I BÃLMÆ OPTO NANOELEKTRONÄ°KA - Bakı DövlÉt Universiteti
I BÃLMÆ OPTO NANOELEKTRONÄ°KA - Bakı DövlÉt Universiteti
I BÃLMÆ OPTO NANOELEKTRONÄ°KA - Bakı DövlÉt Universiteti
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Fizikanın müasir problemləri VI Respublika konfransı<br />
электрическим полем в монокристаллах селенида галлия. ФТП, 1978, т.12, в.6,<br />
с.1074-1078.<br />
2. А.Ш.Абдинов, А.М.Гусейнов. Остаточное ИК гашение собственной фотопроводимости<br />
в монокристаллах селенидов индия и галлия. Докл. АН Аз.ССР, 1989,<br />
т.45, № 4, с.11-16.<br />
3. Р.Ф.Мехтиев, Г.Б.Абдуллаев, Г.А.Ахундов. Метод выращивания монокристаллов<br />
GaSe и исследование их некоторых свойств. Докл. АН Аз.ССР, 1962, т.18, № 6,<br />
с.11-17<br />
4. Гусейнов А.М., Садыхов Т.И. Получение легированных редкоземельными<br />
элементами монокристаллов селенида индия. В сб.: Электрофизические свойства<br />
полупроводников и плазмы газового разряда. Баку, АГУ, 1989, с.42-44.<br />
5. Рывкин С.М. Фотоэлектрические явления в полупроводниках, М. «Наука», 1963, -<br />
494 с.<br />
6. Шейнкман М.К., Шик А.Я. Долговременные релаксации и остаточная проводимость<br />
в полупроводниках. ФТП, 1976, т.10, в.2, с.209-232.<br />
7. А.Ш.Абдинов, А.А.Ахмедов, В.К.Мамедов, Эль.Ю.Салаев. Примесная фотопроводимость<br />
в GaSe , индуцированная собственной подсветкой. ФТП, 1980, т.14, в.1,<br />
с.164-169.<br />
8. И.М.Алиев, Н.А.Алиева, А.Р.Гаджиев, Б.Г.Тагиев. Примесная фотопроводимость,<br />
индуцированная монополярной инжекцией в p − GaSe . Изв.АН Аз.ССР, сер. физ.-<br />
техн. и мат.наук, 1980, № 3, с.78-80.<br />
FOTOMETRİK ÖLÇMƏLƏRİN DƏQİQLİYİNİN FİZİKİ MƏHDUDİYYƏTİ<br />
Qulu Həziyev<br />
AMEA Naxçıvan Bölməsi<br />
E-mail: atcc55@mail.ru<br />
Astronomik tədqiqatlarda fotometrik ölçmələrin xüsusi yeri vardır. Səma cisimləri<br />
haqqında yeganə informasiya dașıyıcısı onlardan gələn elektromaqnit dalğalarıdır (adi ișıq<br />
da elektromaqnit dalğasıdır). Bəzən bu siqnallar çox zəif olduğundan onların detekdə<br />
olunmasında “siqnal-küy” xarakteristikası həlledici rola malik olur. Təqdim olunan ișdə<br />
fotometrik ölçmələr zamanı bəzi küy mənbələrinin təsirinin minimuma yendirilməsi<br />
metodlarından bəhs olunur.<br />
Detektora düșən orta inteqral ișıq seli f<br />
∗<br />
kvant/saniyə (kv/s) olan sabit ișıq mənbəyini<br />
nəzərdən keçirək. Spektrin görünən və daha qısadalğalı diopazonda mənbəyin ayrı-ayrı<br />
kvantları bir-birindən asılı olmadığından, müəyyən t zamanında n sayda kvantın qeyd olunma<br />
ehtimalı böyük dəqiqliklə Puasson statistikası ilə təyin olunur [1]:<br />
n<br />
− n<br />
p( n)<br />
= e<br />
(1.1)<br />
n!<br />
burada p(n) - n sayda kvantın fiksə olunma ehtimalı, n = f∗<br />
t isə t ekspozisiyası ərzində<br />
qəbul edilmiș kvantların sayının riyazi gözləməsidir. Puasson statistikasının əsas xüsusiyyəti<br />
ondan ibarətdir ki, n ədədinin ortakvadratik fluktasiyası (qiymətləndirmənin dispersiyası) n<br />
kəmiyyəti ilə təyin olunur:<br />
n
Change language