Interpretacija kvantne mehanike z vzporednimi svetovi - F9
Interpretacija kvantne mehanike z vzporednimi svetovi - F9
Interpretacija kvantne mehanike z vzporednimi svetovi - F9
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
<strong>Interpretacija</strong> <strong>kvantne</strong> <strong>mehanike</strong> z<br />
<strong>vzporednimi</strong> <strong>svetovi</strong><br />
Marko Medenjak<br />
Mentor: prof. dr. Anton Ramšak
Pregled vsebine seminarja<br />
●<br />
●<br />
●<br />
●<br />
●<br />
●<br />
Pomanjkljivosti standardne interpretacije<br />
Relativna valovna funkcija<br />
Obravnava meritve<br />
Obravnava opazovalcev<br />
Primer z Geigerjevim števcem<br />
Zaključek
Pomanjkljivosti standardne<br />
interpretacije<br />
●<br />
●<br />
●<br />
Več opazovalcev:<br />
Primer predstavlja težavo pri<br />
obravnavanju opazovalcev s<br />
standardno interpretacijo.<br />
Fizikalni mehanizem<br />
kolapsa<br />
Einstein Podolski<br />
Rosen paradoks<br />
(nelokalnost <strong>kvantne</strong><br />
<strong>mehanike</strong>)<br />
●<br />
Imamo sistem M,<br />
ki ga meri O1.<br />
Njuno skupno<br />
stanje meri O2.<br />
●<br />
●<br />
O1 izmeri stanje<br />
sistema M. O2<br />
še ne opravi<br />
meritve! se<br />
razvija skladno z<br />
Schr dingerjevo<br />
enačbo.<br />
O2 opravi<br />
meritev<br />
skupnega<br />
sistema. Kdaj<br />
pride do kolapsa<br />
stanja sistema<br />
M
Alternative standardni interpretaciji<br />
●<br />
●<br />
●<br />
●<br />
Obstoj le enega opazovalca (neracionalno)<br />
Obstoj skritih spremenljivk (Bohmova<br />
interpretacija - nelokalno kvantno polje)<br />
Kvantno mehanski opis je nepopoln (potreben<br />
je nov opis)<br />
Univerzalnost valovne funkcije (pripelje do t.i.<br />
vzporednih svetov)<br />
●<br />
●<br />
●<br />
●<br />
Valovna funkcija opiše stanje celotnega vesolja<br />
Vedno in povsod velja Schr dingerjeva enačba<br />
Kvantni opis je ustrezen tudi za makroskopski svet<br />
Izpustimo aksiom o kolapsu valovne funkcije
Relativna valovna funkcija<br />
●<br />
Stanje sistema - vektor v Hilbertovem prostoru:<br />
●<br />
Stanje sestavljenih sistemov opišemo v<br />
direktnem produktu Hilbertovih prostorov:<br />
● Relativno valovno funkcijo definiranamo kot:
Meritev<br />
●<br />
●<br />
Definicija meritve v okviru naše interpretacije:<br />
●<br />
●<br />
Lastnemu stanju merilnega sistema ustreza lastno stanje<br />
opazovalnega sistema<br />
Opazovanega sistema ne „zmotimo“ (pogoj, da je meritev<br />
ponovljiva)<br />
Primer meritve - nastanka korelacije:<br />
●<br />
Začetno stanje sistema:<br />
(merilni in opazovani sistem neodvisna)<br />
Vsak sistem je odvisen le od 1 koordinate,<br />
med katerima bo potekala korelacija.<br />
-skupni sistem<br />
-opazovani sistem<br />
-merilni sistem
●<br />
Hamiltonjan preko katerega interagirata opazovalni in merilni<br />
sistem:<br />
●<br />
Rešitev Schr dingerjeve enačbe za zgornjega Hamiltonjana:<br />
Vidimo, da opazovanega sistema z interakcijo nismo zmotili.<br />
●<br />
Alternativni zapis rešitve z integralom (integral pri zveznih<br />
spremenljivkah ima podobno funkcijo kot vsota pri diskretnih)<br />
Izraz predstavlja superpozicijo lastnega stanja koordinate r' in njej<br />
relativne valovne funkcije
●<br />
Relativna funkcija k lastni funkciji koordinate r' je:<br />
●<br />
Ko gre čas proti neskončnosti, gre relativna funkcija proti<br />
●<br />
Lastnemu stanju koordinate merilnega sistema r' ustreza stanje<br />
opazovalnega sistema z vrednostjo lastne koordniate q=r'/t. Če<br />
vemo kolikšen je premik r' iz začetnega stanja in koliko časa<br />
traja interakcija, vemo kolikšen je q. Različnim q-jem ustrezajo<br />
različni r'-i. Stanje merilnega sistema je postalo popolnoma<br />
odvisno od stanja opazovalnega sistema.
●<br />
Sklep: Vsaka meritev se zgodi na način, da pride do korelacije<br />
med merilnim in opazovanim sistemom – po meritvi lastni<br />
vrednosti opazljivke opazovanega sistema, ki jo merimo z merilnim<br />
sistemom ustreza lastno stanje opazljivke merilnega sistema.<br />
Posledično pride do razcepitve stanja opazovalca-merilnega<br />
sistema. Zastavlja se vprašanje kako tak svet zaznavajo<br />
opazovalci...
