Elektronická forma

) Magnetický indukční tok ΦmMagnetické indukční čáry nedávají informaci o velikosti B. Proto se zavádí úmluva o počtuindukčních čar procházejících kolmou jednotkovou plochouOdtuddΦm= BdS⊥d m= BdS = BdS cosαΦ⊥ ,kde α je úhel, který svírá normála k elementu plochy dS ve směru B r .IntegrálΦm= ∫ Br . dSrje magnetický indukční tok plochou S (tok vektoru magnetické indukce plochou S).Jednotkou magnetického indukčního toku je weber (1 Wb). [Φ m ] = 1 T.m 2 = 1Wb.Tok uzavřenou plochou S (vstupující indukční čára musí někde z plochy vystoupit)Sr r∫ B.dS = 0tedy – magnetické indukční čáry jsou uzavřené křivky.S3.4. SÍLY PŮSOBÍCÍ V MAGNETICKÉM POLI NA NABITÉ ČÁSTICE A VODIČE S PROUDEMa) Pohyb nabité částice v magnetickém poliNa pohybující se náboj Q působí magnetická sílamneborF mQuF rr r= × BF m= QuBsinαkde u rychlost pohybu uvažované částice,B magnetická indukce v místě částice.Podle pravidel vektorového součinu je směr vektoru magnetické síly je určen vektorovýmsoučinem urB • Pohyb v příčném magnetickém poli (kolmok indukčním čarám), obr. 3.7Magnetická síla bude v každém bodě dráhykolmá ke směru její rychlosti ⇒ síla dostředivá⇒ pohyb po kružnici o poloměru2uF m= mRPři pohybu v příčném magnetickém poli jeF m= Q uBDosazením2uQ uB = m získáme poloměrR