I BÖLMƏ OPTO NANOELEKTRONİKA - Bakı Dövlət Universiteti

Fizikanın müasir problemləri VI Respublika konfransı
При параллельной эквивалентной схеме tg δ = /( ωR′
C)
1 , а при последовательной
tg δ = ωR′
C [1]. Исходя из этого, для описания взаимосвязи между сквозной
проводимостью материала и его диэлектрическими потерями, нами выбрано
параллельная эквивалентная схема. При
этом, диэлектрические потери,
обусловленные сквозной проводимостью
диэлектрика, вычисляются по формуле:
( ω ⋅ε
′ ⋅ )
10
tg δ = 2π
⋅1,8
⋅10
/ , (1)
ρ ω
где ρ ω - удельное объемное сопротивление
диэлектрика (Ом·м) на переменном токе с
частотой ω .
По экспериментальным данным и по
формуле (1) определяли зависимость
логарифма удельного сопротивления lg ρ
от 1 / T при одинаковых условиях для
контрольных и опытных образцов фиброина
шелка. Полученный результат графически
ω
показан на рис. 1.
Как видно ρ ω опытного образца
заметно меньше, чем контрольного.
Вероятно, это обусловлено вхождением
нанопримеси селена в структуру фиброина, что сопровождается увеличением
проводимости материала. На кривой температурной зависимости удельного
сопротивления фиброина можно выделить три области температур: I - область
соответствует стеклообразному состоянию, II - переходной области, III –
высокоэластичному состоянию, что хорошо согласуется с результатами
термомеханических исследований [2].
Для определения энергии активации проводимости
11 проводили измерение сопротивления
таблеток, изготовленных из контрольного и
опытного образца фиброина, в интервале
температур 295-475 К. Объемное удельное
электрическое сопротивление ρ
_
, при
постоянном электрическом поле, рассчитали по
формуле:
( h)
ρ = π ⋅ D ⋅ R / 4 , (2)
′
_ 0
где R′ – измеренное сопротивление образца;
D
0
= ( d1
+ d
2
)/
2 . Здесь d1 = 10mm
– диаметр
измеренного образца; d
2
= 14мм
– внутренний
диаметр сохранного электрода; h = 0, 5мм
–
толщина образца.
Полученные результаты выражены
графически в координатах lg ρ и 1/
T и
показаны на рис. 2. По тангенсу угла наклона
_
∆ E ρ _
– на тераомметре ЕК-6-