harmonska analiza
harmonska analiza
harmonska analiza
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
36<br />
Lastnosti odvajanja in integriranja sta posebej uporabna v analizi sistemov.<br />
Iz transformiranke odvoda sledi, da odvajanje poudarja visoko frekvenčne<br />
komponente signala, iz transformiranke integracije pa, da integriranje priduši<br />
visoko frekvenčne komponente. To se ujema z rezultatom odvajanja v<br />
časovnem prostoru. Tam odvajanje signala poudari spreminjanje funkcije v<br />
času, integriranje pa spremembe gladi.<br />
2.2.1 Konvolucija<br />
Pregled lastnosti Fourierove transformacije zaključimo s Fourierovo transformacijo<br />
konvolucije. Ta konvolucijo v časovnem prostoru prevede v množe-<br />
nje v frekvenčnem prostoru, inverzna Fourierov transformacija konvolucijo v<br />
frekvenčnem prostoru prevede v množenje v časovnem prostoru:<br />
v novi reviziji se mora<br />
upoštevati zadnja verzija<br />
poglavja o sistemih!<br />
x(t) ∗ y(t)<br />
x(t)·y(t)<br />
F<br />
←−−−→ X(ω)·Y (ω) (2.28)<br />
F<br />
←−−−→ X(ω) ∗Y (ω) (2.29)<br />
Veljavnost (2.28) lahko dokažemo z naslednjo izpeljavo:<br />
DOKAZ 2.3<br />
in<br />
[<br />
∫ ∞ ∫<br />
]<br />
∞<br />
F [x(t) ∗ y(t)] = x(t ′ )y(t −t ′ ) dt ′ e −ωt dt<br />
−∞ −∞<br />
} {{ }<br />
=<br />
∫ ∞<br />
−∞<br />
osnutek<br />
konvolucijski integral<br />
[ ∫ ∞<br />
]<br />
x(t ′ ) y(t −t ′ )e − jωt dt dt ′<br />
−∞<br />
} {{ }<br />
uporabimo izrek<br />
o časovnem premiku:<br />
Y (ω)exp(− jωt ′ )<br />
∫ ∞<br />
F [x(t) ∗ y(t)] = Y (ω) x(t ′ )e − jωt′ dt ′ = X(ω)Y (ω)<br />
−∞<br />
□<br />
Ta lastnost Fourierove transformacije ima velik praktični pomen pri obravnavi<br />
sistemov, saj integriranje prevede v preprostejše množenje. Pa ne samo<br />
to, vpogled nam da v lastnosti sistemov, ki v časovnem prostoru niso tako<br />
očitne.<br />
2.2.2 Povezava časovne in frekvenčne širine signala.<br />
Pri spektru lahko definiramo širino spektra W(ω), ki je določena s prvima<br />
prehodoma spektra skozi nič - pri ω = −2π/a in pri ω = 2π/a. Širina spektra