Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
Uvažujme jediný vodič v izolujícím prostředí. Jeho dvěma kolmými průřezy S 1 a S 2proložíme uzavřenou orientovanou plochu S. S 1 proud vstupuje, S 2 proud vystupuje. Podlerovnice kontinuity platítedy I1+ I2= 0 , nebo − I1+ I2= 0 a tedy I1= I2 .Při ustáleném proudu protéká každým průřezem vodiče proud stejné velikosti.Z rovnice kontinuity odvodíme I. Kirchhoffův zákon.e) První Kirchhoffův zákonV určitém místě je vodivě spojeno n vodičů ( n ≥ 3 ) – uzel.S1, S2,...,S nkolmé průřezy vodičů stýkajících se v uzlu a proložíme jimi libovolnouuzavřenou plochu S . Vodiči procházejí proudy I I ,..., I1,2 n.S přihlédnutím k vzájemné orientaci vektoru hustoty proudu J r a vektoru elementuplochy S d r můžeme proudy vyjádřit pomocí velikostí proudů a dostáváme− I + I − I − I + I 0 ,1 2 3 4 n=
tedy proudy přitékající do uzlu jsou záporné, proudy odtékající z uzlu jsou kladné.První Kirchhoffův zákon: součet všech proudů stýkajících se v uzlu je roven nule.n∑j=1Ij=0 .2.2. OHMŮV ZÁKON A JEHO APLIKACEZdroj napětí U vytváří pole Est . Na volné elektrony s nábojem q0 = −epůsobí poleve vodiči silou F = −eEst. Působením této síly získá elektron rychlost v (pohyb je bržděnionty krystalové mřížky). Srážkami částic volných a vázaných vzrůstá vnitřní energie – vodičse zahřívá.Pro lineární vodiče je tato průměrná rychlost přímo úměrnárJrγ= ,E stEst. Souvislost mezi J a E stkde γ je měrná vodivost (konduktivita).Ohmův zákon v diferenciálním tvaru (v daném místě lineárního vodiče je hustota prouduJ přímo úměrná intenzitě E elektrického pole v tomto místě.a) Ohmův zákon pro úsek homogenního vodiče.stUvažujme konstantní průřez S⊥. Mezi body M a N zdroj udržuje konstantní rozdíl potenciálůrϕ − ϕ U , ve vodiči je E st= konst.M N=vyjádřímevelikost hustoty proudu ve vodičiUE st=lIJ = SVýrazy pro E st a J dosadíme do Ohmova zákona v diferenciálním tvaru a obdržímeIS⊥⊥U= γl
- Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
- Page 6 and 7: 4. Pro znázornění používáme j
- Page 8 and 9: 1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO
- Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
- Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
- Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
- Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
- Page 66 and 67: pro Hallovo napětí platí je mož
- Page 68 and 69: Pro další úvahy nahraďme výsle
tedy proudy přitékající do uzlu jsou záporné, proudy odtékající z uzlu jsou kladné.První Kirchhoffův zákon: součet všech proudů stýkajících se v uzlu je roven nule.n∑j=1Ij=0 .2.2. OHMŮV ZÁKON A JEHO APLIKACEZdroj napětí U vytváří pole Est . Na volné elektrony s nábojem q0 = −epůsobí poleve vodiči silou F = −eEst. Působením této síly získá elektron rychlost v (pohyb je bržděnionty krystalové mřížky). Srážkami částic volných a vázaných vzrůstá vnitřní energie – vodičse zahřívá.Pro lineární vodiče je tato průměrná rychlost přímo úměrnárJrγ= ,E stEst. Souvislost mezi J a E stkde γ je měrná vodivost (konduktivita).Ohmův zákon v diferenciálním tvaru (v daném místě lineárního vodiče je hustota prouduJ přímo úměrná intenzitě E elektrického pole v tomto místě.a) Ohmův zákon pro úsek homogenního vodiče.stUvažujme konstantní průřez S⊥. Mezi body M a N zdroj udržuje konstantní rozdíl potenciálůrϕ − ϕ U , ve vodiči je E st= konst.M N=vyjádřímevelikost hustoty proudu ve vodičiUE st=lIJ = SVýrazy pro E st a J dosadíme do Ohmova zákona v diferenciálním tvaru a obdržímeIS⊥⊥U= γl
Change language