Studijní text [pdf] - Personalizace výuky prostřednictvím e-learningu
Share Embed Flag
Download ePaper

Studijní text [pdf] - Personalizace výuky prostřednictvím e-learningu

Studijní text [pdf] - Personalizace výuky prostřednictvím e-learningu Studijní text [pdf] - Personalizace výuky prostřednictvím e-learningu

person.vsb.cz
from person.vsb.cz More from this publisher
31.01.2015 Views

Polovodičové diody U Pro U U (propustný směr) je D U e T 1 a platí D T I D U D U I e T 0 (2.9) T Pro U 0 a U D UT (závěrný směr) je e 1 a D U D U I D I 0 (2.10) 2.2.5 Diferenční vodivost (odpor) diody v propustném a závěrném směru, usměrňovací jev Chování diody pro velmi malé změny napětí (proudu) v okolí pracovního bodu – obr. 2.6 – můžeme popsat pomocí diferenční (přírůstkové) vodivosti (odporu), kterou považujeme pro malé změny za konstantní (lineární). tečna v bodě P I D i D (t) I DP P t Δ I D U DP U D u D (t) Δ U D t Obr. 2.6: Zobrazení časového průběhu proudu i D (t) při změně napětí u D (t) v okolí pracovního bodu P v propustné oblasti Definujeme diferenční vodivost g d z podílu přírůstků Δ I D a ΔU D g d I D U D Pro velmi malé změny Δ platí (m → 1) 34

Polovodičové diody g d D D U D U I T U D U I e 1 0 e T ID d lim 0 (2.11) 0 U dU U T Jestliže v pracovním bodě platí, že vztahu (2.11) vyplývá I UDP UT , potom I D T D T DP I0 e 1 I0 e a ze DP gd (2.12) UT Toto je velmi důležitý výsledek. Diferenční vodivost je určena podílem pracovního (stejnosměrného) proudu I DP a teplotního napětí U T (≈ 26 mV při 300 K). Pro malé změny v oblasti pracovního bodu platí iD t gd uDt (2.13) nebo id t uD t rd iD t (2.14) g r d U T d 1 (2.15) g d I DP je diferenční odpor diody v pracovním bodě I DP . Je-li například I DP = 1 mA (10 mA) je r d 26 V 1 mA 26 26 V 10 m A 2, 6 . Na obr. 2.7 je ukázáno, že stejné změny napětí u D (t) v závěrné oblasti nevyvolají téměř žádný proud diodou. U U U U I D U DP P U D u D (t) t Obr.2.7: Zobrazení časového průběhu proudu i D (t) při změně napětí u D (t) v okolí pracovního bodu P v závěrné oblasti Diferenční odpor r d v závěrném směru dosahuje hodnot desítek MΩ. 35

Polovodičové diody<br />

U<br />

Pro U U (propustný směr) je<br />

D U<br />

e T<br />

1 a platí<br />

D<br />

T<br />

I<br />

D<br />

U D U<br />

I e T<br />

0<br />

(2.9)<br />

T<br />

Pro U 0 a U<br />

D<br />

UT<br />

(závěrný směr) je e 1 a<br />

D<br />

U D U<br />

I D<br />

I 0<br />

(2.10)<br />

2.2.5 Diferenční vodivost (odpor) diody v propustném a závěrném<br />

směru, usměrňovací jev<br />

Chování diody pro velmi malé změny napětí (proudu) v okolí pracovního bodu – obr. 2.6 –<br />

můžeme popsat pomocí diferenční (přírůstkové) vodivosti (odporu), kterou považujeme pro malé<br />

změny za konstantní (lineární).<br />

tečna v bodě P<br />

I D<br />

i D (t)<br />

I DP<br />

P<br />

t<br />

Δ I D<br />

U DP<br />

U D<br />

u D (t)<br />

Δ U D<br />

t<br />

Obr. 2.6: Zobrazení časového průběhu proudu i D (t) při změně napětí u D (t)<br />

v okolí pracovního bodu P v propustné oblasti<br />

Definujeme diferenční vodivost g d z podílu přírůstků Δ I D a ΔU D<br />

g<br />

d<br />

I<br />

D<br />

U<br />

D<br />

Pro velmi malé změny Δ platí (m → 1)<br />

34

logo

products

Resources

Company

Terms of service
Privacy policy
Cookie policy
Cookie settings
Imprint
Change language
Made with love in Switzerland
© 2024 Yumpu.com all rights reserved

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!