Analogové elektronické obvody
Analogové elektronické obvody Analogové elektronické obvody
FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ Analogové elektronické obvody Autor textu: Prof. Ing. Tomáš Dostál, DrSc. Brno 30.8. 2004
- Page 2 and 3: 2 FEKT Vysokého učení technické
- Page 4 and 5: 4 FEKT Vysokého učení technické
- Page 6 and 7: 6 FEKT Vysokého učení technické
- Page 8 and 9: 8 FEKT Vysokého učení technické
- Page 10 and 11: 10 FEKT Vysokého učení technick
- Page 12 and 13: 12 FEKT Vysokého učení technick
- Page 14 and 15: 14 FEKT Vysokého učení technick
- Page 16 and 17: 16 FEKT Vysokého učení technick
- Page 18 and 19: 18 FEKT Vysokého učení technick
- Page 20 and 21: 20 FEKT Vysokého učení technick
- Page 22 and 23: 22 FEKT Vysokého učení technick
- Page 24 and 25: 24 FEKT Vysokého učení technick
- Page 26 and 27: 26 FEKT Vysokého učení technick
- Page 28 and 29: 28 FEKT Vysokého učení technick
- Page 30 and 31: 30 FEKT Vysokého učení technick
- Page 32 and 33: 32 FEKT Vysokého učení technick
- Page 34 and 35: 34 FEKT Vysokého učení technick
- Page 36 and 37: 36 FEKT Vysokého učení technick
- Page 38 and 39: 38 FEKT Vysokého učení technick
- Page 40 and 41: 40 FEKT Vysokého učení technick
- Page 42 and 43: 42 FEKT Vysokého učení technick
- Page 44 and 45: 44 FEKT Vysokého učení technick
- Page 46 and 47: 46 FEKT Vysokého učení technick
- Page 48 and 49: 48 FEKT Vysokého učení technick
- Page 50 and 51: 50 FEKT Vysokého učení technick
FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ<br />
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ<br />
Analogové elektronické <strong>obvody</strong><br />
Autor textu:<br />
Prof. Ing. Tomáš Dostál, DrSc.<br />
Brno 30.8. 2004
2 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Obsah<br />
1 ÚVOD................................................................................................................................11<br />
1.1 ZAŘAZENÍ PŘEDMĚTU VE STUDIJNÍM PROGRAMU .......................................................... 11<br />
1.2 CÍL PŘEDMĚTU .............................................................................................................. 11<br />
1.3 VSTUPNÍ TEST ............................................................................................................... 11<br />
2 ELEKTRONICKÉ OBVODY ........................................................................................12<br />
2.1 ZÁKLADNÍ POJMY A DĚLENÍ OBVODŮ ............................................................................ 12<br />
2.2 OBVODY NELINEÁRNÍ A LINEÁRNÍ................................................................................. 13<br />
2.3 DĚLENÍ OBVODŮ ........................................................................................................... 13<br />
2.4 OBVOD A JEHO MODEL .................................................................................................. 14<br />
2.5 ANALÝZA A SYNTÉZA OBVODŮ ..................................................................................... 14<br />
2.6 NÁVRH OBVODŮ............................................................................................................ 15<br />
2.7 OBVODOVÉ FUNKCE...................................................................................................... 15<br />
2.8 KMITOČTOVÉ CHARAKTERISTIKY.................................................................................. 16<br />
2.9 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 2............................................................................... 18<br />
3 PRVKY ELEKTRONICKÝCH OBVODŮ...................................................................19<br />
3.1 TŘÍDĚNÍ PRVKŮ ............................................................................................................. 19<br />
3.2 POPIS PRVKŮ ................................................................................................................. 19<br />
3.3 DVOJPÓLOVÉ PRVKY ..................................................................................................... 21<br />
3.3.1 Elementární dvojpóly ................................................................................ 21<br />
3.3.2 Dioda......................................................................................................... 21<br />
3.4 VÍCEBRANOVÉ PRVKY A FUNKČNÍ BLOKY ..................................................................... 22<br />
3.4.1 Nelineární dvojbrany................................................................................. 22<br />
3.4.2 Řízené zdroje ............................................................................................. 23<br />
3.4.3 Funkční bloky ............................................................................................ 23<br />
3.4.4 Operační zesilovače .................................................................................. 25<br />
3.4.5 Reálný napěťový operační zesilovač ......................................................... 26<br />
3.5 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 3............................................................................... 28<br />
4 MODELOVÁNÍ SKUTEČNÝCH OBVODOVÝCH PRVKŮ ....................................28<br />
4.1 FILOZOFIE MODELOVÁNÍ ............................................................................................... 29<br />
4.2 APROXIMACE NELINEÁRNÍCH CHARAKTERISTIK............................................................ 29<br />
4.3 LOKÁLNÍ A GLOBÁLNÍ MODELY..................................................................................... 30<br />
4.4 MODELOVÁNÍ SKUTEČNÉ POLOVODIČOVÉ DIODY.......................................................... 31<br />
4.4.1 Podrobný rezistivní model polovodičové diody ........................................ 31<br />
4.4.2 Určování parametrů diody ........................................................................ 32<br />
4.4.3 Jednoduchý model diody ........................................................................... 32<br />
4.4.4 Modelování setrvačných vlastností diody ................................................. 33<br />
4.4.5 Specifikace parametrů diody..................................................................... 33<br />
4.5 MODELOVÁNÍ BIPOLÁRNÍHO TRANZISTORU................................................................... 34<br />
4.5.1 Globální nelineární modely bipolárního tranzistoru ................................ 34<br />
4.5.2 Specifikace parametrů BJT ....................................................................... 35<br />
4.5.3 Lokální lineární modely BJT..................................................................... 35<br />
4.5.4 Modelování BJT v oblasti VF.................................................................... 37<br />
4.6 MODELOVÁNÍ UNIPOLÁRNÍHO TRANZISTORU ................................................................ 38<br />
4.6.1 Lokální lineární model FETu .................................................................... 38<br />
4.6.2 Globální nelineární model FETu .............................................................. 39
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 3<br />
4.7 MODELOVÁNÍ TRIODY ...................................................................................................40<br />
4.8 MODELOVÁNÍ FUNKČNÍCH BLOKŮ .................................................................................40<br />
4.9 MODELY REÁLNÉHO OPERAČNÍHO ZESILOVAČE.............................................................40<br />
4.10 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 4 ...............................................................................43<br />
5 ELEKTRONICKÝ OBVOD JAKO LINEÁRNÍ DYNAMICKÁ SOUSTAVA........ 43<br />
5.1 UZAVŘENÁ SOUSTAVA A JEJÍ LINEARIZOVANÝ POPIS .....................................................43<br />
5.2 OSCILAČNÍ PODMÍNKY...................................................................................................45<br />
5.3 STABILITA SOUSTAV LINEARIZOVANÝCH OBVODŮ.........................................................46<br />
5.4 NYQUISTOVO KRITERIUM...............................................................................................47<br />
5.5 BODEHO KRITERIUM ......................................................................................................48<br />
5.6 ZPĚTNÁ VAZBA V ELEKTRONICKÝCH OBVODECH...........................................................49<br />
5.6.1 Princip zpětné vazby ..................................................................................49<br />
5.6.2 Základní rovnice zpětné vazby...................................................................50<br />
5.6.3 Druhy zpětné vazby dle zapojení ...............................................................51<br />
5.6.4 Vliv zpětné vazby na parametry obvodu ....................................................52<br />
5.6.5 Zapojení zpětné vazby v zesilovačích.........................................................53<br />
5.7 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 5 ...............................................................................55<br />
6 OBVODY S OPERAČNÍMI ZESILOVAČI ................................................................ 55<br />
6.1 NAPĚŤOVÉ ZESILOVAČE.................................................................................................55<br />
6.2 PROUDOVÉ ZESILOVAČE ................................................................................................57<br />
6.3 PŘEVODNÍKY NAPĚTÍ A PROUDU ....................................................................................58<br />
6.4 SETRVAČNÉ OBVODY.....................................................................................................59<br />
6.5 FUNKČNÍ BLOKY ............................................................................................................60<br />
6.6 NELINEÁRNÍ OBVODY ....................................................................................................61<br />
6.7 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 6 ...............................................................................62<br />
7 ELEKTRICKÉ FILTRY ................................................................................................ 63<br />
7.1 ÚČEL A DĚLENÍ FILTRŮ ..................................................................................................63<br />
7.2 PRINCIP FILTRŮ..............................................................................................................64<br />
7.3 PASIVNÍ FILTRY DRUHÉHO ŘÁDU ...................................................................................66<br />
7.4 AKTIVNÍ FILTRY.............................................................................................................70<br />
7.5 PASIVNÍ FILTRY RLC VYŠŠÍCH ŘÁDŮ.............................................................................72<br />
7.6 AKTIVNÍ FILTRY VYŠŠÍCH ŘÁDŮ.....................................................................................74<br />
7.7 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 7 ...............................................................................75<br />
8 ZÁKLADNÍ STUPNĚ S TRANZISTORY ................................................................... 76<br />
8.1 ZAPOJENÍ SE SPOLEČNÝM EMITOREM.............................................................................76<br />
8.2 ZAPOJENÍ SE SPOLEČNÝM KOLEKTOREM........................................................................82<br />
8.3 ZAPOJENÍ SE SPOLEČNOU BÁZÍ.......................................................................................83<br />
8.4 SOUHRNNÉ POROVNÁNÍ ZÁKLADNÍCH STUPŇŮ...............................................................84<br />
