Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
di 1Ri = −L− ∫ idt + Umsinωtdt CDerivací podle času, podělením L a úpravou dostaneme diferenciální rovnici 2. řádu2d i R di 1 Umω + i = ωt2cosdt L dt LC L+ .což je diferenciální rovnice pro vynucený proud v obvodu.A. Řešení sériového RLC obvodu pomocí fázorůV měřítku efektivních hodnot.Prvky obvodu prochází stejný proud i (znázorníme ho fázorem ležícím v ose x).• U R= RI je ve fázi s proudem,π• U = IX ILωpředbíhá proud o , (4.30)2• UL L=C1π= IXC= I opožďuje se za proudem o . (4.31)Cω2Grafickým součtem napětí na jednotlivých prvcích(4.13b)U=U2RVytknutím I před odmocninu+ ( UL−UImpedance – odpor sériového R L C obvoduC)2=2 ⎛⎞( RI ) + ILω− I ⎟ ⎠Z⎜⎝2 ⎛ 1 ⎞U = I R + ⎜ L − ⎟⎠C1444⎝ ω244432ω.2.1CωU 2 ⎛ 1 ⎞Z = = R + ⎜ Lω − ⎟⎠ . (4.32)I ⎝ CωJednotkou impedance je ohm ( Ω )Fázový úhel – fázový posun napětí u vzhledem k proudu i1Lω−tgϕ= Cω. (4.33)RDiskuse:1a) L ω − 〉 0 , v obvodu převládá induktance nad kapacitancí – napětí předbíhá proud.Cω1b) L ω − 〈 0 , v obvodu převládá kapacitance nad induktancí – napětí se opožďuje zaCωproudem.1c) L ω − = 0 – u a i jsou ve fázi, impedance je minimální ⇒ proud je maximální.Cω.
Součet uLa uCje v každém okamžiku roven 0.Tento stav sériového RLC obvodu nazýváme sériová rezonance (rezonance napětí)Rezonanční frekvence1Lω r − = 0 .Cωrodtud Thomsonův vztah pro rezonanční frekvenci11ωr= , f r= (4.34)LC2πLCNázornější přehled o vlastnostech obvodu při různých frekvencích – kmitočtovécharakteristiky (amplitudové nebo fázové).Z = Z( ω),U = U(ω)při napájení konstantním proudem I.I = I (ω) při napájení obvodu ze zdroje konstantní efektivní hodnoty U (obr. 4.14a)Na obr. 4.14b – graf kmitočtové fázové charakteristiky (závislost fáze na frekvenci)Pro přesnější stanovení ω je výhodnější fázová charakteristika.rB. Řešení sériového RLC obvodu symbolickou komplexní metodouProudu i přiřadíme (v měřítku efektivních hodnot) komplexní číslo Î (komplexní efektivníproud). Napětím na rezistoru, indukčnosti a kondenzátoru přiřadíme Uˆ R,UˆL,UˆC(komplexníefektivní napětí). Celkové komplexní efektivní napětíUˆ = Uˆ+ Uˆ+ Uˆ. (4.35)Napětí na rezistoru je ve fázi s proudem, takžeNapětí na indukčnosti předbíhá proud o 90 0UˆLZˆLRLCUˆRnení vzhledem k Î pootočeno.ˆ = RIˆ.U RIˆ=jLωIˆ= . (4.36)Napětí na kondenzátoru se opožďuje za proudem o 90 0Uˆ1= ZˆIˆ= − j Iˆ. (4.37)CCCω
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 66 and 67: pro Hallovo napětí platí je mož
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
- Page 70 and 71: Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
- Page 73 and 74: 4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
- Page 75 and 76: Změny proudu v cívce vyvolají i
- Page 77 and 78: Připojením zdroje střídavého n
- Page 79 and 80: diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
- Page 81: Fázory v měřítku amplitud.Fázo
- Page 85 and 86: Celkový posun proudu i oproti nap
- Page 87 and 88: Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, I
- Page 89 and 90: ) Zatížený transformátorPřipoj
- Page 91 and 92: Okamžité hodnoty vektorů magneti
- Page 93 and 94: Energetické poměry v oscilačním
- Page 95 and 96: UmIm=. (4.64)22 ⎛ 1 ⎞R + ⎜ L
Součet uLa uCje v každém okamžiku roven 0.Tento stav sériového RLC obvodu nazýváme sériová rezonance (rezonance napětí)Rezonanční frekvence1Lω r − = 0 .Cωrodtud Thomsonův vztah pro rezonanční frekvenci11ωr= , f r= (4.34)LC2πLCNázornější přehled o vlastnostech obvodu při různých frekvencích – kmitočtovécharakteristiky (amplitudové nebo fázové).Z = Z( ω),U = U(ω)při napájení konstantním proudem I.I = I (ω) při napájení obvodu ze zdroje konstantní efektivní hodnoty U (obr. 4.14a)Na obr. 4.14b – graf kmitočtové fázové charakteristiky (závislost fáze na frekvenci)Pro přesnější stanovení ω je výhodnější fázová charakteristika.rB. Řešení sériového RLC obvodu symbolickou komplexní metodouProudu i přiřadíme (v měřítku efektivních hodnot) komplexní číslo Î (komplexní efektivníproud). Napětím na rezistoru, indukčnosti a kondenzátoru přiřadíme Uˆ R,UˆL,UˆC(komplexníefektivní napětí). Celkové komplexní efektivní napětíUˆ = Uˆ+ Uˆ+ Uˆ. (4.35)Napětí na rezistoru je ve fázi s proudem, takžeNapětí na indukčnosti předbíhá proud o 90 0UˆLZˆLRLCUˆRnení vzhledem k Î pootočeno.ˆ = RIˆ.U RIˆ=jLωIˆ= . (4.36)Napětí na kondenzátoru se opožďuje za proudem o 90 0Uˆ1= ZˆIˆ= − j Iˆ. (4.37)CCCω
Change language