T - lrtme
T - lrtme
T - lrtme
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Lastnosti in zakonitosti osnovnih<br />
elektricnih tokokrogov v energetski<br />
elektroniki<br />
.<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Primer 1: Enofazni enopulzni usmernik z ohmskim bremenom<br />
D<br />
i(t)<br />
U S<br />
∼<br />
R<br />
u R (t)<br />
u S<br />
π 2π<br />
u R (t)<br />
ωt<br />
i(<br />
t)<br />
=<br />
Uˆ<br />
S<br />
sin( ωt)<br />
, 0 < ωt<br />
R<br />
0, π < ωt<br />
< 2π<br />
< π<br />
F<br />
=<br />
1<br />
T<br />
T<br />
∫<br />
0<br />
f ( t)<br />
⋅ dt<br />
U<br />
R<br />
T<br />
π<br />
1<br />
1<br />
Uˆ<br />
= ∫uR<br />
( t)<br />
⋅ dt = ∫U<br />
ˆsin( ωt)<br />
⋅ d(<br />
ωt)<br />
=<br />
T<br />
2π<br />
π<br />
0<br />
0<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Primer 2: Vklop in izklop ohmsko-induktivnega bremena<br />
U<br />
=<br />
t 0<br />
i(t)<br />
R<br />
u R (t)<br />
u<br />
i<br />
t<br />
u<br />
R<br />
+ u<br />
i ⋅ R +<br />
L<br />
−U<br />
= 0<br />
di<br />
L<br />
dt<br />
−U<br />
= 0<br />
L<br />
u L (t)<br />
u L<br />
U −<br />
RC<br />
i = ⋅ ( 1−<br />
e )<br />
R<br />
t<br />
t 0<br />
t<br />
i(t)<br />
t 0<br />
U<br />
=<br />
R<br />
u R (t)<br />
L<br />
u L (t)<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Primer 2: Vklop in izklop ohmsko-induktivnega bremena<br />
t 0<br />
i(t)<br />
U<br />
=<br />
D<br />
R<br />
u R (t)<br />
L<br />
u L (t)<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Primer 3: Enofazni enopulzni usmernik z ohmsko-induktivnim<br />
bremenom (brez prostotecne diode)<br />
D<br />
i(t)<br />
u<br />
u<br />
∼<br />
R<br />
u R (t)<br />
u R (t)<br />
L<br />
u L (t)<br />
u L (t)<br />
u = U$ t = Ri + L di<br />
O sin( ω )<br />
dt<br />
U$ R<br />
−<br />
i( t)<br />
= sin( ωt<br />
− ϕ ) + Ae<br />
Z<br />
L t<br />
u R +u L<br />
Z = R + ( ωL)<br />
2 2<br />
ϕ<br />
ω<br />
= arctg L R<br />
π<br />
β<br />
2π<br />
ωt<br />
i( t = 0)<br />
= 0 =<br />
R<br />
U$<br />
+ ( ωL)<br />
2 2<br />
sin( − ϕ)<br />
+ A<br />
A =<br />
R<br />
U$<br />
+ ( ωL)<br />
2 2<br />
sinϕ<br />
i( t)<br />
=<br />
R<br />
U$<br />
+ ( ωL)<br />
2 2<br />
⎡<br />
⎢sin( ωt<br />
− ϕ) + (sin ϕ)<br />
e<br />
⎣<br />
R<br />
−<br />
L t<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Primer 4: Enofazni enopulzni usmernik z ohmsko-induktivnim<br />
bremenom ter s prostotecno diodo<br />
D<br />
i(t)<br />
i D<br />
I 2<br />
u<br />
∼<br />
ID0(t)<br />
D0<br />
R<br />
u R (t)<br />
π<br />
i D0<br />
2π<br />
ωt<br />
L<br />
uL(t)<br />
u<br />
u R<br />
i( t)<br />
=<br />
R<br />
U$<br />
+ ( ωL)<br />
2 2<br />
R<br />
⎡<br />
−<br />
L<br />
⎢sin( t − ) + (sin ) e<br />
t ⎤<br />
ω ϕ ϕ ⎥<br />
ϕ<br />
⎣<br />
⎦<br />
ω<br />
= arctg L R<br />
iR + L di = 0<br />
dt<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Primer 4: Enofazni enopulzni usmernik z ohmsko-induktivnim<br />
bremenom ter s prostotecno diodo<br />
D<br />
i(t)<br />
I<br />
π<br />
1 Uˆ<br />
Uˆ<br />
= sin( ωt)<br />
d(<br />
ωt)<br />
2π<br />
∫ ⋅ =<br />
R<br />
πR<br />
0<br />
u<br />
∼<br />
ID0(t)<br />
D0<br />
R<br />
L<br />
u R (t)<br />
uL(t)<br />
π<br />