8.5 KMITOČTOVÁ ZÁVISLOST ZÁKLADNÍCH STUPŇŮ............................................................85<br />
8.5.1 Stupeň SE na vf ..........................................................................................85<br />
8.5.2 Stupeň SC na vf..........................................................................................85<br />
8.5.3 Stupeň SB na vf ..........................................................................................86<br />
8.6 ZPĚTNÁ VAZBA V ZÁKLADNÍCH STUPNÍCH.....................................................................86<br />
8.6.1 Zapojení SE s proudovou zpětnou vazbou .................................................87<br />
8.6.2 Zapojení SE s napěťovou zpětnou vazbou .................................................87<br />
8.7 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 8 ...............................................................................88
4 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
9 OBVODY S TRANZISTORY ........................................................................................89<br />
9.1 ZDROJE PROUDU S BJT.................................................................................................. 89<br />
9.2 PROUDOVÁ ZRCADLA .................................................................................................... 90<br />
9.3 DARLINGTONOVO ZAPOJENÍ.......................................................................................... 91<br />
9.4 KASKÁDNÍ ZAPOJENÍ STUPŇŮ SE–SB............................................................................ 92<br />
9.5 DALŠÍ KASKÁDNÍ ZAPOJENÍ STUPŇŮ.............................................................................. 93<br />
9.6 DIFERENČNÍ ZESILOVAČ................................................................................................ 93<br />
9.7 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 9............................................................................... 95<br />
10 ZESILOVAČE .................................................................................................................95<br />
10.1 PRINCIP A DĚLENÍ ZESILOVAČŮ ..................................................................................... 95<br />
10.2 ZESILOVAČ S KAPACITNÍ VAZBOU ................................................................................. 96<br />
10.3 ŠIROKOPÁSMOVÉ ZESILOVAČE ...................................................................................... 98<br />
10.4 ÚZKOPÁSMOVÉ LADĚNÉ ZESILOVAČE ......................................................................... 100<br />
10.4.1 S jedním laděným obvodem..................................................................... 100<br />
10.4.2 Výkonové laděné zesilovače .................................................................... 101<br />
10.4.3 Zesilovače s více laděnými <strong>obvody</strong>.......................................................... 102<br />
10.4.4 Zesilovač s vázanými laděnými <strong>obvody</strong>.................................................. 103<br />
10.5 VÝKONOVÉ NF ZESILOVAČE ....................................................................................... 104<br />
10.5.1 Výkonové zesilovače třídy A.................................................................... 104<br />
10.5.2 Výkonové zesilovače třídy B s transformátory ........................................ 106<br />
10.5.3 Výkonové zesilovače třídy B bez transformátorů .................................... 106<br />
10.5.4 Spínané výkonové zesilovače................................................................... 108<br />
10.6 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 10........................................................................... 109<br />
11 OBVODY NAPÁJEČŮ .................................................................................................110<br />
11.1 STABILIZÁTORY PROUDU............................................................................................. 110<br />
11.2 STABILIZÁTORY NAPĚTÍ .............................................................................................. 112<br />
11.3 USMĚRŇOVAČE A MĚNIČE DC NAPĚTÍ......................................................................... 114<br />
11.3.1 Usměrňovače s rezistivní zátěží............................................................... 114<br />
11.3.2 Usměrňovače s kapacitní zátěží .............................................................. 115<br />
11.3.3 Násobiče DC napětí ................................................................................ 116<br />
11.3.4 Měniče DC napětí.................................................................................... 117<br />
11.4 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 11........................................................................... 117<br />
12 MĚNIČE SIGNÁLŮ......................................................................................................118<br />
12.1 TVAROVAČE................................................................................................................ 118<br />
12.2 USMĚRŇOVAČE JAKO MĚNIČE SIGNÁLŮ....................................................................... 120<br />
12.3 ANALOGOVÉ NÁSOBIČKY ............................................................................................ 122<br />
12.4 MODULÁTORY AM ..................................................................................................... 123<br />
12.5 SMĚŠOVAČE ................................................................................................................ 124<br />
12.6 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 12........................................................................... 126<br />
13 GENERÁTORY SIGNÁLŮ..........................................................................................127<br />
13.1 ZÁKLADNÍ POJMY A KLASIFIKACE GENERÁTORŮ......................................................... 127<br />
13.2 DVOUBODOVÉ OSCILÁTORY LC .................................................................................. 127<br />
13.3 ZPĚTNOVAZEBNÍ OSCILÁTORY .................................................................................... 129<br />
13.4 TŘÍBODOVÉ OSCILÁTORY ............................................................................................ 131<br />
13.5 ÚPLNÁ ZAPOJENÍ OSCILÁTORŮ LC .............................................................................. 133<br />
13.6 OSCILÁTORY ŘÍZENÉ KRYSTALEM............................................................................... 134
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 5<br />
13.7 OSCILÁTORY RC..........................................................................................................135<br />
13.8 ELEKTRONICKY LADITELNÉ OSCILÁTORY ....................................................................137<br />
13.9 KONTROLNÍ OTÁZKY Z KAPITOLY 13 ...........................................................................138
6 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Seznam obrázků<br />
OBR. 1.1: JEDNODUCHÉ OBVODY. ..................................................................................... 12<br />
OBR. 2.1: TRIVIÁLNÍ OBVOD. ............................................................................................ 13<br />
OBR. 2.2: ŘEŠENÍ OBVODŮ................................................................................................ 14<br />
OBR. 2.3: DVOJBRAN. ....................................................................................................... 15<br />
OBR. 2.4: PASIVNÍ FILTR LC(R). ....................................................................................... 17<br />
OBR. 2.5: MODULOVÁ KMITOČTOVÁ CHARAKTERISTIKA. ................................................. 17<br />
OBR. 2.6: ARGUMENTOVÁ KMITOČTOVÁ CHARAKTERISTIKA............................................ 18<br />
OBR. 3.1: TŘÍDĚNÍ PRVKŮ PODLE JEJICH POPISU................................................................ 20<br />
OBR. 3.2: PARAMETRY NELINEÁRNÍHO DVOJPÓLU. ........................................................... 20<br />
OBR. 3.3: IDEÁLNÍ DIODA.................................................................................................. 21<br />
OBR. 3.4: ŘÍZENÉ ZDROJE.................................................................................................. 23<br />
OBR. 3.5: IMITANČNÍ INVERTOR (A) A JEHO ZVLÁŠTNÍ PŘÍPAD GYRÁTOR (B)..................... 24<br />
OBR. 3.6: IMITANČNÍ KONVERTOR. ................................................................................... 24<br />
OBR. 3.7: KLASICKÝ TŘÍBRANOVÝ KONVEJOR. ................................................................. 24<br />
OBR. 3.8: ZÁKLADNÍ TYPY ZAPOJENÍ OZ. ......................................................................... 26<br />
OBR. 3.9: BLOKOVÉ SCHÉMA STANDARDNÍHO NAPĚŤOVÉHO OZ. ..................................... 26<br />
OBR. 3.10: PRACOVNÍ CHARAKTERISTIKA OZ..................................................................... 27<br />
OBR. 3.11: MODULOVÁ CHARAKTERISTIKA REÁLNÉHO OZ. ............................................... 27<br />
OBR. 4.1: APROXIMACE A-V CHARAKTERISTIKY POLOVODIČOVÉ DIODY. ........................ 31<br />
OBR. 4.2: MODEL SETRVAČNÝCH VLASTNOSTÍ DIODY. ..................................................... 33<br />
OBR. 4.3: EBERSŮV - MOLLŮV MODEL BIPOLÁRNÍHO TRANZISTORU................................. 34<br />
OBR. 4.4: GUMELLŮV-POONŮV MODEL BIPOLÁRNÍHO TRANZISTORU................................ 35<br />
OBR. 4.5: JEDNODUCHÝ MODEL BJT SE ZÁKLADNÍMI DIFERENČNÍMI PARAMETRY............ 36<br />
OBR. 4.6: DVOJBRANOVÝ MODEL S Y-PARAMETRY........................................................... 36<br />
OBR. 4.7: DVOJBRANOVÝ MODEL S H-PARAMETRY........................................................... 37<br />
OBR. 4.8: GIACOLETTŮV MODEL BIPOLÁRNÍHO TRANZISTORU.......................................... 37<br />
OBR. 4.9: URČENÍ PŘENOSOVÉ VODIVOSTI TRANZISTORU. ................................................ 38<br />
OBR. 4.10: GIACOLETTŮV MODEL NA VF............................................................................ 38<br />
OBR. 4.11: LOKÁLNÍ LINEÁRNÍ MODEL UNIPOLÁRNÍHO TRANZISTORU. ............................... 39<br />
OBR. 4.12: GLOBÁLNÍ MODEL UNIPOLÁRNÍHO TRANZISTORU.............................................. 39<br />
OBR. 4.13: REZISTIVNÍ MODEL REÁLNÉHO OZ.................................................................... 41<br />
OBR. 4.14: JEDNOPÓLOVÝ MODEL REÁLNÉHO OZ............................................................... 41<br />
OBR. 4.15: NELINEÁRNÍ MODEL REÁLNÉHO OZ. ................................................................. 41<br />
OBR. 4.16: MAKROMODEL (5. ÚROVNĚ) REÁLNÉHO NAPĚŤOVÉHO OZ................................ 42<br />
OBR. 4.17: MODEL 6. ÚROVNĚ REÁLNÉHO OZ. ................................................................... 42<br />
OBR. 5.1: AKTIVNÍ OBVOD 4. ŘÁDU................................................................................... 44<br />
OBR. 5.2: COLPITTSŮV OSCILÁTOR.................................................................................... 46<br />
OBR. 5.3: NYQUISTOVO KRITERIUM. ................................................................................. 48<br />
OBR. 5.4: VYŠETŘOVÁNÍ STABILITY BODEHO KRITERIEM. ................................................ 49<br />
OBR. 5.5: BLOKOVÉ SCHÉMA SOUSTAVY SE ZPĚTNOU VAZBOU......................................... 50<br />
OBR. 5.6: VSTUPNÍ IMPEDANCI SOUSTAVY SE ZPĚTNOU VAZBOU. ..................................... 52<br />
