na rezistoru, takže podle Ohmova zákonadU1(t)U2( t)= RI ( t)= RC . (4.51)dtNapětí na výstupu obvodu je úměrné časové derivaci vstupního napětí
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 66 and 67: pro Hallovo napětí platí je mož
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
- Page 70 and 71: Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
- Page 73 and 74: 4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
- Page 75 and 76: Změny proudu v cívce vyvolají i
- Page 77 and 78: Připojením zdroje střídavého n
- Page 79 and 80: diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
- Page 81 and 82: Fázory v měřítku amplitud.Fázo
- Page 83 and 84: Součet uLa uCje v každém okamži
- Page 85: Celkový posun proudu i oproti nap
- Page 89 and 90: ) Zatížený transformátorPřipoj
- Page 91 and 92: Okamžité hodnoty vektorů magneti
- Page 93 and 94: Energetické poměry v oscilačním
- Page 95 and 96: UmIm=. (4.64)22 ⎛ 1 ⎞R + ⎜ L
Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, IˆRLU= − j , IˆLωC= jCωUˆ= .IˆUˆ⎡ 1 ⎛ 1 ⎞⎤= ⎢ + j⎜C− ⎟R L⎥14 ⎣ 44⎝ ω24443⎠⎦ω, (4.48)Yˆ⎛ ⎞Yˆ1 1= + j⎜Cω − ⎟R ⎝ Lω ⎠. (4.49)se nazývá komplexní admitance paralelního RLC obvodu.Komplexní admitance paralelně řazených prvků je dána součtem komplexních admitancíjednotlivých prvků, tj. součtemReálná část Re(Yˆ )Imaginární část Im(Yˆ )YˆG = konduktance,1 1= , YˆL= − j , YˆR LωR C=B = susceptanceY ˆ = G + jB .jCω. (4.50)e) Derivační a integrační obvody.• Obvody, které provádějí časovou derivaci nebo integraci vstupního napětí (realizacepomocí rezistorů, kondenzátorů nebo rezistorů a cívek,• Napětí U 1 nemusí mít harmonický průběhA. Derivační obvod (obr. 4.18a)Podmínka derivačního obvodu jeX C〉〉 R .Q 1potom U1(t)+ U C→ 0 , kde U C= = − ∫ I ( t)dt .C CTuto rovnici derivujeme podle času a vyjádříme proud I(t)dU1(t)I( t)= C .dtVýstupní napětí U 2 (t) je napětí na rezistoru, takže podle Ohmova zákonadU1(t)U2( t)= RI ( t)= RC . (4.51)dtNapětí na výstupu obvodu je úměrné časové derivaci vstupního napětí
Change language