1<br />
Uˆ<br />
U = Uˆsin(<br />
ωt)<br />
⋅ d(<br />
ωt)<br />
=<br />
2π<br />
∫<br />
π<br />
0<br />
π<br />
2π<br />
ωt<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Naloga 1:<br />
Imamo kombinirano grelno plošco, ki jo sestavljata dve grelni telesi R 1<br />
= 100 Ω<br />
in R2, od katerih pa je le drugo krmiljeno. Efektivna vrednost napajalne<br />
napetosti je 220 V.<br />
Dolocite upornost R 2<br />
=__? Ω, tako, da se bo na grelni plošci sprošcala moc<br />
P = 800 W. Pri izracunu predpostavite, da je dioda idealna.<br />
U S<br />
∼<br />
R 1<br />
grelna plošca<br />
R 2<br />
D<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Naloga 2:<br />
Za podano vezje vrišite v priloženi oscilogram zahtevane poteke elektricnih<br />
velicin. Pri tem predpostavite, da v stacionarnem stanju tece skozi ohmskoinduktivno<br />
breme trgan tok.<br />
V katerem izmed obeh primerov tece v casu negativne polperiode omrežne<br />
napetosti tok skozi breme dlje casa?<br />
a) brez prostotecne diode<br />
b) s prostotecno diodo<br />
D<br />
i D<br />
∼<br />
u S<br />
i D0<br />
D 0<br />
L<br />
u L (t)<br />
R<br />
u R (t)<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Naloga 2:<br />
brez D 0 z D 0<br />
u S<br />
π 2 π π 2 π<br />
ω t<br />
R + u L<br />
i D<br />
i D 0<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Naloga 3:<br />
Za podano vezje podajte analiticno rešitev za potek bremenskega toka pri kotu<br />
proženja α = 90°. Upoštevajte, da je kot podaljšanega vodenja manjši od π.<br />
Dolocite kot proženja α pri katerem potek bremenskega toka (R = 8,2 Ω, L =<br />
19 mH, f = 50 Hz) ne bo izkazoval vklopnega prehodnega pojava.<br />
i(t)<br />
u<br />
∼<br />
T<br />
L<br />
R<br />
u L (t)<br />
u R (t)<br />
U$<br />
i( t)<br />
= sin( ωt<br />
− ϕ)<br />
+ Ae<br />
Z<br />
Z = R + ( ωL)<br />
2 2<br />
ϕ<br />
R<br />
−<br />
L t<br />
ω<br />
= arctg L<br />
R<br />
π<br />
Uˆ<br />
i ( ωt<br />
= ) = 0 =<br />
sin( −ϕ)<br />
+<br />
2<br />
2<br />
2<br />
R + ( ωL)<br />
A<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Termicne omejitve polprevodniških stikal<br />
• idealnih mocnostnih polprevodniških elementov v praksi ne poznamo!<br />
• Izgube delimo: izgube prevodnega stanja, preklopne izgube<br />
Pri prikljucitvi elektricne obremenitve se zacne sprošcati toplota, ki s komponente<br />
prehaja na tri nacine:<br />
•s sevanjem,<br />
•s prevajanjem (prenos toplote po mirujoci snovi) in<br />
•s konvekcijo (prenos toplote s tokom tekocine).<br />
Zaradi porušitve kemicnih in metalurških lastnosti materiala je temperatura navzgor<br />
omejena. Maksimalna dovoljena temperatura v nobenem primeru ne sme biti<br />
presežena.<br />
Proizvajalci podajajo nazivno moc komponente pri referencni temperaturi okolice.<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Nazivna moc komponente je definirana kot tista maksimalna dopustna moc<br />
elektricne obremenitve za podano temperaturo okolice (ambienta) (T a<br />
), ki jo<br />
komponenta še prenese brez degradacije.<br />
Nazivna moc je odvisna od termicnih lastnosti komponente. Te lastnosti podajata<br />
osnovna termicna podatka :<br />
• termicna upornost R th<br />