OBR. 5.7: VLIV ZPĚTNÉ VAZBY NA CHARAKTERISTIKY OBVODU. ...................................... 53<br />
OBR. 5.8: TRANZISTOROVÝ ZESILOVAČ SE ZPĚTNOU VAZBOU........................................... 54<br />
OBR. 6.1: NEINVERTUJÍCÍ NAPĚŤOVÝ ZESILOVAČ (A) A SLEDOVAČ (B). ............................ 56<br />
OBR. 6.2: INVERTUJÍCÍ NAPĚŤOVÝ ZESILOVAČ .................................................................. 56<br />
OBR. 6.3: SUMAČNÍ ZESILOVAČ NAPĚTÍ. ........................................................................... 57<br />
OBR. 6.4: PROUDOVÝ ZESILOVAČ (A) A SLEDOVAČ (B). .................................................... 58<br />
OBR. 6.5: PŘEVODNÍK PROUDU NA NAPĚTÍ........................................................................ 58
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 7<br />
OBR. 6.6: PŘEVODNÍK NAPĚTÍ NA PROUD...........................................................................59<br />
OBR. 6.7: SETRVAČNÉ OBVODY 1. ŘÁDU............................................................................59<br />
OBR. 6.8: MODULOVÁ A FÁZOVÁ CHARAKTERISTIKA INTEGRÁTORU.................................60<br />
OBR. 6.9: NEGATIVNÍ IMPEDANČNÍ KONVERTOR................................................................61<br />
OBR. 6.10: POZITIVNÍ IMPEDANČNÍ KONVERTOR. ................................................................61<br />
OBR. 6.11: RIORDANŮV GYRÁTOR.......................................................................................62<br />
OBR. 6.12: FUNKČNÍ MĚNIČE. ..............................................................................................62<br />
OBR. 7.1: DĚLENÍ FILTRŮ DLE PŘENÁŠENÉHO PÁSMA KMITOČTŮ.......................................64<br />
OBR. 7.2: ZÁKLADNÍ FILTRAČNÍ OBVODY A JEJICH CHARAKTERISTIKY..............................65<br />
OBR. 7.3: DOLNÍ PROPUST RLC 2. ŘÁDU ...........................................................................66<br />
OBR. 7.4: HORNÍ PROPUST RLC 2. ŘÁDU. ..........................................................................67<br />
OBR. 7.5: PÁSMOVÁ PROPUST RLC. ..................................................................................68<br />
OBR. 7.6: PÁSMOVÁ ZÁDRŽ 2. ŘÁDU..................................................................................69<br />
OBR. 7.7: DOLNÍ PROPUST S OZ (SAB-LP-H). ..................................................................70<br />
OBR. 7.8: DOLNÍ PROPUST S IZN (SAB-LP-SK). ..............................................................71<br />
OBR. 7.9: PÁSMOVÁ PROPUST S OZ (SAB-PP-H)..............................................................72<br />
OBR. 7.10: PŘÍKLAD CAUEROVY DOLNÍ PROPUSTI LC(R) 3. ŘÁDU. .....................................72<br />
OBR. 7.11: TOLERANČNÍ SCHÉMA FILTRU............................................................................73<br />
OBR. 7.12: MODULOVÉ CHARAKTERISTIKY RŮZNÝCH FILTRŮ. ............................................73<br />
OBR. 7.13: SROVNÁNÍ ÚTLUMOVÝCH CHARAKTERISTIK FILTRŮ RŮZNÝCH TYPŮ. ................74<br />
OBR. 7.14: KASKÁDNÍ SYNTÉZA FILTRŮ. .............................................................................75<br />
OBR. 8.1: ZAPOJENÍ SE SPOLEČNÝM EMITOREM .................................................................77<br />
OBR. 8.2: ČASOVÉ PRŮBĚHY VELIČIN V ZAPOJENÍ SE........................................................77<br />
OBR. 8.3: GRAFICKÉ ŘEŠENÍ ZAPOJENÍ SE. ........................................................................77<br />
OBR. 8.4: KONSTRUKCE PRACOVNÍ CHARAKTERISTIKY. ....................................................78<br />
OBR. 8.5: NAPĚŤOVÉ DC NAPÁJENÍ BÁZE K NASTAVENÍ PRACOVNÍHO BODU.....................78<br />
OBR. 8.6: PROUDOVÉ DC NAPÁJENÍ BÁZE K NASTAVENÍ PRACOVNÍHO BODU. ...................79<br />
OBR. 8.7: PŘIPOJENÍ ZÁTĚŽE PŘES VAZEBNÍ C. ..................................................................79<br />
OBR. 8.8: PŘIPOJENÍ ZÁTĚŽE PŘES TRANSFORMÁTOR.........................................................80<br />
OBR. 8.9: POHYB PRACOVNÍHO BODU PŘI KAPACITNÍ ZÁTĚŽI.............................................80<br />
OBR. 8.10: ZAPOJENÍ ZÁKLADNÍHO STUPNĚ SE S AKTIVNÍ ZÁTĚŽÍ.......................................81<br />
OBR. 8.11: LINEÁRNÍ MODEL STUPNĚ SE.............................................................................82<br />
OBR. 8.12: ZAPOJENÍ SE SPOLEČNÝM KOLEKTOREM (A) A JEHO MODEL (B). ........................83<br />
OBR. 8.13: ZAPOJENÍ SE SPOLEČNOU BÁZÍ (A) A JEHO MODEL (B). .......................................83<br />
OBR. 8.14: KMITOČTOVĚ ZÁVISLÝ MODEL STUPNĚ SE. .......................................................85<br />
OBR. 8.15: ZAJIŠTĚNÍ STABILITY STUPNĚ SC.......................................................................86<br />
OBR. 8.16: ZAPOJENÍ SE S ZPĚTNOU VAZBOU. .....................................................................87<br />
OBR. 8.17: VLIV ZV NA PRACOVNÍ CHARAKTERISTIKU .......................................................88<br />
OBR. 9.1: PRINCIP ZDROJE PROUDU S BJT. ........................................................................89<br />
OBR. 9.2: TRANZISTORU JAKO ZDROJ KONSTANTNÍHO PROUDU.........................................89<br />
OBR. 9.3: TRANZISTOR JAKO ŘÍZENÝ ZDROJ PROUDU.........................................................90<br />
OBR. 9.4: PROUDOVÁ ZRCADLA.........................................................................................91<br />
OBR. 9.5: DARLINGTONOVO ZAPOJENÍ TRANZISTORŮ........................................................91<br />
OBR. 9.6: KASKÁDNÍ ZAPOJENÍ STUPŇŮ SE – SB SE DVĚMA DC ZDROJI............................92<br />
OBR. 9.7: PRAKTICKÉ ZAPOJENÍ SE – SB NAZÝVANÉ KASKODA. .......................................92<br />
OBR. 9.8:<br />
REALIZACE DIFERENČNÍHO ZESILOVAČE BIPOLÁRNÍMI TRANZISTORY................94<br />
OBR. 9.9: PRACOVNÍ CHARAKTERISTIKA VSTUP-VÝSTUP DIFERENČNÍHO ZESILOVAČE. .....94<br />
OBR. 9.10: MODIFIKACE ZAPOJENÍ DIFERENČNÍHO ZESILOVAČE..........................................94<br />
OBR. 10.1: ZÁKLADNÍ TŘÍDY ZESILOVAČŮ. .........................................................................96<br />
OBR. 10.2: ZESILOVAČ S KAPACITNÍ VAZBOU. .....................................................................97
8 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
OBR. 10.3: MODEL KAPACITNÍ VAZBY. ............................................................................... 97<br />
OBR. 10.4: MODULOVÁ CHARAKTERISTIKA ZESILOVAČE.................................................... 98<br />
OBR. 10.5: VLIV NEGATIVNÍ ZV NA MEZNÍ KMITOČTY. ...................................................... 99<br />
OBR. 10.6: OBVODOVÉ REALIZACE KOREKCE MODULOVÉ CHARAKTERISTIKY. ................... 99<br />
OBR. 10.7: SELEKTIVNÍ ZESILOVAČ S JEDNÍM LADĚNÝM OBVODEM. ................................. 100<br />
OBR. 10.8: MODEL LINEÁRNÍHO SELEKTIVNÍHO ZESILOVAČE. .......................................... 100<br />
OBR. 10.9: MODULOVÉ CHARAKTERISTIKY SELEKTIVNÍHO ZESILOVAČE. ......................... 101<br />
OBR. 10.10: VÝKONOVÝ SELEKTIVNÍ ZESILOVAČ S TRIODOU.............................................. 102<br />
OBR. 10.11: ZESILOVAČ SE DVĚMA LADĚNÝMI OBVODY..................................................... 103<br />
OBR. 10.12: MODULOVÉ CHARAKTERISTIKY ROZLOŽENĚ LADĚNÝCH OBVODŮ................... 103<br />
OBR. 10.13: ZESILOVAČ S VÁZANÝMI REZONANČNÍMI OBVODY.......................................... 103<br />
OBR. 10.14: MODULOVÉ CHARAKTERISTIKY ZESILOVAČE S VÁZANÝMI OBVODY. .............. 104<br />
OBR. 10.15: JEDNOČINNÝ VÝKONOVÝ ZESILOVAČ VE TŘÍDĚ A S REZISTIVNÍ ZÁTĚŽÍ. ......... 105<br />
OBR. 10.16: JEDNOČINNÝ VÝKONOVÝ ZESILOVAČ VE TŘÍDĚ A S TRANSFORMÁTOREM. ...... 105<br />
OBR. 10.17: NF VÝKONOVÝ ZESILOVAČ TŘÍDY B S TRANSFORMÁTORY.............................. 106<br />
OBR. 10.18: ZESILOVAČ TŘÍDY B BEZ TRANSFORMÁTORŮ. ................................................. 107<br />
OBR. 10.19: MODIFIKACE S JEDNÍM DC ZDROJEM. ............................................................. 107<br />
OBR. 10.20: ZESILOVAČ TŘÍDY B S KOMPLEMENTÁRNÍMI TRANZISTORY............................ 107<br />
OBR. 10.21: ZKRESLENÍ V REÁLNÉM OBVODĚ TŘÍDY B. ...................................................... 108<br />
OBR. 10.22: ZESILOVAČ TŘÍDY AB S KOMPLEMENTÁRNÍMI TRANZISTORY. ........................ 108<br />
OBR. 10.23: SPÍNANÝ VÝKONOVÝ ZESILOVAČ VE TŘÍDĚ D.................................................. 109<br />
OBR. 11.1: PRINCIP STABILIZÁTORŮ PROUDU.................................................................... 111<br />
OBR. 11.2: STABILIZÁTOR PROUDU S BIPOLÁRNÍM TRANZISTOREM................................... 111<br />
OBR. 11.3: STABILIZÁTOR PROUDU S TRANZISTOREM A OPERAČNÍM ZESILOVAČEM. ........ 112<br />
OBR. 11.4: PRINCIP STABILIZÁTORU NAPĚTÍ...................................................................... 112<br />
OBR. 11.5: PARAMETRICKÝ STABILIZÁTOR NAPĚTÍ S UNIPOLÁRNÍM TRANZISTOREM. ....... 113<br />
OBR. 11.6: AKTIVNÍ SÉRIOVÝ STABILIZÁTOR NAPĚTÍ. ....................................................... 113<br />
OBR. 11.7: USMĚRŇOVAČE. .............................................................................................. 114<br />
OBR. 11.8: VÝSTUPNÍ NAPĚTÍ PŘI REZISTIVNÍ ZÁTĚŽI........................................................ 114<br />
OBR. 11.9: JEDNOCESTNÝ USMĚRŇOVAČ S KAPACITNÍ ZÁTĚŽÍ.......................................... 115<br />
OBR. 11.10: PRŮBĚHY NAPĚTÍ (A) A PROUDU (B). ............................................................... 115<br />
OBR. 11.11: SPEKTRA SIGNÁLŮ V USMĚRŇOVAČI. .............................................................. 116<br />
OBR. 11.12: ZDVOJOVAČ DC NAPĚTÍ. ................................................................................. 116<br />
OBR.11.13: NÁSOBIČ DC NAPĚTÍ ČTYŘMI..................CHYBA! ZÁLOŽKA NENÍ DEFINOVÁNA.<br />
OBR. 11.14: INVERTUJÍCÍ MĚNIČ DC/DC S PŘEPÍNANÝM KAPACITOREM..... 117<br />
OBR. 12.1: SÉRIOVÝ DIODOVÝ OMEZOVAČ. ...................................................................... 118<br />
OBR. 12.2: PARALELNÍ DIODOVÝ OMEZOVAČ.................................................................... 119<br />
OBR. 12.3: ODVOZENÍ PRŮBĚHU VSTUPNÍHO NAPĚTÍ......................................................... 119<br />
OBR. 12.4: PARALELNÍ DIODOVÝ OMEZOVAČ S PŘEDPĚTÍM. ............................................. 119<br />
OBR. 12.5: OBOUSTRANNÝ OMEZOVAČ SE ZENEROVÝMI DIODAMI. .................................. 120<br />
OBR. 12.6: OMEZOVAČE S OPERAČNÍM ZESILOVAČEM. ..................................................... 120<br />
OBR. 12.7: SÉRIOVÝ USMĚRŇOVAČ JAKO MĚNIČ SIGNÁLŮ. ............................................... 121<br />
OBR. 12.8: SÉRIOVÝ USMĚRŇOVAČ JAKO DEMODULÁTOR AM SIGNÁLU........................... 121<br />
OBR. 12.9: PARALELNÍ USMĚRŇOVAČ............................................................................... 121<br />
OBR. 12.10: PARALELNÍ USMĚRŇOVAČ JAKO UPÍNACÍ OBVOD. ........................................... 122<br />
OBR. 12.11: DĚLENÍ ANALOGOVÝCH NÁSOBIČEK................................................................ 122<br />
OBR. 12.12: DVOUKVADRANTOVÁ ANALOGOVÁ NÁSOBIČKA. ............................................ 123<br />
OBR. 12.13: KOLEKTOROVÝ MODULÁTOR S PARALELNÍM DC NAPÁJENÍM.......................... 123<br />
OBR. 12.14: DIODOVÝ KRUHOVÝ MODULÁTOR................................................................... 124<br />
OBR. 12.15: BLOKOVÉ SCHÉMA MĚNIČE KMITOČTU............................................................ 125
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 9<br />
OBR. 12.16: BLOKOVÉ SCHÉMA ADITIVNÍHO SMĚŠOVAČE. ..................................................125<br />
