Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
Pro B r na ose kruhového závitu v bodě Pr r20IRB = j32 2 2( R + d ) 2 . (3.9)Pro bod ležící ve středu závitur r µ IB = j 0 .2 R(3.10)c) Magnetická indukce na ose jednovrstvé cívky (solenoidu)• Parametry solenoidu: l, N, R, I.• Osu cívky ztotožňujeme s osou x souřadného systému (x, y) a počítáme magnetickouindukci B r v bodě P na ose cívky v počátku souřadného systému (obr. 3.4).• Využijeme výsledek pro kruhový závit (3.9).• Ve vzdálenosti X od počátku bude element cívky dX.N• Na jednotku délky připadá N/l závitů, takže na délce dX je počet závitů dXljako jeden závit)r r20IR NdB = iµdX .32 2 2 l( R + d ) 2Integrací od X 1 do X 22 X 2r r µ0IR N dXB = i ∫ .32 lX 1 2 2( R + X ) 2Pro výpočet zavedeme substituciRX = R cot gα , dX = − αα d .2sinDále vypočteme(bereme
Po dosazeníPo integraciDiskuse výsledků:1. pro P uvnitř:2. pro P na okraji:222 2 2⎛ cos α ⎞ RR + X = R ⎜1+ ⎟ =22 .⎝ sin α ⎠ sin αRα 2−α 2r r2µ IR N20 α µ INB = isinr0dαil∫=3Rl∫ sin22α1α13sin α( − α ) dα.µ0NIBr = ir( cosα2− cosα1). (3.11)2 lαπ α1→ ,2→0πα1→ π , α2→2r r NI = i µ(3.12)lB0r rB = iµ 02NIlpoloviční hodnota je způsobena rozptylem magnetického pole3.3. VLASTNOSTI MAGNETICKÉHO POLEa) Magnetické indukční čáryZnázornění magnetického pole: Magnetická indukční čára je orientovaná prostorová křivka,jejíž souhlasně orientovaná tečna v každém jejím bodě má směr vektoru magnetické indukce(orientace pomocí Ampérova pravidla pravé ruky).Magnetické čáry jsou uzavřené křivky.Důvod: neexistují zřídla magnetického pole – „magnetické náboje“ (v elektrostatickém poli –elektrické náboje).Příklady magnetickýchindukčních čar pro:a. přímý dlouhý vodič sproudemb. kruhový závit sproudemc. jednovrstvá cívka sproudem
- Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
- Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
- Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
- Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 66 and 67: pro Hallovo napětí platí je mož
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
- Page 70 and 71: Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
- Page 73 and 74: 4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
- Page 75 and 76: Změny proudu v cívce vyvolají i
- Page 77 and 78: Připojením zdroje střídavého n
- Page 79 and 80: diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
- Page 81 and 82: Fázory v měřítku amplitud.Fázo
- Page 83 and 84: Součet uLa uCje v každém okamži
- Page 85 and 86: Celkový posun proudu i oproti nap
- Page 87 and 88: Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, I
- Page 89 and 90: ) Zatížený transformátorPřipoj
- Page 91 and 92: Okamžité hodnoty vektorů magneti
- Page 93 and 94: Energetické poměry v oscilačním
- Page 95 and 96: UmIm=. (4.64)22 ⎛ 1 ⎞R + ⎜ L
Pro B r na ose kruhového závitu v bodě Pr r20IRB = j32 2 2( R + d ) 2 . (3.9)Pro bod ležící ve středu závitur r µ IB = j 0 .2 R(3.10)c) Magnetická indukce na ose jednovrstvé cívky (solenoidu)• Parametry solenoidu: l, N, R, I.• Osu cívky ztotožňujeme s osou x souřadného systému (x, y) a počítáme magnetickouindukci B r v bodě P na ose cívky v počátku souřadného systému (obr. 3.4).• Využijeme výsledek pro kruhový závit (3.9).• Ve vzdálenosti X od počátku bude element cívky dX.N• Na jednotku délky připadá N/l závitů, takže na délce dX je počet závitů dXljako jeden závit)r r20IR NdB = iµdX .32 2 2 l( R + d ) 2Integrací od X 1 do X 22 X 2r r µ0IR N dXB = i ∫ .32 lX 1 2 2( R + X ) 2Pro výpočet zavedeme substituciRX = R cot gα , dX = − αα d .2sinDále vypočteme(bereme
Change language