(podaja ucinkovitost odvajanja sprošcene toplote v<br />
okolico, enota °C/W)<br />
• maksimalna temperatura T max<br />
(maksimalna temperatura, ki jo materiali pri<br />
dolgotrajnem obratovanju še prenesejo brez degradacije.<br />
P tot<br />
P tot,max<br />
T case1 T case,R<br />
T j,max<br />
∆T j-case,max<br />
T case<br />
Slika: Relacija med dopustno izgubno mocjo in temperaturo ohišja<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
V trenutku, ko nastopi pulz izgubne moci (ko stece tok) zacne temperatura<br />
eksponencialno narašcati.<br />
Vzrok tega je toplotna kapaciteta komponente v kateri se akumulira del izgubne<br />
elektricne moci, ki povzroca porast temperature spoja<br />
[ ]<br />
P ⋅ dt = Cth ⋅ dϑ<br />
C c Ws<br />
th = V ⋅ ρ ⋅ Toplotna kapaciteta telesa z volumnom V,<br />
K<br />
specificno gostoto snovi ρ in specificno toploto c<br />
Preostali del toplote pa se v obliki termicnega toka prenese (prevajanje) na ohišje<br />
(hladilno telo in na koncu na okolico). Temperatura spoja naraste za vrednost, ki jo<br />
doloca toplotna upornost termicnega spoja (j-case)<br />
ϑ<br />
− ϑ = P ⋅ R th<br />
1 2<br />
R<br />
th =<br />
d<br />
λ ⋅ S<br />
[ ]<br />
K W<br />
Toplotna upornost telesa s površino S, ki je<br />
pravokotna na smer prehajanja toplote, z debelino<br />
d in s poznano toplotno prevodnostjo λ<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Prehodni pojav pri enkratni skocni obremenitvi<br />
Enostavno!<br />
p(t)<br />
p(t)<br />
t<br />
Tj<br />
T j<br />
T case<br />
t 0<br />
t<br />
Tcase<br />
t0<br />
t<br />
Prehodni pojav pri periodicni impulzni obremenitvi<br />
Manj enostavno!<br />
Uporaba simulacijskih<br />
orodij in modelov<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Nadomestna (osnovana na geometriji) shema segrevanja<br />
homogenega telesa<br />
ϑ j ϑ case ϑ h.sink<br />
R th, j-case<br />
R th, case-h.sink<br />
C th,j<br />
C th,case<br />
C th,h.sink<br />
R th, h.sink-amb<br />
Nadomestna shema segrevanja homogenega telesa<br />
(osnovana na fizikalni sliki pretoka toplotnega toka)<br />
ϑ j<br />
C th1<br />
C th2<br />
C th3<br />
ϑ amb<br />
p(t)<br />
R th1<br />
R th2<br />
R th3<br />
ϑ 1 ϑ 2 ϑ 3<br />
ϑ = ϑ + ϑ + ϑ + ..... + ϑ = ϑ<br />
j 1 2 3<br />
k i<br />
i=<br />
1<br />
k<br />
∑<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Nadomestna shema segrevanja homogenega telesa<br />
(osnovana na fizikalni sliki pretoka toplotnega toka)<br />
p(t)<br />
ϑ j<br />
C th1<br />
C th2<br />
C th3<br />
ϑ amb<br />
ϑ = ϑ + ϑ + ϑ + ..... + ϑ = ϑ<br />
j 1 2 3<br />
k i<br />
i=<br />
1<br />
k<br />
∑<br />
R th1<br />
R th2<br />
R th3<br />
ϑ 1 ϑ 2 ϑ 3<br />
ϑ<br />
ϑ<br />
ϑ<br />
ϑ<br />
p t C d C<br />
d 1<br />
ϑ1 ϑ2<br />
ϑ2<br />
( ) = + th1<br />
= + th2<br />
= ......<br />
R dt R dt<br />
th1<br />
− t<br />
th2<br />
τth1<br />
= P ⋅ R ( 1− e ) ; τ = R ⋅C<br />
1 th1 th1 th1 th1<br />
− t<br />
τth<br />
2<br />
= P ⋅ R ( 1− e ) ; τ = R ⋅C<br />
2 th2 th2 th2 th2<br />
k<br />
−<br />
t<br />
τth,<br />
k<br />
= P ⋅ R ( 1− e ) ; τ = R ⋅C<br />
th, k<br />
th, k th, k th,<br />
k<br />
Tranzientna toplotna upornost<br />
k<br />
∑<br />
i=<br />
1<br />
R<br />
th , i<br />
, ( 1 e )<br />
th i<br />
t<br />
− − τ<br />
ϑ<br />
j<br />
k<br />
t<br />
τ ,<br />
∑ th , i ( 1 )<br />
i=<br />
1<br />
th i<br />
= P ⋅ R − e −<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Kolikšna izgubna moc nastopa na diodi, za katero je bilo iz staticne karakteristike<br />
doloceno: U = 1,05 V<br />
0<br />
r = 0,9 mΩ<br />
Tok diode je periodicen in ima sledeco obliko.<br />
I=300 A<br />
i<br />
π<br />
2π<br />
ωt<br />
Kolikšna je srednja vrednost temperature polprevodniškega spoja, ce je toplotna upornost<br />
___ in dopušcamo maksimalno temperaturo ohišja 50ºC? Kolikšna je lahko maksimalna<br />
toplotna upornost hladila z upoštevanjem najneugodnejše temperature okolice ?<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Izgubna moc na diodi<br />
u<br />
U<br />
+ r ⋅i<br />
P =<br />
= 0<br />
4<br />
1<br />
t t<br />
0<br />
r 2<br />
2<br />
2 2<br />
∫ idt + ∫i<br />
dt P = U0I<br />
+ rIef = U0I<br />
+ rF I<br />
0<br />
0 T 0<br />
t<br />
U<br />
∫ u ⋅idt<br />
=<br />
T T<br />
I ef<br />
=<br />
F<br />
⋅ I<br />
1.korak: izracun efektivne vrednosti toka diode<br />
π<br />
ˆ 2 π<br />
2 1 ˆ2<br />
2<br />
I 1−<br />
cos2ωt<br />
I ef<br />
= sin ( ) ( ) ( ) ( )<br />
2<br />
∫ I ωt<br />
d ωt<br />
=<br />
d t<br />
2<br />
∫<br />
ω =<br />
π<br />
π 2<br />
0<br />
0<br />
ˆ 2<br />
π<br />
sin 2 ˆ2<br />
ˆ 2<br />
I ⎡ωt<br />
ωt<br />
⎤ I π I<br />
=<br />
= ⋅ =<br />
2 ⎢<br />
−<br />
π ⎣ 2 4 ⎥<br />
⎦ 2π<br />
2<br />
0<br />
I ef<br />
Iˆ = = 150 A<br />
2<br />
I<br />
2.korak: izracun srednje vrednosti toka diode<br />
=<br />
1<br />
2π<br />
π<br />
∫ Iˆsin(<br />
ωt)<br />
d(<br />
ωt)<br />
=<br />
0<br />
Iˆ<br />
2π<br />
( −cosωt)<br />
π<br />
0<br />
Iˆ<br />
=<br />
2π<br />
⋅2<br />
=<br />
Iˆ<br />
π<br />
= 95,49 A<br />
P<br />
2<br />
= U0 I + rIef<br />
=<br />
120,55 W<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Izgubna moc na diodi - vpliv faktorja oblike toka<br />
P = U ef +<br />
= F ⋅ I<br />
2<br />
2 2<br />
0I<br />
+ rI = U0I<br />
rF I<br />
I ef<br />
Slika: Odvisnost faktorja oblike F toka<br />
tiristorja od kota prevajanja δ I<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje
Tiristor, ki je montiran na hladilnem telesu, je obremenjen z izgubno mocjo, kot je<br />
prikazano na sliki.<br />
p(t)<br />
P 1<br />
P 1<br />
= 800 W, P 2<br />
= 300 W,<br />
t 1<br />
= 5 ms, t 2<br />
= 35 ms,<br />
P 2<br />
t 1<br />
t 2<br />
t<br />
Tranzientna toplotna impedanca med Si spojem in ohišjem sestavljajo štirje termicni<br />
spoji. Njihove toplotne upornosti in casovne konstante so podane tabelaricno.<br />
Spoj 1 Spoj 2 Spoj 3 Spoj 4<br />
R th, i 0,019 0,033 0,222 0,068 K/W<br />
τ th, I 0,003 0,025 0,104 0,996 s<br />
Kakšen je casovni potek segrevanja Si spoja glede na ohišje, in kolikšno temperaturo<br />
doseže ob koncu impulza?<br />
Namig: Segrevanje polprevodniškega spoja opisujejo linearne diferencialne enacbe,<br />
zato lahko segrevanje telesa, ki je podvržen intermitirajoci obremenitvi, rešujemo<br />
parcialno z uporabo superpozicije in tranzientnih toplotnih impedanc.<br />
doc. dr. Peter Zajec - Energetska elektronika – avditorne vaje