OBR. 12.17: DIODOVÝ ADITIVNÍ SMĚŠOVAČ. .......................................................................126<br />
OBR. 13.1: PŘEMĚNA REZONANČNÍHO OBVODU V OSCILÁTOR...........................................127<br />
OBR. 13.2: OSCILÁTORY SE ZÁPORNÝM DIFERENCIÁLNÍM ODPOREM.................................128<br />
OBR. 13.3: MĚKKÉ A TVRDÉ ROZKMITÁNÍ OSCILÁTORU. ...................................................128<br />
OBR. 13.4: DYNAMICKÁ STABILITA BODU ŘEŠENÍ OSCILÁTORU.........................................129<br />
OBR. 13.5: OSCILÁTOR S TUNELOVOU DIODOU..................................................................129<br />
OBR. 13.6: PRINCIP ZPĚTNOVAZEBNÍCH OSCILÁTORŮ........................................................129<br />
OBR. 13.7: OSCILÁTORY S INDUKTIVNÍ VAZBOU. ..............................................................130<br />
OBR. 13.8: MĚKKÉHO (A) A TVRDÉ (B) ROZKMITÁNÍ OSCILÁTORU M-LOB-SE.................131<br />
OBR. 13.9: PRINCIP TŘÍBODOVÝCH LC OSCILÁTORŮ .........................................................131<br />
OBR. 13.10: TŘÍBODOVÉ LC OSCILÁTORY...........................................................................132<br />
OBR. 13.11: MODIFIKACE OSCILÁTORU ZMĚNOU POLOHY ZÁTĚŽE A ZEMNĚNÍ. ...................132<br />
OBR. 13.12: MODIFIKACE OSCILÁTORU PŘIDÁNÍM DALŠÍHO C. ...........................................133<br />
OBR. 13.13: ÚPLNÉ ZAPOJENÍ HARTLEYOVA OSCILÁTORU. .................................................133<br />
OBR. 13.14: ÚPLNÉ ZAPOJENÍ COLPITTSOVA OSCILÁTORU. .................................................134<br />
OBR. 13.15: PIEZOELEKTRICKÁ KRYSTALOVÁ JEDNOTKA....................................................134<br />
OBR. 13.16: OSCILÁTOR ŘÍZENÝ KRYSTALEM X-CO-SB.....................................................135<br />
OBR. 13.17: PIERCEŮV KRYSTALEM ŘÍZENÝ OSCILÁTOR. ....................................................135<br />
OBR. 13.18: OSCILÁTOR S PŘÍČKOVÝM RC ČLÁNKEM TYPU HP. .........................................136<br />
OBR. 13.19: PRINCIP OSCILÁTORU S WIENOVÝM ČLÁNKEM RC. .........................................136<br />
OBR. 13.20: PRAKTICKÉ ZAPOJENÍ OSCILÁTORU S WIENOVÝM ČLÁNKEM RC. ....................137<br />
OBR. 13.21: NAPĚTÍM PŘELADITELNÝ OSCILÁTOR...............................................................137
10 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Seznam tabulek<br />
TAB. 2.1: DĚLENÍ OBVODŮ................................................................................................ 14<br />
TAB. 3.1: TŘÍDĚNÍ PRVKŮ PODLE JEJICH POPISU................................................................ 19<br />
TAB. 4.1: PARAMETRY DIODY V KNIHOVNĚ PSPICE. ......................................................... 33<br />
TAB. 4.2: PARAMETRY TRANZISTORU V KNIHOVNĚ PSPICE. ............................................. 35<br />
TAB. 4.3: HODNOTY PARAMETRŮ Y. ................................................................................. 36<br />
TAB. 4.4: HODNOTY PARAMETRŮ H. ................................................................................. 37<br />
TAB. 5.1: ZÁKLADNÍ ROZDĚLENÍ ZPĚTNÝCH VAZEB.......................................................... 51<br />
TAB. 5.2: ROZDĚLENÍ ZPĚTNÝCH VAZEB DLE ZAPOJENÍ. ................................................... 51<br />
TAB. 8.1: POROVNÁNÍ VLASTNOSTÍ ZÁKLADNÍCH STUPŇŮ................................................ 84
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 11<br />
1 Úvod<br />
1.1 Zařazení předmětu ve studijním programu<br />
Předmět Analogové elektronické <strong>obvody</strong> (AEO) je zařazen na FEKT VUT Brno, v<br />
bakalářském studijním programu Elektrotechnika, elektronika, komunikační a řídicí technika,<br />
v zimním semestru 2. ročníku, jako povinný v oboru Elektronika a sdělovací technika.<br />
Předmět AEO navazuje na základní teoretické předměty Elektrotechnika 1,<br />
Elektrotechnika 2 a Signály a soustavy, jejichž poznatky přímo využívá a dále rozvíjí. Pro<br />
jeho studium je zapotřebí dobrých předchozích znalostí z matematiky, hlavně z oblastí<br />
komplexní proměnné a maticového počtu. V AEO také využijete znalosti z předmětu<br />
Elektronické součástky (dioda, bipolární a unipolární tranzistory, operační zesilovače) a<br />
Počítače a programování (pro simulace v počítačových cvičeních, MATLAB).<br />
Na předmět AEO v dalším semestru přímo navazuje volitelný oborový předmět<br />
Elektrické filtry. V magisterském studiu si pak prohloubíte teoretické znalosti v úzce<br />
navazujícím povinném předmětu Teorie obvodů. Znalosti z AEO využijete i v dalších<br />
oborových předmětech užší specializace, všude tam, kde se využívají analogové <strong>obvody</strong>.<br />
1.2 Cíl předmětu<br />
Cílem předmětu je seznámit studenty se základními analogovými elektronickými<br />
<strong>obvody</strong> a s principy jejich činnosti. Ukázat možnosti využití počítače při jejich analýze a<br />
návrhu. Praktickým měřením typických elektronických obvodů ověřit jejich vlastnosti.<br />
1.3 Vstupní test<br />
Na základě znalostí z předchozích předmětů odvoďte soustavu rovnic popisující<br />
následující jednoduché <strong>obvody</strong>. Použijte Kirchhofovy a prvkové rovnice (Ohmův zákon).<br />
1. Lineární nesetrvačný obvod nultého řádu na Obr. 1.1a.<br />
2. Lineární setrvačný obvod prvního řádu na Obr. 1.1b.<br />
3. Nelineární nesetrvačný obvod nultého řádu na Obr. 1.1c.<br />
Dioda (D) je popsána rovnicí<br />
au<br />
( e −1)<br />
D<br />
i = I<br />
( 1.1 )<br />
D<br />
D<br />
4. Setrvačný obvod prvního řádu na Obr. 1.1d. Dioda je opět popsána rovnicí ( 1.1 ).<br />
5. Výsledky zobecněte a vyslovte závěr jakými typy rovnic jsou popsány jednotlivé<br />
druhy obvodů.
12 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
i(t)<br />
i(t)<br />
u 0<br />
(t)<br />
R 1<br />
R 2<br />
u 1<br />
(t)<br />
u 2<br />
(t)<br />
u 0<br />
(t)<br />
C<br />
R<br />
u 1<br />
(t)<br />
u 2<br />
(t)<br />
i(t)<br />
a) b)<br />
i(t)<br />
u 0<br />
(t)<br />
R<br />
D<br />
u 1<br />
(t)<br />
u 2<br />
(t)<br />
u 0<br />
(t)<br />
C<br />
D<br />
u 1<br />
(t)<br />
u 2<br />
(t)<br />
c) d)<br />
Obr. 1.1: Jednoduché <strong>obvody</strong>.<br />
a) Lineární nesetrvačný obvod nultého řádu. b) Lineární setrvačný obvod prvního řádu.<br />
c) Lineární nesetrvačný obvod nultého řádu. d) Nelineární setrvačný obvod prvního řádu.<br />
2 Elektronické <strong>obvody</strong><br />
Cíle kapitoly: Ukázat vzájemnou souvislost a neoddělitelnost mezi <strong>obvody</strong> a<br />
signály. Základní pojmy a dělení obvodů. Seznámit studenty s principy modelování a<br />
řešení obvodů, se základními obvodovými funkcemi (přenosovými a imitančními),<br />
s jejich symbolickým tvarem, kmitočtovými charakteristikami, póly a nulovými body.<br />
2.1 Základní pojmy a dělení obvodů<br />
Elektronický obvod je prostorově ohraničená soustava (systém), který je schopen<br />
analogový signál:<br />
• vytvářet,<br />
• přenášet (výstupní signál je věrným obrazem vstupního) nebo<br />
• přeměňovat (výstupní signál je jiný než vstupní).<br />
Obvod obsahuje navzájem propojené obvodové prvky. Schéma zapojení je přehledný<br />
obrazec reprezentující danou soustavu pomocí tzv. schematických značek (grafických<br />
symbolů) jednotlivých obvodových prvků.<br />
Příklad 2.1: Jednoduchý obvod a jeho kmitočtově závislý model.<br />
Na Obr. 2.1 je jednoduchý obvod – zdroj signálu u(t) zatížený rezistivní zátěží R.<br />
Rezistor R má hlavní parametr odpor, např.R = 1 kΩ. Reálný rezistor, jako součástka, má<br />
však také vedlejší parazitní parametry. Nakreslete kmitočtově závislý model postihující<br />
parazitní jevy v tomto obvodě.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 13<br />
.<br />
u(t)<br />
R<br />
.<br />
Obr. 2.1: Triviální obvod.<br />
Příklad 2.2: Nelineární model.<br />
Při detailním rozboru zjistíme, že hodnota<br />
odporu zátěže je sice nepatrně, ale je závislá na<br />
velikosti přiloženého napětí a obvod je<br />
v podstatě nelineární. Nakreslete kmitočtově<br />
závislý nelineární model a diskutujte obtížnost<br />
řešení.<br />
2.2 Obvody nelineární a lineární<br />
Ve své podstatě je většina reálných obvodů v elektronice nelineární. V řadě z nich však<br />
zpracováváme tak malé signály, že parametry součástek lze považovat za konstantní a obvod<br />
můžeme považovat za lineární.<br />
Mezi lineárními a nelineárními <strong>obvody</strong> je zásadní rozdíl, jak v chování a vlastnostech,<br />
tak i v přístupech k analýze a syntéze těchto obvodů.<br />
U obvodů lineárních je přechodný děj vždy tlumený, trvá omezenou dobu, je dán<br />
vlastnostmi obvodu, počátečními podmínkami a buzením. Ustálený stav obvodu nezávisí na<br />
počátečních podmínkách. Spektrum signálu na výstupu je stejné jako na vstupu. Platí princip<br />
superpozice. Na něm jsou v podstatě založeny všechny efektivní metody analýzy těchto<br />
obvodů.<br />
U obvodů nelineárních existuje několik ustálených stavů, paměť a hystereze.<br />
Neplatí princip superpozice!!!<br />
Dochází zde ku změna spektra zpracovávaných signálů (přesun energie ve spektru).<br />
To dovoluje provádět v nich následující operace a pracovní funkce:<br />
• usměrňování,<br />
• násobení kmitočtu,<br />
• dělení kmitočtu,<br />
• směšování,<br />
• amplitudová modulace,<br />
• demodulace AM signálů,<br />
• generace signálů.<br />
2.3 Dělení obvodů<br />
Vedle základního dělení obvodů na <strong>obvody</strong> lineární a nelineární, dále <strong>obvody</strong> dělíme,<br />
podle toho zda obsahují akumulační prvky na <strong>obvody</strong> setrvačné a nesetrvačné. Podle toho zda<br />
obsahují řízené prvky na <strong>obvody</strong> řízené a neřízené. Podle klasifikace zpracovávaných signálů<br />
rozlišujeme <strong>obvody</strong> analogové (pracující spojitě v čase i hodnotě), <strong>obvody</strong> pracující diskrétně<br />
v čase a spojitě v hodnotě (např. <strong>obvody</strong> SC) a diskrétně pracující <strong>obvody</strong> (v čase i hodnotě).<br />
Libovolný obvod je obecně popsán diferenciální rovnicí n-tého řádu.<br />
n<br />
2<br />
d y<br />
d y dy<br />
an + ... + a2 + a1<br />
+ a0<br />
y = x(<br />
t)<br />
( 2.1 )<br />
n<br />
2<br />
dt<br />
dt dt<br />
kde x(t) jsou budicí a y(t) vybuzené obvodové veličiny. Podle charakteru koeficientů této<br />
rovnice dělíme <strong>obvody</strong> tak, jak je uvedeno v Tab. 2.1
14 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Tab. 2.1: Dělení obvodů.<br />
Koeficienty popisující diferenciální rovnice<br />
Obvod neřízený řízený<br />
lineární a n a n (t)<br />
nelineární a n (y) a n (y,t)<br />
2.4 Obvod a jeho model<br />
Při řešení skutečných elektronických obvodů vycházíme z jejich obvodových modelů.<br />
Rozlišujeme následující obvodové modely:<br />
• lineární model,<br />
• nelineární model,<br />
• statický (rezistivní) model,<br />
• dynamický (kmitočtově<br />
závislý) model.<br />
Vhodné bude rozlišit následujících šest úrovní složitosti a idealizace modelů:<br />
1. ideální modely,<br />
2. rezistivní modely,<br />
3. kmitočtově závislé modely,<br />
4. nelineární modely,<br />
5. profesionální makromodely,<br />
6. mikromodely.<br />
V dalším kroku řešení skutečných elektronických obvodů přecházíme z jejich<br />
obvodových modelů k modelům matematickým ve formě soustavy rovnic (algebraických<br />
nebo diferenciálních), maticových rovnic nebo grafů (signálových toků).<br />
2.5 Analýza a syntéza obvodů<br />
Vývojové schéma řešení obvodu je na Obr. 2.2. Při analýze určujeme vlastnosti<br />
obvodu a to:<br />
Skutečný<br />
obvod<br />
• v oblasti kmitočtové,<br />
• v oblasti časové.<br />
Analýza<br />
Obvodový<br />
model<br />
Matematický<br />
model<br />
Syntéza<br />
Vedle toho rozlišujeme další typy<br />
analýzy:<br />
• analýza citlivostní,<br />
• analýza toleranční,<br />
• analýza šumová,<br />
• analýza stability obvodu.<br />
Vlastnosti<br />
obvodu<br />
Obr. 2.2: Řešení obvodů.<br />
Při správném obvodovém (resp. matematickém) modelu jsou výsledné vlastnosti<br />
obvodu při opakované analýze vždy shodné. Analýza je tedy jednoznačná úloha.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 15<br />
Z matematického hlediska se při analýze obecného obvodu řeší soustava diferenciálních<br />
rovnic a to analyticky nebo častěji numericky. Je-li obvod linearizován, pak se řeší soustava<br />
algebraických rovnic, což je výrazně jednodušší. Často pomocí maticových rovnic, určujeme<br />
hledané obvodové veličiny (napětí a proudy) nebo pomocí algebraických doplňků imitanční<br />
matice určujeme hledané obvodové funkce (např. přenos napětí nebo vstupní impedanci).<br />
Opakem analýzy je syntéza obvodů (Obr. 2.2), kdy k zadaným hledáme vhodný obvod.<br />
Tento proces je víceznačná úloha. I při správném modelu výsledné <strong>obvody</strong> nemusí být<br />
shodné.<br />
2.6 Návrh obvodů<br />
Návrh obvodů je proces širší. Většinou je již známa základní výchozí podoba<br />
navrhovaného obvodu. Provede se jeho analýza (v dnešní době, hlavně jde-li o větší obvod na<br />
počítači). Posoudí se získané vlastnosti obvodu, zda-li vyhovují. Podle toho se proces ukončí<br />
nebo se variují parametry původního obvodu, popřípadě se celé zapojení změní. Navrhovatel<br />
(odborník) na základě znalostí, zkušeností a také intuice vybírá základní zapojení a jeho<br />
případnou změnu. Ostatní operace vykonává za pomocí počítače.<br />
2.7 Obvodové funkce<br />
Dvojbranem (Obr. 2.3:<br />
Dvojbran.<br />
) nazýváme soustavu obvodů, která je s vnějšími <strong>obvody</strong> spojena dvěma páry svorek<br />
(pólů) a přitom je zaručeno, že každý z těchto párů tvoří jednu bránu. Nejčastější triviální<br />
uspořádání je, že na vstupní bránu je připojen zdroj signálu a na výstupní bránu je připojena<br />
zátěž. Předpokládejme nyní, že daný dvojbran<br />
je lineární.<br />
i inp<br />
u inp<br />
Lineární<br />
dvojbran<br />
.<br />
u out<br />
i out<br />
Vstupní a výstupní napětí jsou dána<br />
jako rozdíl příslušných uzlových napětí.<br />
Navíc proudy protékající oběma póly jedné<br />
brány až na znaménko jsou shodné. Není-li<br />
tomu tak obvod není dvojbranem!<br />
.<br />
Obr. 2.3: Dvojbran.<br />
Zavedeno je šest obvodových funkcí dvojbranu. Jsou to dvě přenosové funkce:<br />
Přenos napětí při výstupu naprázdno<br />
U<br />
out<br />
K<br />
u<br />
= . ( 2.2 )<br />
U<br />
inp<br />
I out =0<br />
Definovat lze přenos napětí i při určité hodnotě zátěže R z na výstupu.<br />
Přenos proudu při výstupu nakrátko<br />
− Iout<br />
K<br />
i<br />
= . ( 2.3 )<br />
I<br />
inp<br />
U out =0
16 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Opět lze definovat přenos proudu se zátěží na výstupu R z . Pozor na znaménko a orientaci<br />
výstupního proudu!<br />
Dále pak používáme čtyři imitanční funkce, z nichž dvě nazveme bránové a dvě<br />
přenosové imitance. Nejčastěji používaná vstupní impedance naprázdno je dána vztahem<br />
U<br />
inp<br />
Z<br />
inp<br />
= . ( 2.4 )<br />
I<br />
inp<br />
I out =0<br />
Lze ji také definovat i při výstupu nakrátko nebo při určité hodnotě zátěže na výstupu.<br />
Obdobně je definována výstupní impedance nakrátko. Duálně jsou definovány bránové<br />
admitance. Z přenosových imitancí používáme přenosovou impedanci při výstupu naprázdno<br />
a přenosovou admitanci při vstupu nakrátko.<br />
Každou obvodovou funkci libovolné soustavy linearizovaných obvodů je možné<br />
vyjádřit jako racionální lomenou funkci, tj. podíl dvou polynomů – čitatele (N) a<br />
jmenovatele (D), jenž jsou funkcemi proměnné p a příslušných obvodových parametrů x<br />
m<br />
∑<br />
j<br />
a<br />
j<br />
( x)<br />
p<br />
Y(<br />
p)<br />
N(<br />
p,<br />
x)<br />
j=<br />
0<br />
F( p,<br />
x)<br />
= = =<br />
( 2.5 )<br />
n<br />
X ( p)<br />
D(<br />
p,<br />
x)<br />
k<br />
b ( x)<br />
p<br />
∑<br />
k=<br />
0<br />
k<br />
Funkce F(p) jsou zobecněním funkcí F(jω), které popisují obvod v kmitočtové oblasti.<br />
Obecně jsou definovány podílem Laplaceových obrazů odezvy Y(p) a buzení obvodu X(p).<br />
Při znalosti buzení X(p) a obvodové funkce F(p) lehce určíme obraz odezvy obvodu<br />
Y(p) dle vztahu ( 2.6 ). Pomocí inverzní Laplaceovy transformace můžeme pak vypočítat<br />
odezvy obvodu v časové oblasti.<br />
−1<br />
Y ( p)<br />
= F(<br />
p)<br />
⋅ X ( p)<br />
⇒ Y ( t)<br />
= LT [ Y ( p)<br />
].<br />
( 2.6 )<br />
Všechny uvedené obvodové funkce lze vypočítat pomocí algebraických doplňků<br />
admitanční matice obvodu (budete řešit v Teorii obvodů). Jednodušeji je získáme počítačem<br />
podporovanou analýzou, například programem SNAP.<br />
2.8 Kmitočtové charakteristiky<br />
Každá obvodová funkce F je komplexní funkcí reálného kmitočtu f nebo ω, což se dá<br />
obecně vyjádřit následujícím vztahem<br />
( ω ) Re F&<br />
( ω )<br />
jϕ<br />
( ω )<br />
[ ] + j Im[ &( ω )] = F( ω ) ⋅ e<br />
F & = F<br />
. ( 2.7 )<br />
Z něj vyplývají čtyři druhy kmitočtových charakteristik. S kmitočtovou závislostí reálné a<br />
imaginární složky pracujeme jen zřídka. Zato k popisu obvodů hodně používáme modulovou<br />
ω<br />
ϕ ω .<br />
charakteristiku F ( ) a argumentovou charakteristiku ( )<br />
Nejčastěji žádanou obvodovou funkcí je přenos napětí ( 2.2 ). Modulová kmitočtová<br />
charakteristika přenosu napětí je definována vztahem<br />
( ω) = K ( ω) = Re K&<br />
( ω)<br />
( ) K&<br />
( ω)<br />
K & 2 + Im( ) 2<br />
. ( 2.8 )<br />
Zisk v decibelech (dB) pak<br />
( ω ) K( ω ) = 20 K( ω )<br />
k =<br />
dB<br />
log . ( 2.9 )<br />
Argumentová (fázová) kmitočtová charakteristika přenosu napětí je definována vztahem
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 17<br />
( ω )<br />
( ω )<br />
Im K&<br />
ϕ( ω ) = arctg .<br />
Re K&<br />
( 2.10 )<br />
Obdobně jsou definovány i imitanční obvodové kmitočtové charakteristiky.<br />
Příklad 2.3: Ilustrativní příklad - pasivní filtr.<br />
Uvedené pojmy si blíže ilustrujeme na příkladu lineárního obvodu, jehož schéma je<br />
uvedeno na Obr. 2.4. Jedná se o pasivní filtr LC(R) 3. řádu. Určete přenos napětí.<br />
L 1<br />
u inp<br />
R 1<br />
u<br />
C 1<br />
C 2 R out<br />
2<br />
Obr. 2.4: Pasivní filtr LC(R).<br />
Analýzou programem SNAP jsme získali přenos napětí v následujícím symbolickém<br />
tvaru:<br />
Network function: Voltage gain (open output)<br />
_____________symbolic_________________<br />
R2<br />
--------------------------------------<br />
R2 +R1<br />
+s*( L1 +R1*R2*C2 +R1*R2*C1 )<br />
+s^(2)*( R1*L1*C1 +R2*L1*C2 )<br />
+s^(3)*( R1*R2*L1*C1*C2 )<br />
Úpravou dostáváme hledaný výsledný vztah<br />
= R<br />
( 2.11 )<br />
K 2<br />
U 3<br />
p<br />
+<br />
2<br />
( R1R<br />
2L1C 1C2<br />
) + p ( R1L 1C1<br />
+ R2L1C<br />
2<br />
) + p( L1<br />
+ R1R 2C2<br />
+ R1R 2C1<br />
) + R1<br />
R2<br />
Jmenovatel je polynom 3. řádu, což koresponduje s řádem obvodu.<br />
0<br />
K(ω) dB<br />
-50<br />
-100<br />
-140<br />
10k 50k 100k 500k 1M 5M 10M 50M<br />
mag. in dB<br />
frequency<br />
Obr. 2.5: Modulová kmitočtová charakteristika.<br />
Obvodovým simulátorem PSpice (standardní AC analýzou), ale také i programem<br />
SNAP (numerickou nadstavbou symbolické analýzy), lehce získáme modulovou
18 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
charakteristiku na Obr. 2.5 a argumentovou charakteristiku na Obr. 2.6. Na modulové<br />
charakteristice si všimneme, že má sklon - 60 dB/dekáda, což je dáno řádem filtru (n*20<br />
dB/dekáda). Na argumentové charakteristice pak, maximální natočení fáze je n*90 o = 270 o .<br />
ϕ(ω)<br />
Obr. 2.6: Argumentová kmitočtová charakteristika.<br />
Libovolnou obvodovou funkci vyššího řádu lze postupně sestavovat z dílčích<br />
obvodových funkcí. Původní funkci ( 2.5 ) rozložíme na kořenové činitele<br />
( )<br />
( )<br />
∏ p − z<br />
k k<br />
F p = F<br />
resp. F&<br />
( j )<br />
0<br />
∏ ( p − p ) ,<br />
j<br />
j<br />
&<br />
∏<br />
( jω<br />
− z&<br />
)<br />
k<br />
k<br />
ω = F<br />
( ) ,<br />
0<br />
( 2.12 )<br />
∏ jω<br />
− p&<br />
j<br />
j<br />
kde z k nazýváme nulovými body a p j póly obvodové funkce. Pro odborníka znalost jejich<br />
počtu, polohy (hodnoty) a případně migrace dávají dokonalý obraz o chování a vlastnostech<br />
obvodu.<br />
Příklad 2.4: Souvislost mezi kmitočtovými charakteristikami, nulovými body a<br />
póly.<br />
Nakreslete modulovou a argumentovou charakteristiku pro:<br />
a) nulový bod v počátku,<br />
b) pól v počátku,<br />
c) pro reálný kladný a záporný nulový bod,<br />
d) pro reálný kladný a záporný pól.<br />
2.9 Kontrolní otázky z kapitoly 2<br />
1) Definujte elektronický obvod. Pojednejte o dělění obvodů.<br />
2) Porovnejte vlastnosti lineárních a nelineárních obvodů.<br />
3) Vysvětlete princip modelování a diskutujte různé úrovně modelů skutečných obvodů.<br />
4) Vysvětlete rozdíl mezi analýzou a syntézou obvodů.<br />
5) Jaké druhy analýz elektronického obvodu rozlišujeme<br />
6) Definujte základní přenosové funkce lineárního dvojbranu, reprezentujícího určitý obvod.<br />
7) Definujte základní imitanční funkce lineárního dvojbranu, reprezentujícího určitý obvod.<br />
8) Jaké druhy kmitočtových charakteristik přenosu napětí znáte, jak jsou definovány.<br />
9) Vysvětlete rozdíl mezi symbolickou, semisymbolickou a numerickou analýzou obvodů.<br />
10) Obecná obvodová funkce z matematického pohledu a její rozlad.<br />
11) Co jsou to nulové body a póly<br />
12) Souvislost mezi kmitočtovými charakteristikami, nulovými body a póly.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 19<br />
3 Prvky elektronických obvodů<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty se základními prvky používanými v elektronických<br />
obvodech, jejich popisem, parametry a tříděním.<br />
3.1 Třídění prvků<br />
Nejčastěji používaná kritéria pro klasifikaci obvodových prvků jsou následující:<br />
1. Tvar základní charakteristiky. Rozlišujeme prvky: - lineární,<br />
- nelineární.<br />
2. Možnost řízení. Rozlišujeme prvky: - řízené,<br />
- neřízené.<br />
3. Počet vývodů (pólů, bran). Rozlišujeme: -n-póly,<br />
- n-brany.<br />
4. Energetická (výkonová) bilance. Rozlišujeme prvky: - pasivní,<br />
- aktivní,<br />
- bezeztrátové.<br />
5. Schopnost akumulace energie. Rozlišujeme prvky: - nesetrvačné (R),<br />
- setrvačné (L, C).<br />
6. Technologie výroby. Rozlišujeme prvky: - diskrétní,<br />
- integrované.<br />
7. Vnitřní složitost. Rozlišujeme prvky: - elementární,<br />
- složené.<br />
8. Časová závislost parametrů. Rozlišujeme prvky s parametry:<br />
- konstantními,<br />
- časově proměnnými.<br />
9. Regulárnost popisu. Rozlišujeme prvky: - regulární,<br />
- neregulární.<br />
První dvě uvedená základní kriteria určují charakter popisu daného prvku. V Tab. 3.1 je<br />
přehledně uvedeno třídění prvků z hlediska jejich popisu. Charakteristiky jednotlivých druhů<br />
jsou uvedeny na Obr. 3.1.<br />
Pro nelineární prvky budeme používat obecnou schématickou značku - zalomenou<br />
přímku ta dovoluje velice jednoduše označit orientaci tohoto prvku. Řízený prvek označíme<br />
šipkou s řídící veličinou.<br />
Tab. 3.1: Třídění prvků podle jejich popisu.<br />
Prvky: lineární nelineární<br />
neřízené y = k. x ( 3.1 ) y = f ( x) ( 3.2 )<br />
řízené y = k() z x ( 3.3 ) y = f ( x, z) ( 3.4 )<br />
3.2 Popis prvků<br />
Parametry nelineárních prvků značně závisí na konkrétním pracovním režimu - na<br />
nastavení (klidového) pracovního bodu, QX (<br />
0, Y0 ). Jejich vlastnosti pak popisujeme ne<br />
jedním, ale několika, různě definovanými parametry.
