ElektronickÃ¡ forma

More documents

Recommendations

Info

Vodič ve tvaru tenké kovové deskyV důsledku elektrostatické indukce se na stěnách indukují náboje s plošnou hustotou+ σi, −σ i.Velikost intenzity elektrostatického pole indukovaných nábojůσEii= ( iε 0Výsledná intenzita pole uvnitř vodiče musí být nula, takžeEσE má opačnou orientaci k E0 ).i0− = 0 ⇒ σi= ε0E0ε0Poznámka: V Maxwellově teorii kromě E r zavádíme vektor elektrické indukce D rZ toho vyplývá, že D r =σi [C.m -2 ].rD= ε 0rE
1.8. KAPACITA VODIČŮ. KONDENZÁTORYTělesa různého tvaru mají při nabití stejným nábojem různý potenciál (závisí na tvaru,vzdálenosti okolních vodičů a na prostředí, kterým jsou obklopena).a) Kapacita osamoceného vodiče∫Q = σ dS .SPotenciál ϕS v libovolném bodě N na povrchuϕS=14πε0∫SσdSrkde r N je vzdálenost bodu N od elementu plochy dS na povrchu vodiče.Zvětšením náboje n-krátPotenciál na povrchu vodiče∫⇒ Q´ = nQ = nσdSa také σ ´ = nσ0 S N4S1 nσdS1 σdSϕS´= = n= nϕS4πε∫r πε ∫rCelkový náboj na osamoceném vodiči a potenciál na jeho povrchu jsou přímo úměrnéveličinyQ = CϕKonstanta úměrnosti C se nazývá kapacita osamoceného vodiče (ve vakuu je C funkcígeometrického tvaru).Jednotka kapacity je 1 F a platí 1 F = C. V -1 (1 F je příliš velká jednotka).Používají se dílčí jednotky: 1 µF = 10 -6 F, 1 nF = 10 -9 F, 1pF = 10 -12 FQC = ϕSKapacita – schopnost jímat elektrický náboj.Příklad: Kapacita osamocené koule o poloměru R1 QϕS= , Q = 4πε RϕS4πε0R0 ⇒ C = 4πε0RKapacitu 1 F by musela mít koule o R = 10 7 km.b) Kapacita soustavy dvou vodičůKapacita osamoceného vodiče A nabitého nábojem Qna potenciál ϕ A jeCQϕ= .V blízkosti nechť je nenabitý vodič B.ASN0,SN
Page 3 and 4: Aplikace Coulombova zákonaa) Silov
Page 6 and 7: 4. Pro znázornění používáme j
Page 8 and 9: 1.6. POTENCIÁL ELEKTROSTATICKÉHO
Page 10 and 11: Poznámka: stejný výsledek platí
Page 14 and 15: Potenciál elektrostatického pole
Page 16 and 17: ) Vektor elektrické polarizace P r
Page 18 and 19: 2. STACIONÁRNÍ ELEKTRICKÉ POLE -
Page 20 and 21: Uvažujme jediný vodič v izolují
Page 22 and 23: Odtud po úpravěU UI = =l Rγ S1 ,
Page 24 and 25: Pro nelineární vodiče (R ≠ kon
Page 26 and 27: Předpokládejme galvanický člán
Page 28 and 29: E. Účinnost zdrojeČást výkonu
Page 30 and 31: ∫r rE.dl =∫R I − R I1121´1r
Page 32 and 33: C. Vnitřní odpor R in náhradníh
Page 34 and 35: C. Řešení obvodu se sériově za
Page 36 and 37: • Zvětšení rozsahu n - krát (
Page 38 and 39: Pásový diagram u kovů (obr. 2.30
Page 40 and 41: Termočlánek - zařízení pro reg
Page 42 and 43: ) Nevlastní polovodičeNevlastní
Page 44 and 45: • hrotové diody - usměrnění m
Page 46 and 47: d) Faradayovy zákony elektrolýzyU
Page 48 and 49: Monočlánky a suché baterie - úp
Page 50 and 51: Závislost hustoty proudu J na inte
Page 52 and 53: • Elektrický oblouk má záporn
Page 54 and 55: Obrazovka osciloskopu s elektrostat
Page 56 and 57: upravená fotoelektrická rovnicehf
Page 58 and 59: 3.2. UŽITÍ LAPLACEOVA ZÁKONA K V
Page 60 and 61: Pro B r na ose kruhového závitu v
Page 62 and 63:
) Magnetický indukční tok ΦmMag
Page 64 and 65:
• Hmotnostní spektrograf , obr.3
Page 66 and 67:
pro Hallovo napětí platí je mož
Page 68 and 69:
Pro další úvahy nahraďme výsle
Page 70 and 71:
Tvar hysterezní smyčkyVelikost pl
Page 73 and 74:
4. NESTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
Page 75 and 76:
Změny proudu v cívce vyvolají i
Page 77 and 78:
Připojením zdroje střídavého n
Page 79 and 80:
diu + uL = 0 ⇒ u = −uL= L .dtDo
Page 81 and 82:
Fázory v měřítku amplitud.Fázo
Page 83 and 84:
Součet uLa uCje v každém okamži
Page 85 and 86:
Celkový posun proudu i oproti nap
Page 87 and 88:
Po dosazeníkde veličinaIˆRUˆ, I
Page 89 and 90:
) Zatížený transformátorPřipoj
Page 91 and 92:
Okamžité hodnoty vektorů magneti
Page 93 and 94:
Energetické poměry v oscilačním
Page 95 and 96:
UmIm=. (4.64)22 ⎛ 1 ⎞R + ⎜ L
show all

ElektronickÃ¡ forma

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?