ElektronickÃ¡ forma

More documents

Recommendations

Info

4. Pro znázornění používáme jen několika siločar .5. Na velikost pole E můžeme usuzovat z hustoty siločar.Počet siločar dN procházejících elementem plochy dS = hustota siločar,⊥dN =dS⊥E
Pro tok uzavřenou plochouΦe=∫Sr rEdS=∫SEdS cosα.1.5. GAUSSOVA VĚTA ELEKTROSTATIKYVyjadřuje vztah mezi tokem intenzity elektrostatického pole Φeuzavřenou plochou S anábojem Q uvnitř této plochy (náboj může být rozložen různým způsobem).Pro libovolnou uzavřenou plochu platíQΦ .e=Gaussova věta:Tok intenzity elektrostatického pole libovolnou uzavřenou plochou je ve vakuu rovenpodílu celkového náboje uvnitř plochy a permitivity vakuaPro případ dvou rovnoběžných rovin nabitých náboji opačných znamének rozloženými s= −plošnou hustotou stejné velikosti ( σ σ = σ )zatímco v okolním prostoru se obě pole ruší a E = 0.ε 0+ prostoru mezi rovinami jeσ=E ,Intenzita elektrického pole uvnitř nabitého vodičeNáboj nabitého vodiče je rozložen jen na povrchu (uvnitř jsou náboje kompenzovány)Uvažujme: uzavřenou plochu S vedenoutěsně pod povrchem nabitého vodičeε 0V celém objemu vodiče je intenzitaE = 0Poznámka:• pokud by E ≠ 0 , působila by navolné elektrony síla F = −eE, což byvedlo k jejich přemisťování,• využití při stínění elektrických polí.Poznámka:Plošná hustota náboje σ (x, y, z) nemusí býtve všech místech povrchu nabitého vodičestejná. Měřením bychom se mohlipřesvědčit, že největší hustotanáboje je na hranách a na hrotechnabitého vodiče, nejmenšíhustota (téměř nulová) jev dutinách. V okolí hrotů docházík sršení náboje (sání elektřinyhrotem – hromosvod).Elektrický vítr.
Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
Page 8 and 9: 1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO
Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
Page 56 and 57:
upravená fotoelektrická rovnicehf
Page 58 and 59:
3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
Page 60 and 61:
Pro B r na ose kruhového závitu v
Page 62 and 63:
) Magnetický indukční tok ΦmMag
Page 64 and 65:
• Hmotnostní spektrograf , obr.3
Page 66 and 67:
pro Hallovo napětí platí je mož
Page 68 and 69:
Pro další úvahy nahraďme výsle
Page 70 and 71:
Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
Page 73 and 74:
4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
Page 75 and 76:
Změny proudu v cívce vyvolají i
Page 77 and 78:
Připojením zdroje střídavého n
Page 79 and 80:
diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
Page 81 and 82:
Fázory v měřítku amplitud.Fázo
Page 83 and 84:
Součet uLa uCje v každém okamži
Page 85 and 86:
Celkový posun proudu i oproti nap
Page 87 and 88:
Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, I
Page 89 and 90:
) Zatížený transformátorPřipoj
Page 91 and 92:
Okamžité hodnoty vektorů magneti
Page 93 and 94:
Energetické poměry v oscilačním
Page 95 and 96:
UmIm=. (4.64)22 ⎛ 1 ⎞R + ⎜ L
show all

ElektronickÃ¡ forma

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?