Osnovi elektronike
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Iz uslova periodičnosti:<br />
ω T = 2π (5.3)<br />
sledi:<br />
2π<br />
ω = = 2π f<br />
(5.4)<br />
T<br />
Nešto opštiji oblik sinusoidalne funkcije je:<br />
gde je θ fazni ugao ili početna faza.<br />
xt () = X sin( ω t+θ )<br />
(5.5)<br />
M<br />
5.2 Predstavljanje sinusoidalnih veličina kompleksnim brojevima<br />
Posmatrajmo jedno RL kolo pobuđeno naponskim sinusoidalnim izvorom. Onda se po II<br />
Kirhofovom zakonu može pisati:<br />
di()<br />
t<br />
L + Ri() t = VM<br />
cosω t<br />
(5.6)<br />
dt<br />
Pošto je pobuda sinusoidalna, struja mora biti oblika:<br />
it () = I cos( ω t+φ )<br />
(5.7)<br />
M<br />
Zamenom u prethodnu diferencijalnu jednačinu i rešavanjem po nepoznatima I M i φ,<br />
posle dužeg izračunavanja se dobija:<br />
I<br />
M<br />
=<br />
R<br />
V<br />
M<br />
+ω L<br />
2 2 2<br />
ω<br />
φ=− arctg<br />
L<br />
(5.8)<br />
R<br />
pa je:<br />
VM<br />
ωL<br />
it ( ) = cos( ωt−arctg )<br />
2 2 2<br />
R +ω L<br />
R<br />
(5.9)<br />
Kao što se vidi, do rešenja smo došli na komplikovan i dugotrajan način. Jednostavniji<br />
način rešavanja se dobija uspostavljanjem veze između sinusoidalnih funkcija i kompleksnih<br />
brojeva. Ova veza dovodi do algebarskih jednačina po prvom i drugom Kirhofovom zakonu,<br />
koje zamenjuju odgovarajuće diferencijalne jednačine.<br />
Poći ćemo od Ojlerove predstave kompleksnog broja:<br />
j t<br />
e ω = cos ω t+ jsin<br />
ω t<br />
(5.10)<br />
31