Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
C. Vnitřní odpor R in náhradního zdroje EMN je roven odporu elektrické sítě mezirozpojenými uzly, nahradíme-li všechny zdroje spojkami nakrátko (obr. 2.17)znázornění konkrétního postupu při určení parametrů náhradního zdroje (obr. 2.18)• odpojení větve mezi uzly 1 a 2 ,• stanovení (výpočtem nebo měřením) napětí mezi uzly U120U en= U 120– EMN náhradního zdroje napětí,• nahrazení všech zdrojů EMN spojkami nakrátko (silně vyznačené),• stanovení odporu sítě mezi rozpojenými uzly 1 a 2 (výpočtem nebo měřením) ⇒ vnitřníodpor R náhradního zdroje napětíinZapojíme-li v síti mezi uzly 1 a 2 větev o odporu R, platí pro proud IUenI = . (2.52)R + Rin
e) Řešení obvodů s nelineárními rezistoryA. Statický a dynamický (diferenciální) odpor nelineárního rezistoru.Elektrické vlastnosti nelineárního rezistoru nejlépe vystihuje jeho V-A charakteristika (obr.2.19).Statický odpor v daném bodě V-A charakteristikyUA( RS )A= = tgα , (2.53)IAv každém bodě je jiná hodnota (R S ) A .Nahrazení části křivky v okolí pracovního bodu přímkou (tečna t ke křivce ve zvolenémpracovním bodě).Dynamický (diferenciální) odpor nelineárního rezistoru (R d ) AR∆U=⎛ dU ⎞= ⎟ ⎠A(d)A ⎜ , (2.54)∆IA ⎝ dIAR = 0 na vrcholu V-A charakteristiky,dRd〉0 na vzestupné části V-A charakteristiky,Rd〈0 na sestupné části V-A charakteristiky.Případ Rd〈 0 je nestabilní (připojením k dostatečně tvrdému zdroji by proud neustále narůstal,dokud by nedošlo ke zničení–proto proud omezujeme zapojením lineárního rezistoru do séries nelineárním rezistorem).B. Řešení obvodu s paralelně zapojenými nelineárními rezistoryUvažujme dva nelineární rezistory R * 1 a R * 2 zapojené paralelně a připojené ke zdroji o napětíU (obr. 2.20)Napětí je stejné, proud I se rozdělí na proudy I 1 a I 2 . Podle I. Kirchhoffova zákona platí: I = I 1+ I 2 .Při známé V-A charakteristice jednotlivých rezistorů, určíme výslednou V-A charakteristikugraficky (obr. 2.20). Tak můžeme nahradit uvažované zapojení jediným nelineárnímrezistorem R * .
- Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
- Page 6 and 7: 4. Pro znázornění používáme j
- Page 8 and 9: 1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO
- Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
- Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
- Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
- Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 66 and 67: pro Hallovo napětí platí je mož
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
- Page 70 and 71: Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
- Page 73 and 74: 4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
- Page 75 and 76: Změny proudu v cívce vyvolají i
- Page 77 and 78: Připojením zdroje střídavého n
- Page 79 and 80: diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
- Page 81 and 82: Fázory v měřítku amplitud.Fázo
e) Řešení obvodů s nelineárními rezistoryA. Statický a dynamický (diferenciální) odpor nelineárního rezistoru.Elektrické vlastnosti nelineárního rezistoru nejlépe vystihuje jeho V-A charakteristika (obr.2.19).Statický odpor v daném bodě V-A charakteristikyUA( RS )A= = tgα , (2.53)IAv každém bodě je jiná hodnota (R S ) A .Nahrazení části křivky v okolí pracovního bodu přímkou (tečna t ke křivce ve zvolenémpracovním bodě).Dynamický (diferenciální) odpor nelineárního rezistoru (R d ) AR∆U=⎛ dU ⎞= ⎟ ⎠A(d)A ⎜ , (2.54)∆IA ⎝ dIAR = 0 na vrcholu V-A charakteristiky,dRd〉0 na vzestupné části V-A charakteristiky,Rd〈0 na sestupné části V-A charakteristiky.Případ Rd〈 0 je nestabilní (připojením k dostatečně tvrdému zdroji by proud neustále narůstal,dokud by nedošlo ke zničení–proto proud omezujeme zapojením lineárního rezistoru do séries nelineárním rezistorem).B. Řešení obvodu s paralelně zapojenými nelineárními rezistoryUvažujme dva nelineární rezistory R * 1 a R * 2 zapojené paralelně a připojené ke zdroji o napětíU (obr. 2.20)Napětí je stejné, proud I se rozdělí na proudy I 1 a I 2 . Podle I. Kirchhoffova zákona platí: I = I 1+ I 2 .Při známé V-A charakteristice jednotlivých rezistorů, určíme výslednou V-A charakteristikugraficky (obr. 2.20). Tak můžeme nahradit uvažované zapojení jediným nelineárnímrezistorem R * .