●<br />
●<br />
●<br />
Primer ostrenja relativne valovne funkcije:<br />
Recimo, da je stanje obeh sistemov na začetku:<br />
Relativna valovna funkcijo v stanju merilnega sistema r'=0 je:<br />
●<br />
Časovni razvoj<br />
zgornje funkcije:<br />
Iz grafa je razvidno,<br />
da se relativna<br />
valovna funkcija s<br />
časom res približuje:
●<br />
Obravnava opazovalcev<br />
1 opazovalec<br />
●<br />
Lastnosti - definicija:<br />
– Spomin „dobrega“ opazovalca (premik vektorja v<br />
Hilbertovem prostoru)<br />
– Po interakciji - meritvi se spominsko sosledje opazovalca<br />
spremeni različno za drugačne lastne vrednosti<br />
opazovanega sistema.<br />
spominska<br />
sekvenca<br />
-Razvijemo valovno funkcijo opazovanega<br />
sistema po lastnih stanjih opazljivke, ki jo<br />
opazovalec meri.<br />
- Po meritvi se stanje opazovalca razcepi, na<br />
stanja opazovalcev z različnimi spominskimi<br />
sekvencami. Vsi opazovalci v okviru teorije<br />
obstajajo zaradi predpostavke o fizikalnem<br />
obstoju univerzalne valovne funkcije.
●<br />
Spoznanja strnemo v 2 pravili<br />
– Stanje opazovalca se spremeni različno za<br />
različne izmerjene vrednosti opazovanega<br />
sistema.<br />
– Zgornje pravilo lahko uporabimo pri vsakem<br />
členu superpozicije posebej.<br />
●<br />
„Kolaps“ valovne funkcije<br />
●<br />
Stanje po drugi meritvi iste opazljivke je:<br />
●<br />
Opazovalec tudi drugič izmeri isto stanje. Zdelo se mu bo, da je prišlo do<br />
kolapsa valovne funkcije. Rezultat sledi iz linearnosti Schr dingerjeve enačbe ali<br />
drugega pravila, ki smo ga vpeljali. Lastni vektorji so ortogonalni, tako da dobimo<br />
pri vnovičnem razvoju koeficijent 1 le za lastno stanje, v katerem se je merjeni<br />
sistem že nahajal pred vnovično meritvijo, pri ostalih pa 0. Kolaps je torej v<br />
okviru teorije le posledica linearnosti Schr dingerjeve enačbe in ortonormiranosti<br />
lastnih vektorjev opazljivk.
●<br />
Bornovo pravilo (naključje rezultatov)<br />
● Začetno stanje:<br />
Imamo večje število enakih<br />
sistemov, ki jih meri opazovalec.<br />
●<br />
Po meritvah nekaj (ne nujno vseh) sistemov:<br />
●<br />
Največ bo opazovalcev, ki bodo izmerili verjetnostno porazdelitev skladno z<br />
Bornovim pravilom. Verjetnost -<br />
Opazovalci, ki izmerijo rezultate, ki se ne skladajo z<br />
Bornovim pravilom:<br />
je vektor iz katerega izpustimo vsa stanja, ki vsebuje stanja z opazovalci,<br />
ki ne izmerijo stanja skladno z Bornovim pravilom. Razlika med tem in<br />
celotnim vektorjem gre proti 0, ko gre število meritev v . Praktično to<br />
pomeni, da skoraj vsi opazovalci izmerijo stanje skladno z Bornovim<br />
pravilom če izvedejo dovolj meritev.
●<br />
Več opazovalcev - Einstein Podolski Rosen<br />
eksperiment:<br />
1. Na začetku imamo dva<br />
elektrona v singletnem stanju,<br />
ki ju merita dva opazovalca:<br />
2. Opazovalca opravita<br />
meritev stanja sistema-po<br />
meritvi vsakemu stanju<br />
opazovalcev ustreza superpozicija stanj drugega opazovalca:
3. Opazovalca si rezultate sporočita-korelacija med opazovalcema. Stanje<br />
se razcepi na 4 člene superpozicije:<br />
Sklep: Interakcija je bila<br />
vedno lokalna. Omejitev<br />
hitrosti informacije-svetlobna<br />
hitrost. Končno stanje<br />
predstavlja superpozicijo<br />
4 stanj opazovalcev.
●<br />
●<br />
●<br />
Geigerjev števec<br />
Proces ojačitve<br />
Merilni sistem je zgrajen iz številnih mikroskopskih sistemov v<br />
labilnem stanju.<br />
Sprememba majhnega števila sistemov povzroči verižno reakcija,<br />
ki privede do makroskopskega signala.<br />
Primer meritve:
Zaključek<br />
●<br />
●<br />
●<br />
Lastnosti predstavljene interpretacije:<br />
Koncepti:<br />
Posledice:<br />
- Kavzalnost - Univerzalnost<br />
- Unitarnost - Ohranitev informacije<br />
- Univerzalna valovna funkcija<br />
- Relativna stanja<br />
- Obstoj večih stanj opazovalcev (Vzporedni <strong>svetovi</strong>)<br />
- Lokalnost <strong>kvantne</strong> <strong>mehanike</strong>
●<br />
●<br />
●<br />
Viri<br />
[1] Bryce Seligman DeWitt, R. Neill Graham, eds. The Many-Worlds Interpretation of Quantum<br />
Mechanics. Princeton New Jersey: Princeton University Press, 1973.<br />
[2] Hugh Everett. “Relative state” formulation of quantum mechanics. Rev. Mod. Phys.,<br />
29(3):454–462, Jul 1957.<br />
●<br />
[3] Franz Schwabl. Quantum Mechanics. Springer, 1995.<br />
●<br />
●<br />
[4] Bryce S. DeWitt. Quantum Mechanics and Reality. Physics Today, Vol 23 #9 pp. 30-40,<br />
September 1970.<br />
[5] The Everett FAQ [Dostopno na daljavo]. [citirano 18. 2. 2012]. Dostopno na svetovnem<br />
spletu: