Elektronická forma

∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r rEst.dl +1232↑↑+ R I33233´4∫ ( Est+ Ei).dl + ∫ Est.dl + ∫ Est.dl + ∫ ( Est+ Ei).1´r± ... =n∑rj=1r± R Ijj2r r123↑↓3r r123Cirkulaci E r kolem smyčky lze vyjádřit ještě jiným způsobem24r r r r r r r r∫ E.dl = ∫ Est.dl + ∫ Ei.dl + ∫ Ei.dl = Ue1−U123 123l1l42431´↑↑3´↑↓0↑↑e2r rdl + ... =14243.3´0=n∑j=1± ULevé strany předcházejících výrazů jsou stejné, takže musí se rovnat i pravé strany, tj.R1I1− R2I2+ R3I3± ... = U e 1−Ue2± ... .nebo ∑ ± RjIj= ∑nj= 1 j=1n± Uej. (2.41)Rovnice (2.41) vyjadřuje II. Kirchhoffův zákon:V uzavřené smyčce libovolně vybrané z elektrické sítě se algebraický součet úbytků napětína jednotlivých rezistorech rovná algebraickému součtu všech elektromotorických napětí.b) Řešení jednoduché elektrické sítě metodou postupného zjednodušováníJednoduchou síť s jedním zdrojem EMN řešíme postupným nahrazováním výslednýmiodpory sériově či paralelně řazených rezistorů. Následně z U a celkového I vypočítámeproudy v jednotlivých větvích.c) Řešení elektrických sítí užitím Kirchhoffových zákonůAnalýza elektrické sítě – při známých hodnotách odporů rezistorů a EMN zdrojů a jejichpropojeních vypočítat proudy přes jednotlivé větve.Elektrická síť – n uzlů, v větví. (v nezávislých rovnic pro stejný počet proudů)Podle I. Kirchhoffova zákona sestavíme u - 1 nezávislých rovnic, podle II. Kirchhoffovazákona sestavíme zbytek.Celkový počet v - (u-1) = v - u + 1. (2. 42)Je tedy třeba ze sítě vybrat v - u +1 nezávislých uzavřených smyček.Kostra sítě – větve sítě a uzly v podobě jednoduchých čar (obr.2.15a)Úplný strom – neuzavřená čára spojující všechny uzly (obr. 2.15b)ej.Nezávislé větve – nepatří do úplného stromu – počet v - u + 1