I BÃLMÆ OPTO NANOELEKTRONÄ°KA - Bakı DövlÉt Universiteti
I BÃLMÆ OPTO NANOELEKTRONÄ°KA - Bakı DövlÉt Universiteti
I BÃLMÆ OPTO NANOELEKTRONÄ°KA - Bakı DövlÉt Universiteti
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Fizikanın müasir problemləri VI Respublika konfransı<br />
Результаты расчетов вышеуказанных спектральных функций соединения<br />
InGaSe<br />
2<br />
для e||c и e⊥c поляризаций приведены на рисунках 2а и 2б. Как видно из рис.<br />
2а в интервале 1.85-3.05 eV расчетные кривые быстро растут до максимума. Согласно<br />
этим рисункам максимум основного пика в спектре ε r (E) при поляризации e||c (рис. 2б)<br />
находится при энергии 2.55 eV, а при e⊥c (рис. 2б) 2.75 eV, а в спектре ε i (E) в обеих<br />
поляризациях максимумы основной полосы, которую мы связываем с переходами из<br />
верхней части валентной зоны в нижние зоны проводимости, находятся при 3.5 eV. В<br />
спектре ε i (E) при поляризации e⊥c имеются еще четыре пика с энергиями 4.25, 5.55,<br />
5.95 и 6.45 eV. При поляризации e||c дополнительные пики расположены при энергиях<br />
4.05, 5.08 и 5.75 eV, но они, особенно последние, слабо выражены.<br />
Максимальное значение ε<br />
i<br />
при поляризации e||c равно 24.9, а при e⊥c 14.95, и<br />
такое различие характерно для цепочечных кристаллов типа InGaSe<br />
2<br />
c сильной<br />
анизотропией. Предельное значение ε r (E=0) равно 9.5 при поляризации e||c и 9.1 при<br />
e⊥c.<br />
Компоненты тензора обратной эффективной массы определены по формуле:<br />
⎡m0 ⎤<br />
⎢ ⎥<br />
= δ<br />
* ij<br />
⎣m<br />
⎦<br />
ij<br />
2<br />
+<br />
m<br />
∑<br />
n k<br />
1<br />
0<br />
/<br />
P n k<br />
i<br />
−<br />
/<br />
n k<br />
P<br />
/<br />
0 n ≠n<br />
En(<br />
k0)<br />
E / ( k )<br />
n 0<br />
m0<br />
- масса покоя электрона; δij<br />
- символ Кронекера,<br />
n<br />
i<br />
- матричный элемент оператора импульса.<br />
/<br />
1k0<br />
P n1<br />
k0<br />
∂<br />
/<br />
Pi<br />
= −ih - в точке экстремума k<br />
0<br />
. n,n<br />
-электронные зоны.<br />
∂x<br />
n1k 0<br />
i<br />
-волновая функция электрона.<br />
1<br />
0<br />
1<br />
0<br />
j<br />
n k<br />
1<br />
0<br />
/ 1<br />
n1k<br />
0<br />
Pi n1<br />
k0<br />
= D ∫<br />
D<br />
*<br />
ϕ<br />
nk<br />
( r)<br />
Pi<br />
ϕ /<br />
0<br />
n k0<br />
( r)<br />
d<br />
3<br />
r<br />
D -объем элементарной ячейки.<br />
Энергетический спектр E n<br />
k ) и соответствующая волновая функция ϕ ( ) в<br />
( 0<br />
точке экстремума k<br />
0<br />
определяются из одноэлектронного уравнения Шредингера. В<br />
базисе плоских волн<br />
∑<br />
G<br />
/<br />
/<br />
⎡h<br />
k0<br />
+ G )<br />
⎢ δ<br />
⎣ 2me<br />
/<br />
⎤<br />
/<br />
/ + V ( k0<br />
+ G1k<br />
0<br />
+ G ) ⎥ϕ<br />
n(<br />
k0<br />
+ G ) = Enk<br />
ϕ ( k0<br />
G)<br />
V ( k<br />
0 n<br />
+ −<br />
0<br />
+ G1k<br />
0<br />
+ G<br />
⎦<br />
( /<br />
GG<br />
V(k)-Фурье образ кристаллического псевдопотенциала.<br />
Расчет зонной структуры InGaSe<br />
2<br />
показывает, что максимум валентной<br />
зоны и минимум зоны проводимости находится в высокосимметричной точке Т,<br />
к 0 =0.5b 1 -0.5b 2 +0.5b 3 . b 1 ,b 2 ,b 3 – базисные трансляции обратной решетки. В наших<br />
расчетах компоненты тензора обратной эффективной массы электрона вычислены с<br />
точностью до 0.01m 0 .<br />
nk 0<br />
r<br />
)