20 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
y<br />
y<br />
y = k * x<br />
y = F(x)<br />
x<br />
x<br />
y = k(<br />
z)<br />
* x<br />
y<br />
z<br />
y<br />
z<br />
y = F( x,<br />
z)<br />
x<br />
x<br />
Obr. 3.1: Třídění prvků podle jejich popisu.<br />
a) lineární – neřízený prvek, b) nelineární – neřízený prvek,<br />
c) lineární – řízený prvek, d) nelineární –řízený prvek.<br />
Statický parametr ( P ) je definován jako poměr klidových hodnot obvodových veličin<br />
v daném pracovním bodě (Q), závislé veličiny ( y ) k nezávislé ( x )<br />
y Y<br />
P = = 0 ( 3.5 )<br />
x Q X<br />
0<br />
Statický parametr lze modelovat ekvivalentním lineárním dvojpólem, který na stejnosměrnou<br />
budicí veličinu X 0<br />
má stejnou odezvu Y 0<br />
jako prvek nelineární. Jeho charakteristikou je<br />
přímka na Obr. 3.2a, procházející počátkem a pracovním bodem Q .<br />
Diferenciální parametr P d<br />
definujeme jako poměr diferenciálů obvodových veličin<br />
dy dx , v daném pracovním bodě Q<br />
dy<br />
P = d<br />
dx Q<br />
( 3.6 )<br />
Jde tedy o derivaci charakteristiky v bodě Q . Jeho geometrickou interpretací je tečna (Obr.<br />
3.2b). Zavedeme-li místo nekonečně malých přírůstků ( 3.6 ) konečné přírůstky ( ∆y, ∆x ),<br />
můžeme dle ( 3.7 ) definovat diferenční parametr P ∆<br />
, jehož geometrickou interpretací je<br />
sečna (Obr. 3.2c).<br />
y<br />
P = ∆ d<br />
∆x Q<br />
( 3.7 )<br />
Obr. 3.2: Parametry nelineárního dvojpólu.<br />
a) statický parametr, b) diferenciální parametr, b) diferenční parametr.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 21<br />
3.3 Dvojpólové prvky<br />
3.3.1 Elementární dvojpóly<br />
S elementárními dvojpóly jste se podrobně seznámili v předmětu Elektrotechnika.<br />
Vlastnosti elementárních pasivních dvojpólů jsou určeny jednou základní charakteristikou, jde<br />
tedy o ideální obvodové prvky. Rozdělujeme je na:<br />
• ztrátové rezistory R,<br />
• bezeztrátové setrvačné dvojpóly - induktory L,<br />
- kapacitory C.<br />
Aktivní dvojpóly představují nezávislé neřízené zdroje elektromagnetické energie,<br />
které jsou schopny trvale dodávat energii do zátěže (soustavy obvodů). Podle základní<br />
veličiny rozlišujeme dva typy ideálních zdrojů, a to ideální zdroj napětí a ideální zdroj<br />
proudu.<br />
Zopakujte si veškeré poznatky o všech těchto prvcích z [ 12].<br />
3.3.2 Dioda<br />
Obr. 3.3: Ideální dioda.<br />
a) Značka, b) A-V charakteristika.<br />
Dioda je jednou z technických<br />
realizací nelineárního rezistivního<br />
dvojpólu. Podle provedení rozlišujeme<br />
diody: vakuová, plněná plynem,<br />
polovodičová. Podle určení (účelu)<br />
rozlišujeme diody: usměrňovací, spínací,<br />
vysokofrekvenční, kapacitní (varikap) aj.<br />
Pro zjednodušující úvahy, při<br />
nejvyšším stupni idealizace, je vhodné<br />
zavést pojem ideální dioda, která<br />
představuje ideální ventil (vede - nevede) a<br />
dá se popsat rovnicemi:<br />
u < 0 :<br />
u > 0 :<br />
i = 0<br />
u = 0<br />
R<br />
S<br />
R<br />
P<br />
= 0,<br />
= ∞<br />
( 3.8 )<br />
Nejčastěji používaná polovodičová dioda má A-V charakteristiku v okolí počátku (při<br />
malých proudech) ryze exponenciálního průběhu. Je dána často používaným vztahem<br />
i<br />
a<br />
d<br />
d<br />
= I<br />
S<br />
au<br />
( e −1),<br />
kT<br />
1 −23<br />
19<br />
= , U = ≈ 26 , = 1,38 ⋅10<br />
, = 1,59 ⋅10<br />
−<br />
T<br />
mV k<br />
qe<br />
mU<br />
T<br />
qe<br />
( 3.9 )
22 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
3.4 Vícebranové prvky a funkční bloky<br />
3.4.1 Nelineární dvojbrany<br />
Řada elektronických součástek a funkčních bloků má charakter dvojbranu (Obr. 2.3).<br />
Lineární dvojbran jsme definovali a jeho popis uvedli v kap.3.4.1. V řadě aplikací, kdy jsou<br />
zpracovávané signály relativně velké, musíme dvojbran brát jako blok nelineární.<br />
Obecný nelineární dvojbran je popsán soustavou nelineárních diferenciálních rovnic.<br />
Nelineární rezistivní dvojbran pak soustavou nelineárních algebraických rovnic. Ty většinou<br />
upravujeme vzhledem ke zvolené dvojici proměnných a definujeme některou z následujících<br />
charakteristik:<br />
• vodivostní charakteristiky ( 3.10 )a,<br />
• odporové charakteristiky ( 3.10 )b,<br />
• odporově-vodivostní ( 3.10 )c,<br />
i1 = y1( u1, u2),<br />
i = y ( u , u ).<br />
2 2 1 2<br />
(a)<br />
u1 = z1( i1, i2),<br />
u = z ( i , i ).<br />
2 2 1 2<br />
(b)<br />
u<br />
i<br />
= h ( i , u ),<br />
= h ( i , u ).<br />
1 1 1 2<br />
2 2 1 2<br />
(c)<br />
( 3.10 )<br />
Při grafickém znázornění těchto charakteristik se snažíme o úspornost ve zvolené<br />
souřadné soustavě. Kreslíme je ve čtyřech kvadrantech, což zjednodušuje práci při grafických<br />
metodách řešení.<br />
Nejčastěji používané odporově-vodivostní charakteristiky bipolárního tranzistoru<br />
v zapojení SE. V prvním kvadrantu je výstupní charakteristika naprázdno, vyjadřující<br />
vztah<br />
IC = f ( UCE)<br />
IB<br />
= konst<br />
( 3.11 )<br />
.<br />
Vstupní charakteristika nakrátko<br />
IB = f ( UBE)<br />
UCE<br />
= konst<br />
( 3.12 )<br />
,<br />
je ve třetím kvadrantu.<br />
Ve druhém kvadrantu je převodní proudová charakteristika nakrátko<br />
IC = f ( IB)<br />
U CE = konst<br />
( 3.13 )<br />
.<br />
Soustavu někdy doplňuje ve čtvrtém kvadrantu zpětná převodní napěťová charakteristika<br />
naprázdno<br />
U<br />
= f ( U )<br />
BE CE I B = konst<br />
.<br />
• vodivostně-odporové,<br />
• kaskádní charakteristiky,<br />
• zpětné kaskádní charakteristiky.<br />
( 3.14 )<br />
Jsou-li amplitudy signálů působících na nelineární dvojbran dostatečně malé, lze i zde<br />
použít princip linearizace, s kterým jsme se již seznámili.. V případě nelineárního dvojbranu<br />
popsaného vodivostními charakteristikami přecházíme na linearizovaný dvojbran, který<br />
v okolí zvoleného pracovního bodu postihuje vztahy mezi signálovými složkami (změnami ∆)<br />
branových veličin (proudů a napětí). V tomto případě nesetrvačného (rezistivního) dvojbranu<br />
půjde o následující admitanční (algebraické) rovnice<br />
i1<br />
= i1<br />
( u1,<br />
u2)<br />
∆i1<br />
= y11∆u1<br />
+ y12<br />
∆u2<br />
,<br />
. ( 3.15 )<br />
i2<br />
= i2(<br />
u1,<br />
u2)<br />
∆i2<br />
= y21∆u1<br />
+ y22<br />
∆u2<br />
Těmto rovnicím odpovídá lineární admitanční obvodový model.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 23<br />
Příklad 3.1: Admitanční model.<br />
Nakreslete obvodový model (s řízenými zdroji), odpovídající admitančním rovnicím<br />
( 3.15 ). Diskutujte fyzikální význam jednotlivých parametrů.<br />
3.4.2 Řízené zdroje<br />
Velmi důležitými a užitečnými dvojbrany (používají se při modelování) jsou následující<br />
čtyři řízené (závislé) zdroje.<br />
• zdroj napětí řízený napětím VCVS (napěťový zesilovač) na Obr. 3.4a,<br />
• zdroj proudu řízený proudem CCCS (proudový zesilovač) na Obr. 3.4b,<br />
• zdroj proudu řízený napětím na VCCS Obr. 3.4c,<br />
• zdroj napětí řízený proudem na CCVS Obr. 3.4d.<br />
i 1<br />
= 0<br />
i<br />
+<br />
2<br />
A<br />
u 1 -<br />
u2 =A*u 1<br />
i 1<br />
i 2<br />
= - B*i 1<br />
B<br />
u 1<br />
= 0<br />
u 2<br />
a) b)<br />
i 1 i<br />
i 1<br />
= 0<br />
2<br />
+<br />
W<br />
S<br />
u 1<br />
= 0<br />
u<br />
u 2<br />
=W*i 1 -<br />
1<br />
i 2<br />
=S*u 1<br />
u2<br />
c) d)<br />
Obr. 3.4: Řízené zdroje.<br />
a) VCVS, b) CCCS, c) VCCS, d) CCVS.<br />
3.4.3 Funkční bloky<br />
Imitanční invertor je lineární dvojbran u něhož jsou bránové veličiny vázány tak, jak<br />
je uvedeno na Obr. 3.5.Ty zůstanou zachovány i po připojení libovolných vnějších obvodů.<br />
Invertor pak transformuje zatěžovací impedanci na vstupní bránu<br />
a 1 1<br />
Z<br />
