Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
Pásový diagram u kovů (obr. 2.30 b,c)vodivostní pás navazuje (překrývá se) s valenčním pásem ⇒ vodivost kovů je velmi dobrá.Způsob obsazení hladin závisí na teplotě látky. U kovů při teplotách blízkých 0 K se nejvyššíobsazená hladina ve vodivostním pásu označuje W F – Fermiho energie.Poznámka: u izolantů a polovodičů prochází hladina Fermiho energie W F středemzakázaného pásu.Vně kovu je ϕ = 0 a tedy i W P = 0.Výstupní práce A V energie potřebná pro uvolnění volného elektronu ze systému hladin. (A V jedáno rozdílem energií mezi hladinou W = 0 a hladinou Fermiho energie W = W F .Různé kovy mají různé hodnoty výstupní práce elektronů z kovů ⇒ při dotyku těchto kovůvzniká kontaktní potenciál.b) Kontaktní rozdíl potenciálůElektrony přecházejí z kovu o menší A V do kovu s větší A V ⇒ kov s menší A V se nabíjí kladněa kov s větší A V se nabíjí záporně.Rozdíl jejich potenciálů se nazývá kontaktní rozdíl potenciálů (kontaktní napětí).Koncem 18. stol. A. Volta experimentálně sestavil následující řadu kovů:+ Al, Zn, Sn, Pb, Sb, Bi, Hg, Fe, Cu, Ag, Au, Pt, Pd –.Každý kov v řadě při dotyku s libovolným následujícím kovem se nabíjí kladně (čím je většívzdálenost v této řadě, tím je větší kontaktní rozdíl potenciálů).Uvažujme řadu kovů A, B, C a DKovy se nabíjí na potenciály ϕ A ϕ B ϕ C ϕ D a jejich kontaktní napětíUAB= ϕA− ϕB , UBC= ϕB− ϕC, UCD= ϕC−ϕDKontaktní napětí mezi prvním a posledním kovem jeU AD = U AB + U BC + U CD = ϕ A – ϕ B + ϕ B – ϕ C + ϕ C – ϕ D = ϕ A – ϕ D .KN závisí na materiálu prvního a posledního kovu v řadě a nezávisí na složení vnitřních kovůřady.
Uzavřený obvod: Celkové kontaktní napětí UU = U AB + U BA = ϕ A – ϕ B + ϕ B – ϕ A = 0.Součet všech kontaktních napětí v uzavřeném obvodu je roven nule v případě, že teplota Tvšech spojů je stejná.c) Seebeckův jevVelikost kontaktního rozdílu potenciálů závisí na teplotě. V obvodu z kovů A a B na obr. 2.32a je jeden konec udržován na teplotě T 1 a druhý na teplotě T 2 > T 1 .( AB) ( U BA) 1U ≠ ⇒ obvodem bude procházet termoelektrický proud (objevil Seebeck r.1821).T 2 TTermoelektrický proud v uzavřeném obvodu je způsoben termoelektrickým napětím U t(důsledkem rozdílných teplot spojů – velikost závisí na materiálu a na ∆T mezi spoji).Přibližně platíUt12( a − a ) ∆T+ ( b − b )( ∆T) 2= .AKoeficienty a A , a B , b A , b B – Seebeckovy koeficienty kovu A a kovu B.BAB
- Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
- Page 6 and 7: 4. Pro znázornění používáme j
- Page 8 and 9: 1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO
- Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
- Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
- Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
- Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 66 and 67: pro Hallovo napětí platí je mož
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
- Page 70 and 71: Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
- Page 73 and 74: 4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
- Page 75 and 76: Změny proudu v cívce vyvolají i
- Page 77 and 78: Připojením zdroje střídavého n
- Page 79 and 80: diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
- Page 81 and 82: Fázory v měřítku amplitud.Fázo
- Page 83 and 84: Součet uLa uCje v každém okamži
- Page 85 and 86: Celkový posun proudu i oproti nap
- Page 87 and 88: Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, I
Pásový diagram u kovů (obr. 2.30 b,c)vodivostní pás navazuje (překrývá se) s valenčním pásem ⇒ vodivost kovů je velmi dobrá.Způsob obsazení hladin závisí na teplotě látky. U kovů při teplotách blízkých 0 K se nejvyššíobsazená hladina ve vodivostním pásu označuje W F – Fermiho energie.Poznámka: u izolantů a polovodičů prochází hladina Fermiho energie W F středemzakázaného pásu.Vně kovu je ϕ = 0 a tedy i W P = 0.Výstupní práce A V energie potřebná pro uvolnění volného elektronu ze systému hladin. (A V jedáno rozdílem energií mezi hladinou W = 0 a hladinou Fermiho energie W = W F .Různé kovy mají různé hodnoty výstupní práce elektronů z kovů ⇒ při dotyku těchto kovůvzniká kontaktní potenciál.b) Kontaktní rozdíl potenciálůElektrony přecházejí z kovu o menší A V do kovu s větší A V ⇒ kov s menší A V se nabíjí kladněa kov s větší A V se nabíjí záporně.Rozdíl jejich potenciálů se nazývá kontaktní rozdíl potenciálů (kontaktní napětí).Koncem 18. stol. A. Volta experimentálně sestavil následující řadu kovů:+ Al, Zn, Sn, Pb, Sb, Bi, Hg, Fe, Cu, Ag, Au, Pt, Pd –.Každý kov v řadě při dotyku s libovolným následujícím kovem se nabíjí kladně (čím je většívzdálenost v této řadě, tím je větší kontaktní rozdíl potenciálů).Uvažujme řadu kovů A, B, C a DKovy se nabíjí na potenciály ϕ A ϕ B ϕ C ϕ D a jejich kontaktní napětíUAB= ϕA− ϕB , UBC= ϕB− ϕC, UCD= ϕC−ϕDKontaktní napětí mezi prvním a posledním kovem jeU AD = U AB + U BC + U CD = ϕ A – ϕ B + ϕ B – ϕ C + ϕ C – ϕ D = ϕ A – ϕ D .KN závisí na materiálu prvního a posledního kovu v řadě a nezávisí na složení vnitřních kovůřady.
Change language