Struktura i wÅaÅciwoÅci magnetyczne - Instytut Fizyki PAN
Struktura i wÅaÅciwoÅci magnetyczne - Instytut Fizyki PAN
Struktura i wÅaÅciwoÅci magnetyczne - Instytut Fizyki PAN
- No tags were found...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Oś łatwa<br />
magnetyzacji<br />
c<br />
M S<br />
θ<br />
α<br />
H<br />
a<br />
Rys. 1. Jednodomenowa cząstka eliptyczna.<br />
równoległego ustawienia momentów cząstek, będzie towarzyszyć zaburzające porządek<br />
działanie energii termicznej (podobnie jak w przypadku paramagnetyka) [35]. Jeśli<br />
rozwaŜymy układ nieoddziałujących ze sobą jednorodnych cząstek, to moŜna w ich<br />
przypadku zastosować klasyczną teorię paramagnetyzmu, z tą jedynie róŜnicą, Ŝe teraz<br />
momenty <strong>magnetyczne</strong> poszczególnych atomów, zastąpione są całkowitym momentem<br />
magnetycznym jednodomenowych cząstek. Magnetyzację takiego układu cząstek opisuje<br />
funkcja Langevina w postaci [35]:<br />
⎛ µ H ⎞ ⎡ ⎛ µ H ⎞ ⎤<br />
⎟ = ⎢<br />
⎜<br />
⎟ − k<br />
BT<br />
M ( T , H ) = Nµ<br />
L<br />
⎜ Nµ<br />
coth<br />
⎥<br />
(2.4.14)<br />
⎝ k<br />
B<br />
T ⎠ ⎣ ⎝ k<br />
BT<br />
⎠ µ H ⎦<br />
gdzie: N – liczba cząstek w jednostce objętości, µ - moment magnetyczny pojedynczej<br />
cząstki.<br />
Rzeczywiste układy cząstek nigdy nie są w pełni izotropowe i charakteryzują się<br />
pewnym rozkładem rozmiarów, który najczęściej opisywany jest funkcją rozkładu<br />
logarytmiczno – normalnego w następującej postaci [36 i Ref. tam zawarte]:<br />
f ( D)<br />
1 ⎡ ln<br />
exp⎢<br />
−<br />
2π<br />
w D ⎣<br />
=<br />
2<br />
2<br />
( D / D<br />
2w<br />
0<br />
) ⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
(2.4.15)<br />
gdzie: D 0 – najbardziej prawdopodobna średnica cząstki, w - odchylenie standardowe<br />
.<br />
12
Change language