inp<br />
= = k ⋅ . ( 3.16 )<br />
b Z<br />
z<br />
Z<br />
z<br />
Vstupní impedance je tedy úměrná inverzní hodnotě Z z . Dle znaménka konstanty inverze (k)<br />
rozlišujeme invertor pozitivní (k>0) a negativní (k
24 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Gyrátor bývá popsán gyračními odpory nebo gyračními vodivostmi. Většinou bývá<br />
symetrický (r 1 = r 2 ).<br />
i 1<br />
= b*u 2 i 2<br />
i 1<br />
u 1<br />
= - a*i 2<br />
u 2<br />
i 2<br />
u 1<br />
u 2<br />
Z inp<br />
a) b)<br />
Obr. 3.5: Imitanční invertor (a) a jeho zvláštní případ gyrátor (b).<br />
Příklad 3.2: Simulace cívky gyrátorem.<br />
Odvoďte vstupní impedanci gyrátoru, popsaného gyračními vodivostmi (g 1 , g 2 )<br />
a zatíženého kapacitorem C.<br />
Imitanční konvertor je lineární dvojbran u něhož jsou bránové veličiny vázány tak, jak<br />
je uvedeno na Obr. 3.6. Invertor transformuje zatěžovací impedanci na vstupní bránu<br />
a<br />
Z<br />
inp<br />
= Z<br />
z<br />
= k ⋅ Z<br />
z<br />
( 3.17 )<br />
b<br />
Vstupní impedance je tedy přímo úměrná hodnotě zatěžovací impedance Z z . Dle znaménka<br />
konstanty konverze (k) rozlišujeme konvertor pozitivní (k>0) a negativní (k
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 25<br />
u = u i = 0, i = i .<br />
( 3.18 )<br />
x<br />
3.4.4 Operační zesilovače<br />
y<br />
,<br />
y<br />
z x<br />
Operační zesilovač (OZ) je v současnosti nejpoužívanějším funkčním blokem<br />
analogových obvodů. Ideální operační zesilovač (IOZ) je neregulární dvojbran. Lze jej<br />
považovat za limitní případ ideálního zesilovače napětí i zesilovače proudu , jestliže jejich<br />
zesílení roste nade všechny meze ( A → ∞ , B → ∞ ).<br />
Operační zesilovač se již delší dobu vyrábí jako integrovaný funkční blok. Klasický<br />
standardní OZ je konstruován jako zesilovač napětí s vysokým zesílením (min. 10 4 až 10 6 ),<br />
založený na diferenčím stupni s tranzistory. V poslední době se však objevily OZ, pracující na<br />
jiných principech (<strong>obvody</strong> v proudovém módu) a strukturách (proudová zrcadla). Např. jako<br />
zesilovač proudu s vysokým zesílením (tzv. proudový OZ), resp. jako zdroj proudu řízený<br />
napětím (tzv. transimpedanční OZ) s vysokou hodnotou přenosové admitance.<br />
V současné době jsou komerčně dostupné následující typy OZ:<br />
• standardní (napěťové) OZ, pro obecné použití,<br />
• přesné přístrojové OZ,<br />
• nízkošumové OZ,<br />
• velmi rychlé OZ, širokopásmové OZ,<br />
• napěťové OZ s novými technologiemi,<br />
• Nortonovy OZ,<br />
• transadmitanční OZ,<br />
• transimpedanční OZ,<br />
• OZ s proudovou zpětnou vazbou,<br />
• nízkopříkonové OZ,<br />
• OZ s malým a nesymeterickým DC napájením,<br />
• OZ pro velké výstupní proudy a výkony,<br />
• OZ pro zpracování velkých napětí,<br />
• OZ s plovoucím výstupem (DIDO).<br />
Podle zapojení bran budeme rozlišovat následující základní typy zapojení OZ:<br />
• Typ OA-SISO, (Obr. 3.8a), OZ s nesymetrickým (single) vstupem (input) a<br />
výstupem (single output).<br />
• Typ OA-DISO, (Obr. 3.8b), OZ se nesymetrickým (diferenčním) vstupem a<br />
symetrickým výstupem.<br />
• Typ OA-SIDO, (Obr. 3.8c), OZ se symetrickým vstupem a nesymetrickým<br />
výstupem.<br />
• Typ OA-DIDO, (Obr. 3.8d), OZ se symetrickým vstupem a výstupem.<br />
Původní základní typ OA-SISO, který můžeme také označit jako invertující OZ (OIA),.<br />
se jako integrovaný obvod v současnosti komerčně nenabízí. Lehce jej realizujeme z<br />
OA-DISO, uzemněním neinvertující vstupní svorky. V současné době je v praxi<br />
nejpoužívanějším typem OA-DISO. Nazýván je také napěťový operační zesilovač (OVA).<br />
Tento blok je komerčně lehce dostupný v široké škále různých modifikací a vlastností.<br />
Umožňuje jednoduše (doplněním zápornou zpětnou vazbou) realizaci jak neinvertujícího, tak<br />
i invertujícího napěťového zesilovače a sledovače. Typ OA-SIDO je duální k OA-DISO.<br />
Nazývá se také proudový OZ (OCA). Doplněním zpětnou vazbou umožňuje realizaci<br />
neinvertujícího proudového zesilovače resp sledovače. Operační zesilovač typu OA-DIDO se<br />
nazývá plovoucí OZ (OFA). Jeho typickou aplikací je transadmitanční zesilovač.
26 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
OA-DISO<br />
i 1<br />
= 0<br />
i 2<br />
u 1<br />
= 0 u 2<br />
a) b)<br />
OA-SIDO<br />
OA-DIDO<br />
inp<br />
+<br />
-<br />
out<br />
inp<br />
-<br />
+<br />
+<br />
-<br />
out<br />
gnd<br />
gnd<br />
c) d)<br />
Obr. 3.8: Základní typy zapojení OZ.<br />
a) Typ OA-SISO, b) Typ OA-DISO,<br />
c) Typ OA-SIDO, d) Typ OA-DIDO.<br />
3.4.5 Reálný napěťový operační zesilovač<br />
Napěťový OZ (OA-DISO) v standardním provedení bývá symetricky stejnosměrně<br />
napájen, obvykle ± 15 V. Uprostřed těchto zdrojů bývá obvod zemněn. Blokové schéma<br />
uvedené na Obr. 3.9. Základním obvodem, určujícím jeho vlastnosti, je diferenční zesilovač<br />
(kap. 9.6).<br />
Diferenční<br />
zesilovač<br />
Aktivní<br />
zátěž<br />
Budicí<br />
mezistupeň<br />
Výstupní<br />
stupeň<br />
Obr. 3.9: Blokové schéma standardního napěťového OZ.<br />
Reálný OZ má velmi velkou, ne však nekonečnou, ale konkrétní hodnotu napěťového<br />
zesílení (typická hodnota je A 0 = 10 5 ) a také konečnou hodnotu Zvst a nenulovou Zvýst. Má<br />
však také další paranetry popisující parazitní jevy:<br />
• offset, zbytkové napětí UIO, • drift („ujíždění“ UIO),<br />
• proudová nesymetrie, • vstupní zbytkové proudy,<br />
• vstupní odpor (impedance), • výstupní odpor (impedance),
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 27<br />
• kmitočtová závislost zesílení A.<br />
Obr. 3.10: Pracovní charakteristika OZ.<br />
Zbytkové napětí (U I0 ) je navíc závislé na:<br />
• teplotě - teplotní drift (ujíždění), řádově 10 µV/K,<br />
• čase - časový drift (stárnutí), řádově 1µV/měsíc,<br />
• kolísání napájecího napětí U N - průnik napájecího napětí, řádově 100 µV/V.<br />
Kompenzace zbytkového napětí U I0 se provádí přídavnými <strong>obvody</strong>, tak jak doporučuje<br />
výrobce v technické dokumentaci.<br />
K [db]<br />
Pracovní charakteristika (vstup –<br />
výstup) reálného OZ je na Obr. 3.10.<br />
Skládá se ze tří typických částí. Vedle<br />
aktivní oblasti (sklon udává zesílení), má<br />
dvě oblasti nasycení. Ve skutečnosti tato<br />
charakteristika neprochází počátkem<br />
(čárkovaný průběh), ale bodem U I0 , které<br />
se nazývá vstupní zbytkové napětí (input<br />
offset voltage) nebo napěťová nesymetrie<br />
(řádově mV).<br />
a) standardní průběh<br />
K 0<br />
-20 dB/dek<br />
b) nestandardní průběh<br />
f 0<br />
f T<br />
f<br />
Obr. 3.11: Modulová charakteristika reálného OZ.<br />
Kmitočtová modulová charakteristika reálného OZ, s jedním dominantním pólem,<br />
tzv. standardního průběhu je na Obr. 3.11a (plná čára). Odpovídá přenosové funkci resp.<br />
zisku OZ dle vztahu<br />
A0ω<br />
0<br />
A ( p)<br />
= ,<br />
( 3.19 )<br />
p + ω<br />
0<br />
kde ω 0 resp. f 0 je mezní kmitočet (-3 dB). Tranzitní kmitočet (pro A=0) je ω<br />
T<br />
= A 0<br />
ω 0<br />
.<br />
Některé OZ (např: MAA748, MAC157) nemají standardní průběh modulové<br />
charakteristiky. Ve snaze rozšířit přenášené pásmo uplatní se další pól. Dochází k dalšímu<br />
lomu modulové charakteristiky (Obr. 3.11b, čárkovaně), která pak klesá se sklonem -40 dB.<br />
Možné je i uplatnění třetího pólu a tedy sklon dokonce -60 dB. V těchto oblastech nemůže<br />
být OZ stabilní ani pro čistě rezistivní zpětné vazby. Proto je nutno obvod ochránit a udělat<br />
korekci charakteristiky OZ tak, aby byl v daném použití stabilní a při tom se dosáhla co<br />
největší šířka pásma. K tomu bývá OZ opatřen zvláštními svorkami, k připojení korekčního<br />
obvodu dle doporučení výrobce.
