Elektronická forma
Elektronická forma Elektronická forma
) Vektor elektrické polarizace P r :Popis polarizace dielektrika makroskopickyrP = lim∆V→0Vektor elektrické polarizace P r se rovná elektrickému momentu objemové jednotkydielektrika (jednotka – C.m -2 ).Při popisu uvažujeme, že všechny elementární dipóly p ra jsou stejně velké a stejněorientované. Elektrická polarizace je dána součtem všech momentů p rav objemové jednotcedielektrikar rP = n ,kde n 0 je počet molekul v objemové jednotce.∑∆Vrp∆V0p aac) Elektrostatické pole v dielektrikuVázané náboje vytvoří uvnitř dielektrikapole o intenzitě EP , které má opačnouorientaci než intenzita E0 od volnýchnábojů na elektrodách kondenzátoru.Intenzita výsledného elektrostatického poleE v dielektrikuE = E 0− E P .kde konstantaκe=p a= αEα polarizovatelnost dielektrika (konstantapro dané dielektrikum)P = n αEEP můžeme vyjádřit s pomocí předchozíhovztahun0αε0EP0n0α= − E = −κeEεse nazývá elektrická susceptibilita dielektrika (nezáporné bezrozměrné číslo).Výsledná intenzita E pole v lineárním dielektriku vycházíE = E 0− κ E ,odtudE0E = 1 + κee.0
Konstanta1 + κ = εese nazývá relativní permitivita dielektrika a platí r≥ 1(bezrozměrné číslo)Intenzita elektrostatického pole v dielektriku jerEεE0ε= ,je εr - krát menší než intenzita E r 0pole od volných nábojů ve vakuu.Poznámka: rozdíl mezi relativní permitivitou plynů a vakua je minimální (nepatrně seodlišují od 1), proto jej zanedbáváme.r1.10. ENERGIE ELEKTROSTATICKÉHO POLEPotenciální energie náboje Q v bodě MWPM= QϕPři buzení pole soustavou nábojů v klidu je tato energie jen částí celkové potenciální energie.a) Energie osamoceného nabitého vodičePředstava postupného nabíjení vodiče po množstvích dq do konečné hodnoty Q.Vyjádření vztahu v různých tvarechWp2Q2C1= Cϕ22SM1= QϕS2= .b) Energie nabitého kondenzátoruPoužití předchozího postupu – náboj dq je postupně přenášen z jedné desky na druhou.Analogicky dostáváme2W Q 1 2 1= = CU = QUp2C2 2 .Poznámka:Za nositele energie můžeme spíše pokládat elektrostatické pole, než samotné náboje.c) Energie elektrostatického poleVyjádření energie elektrického pole pomocí vektorů pole E a DWe1 r rVeličinawe= = E . D .V 2se nazývá hustota energie elektrostatického pole.
- Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
- Page 6 and 7: 4. Pro znázornění používáme j
- Page 8 and 9: 1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO
- Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
- Page 12 and 13: Vodič ve tvaru tenké kovové desk
- Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
- Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
- Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
- Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
- Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
- Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
- Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
- Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
- Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
- Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
- Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
- Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
- Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
- Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
- Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
- Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
- Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
- Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
- Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
- Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
- Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
- Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
- Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
- Page 62 and 63: ) Magnetický indukční tok ΦmMag
- Page 64 and 65: • Hmotnostní spektrograf , obr.3
) Vektor elektrické polarizace P r :Popis polarizace dielektrika makroskopickyrP = lim∆V→0Vektor elektrické polarizace P r se rovná elektrickému momentu objemové jednotkydielektrika (jednotka – C.m -2 ).Při popisu uvažujeme, že všechny elementární dipóly p ra jsou stejně velké a stejněorientované. Elektrická polarizace je dána součtem všech momentů p rav objemové jednotcedielektrikar rP = n ,kde n 0 je počet molekul v objemové jednotce.∑∆Vrp∆V0p aac) Elektrostatické pole v dielektrikuVázané náboje vytvoří uvnitř dielektrikapole o intenzitě EP , které má opačnouorientaci než intenzita E0 od volnýchnábojů na elektrodách kondenzátoru.Intenzita výsledného elektrostatického poleE v dielektrikuE = E 0− E P .kde konstantaκe=p a= αEα polarizovatelnost dielektrika (konstantapro dané dielektrikum)P = n αEEP můžeme vyjádřit s pomocí předchozíhovztahun0αε0EP0n0α= − E = −κeEεse nazývá elektrická susceptibilita dielektrika (nezáporné bezrozměrné číslo).Výsledná intenzita E pole v lineárním dielektriku vycházíE = E 0− κ E ,odtudE0E = 1 + κee.0
Change language