Struktura i wÅaÅciwoÅci magnetyczne - Instytut Fizyki PAN
Struktura i wÅaÅciwoÅci magnetyczne - Instytut Fizyki PAN
Struktura i wÅaÅciwoÅci magnetyczne - Instytut Fizyki PAN
- No tags were found...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
W kaŜdym z tych trzech przypadków, procedura dopasowywania widma dowiodła,<br />
Ŝe jest ono superpozycją dwóch składowych – kaŜdej w postaci sekstetu – róŜniących się<br />
średnią wartością pola nadsubtelnego oraz wielkością obszaru spektralnego. Widmo<br />
z wąskimi liniami stanowi, niezaleŜnie od temperatury, około 60 % całkowitego obszaru<br />
spektralnego, a jego parametry nadsubtelne (np. średnia wartość pola nadsubtelnego<br />
≈ 344 kOe dla T = 4.2 K) są typowe dla bcc-Fe. Składową tą moŜemy zatem przypisać<br />
fazie α-Fe tworzącej rdzenie cząstek. Dla 4.2 K parametry nadsubtelne drugiego sekstetu<br />
(o poszerzonych liniach) wynoszą: średnia wartość pola nadsubtelnego ≈ 500 kOe,<br />
przesunięcie izomeryczne δ = 0.34 mm/s, rozszczepienie kwadrupolowe ∆E Q = -0.05 mm/s -<br />
są to wartości charakterystyczne dla tlenków Ŝelaza. Sekstet ten pochodzi zatem od jonów Fe<br />
znajdujących się w tlenkowej warstwie powierzchniowej nanocząstek. Ze względu na niezbyt<br />
duŜą intensywność tej składowej i znaczne poszerzenie linii, jednoznaczna identyfikacja tych<br />
tlenków w oparciu o parametry dopasowania, jest niestety niemoŜliwa. W przypadku tego<br />
sekstetu, wraz ze wzrostem temperatury, średnia wartość pola nadsubtelnego ulega<br />
zmniejszeniu ( ≈ 330 kOe w T = 300 K), co świadczyć moŜe o rosnącej roli fluktuacji<br />
termicznych w warstwie tlenkowej cząstek. Wniosek ten nasuwa się w odniesieniu do<br />
licznych prac w literaturze, dotyczących układów drobnych cząstek Fe, dla których<br />
obserwowano tego typu efekty w ich zewnętrznych powłokach tlenkowych [np.: 13, 15, 60,<br />
64, 140–142].<br />
Rysunek 27 (a) - (d) przedstawia widma mössbauerowskie zmierzone dla nanocząstek<br />
Fe-Cr o małej zawartości chromu - 2.36 at.% Cr i 8.86 at.% Cr - w temperaturach 80 K<br />
(rys. 27 (a) i (c)) oraz 300 K (rys. 27 (b) i (d)).<br />
Dla obu układów nanocząstek, w T = 80 K, kształt widma wynika z superpozycji<br />
dwóch rozszczepionych nadsubtelnie składowych, które są analogiczne jak dla opisanych<br />
powyŜej nanocząstek Fe. W obu widmach, pierwszy sekstet - zlokalizowany w centralnej ich<br />
części, charakteryzujący się wąskimi liniami o silnej intensywności - przypisać moŜna fazie<br />
α-FeCr; a drugi sekstet (zewnętrzny), o liniach poszerzonych i o znacznie słabszej<br />
intensywności – tlenkom Ŝelaza. Z fazą α-FeCr naleŜy zatem utoŜsamić metaliczny rdzeń<br />
cząstek Fe-Cr, a z fazą tlenkową – warstwę tlenków Ŝelaza na ich powierzchni. Podobną<br />
strukturę cząstek Fe-Cr, złoŜoną z metalicznego rdzenia Fe(Fe-Cr) otoczonego warstwą<br />
powierzchniową tlenków Ŝelaza, postulowali równieŜ Y. Li et al. [20] oraz X. G. Li et al.<br />
[22]. W temperaturze 300 K satelity boczne w widmie mössbauerowskim stają się<br />
niewidoczne (rys. 27 (b) i (d)), w części centralnej widma pojawia się natomiast dodatkowa<br />
72