Elektronická forma

Vydělenímµ 0µr∫ Hr . dlr= I celk= NI , (3.52)lkde I celk = NI je proud ve vinutí cívky, který N – krát projde uvažovanou plochou.Analogie se stacionárním elektrickým polem ∫ Er . dlr=r rMagnetomotorické napětí M = ∫ H . dl = I = NI . (3.53)Při integraci po indukční čáře l jeÚpravouDosazením do (3.53)lcelkU er r r rH ↑↑ dl, tedy H . dl = Hdl .Φ = B.S HSrm ⊥= µ 0µrHr= ΦmM = ∫ H.dl = Φm∫1µ 0µ Slrr⊥dlµ 0µ SIntegrál má analogický tvar jako vztah pro elektrický odpor vodiče..⊥⊥. (3.54)Magnetický odpor obvodu M = Φ mRm. (3.55)Hopkinsův zákon – magnetomotorické napětí v magnetickém obvodu je rovno magnetickémuindukčnímu toku násobeného magnetickým odporem obvodu.Je-li S⊥konstantní ( S⊥není funkcí l)Rm=1µ S∫dl =10µr ⊥µl 0µr1S⊥. (3.56)Bude-li magnetická indukční trubice procházet různými látkovými prostředími oµr 1, µr2,...µrn(obr.3.19b) pak vzhledem k tomu, že Φmje v libovolném místě trubicekonstantní lze psátr rM = ∫ H. dl = ∫ H1 dl + ∫ H2dl+ ... + ∫ Hndl=Φm⎡⎢⎣∫1dlS+∫l1dlSl1+ ... +l 2µl1 0µr1⊥µl 2 0µr2⊥µln 0µrn∫1dl ⎤⎥S⊥⎦ln= Φm[ R + R + ... + R ]V případě, že magnetický indukční tok prochází postupně různými látkovými prostředími(obdoba zapojení rezistorů v sérii), je celkový magnetický odpor obvoduRm= Rm1+ Rm2+ ... + Rmn. (3.57)Příklad sériového řazení magnetických odporů, viz. obr. 3.20a.Prstencové jádro z feromagnetického materiálu je přerušeno vzduchovou mezerou( µrj〉〉 1,µrv≈ 1), bude Rmv〉〉 Rmj.Při konstantním M = NI se musí podle Hopkinsonova zákona snížit Φm.m1m2mn.