Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
Obrazovka osciloskopu s elektrostatickou fokusací a vychylováním:1. žhavicí vlákno,2. katoda,3. Wehneltův válec (jeho potenciálem se mění počet elektronů a tím jas stopy),4. elektrostatická čočka (ovlivňování svazku elektronů potenciálem anod a 1 a a 2 ) (ϕ 2 > ϕ 1 ),5. vertikálně vychylující destičky,6. horizontálně vychylující destičky,7. luminiscenční stínítko.V televizních obrazovkách se svazek vychyluje magnetickým polemRentgenkaSpeciálně konstruované vakuové trubice s urychlovacím napětím větším jak 10 kV(obr.2.48a).1895 objev Röntgenova záření (X-ray) W.C.Röntgenem.Kinetická energie urychleného elektronu se zčásti přemění na anodě na energii rentgenovéhozáření a zčásti na vnitřní energii anody (zvýšená teplota ⇒ nutnost chlazení).
Napětí mezi anodou a katodou je vysoké – 10 5 V.Pro energii fotonů rtg. záření platíkdeW fhf =chλ= ,h = 6,626.10 -34 J.s je Planckova konstanta,f – frekvence záření,c – rychlost světla,λ – vlnová délka elektromagnetického záření.Kinetická energie urychleného elektronu mezi anodou a katodou1W = mv =22eeU a• Při prudkém zabrždění elektronu se celá kinetická energie přemění v energii fotonurentgenového záření (W f = W e ).Krátkovlnná mez rentgenového zářeních =λ minElektron je bržděn postupně ⇒ brzdné rentgenové záření, které má spojité spektrum končícíu λ min .• Charakteristické záření – čárové spektrum (závisí na materiálu anody).Tvrdé rentgenové záření – rtg. záření o krátkých vlnových délkách (větší W).Měkké rentgenové záření – rtg. záření o delších vlnových délkách (menší W).„Tvrdost“ záření se nastavuje napětím U a mezi anodou a katodou.Využití rtg. záření v lékařské diagnostice, průmyslové defektoskopii při hledání vad,stanovení struktury krystalických materiálů apod.hceU aElektronové mikroskopy – popis později (rovněž využití magnetického pole)b) Fotoemise elektronů a její užitíUvolnění elektronů z povrchu kovů účinkem dopadajícího elektromagnetického zářenívhodné vlnové délky.Teoretické zdůvodnění A. Einsteinem (Nobelova cena 1921).Světlo má kvantovou povahu a šíří se v kvantech o energii W f = hf nazývaných fotony.Einsteinova rovnice pro vnější fotoefekt..kdehf = Av+1 mv2h je Planckova konstanta,f kmitočet elektromagnetického záření (světla),A v výstupní práce,m hmotnost elektronu,v rychlost elektronu.2Mezní frekvence f m – celá energie fotonu se spotřebuje na výstupní práci A v (elektron mánulovou rychlost)
- Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
- Page 6 and 7: 4. Pro znázornění používáme j
- Page 8 and 9: 1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO
- Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
- Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
- Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
- Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 66 and 67: pro Hallovo napětí platí je mož
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
- Page 70 and 71: Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
- Page 73 and 74: 4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
- Page 75 and 76: Změny proudu v cívce vyvolají i
- Page 77 and 78: Připojením zdroje střídavého n
- Page 79 and 80: diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
- Page 81 and 82: Fázory v měřítku amplitud.Fázo
- Page 83 and 84: Součet uLa uCje v každém okamži
- Page 85 and 86: Celkový posun proudu i oproti nap
- Page 87 and 88: Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, I
- Page 89 and 90: ) Zatížený transformátorPřipoj
- Page 91 and 92: Okamžité hodnoty vektorů magneti
- Page 93 and 94: Energetické poměry v oscilačním
- Page 95 and 96: UmIm=. (4.64)22 ⎛ 1 ⎞R + ⎜ L
Obrazovka osciloskopu s elektrostatickou fokusací a vychylováním:1. žhavicí vlákno,2. katoda,3. Wehneltův válec (jeho potenciálem se mění počet elektronů a tím jas stopy),4. elektrostatická čočka (ovlivňování svazku elektronů potenciálem anod a 1 a a 2 ) (ϕ 2 > ϕ 1 ),5. vertikálně vychylující destičky,6. horizontálně vychylující destičky,7. luminiscenční stínítko.V televizních obrazovkách se svazek vychyluje magnetickým polemRentgenkaSpeciálně konstruované vakuové trubice s urychlovacím napětím větším jak 10 kV(obr.2.48a).1895 objev Röntgenova záření (X-ray) W.C.Röntgenem.Kinetická energie urychleného elektronu se zčásti přemění na anodě na energii rentgenovéhozáření a zčásti na vnitřní energii anody (zvýšená teplota ⇒ nutnost chlazení).
Change language