Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO POLESkalární veličina, která souvisí s potenciální energií náboje v elektrostatickém poli.a) Práce při přenášení náboje v elektrostatickém poliPři přemístění náboje Q 0 podél elementu dráhy dl se vykoná prácedA = F. dl = Q0E.dl .Při přemístění náboje Q 0 z bodu M do N po křivce l bude celková práce A dána dráhovýmintegrálemN∫A = Q E.dl0Mb) Potenciální energie náboje v elektrostatickém poliNáboje vzbuzující pole E a náboj Q 0 lze považovat za soustavu, ve které působí vnitřní síly.Síla F = Q0Eje výslednicí vnitřních sil působící na náboj Q 0 .V této soustavě lze zavést potenciální energii W pdWp = Fv. dl = −Q0E.dlPři přemístění náboje Q 0 v poli z bodu N do bodu M je přírůstek potenciální energie nábojeQ 0∆W = W −W= −QE.dlppMpNM∫0NRovnice určuje rozdíl potenciální energie náboje Q 0 v bodech M a N.Volba místa nulové potenciální energie. (zpravidla v ∞, prakticky povrch Země).Pro N →∞ je W pN = 0 potenciální energie náboje Q 0 v libovolném místě M elektrostatickéhopole je funkcí místa (polohy bodu M) v elektrostatickém poli.M∫W = −QE dl = Q E.dlpM0∞∞∫.0M
Potenciální energie náboje Q 0 je rovna práci, kterou vykoná vnější síla při přenesení tohotonáboje z nekonečna do daného bodu M (nebo opačně).c) Potenciál elektrostatického poleϕMW=QpM0= −M∫∞E.dl=∞∫ME.dlPotenciál elektrostatického pole v bodě M je:• číselně roven potenciální energii kladného jednotkového náboje v daném místě pole,• číselně roven práci vykonané vnější silou při přenesení kladného jednotkového náboje znekonečna do daného bodu pole,• číselně roven práci vykonané polem při přenesení kladného jednotkového náboje z bodupole do nekonečna.Potenciál je skalární veličina – J.C -1 = V (volt)Rozdíl potenciálů ϕ M - ϕ N nazýváme elektrické napětí U MN mezi body M a N pole E.V homogenním poli (E = konst.) platíkde d je vzdálenost bodů M a N.UMN= ϕmU MN= Ed ,− ϕPráce A je přímo úměrná velikosti přenášeného náboje a elektrického napětí mezi body M a NNA = Q0 ∫ E. dl = Q0MϕN=0M( ϕ − ) Q UMNVýpočet potenciálu elektrostatických polí některých soustav nábojůa) pole bodového náboje Q (umístěný v počátku), poloha bodu M je určena polohovýmrrvektorem MN1ϕM=4πε0QrM
- Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
- Page 6 and 7: 4. Pro znázornění používáme j
- Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
- Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
- Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
- Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO POLESkalární veličina, která souvisí s potenciální energií náboje v elektrostatickém poli.a) Práce při přenášení náboje v elektrostatickém poliPři přemístění náboje Q 0 podél elementu dráhy dl se vykoná prácedA = F. dl = Q0E.dl .Při přemístění náboje Q 0 z bodu M do N po křivce l bude celková práce A dána dráhovýmintegrálemN∫A = Q E.dl0Mb) Potenciální energie náboje v elektrostatickém poliNáboje vzbuzující pole E a náboj Q 0 lze považovat za soustavu, ve které působí vnitřní síly.Síla F = Q0Eje výslednicí vnitřních sil působící na náboj Q 0 .V této soustavě lze zavést potenciální energii W pdWp = Fv. dl = −Q0E.dlPři přemístění náboje Q 0 v poli z bodu N do bodu M je přírůstek potenciální energie nábojeQ 0∆W = W −W= −QE.dlppMpNM∫0NRovnice určuje rozdíl potenciální energie náboje Q 0 v bodech M a N.Volba místa nulové potenciální energie. (zpravidla v ∞, prakticky povrch Země).Pro N →∞ je W pN = 0 potenciální energie náboje Q 0 v libovolném místě M elektrostatickéhopole je funkcí místa (polohy bodu M) v elektrostatickém poli.M∫W = −QE dl = Q E.dlpM0∞∞∫.0M