Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
pro Hallovo napětí platí je možnéodvodit vztahkdeURIBbH=H ,1R H=n q00je Hallova konstanta (nepřímoúměrná koncentraci volných nosičůnáboje n 0q0).Poznámka:• U polovodičů je n 0 malé (oprotikovům) ⇒ R H je velká a proto seHallův jev na polovodičích dobře měří.• U kovů se Hallův jev měří obtížně – použít citlivé měřiče napětí.Pro danou vodivou nebo polovodivou destičku a konstantní proud I je U H přímo úměrnévelikosti magnetické indukce B.Lze tedy stupnici voltmetru ocejchovat v jednotkách magnetické indukce a dostaneme přístrojzvaný teslametr.3.5. MAGNETICKÉ POLE V LÁTKOVÉM PROSTŘEDÍa) Intenzita magnetického polePro vektorový popis magnetického pole jsou zavedeny vektory:B rmagnetická indukce,H rintenzita magnetického pole.Z fyzikálního hlediska mají obdobný význam E r a B r (nikoliv B r a D r ), pomocí nichžvyjadřujeme síly působící v elektrických a magnetických polích na elektrické náboje.Intenzita magnetického pole ve vakuu je definovaná vztahemrr BH = .Význam veličiny vynikne zejména při studiu magnetického pole v látkovém prostředí.Intenzita magnetického pole v dutině solenoidu jeµ 0NIH = ,ljednotka intenzity je ampér na metr (1 A.m -1 ).Obdobně jako byly definovány magnetické indukční čáry, lze pro názorné zobrazenívektorového pole intenzity H definovat obdobné křivky – magnetické siločáry (orientovanéprostorové křivky, jejíž souhlasně orientovaná tečna v kterémkoliv jejím bodě má směrvektoru intenzity magnetického pole H r .b) Vliv látkového prostředí na magnetické poleMagnetizace látek – schopnost látek získat ve vnějším magnetickém poli, nenulovýmakroskopický magnetický moment, (látka se stává zdrojem magnetického pole o magnetickéindukci B ).i
Bise skládá s magnetickým polem B0od vodičů s proudemB = B 0+Vysvětlení podle Ampéra – existence uzavřených proudů v látce.Hypotéza molekulárních proudů – magnetický stav látky se zachovává i při dělení na menšíčástice.Ampérův magnetický moment atomu nebo molekuly –Pohybem elektronů kolem jader atomůvznikají v molekulách kruhové elektrické proudy, které jsou zdrojem magnetického pole apřísluší jim určitý magnetický momentm r .Bez vnějšího pole jsou tyto momenty orientovány chaoticky ⇒magnetický moment makroskopického objemu ∆Vai∑im ai∆VB ir r∆m = = 0Bi= 0⇒ výslednýPůsobením vnějšího magnetického pole se magnetické momenty molekul maiorientují dojednoho směru a výsledný magnetický moment je nenulový a magnetické pole B ≠ 0.Podle představ kvantové fyziky je magnetický moment atomů dán vektorovým součtemorbitálních a spinových magnetických momentů elektronů v elektronových obalech atomů.c) Magnetické pole v látce (Podle Ampérových představ )Model látky v magnetickém poli hustě navinuté toroidní cívky. (Vázané elektrické nábojevzniklé při polarizaci byly reálné, Ampérovy molekulární proudy jsou modelem).Toroidní cívka (ve vakuu nebo ve vzduchu) o N závitech, kterou prochází proud I – proudpřístupný.Velikost magnetické indukce v místě střední indukční čáryNI= µ0= H .lB0 µ0Vyplněním dutiny cívky látkou se magnetickáindukce změníB µ H += 0V případě magnetizace látky zavádíme vektormagnetizace M r (součet všech Ampérovýchmagnetických momentů molekulárních proudů vjednotkovém objemu látky ∆V)rM =∑∆Vrm∆VB iai• Jednotkou magnetizace je 1 A.m -1 (stejnájednotka jako pro intenzitu magnetického pole)• Jednotkou magnetické polarizace je 1 T (tesla - stejná jednotka jako magnetickáindukce).−M = H = 1A.m , [ P m] = [ B] = 1T.[ ] [ ]1i
- Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
- Page 70 and 71: Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
- Page 73 and 74: 4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
- Page 75 and 76: Změny proudu v cívce vyvolají i
- Page 77 and 78: Připojením zdroje střídavého n
- Page 79 and 80: diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
- Page 81 and 82: Fázory v měřítku amplitud.Fázo
- Page 83 and 84: Součet uLa uCje v každém okamži
- Page 85 and 86: Celkový posun proudu i oproti nap
- Page 87 and 88: Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, I
- Page 89 and 90: ) Zatížený transformátorPřipoj
- Page 91 and 92: Okamžité hodnoty vektorů magneti
- Page 93 and 94: Energetické poměry v oscilačním
- Page 95 and 96: UmIm=. (4.64)22 ⎛ 1 ⎞R + ⎜ L
pro Hallovo napětí platí je možnéodvodit vztahkdeURIBbH=H ,1R H=n q00je Hallova konstanta (nepřímoúměrná koncentraci volných nosičůnáboje n 0q0).Poznámka:• U polovodičů je n 0 malé (oprotikovům) ⇒ R H je velká a proto seHallův jev na polovodičích dobře měří.• U kovů se Hallův jev měří obtížně – použít citlivé měřiče napětí.Pro danou vodivou nebo polovodivou destičku a konstantní proud I je U H přímo úměrnévelikosti magnetické indukce B.Lze tedy stupnici voltmetru ocejchovat v jednotkách magnetické indukce a dostaneme přístrojzvaný teslametr.3.5. MAGNETICKÉ POLE V LÁTKOVÉM PROSTŘEDÍa) Intenzita magnetického polePro vektorový popis magnetického pole jsou zavedeny vektory:B rmagnetická indukce,H rintenzita magnetického pole.Z fyzikálního hlediska mají obdobný význam E r a B r (nikoliv B r a D r ), pomocí nichžvyjadřujeme síly působící v elektrických a magnetických polích na elektrické náboje.Intenzita magnetického pole ve vakuu je definovaná vztahemrr BH = .Význam veličiny vynikne zejména při studiu magnetického pole v látkovém prostředí.Intenzita magnetického pole v dutině solenoidu jeµ 0NIH = ,ljednotka intenzity je ampér na metr (1 A.m -1 ).Obdobně jako byly definovány magnetické indukční čáry, lze pro názorné zobrazenívektorového pole intenzity H definovat obdobné křivky – magnetické siločáry (orientovanéprostorové křivky, jejíž souhlasně orientovaná tečna v kterémkoliv jejím bodě má směrvektoru intenzity magnetického pole H r .b) Vliv látkového prostředí na magnetické poleMagnetizace látek – schopnost látek získat ve vnějším magnetickém poli, nenulovýmakroskopický magnetický moment, (látka se stává zdrojem magnetického pole o magnetickéindukci B ).i
Change language