Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
Termočlánek – zařízení pro regulační účely nebo k měření teploty (známe-li průběh závislostiU t na ∆T můžeme stanovit teplotu).V praxi se termočlánek realizuje třemi dráty (krajní jsouze stejného materiálu),Referenční spoj se udržuje na konstantní teplotě 0 0 C (směs vody a ledu).Měrný spoj je v tepelném kontaktu s předmětem, jehož teplotu zjišťujeme.d) Peltiérův jevJedná se inverzní Seebeckův jev objevený J.Peltierem r. 1834. Zařadíme-li do uzavřenéhoobvodu složeného ze dvou kovů zdroj EMN U e , který v obvodu vyvolá proud I, začne sejeden spoj zahřívat a druhý ochlazovatQ P= pIt ,Peltierovo teplokde p je Peltiérův koeficient. Kontaktní napětí v jednom spoji elektrony urychluje (zahřívá se)v druhém brzdí (teplo se odnímá mřížce a spoj se ochlazuje).Peltierovy baterie – spojení kovu s polovodičem.Ochlazované spoje jsou na jedné straně a zahřívané na druhé (chladí se). Lze dosáhnoutsnížení až o 20 0 C od okolní teploty. Peltierova baterie se napájí velkým proudem (až 20 A)při malém napětí napájecího zdroje.e) Thomsonův jevW. Thomson r. 1851 zjistil, že při vyvolání teplotního spádu na vodiči jednoho druhu vzniknena koncích nepatrné termoelektrické napětí (nemá praktický význam).Elektrické pole ve vodiči E rstsměřuje od teplejšího konce ke studenějšímu. Intenzitavtištěných sil E rivyvolaná teplotním spádem a způsobující přemístění elektronů má směropačný (obr.2.35)Termoelektrické napětíU T= ϑ ( T 2− T1)kde ϑ je Thomsonův koeficient (kladný nebo záporný, pro olovo nulový).
2.6. VEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V POLOVODIČÍCHMěrný elektrický odpor polovodičů 10 -6 Ω.m – 10 8 Ω.m.Silná závislost vodivosti polovodičů na:• teplotě,• osvětlení,• čistotě látky,• jiných fyzikálních faktorech.Do skupiny polovodičů patří řada anorganických a organických látek,Největší praktické využití mají Se, PbS, CuO, Ge, Si, GaAs, CdTe atd.Teorie polovodičů pro Si (Ge)Dva mechanismy vodivosti: vlastní vodivost a nevlastní vodivost.a) Vlastní polovodičeVlastní vodivostí se vyznačují všechny polovodiče.Nevlastní vodivost existuje jen u příměsových polovodičů.• Vlastní polovodič se při 0 K podobá izolantu (prázdný vodivostní pás).• Při vyšších teplotách dochází k tepelné excitaci některých atomů polovodiče (elektronypřejdou z valenčního do vodivostního pásu).Elektron musí z excitace (tepelné nebo jiné) získat energii potřebnou k překonání šířkyzakázaného pásu energií (Ge – 0,72 eV, Si – 1,12 eV).• Počet uvolněných elektronů rychle roste s rostoucí teplotou ⇒ měrný elektrický odpor srostoucí teplotou rychle klesá.Díra – neobsazené místo po elektronu ve valenčním pásu (přesouvá se v elektrickém poli jakokladný náboj).Ve vlastním polovodiči jsou nosiči proudu elektrony a díry (vznikají v párech).Ge a Si – prvky ve 4. sloupci Mendělejevova periodického systému ⇒ čtyřmocné prvky(krystalizují v diamantové mřížce – obr. 2.36a).Kolem každého atomu jsou v prostoru symetricky rozmístěné čtyři atomy (obr. 2.36b),se kterým je středový atom vázán kovalentní vazbou.
- Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
- Page 6 and 7: 4. Pro znázornění používáme j
- Page 8 and 9: 1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO
- Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
- Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
- Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
- Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 66 and 67: pro Hallovo napětí platí je mož
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
- Page 70 and 71: Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
- Page 73 and 74: 4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
- Page 75 and 76: Změny proudu v cívce vyvolají i
- Page 77 and 78: Připojením zdroje střídavého n
- Page 79 and 80: diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
- Page 81 and 82: Fázory v měřítku amplitud.Fázo
- Page 83 and 84: Součet uLa uCje v každém okamži
- Page 85 and 86: Celkový posun proudu i oproti nap
- Page 87 and 88: Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, I
- Page 89 and 90: ) Zatížený transformátorPřipoj
Termočlánek – zařízení pro regulační účely nebo k měření teploty (známe-li průběh závislostiU t na ∆T můžeme stanovit teplotu).V praxi se termočlánek realizuje třemi dráty (krajní jsouze stejného materiálu),Referenční spoj se udržuje na konstantní teplotě 0 0 C (směs vody a ledu).Měrný spoj je v tepelném kontaktu s předmětem, jehož teplotu zjišťujeme.d) Peltiérův jevJedná se inverzní Seebeckův jev objevený J.Peltierem r. 1834. Zařadíme-li do uzavřenéhoobvodu složeného ze dvou kovů zdroj EMN U e , který v obvodu vyvolá proud I, začne sejeden spoj zahřívat a druhý ochlazovatQ P= pIt ,Peltierovo teplokde p je Peltiérův koeficient. Kontaktní napětí v jednom spoji elektrony urychluje (zahřívá se)v druhém brzdí (teplo se odnímá mřížce a spoj se ochlazuje).Peltierovy baterie – spojení kovu s polovodičem.Ochlazované spoje jsou na jedné straně a zahřívané na druhé (chladí se). Lze dosáhnoutsnížení až o 20 0 C od okolní teploty. Peltierova baterie se napájí velkým proudem (až 20 A)při malém napětí napájecího zdroje.e) Thomsonův jevW. Thomson r. 1851 zjistil, že při vyvolání teplotního spádu na vodiči jednoho druhu vzniknena koncích nepatrné termoelektrické napětí (nemá praktický význam).Elektrické pole ve vodiči E rstsměřuje od teplejšího konce ke studenějšímu. Intenzitavtištěných sil E rivyvolaná teplotním spádem a způsobující přemístění elektronů má směropačný (obr.2.35)Termoelektrické napětíU T= ϑ ( T 2− T1)kde ϑ je Thomsonův koeficient (kladný nebo záporný, pro olovo nulový).
Change language