28 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
3.5 Kontrolní otázky z kapitoly 3<br />
1) Uveďte klasifikaci a třídění prvků používaných v obvodech.<br />
2) Definujte parametry obecného nelineárního neřízeného dvojpólu.<br />
3) Porovnejte vlastnosti ideálního a skutečného zdroje napětí.<br />
4) Porovnejte vlastnosti ideálního a skutečného zdroje proudu.<br />
5) Definujte nelineární rezistor a jeho parametry.<br />
6) Vysvětlete princip linearizace nelineárního rezistoru.<br />
7) Definujte ideální diodu.<br />
8) Uveďte popis a parametry polovodičové diody.<br />
9) Uveďte typy používaných charakteristik obecného nelineárního dvojbranu, alespoň dvě<br />
z nich blíže definujte.<br />
10) Nakreslete typický průběh odporově-vodivostních charakteristik bipolárního tranzistoru a<br />
uveďte jak jednotlivé části nazýváme.<br />
11) Vysvětlete princip linearizace nelineárního rezistivního dvojbranu. Uveďte příklad<br />
admitančního popisu.<br />
12) Nakreslete obvodový model, odpovídající admitančním parametrům linearizovaného<br />
dvojbranu.<br />
13) Zdroj napětí řízený napětím, značka a vlastnosti.<br />
14) Zdroj napětí řízený proudem, značka a vlastnosti.<br />
15) Zdroj proudu řízený napětím, značka a vlastnosti.<br />
16) Zdroj proudu řízený proudem, značka a vlastnosti.<br />
17) Imitanční invertor, značka, druhy a vlastnosti.<br />
18) Imitanční konvertor, značka, druhy a vlastnosti.<br />
19) Gyrátor, značka, parametry, popis a vlastnosti. Ukažte jeho typické použití.<br />
20) Definujte ideální zesilovač napětí, uveďte jeho značku, parametry a vlastnosti.<br />
21) Definujte ideální zesilovač proudu, uveďte jeho značku, parametry a vlastnosti.<br />
22) Definujte operační zesilovač typu DISO, parametry, popis a vlastnosti.<br />
23) Definujte operační zesilovač typu SIDO, parametry, popis a vlastnosti.<br />
24) Definujte operační zesilovač typu DIDO, parametry, popis a vlastnosti.<br />
25) Pojednejte o současných moderních operačních zesilovačích.<br />
26) Nakreslete a popište blokové schéma napěťového operačního zesilovače.<br />
27) Uveďte základní vlastnosti reálného napěťového operačního zesilovače.<br />
28) Nakreslete a popište kmitočtovou modulovou charakteristiku klasického (napěťového)<br />
OZ, standardního a nestandardního průběhu.<br />
29) Jak a proč se provádí korekce modulové charakteristiky klasického OZ<br />
30) Nakreslete a popište pracovní charakteristiku (vstup-výstup) klasického OZ, definujte<br />
offset a drift.<br />
31) Definujte klasický tříbranový proudový konvejor, uveďte jeho značku, popis a vlastnosti.<br />
4 Modelování skutečných obvodových prvků<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty s principy a filozofii modelování obvodových<br />
prvků. Modely různých úrovní nejpoužívanějších polovodičových prvků (dioda, BJT,<br />
FET) a moderních funkčních bloků (operační zesilovače, konvejory etc.), se zaměřením<br />
na použití těchto modelů v simulátoru.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 29<br />
4.1 Filozofie modelování<br />
V dnešní době, kdy máme k dispozici výkonné osobní počítače a profesionální<br />
programy pro analýzu a simulaci obvodů, je optimální modelování jednou ze základních<br />
kvalit inženýrské práce. Při analýze obvodů musíme, tak jako u každé fyzikální soustavy,<br />
některé nepodstatné jevy zanedbat, abychom úlohu vyřešili dostupnými prostředky za reálnou<br />
cenu, popřípadě aby výsledky nebyly zbytečně přehlcené balastem. Vytvoříme si model, v<br />
němž jsou uvažovány faktory, mající rozhodující vliv, za určitých podmínek a stupně<br />
idealizace.<br />
Při prvním přiblížení řešíme idealizovaný obvod, v němž jsou součástky nahrazeny<br />
jednoduchými modely. Hovoříme o obvodech s ideálními obvodovými prvky. Např. rezistor<br />
s jedinou vlastností odporem. Skutečný rezistor (jako součástka) má však další parazitní<br />
vlastnosti, které v případě potřeby zahrneme do podrobnějšího modelu. Míra složitosti<br />
modelů je ovlivněna na jedné straně věrností výsledků, na druhé straně rozumným rozsahem<br />
výpočtů. Vytvářené modely musí adekvátně zachycovat vlastnosti prvku v předpokládaných<br />
pracovních podmínkách.<br />
Při tvorbě modelu nutno brát v úvahu:<br />
• velikost signálu<br />
- signál malý (lineární model),<br />
- signál velký (nelineární model),<br />
Dále uvážíme:<br />
• rychlost změn (kmitočet) signálu<br />
• fyzikální podstatu prvků,<br />
• požadovanou přesnost řešení,<br />
• stupeň obtížnosti,<br />
Modely mohou být:<br />
• matematické modely<br />
• obvodové modely<br />
• statické modely,<br />
- signál pomalý, nf (rezistivní model),<br />
- signál rychlý, vf (reaktanční model).<br />
• účel řešení,<br />
• programové vybavení.<br />
pro analytická nebo numerická řešení, bez mezi<br />
kroku výpočtového schématu,<br />
• globální modely,<br />
popisují prvek v celé pracovní oblasti,<br />
• lokální modely,<br />
popisují prvek pouze v okolí pracovního bodu,<br />
parametry i obvodové veličiny jsou pouze reálné,<br />
• dynamické modely,<br />
parametry i obvodové veličiny jsou komplexní.<br />
4.2 Aproximace nelineárních charakteristik<br />
Nelineární charakteristiku f(x), která je dána tabulkou, grafem, tolerančním polem nebo<br />
nevhodným analytickým výrazem, nahrazujeme aproximující funkcí g(x) v<br />
intervalu x∈< x1, x2<br />
> , při čemž odchylka (chybová funkce) ∆x nepřesáhne dovolenou<br />
hodnotu. Kriteriem shody (mírou přiblížení) může být maximální stejnoměrná nebo středně<br />
kvadratická odchylka. Aproximaci provádíme ve třech krocích - nejprve vybereme<br />
aproximující funkcí g(x), pak určíme její parametry (koeficienty) a nakonec zkoumáme shodu<br />
mezi aproximující funkcí g(x) a charakteristikou f(x).
30 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
V izoextremální (Čebyševově) aproximaci hledáme g(x) ve tvaru polynomu n-tého<br />
řádu F(x), při minimální hodnotě maximální odchylky. Vytýčíme-li toleranční kanál f(x) ± ε ,<br />
aproximující funkce g(x) se kolem charakteristiky f(x) vlní tak, že se izoextremálně dotkne<br />
hranice kanálu v (n+2) bodech.<br />
Máme-li k dispozici naměřené body (tabulku) charakteristiky f(x) s výhodou použijeme<br />
interpolační aproximaci. Tehdy se aproximující polynom F(x) shoduje s charakteristikou<br />
f(x) v uzlech (bodech shody) x k . Tyto uzly vybíráme z naměřených bodů. Koeficienty<br />
polynomu F(x) určíme ze soustavy (k = n) rovnic shody. Zjistíme zda maximální odchylka je<br />
menší než dovolená tolerance ε . Není-li tomu tak, zvýšíme řád polynomu.<br />
Často se charakteristiky f(x) aproximují v okolí pracovního bodu Q[x 0 ,y 0 ] Taylorovou<br />
řadou, což je lokální maximálně plochá aproximace. Tehdy F(x) a f(x) mají v Q stejnou<br />
hodnotu a stejné hodnoty derivací (n)<br />
r<br />
( n)<br />
r ( n)<br />
F( x0 , a)<br />
= f ( x0<br />
), F ( x0<br />
, a)<br />
= f ( x0<br />
)<br />
. ( 4.1 )<br />
Koeficienty polynomu F(x) určíme ze známých vztahů<br />
n<br />
1 d f ( x)<br />
a0 = f ( x0),<br />
an<br />
=<br />
n<br />
n!<br />
( 4.2 )<br />
dx<br />
x=<br />
X0<br />
.<br />
Vhodných aproximujících funkcí je celá řada (výběr je mnohoznačná úloha):<br />
• mocninový polynom (s konstantními koeficienty a n )<br />
2 3<br />
n<br />
F( x) = a0 + a1x+ a2x + a3x + ... + a n<br />
x , ( 4.3 )<br />
• aproximace přímkou - linearizace (první dva členy mocninového polynomu),<br />
y= a0 + a1 x, ( 4.4 )<br />
• transformovaný mocninový polynom<br />
(transformace souřadnic pro okolí pracovního bodu Q[x 0 ,y 0 ])<br />
F $ ( x) a$ a$ ( x x ) a$ ( x x )<br />
2 a$ ( x x )<br />
3 ... a$ n ( x x )<br />
n<br />
=<br />
0<br />
+<br />
1<br />
−<br />
0<br />
+<br />
2<br />
−<br />
0<br />
+<br />
3<br />
−<br />
0<br />
+ + −<br />
0<br />
, ( 4.5 )<br />
• exponenciální polynom<br />
bx 1 b2x bx 3 bx<br />
F( x) = a + a e + a e + a e + ... + ane<br />
n<br />
0 1 2 3<br />
, ( 4.6 )<br />
• aproximace exponenciálou (6.8a), posunutou exponenciálou (6.8b), což je vhodné pro<br />
přechod P-N, exponenciálou transformovanou pro okolí pracovního bodu Q[X 0 ,Y 0 ] (6.8c)<br />
y= a e bx , (a) y= a e bx<br />
( )<br />
( −1 ) , (b) y$ a$ e b x − X o<br />
= , (c) ( 4.7 )<br />
4.3 Lokální a globální modely<br />
Linearizací charakteristik nelineárního dvojbranu v okolí pracovního bodu lze vytvořit<br />
linearizovaný dvojbran, jako vhodný lokální model původně nelineárního dvojbranu.<br />
Příkladem lokálního modelu tranzistoru je model s y-parametry.Takovéto modely nazýváme<br />
lokální, protože popisují prvek pouze v jistém pracovním bodě a jeho okolí. Využívají se při<br />
popisu obvodu pro malé signály a výrazně zjednodušují řešení obvodu.<br />
Jiný obecnější typ modelů, které modelují daný prvek v celé pracovní oblasti, budeme<br />
nazývat globálními. Obecně jsou tyto modely nelineární. Mohou však být lineární, jejichž<br />
princip spočívá v aproximaci charakteristik v celé pracovní oblasti lomenými přímkami. Tuto<br />
soustavu lomených přímek pak vhodně obvodově modelujeme. Při tom vycházíme ze<br />
známých charakteristik ideálních i řízených rezistorů, zdrojů napětí, zdrojů proudu a ideálních<br />
diod pracujících jako spínače.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 31<br />
4.4 Modelování skutečné polovodičové diody<br />
4.4.1 Podrobný rezistivní model polovodičové diody<br />
Nejprve si ukážeme složitější, avšak jen rezistivní (nesimuluje setrvačné vlastnosti), model<br />
polovodičové diody, vhodný pro počítač. Takovýto model je použit i v obvodovém simulátoru<br />
PSpice. Vychází z podrobné vícenásobné aproximace A-V charakteristiky skutečné<br />
polovodičové diody na Obr. 4.1: Aproximace A-V charakteristiky polovodičové diody.<br />
.<br />
i<br />
exp<br />
R S<br />
U Z<br />
0<br />
I A<br />
A<br />
B<br />
U A U D<br />
u<br />
Obr. 4.1: Aproximace A-V charakteristiky polovodičové diody.<br />
Polovodičová dioda (přechod P-N) má v propustném směru v okolí počátku (na Obr.<br />
4.1 červený úsek OA) ryze exponenciální A-V charakteristiku<br />
au<br />
pro 0 < u < U A : i = I ( e −1 ) , ( 4.8 )<br />
S<br />
Emisní konstanta (I S ) a činitel teplotního napětí (a) jsou silně závislé na teplotě (υ).<br />
V bodě A se skutečná charakteristika začíná odchylovat od (červené) exponenciály (vliv<br />
úbytku na odporu polovodiče) a jednoduše ji nahradíme přímkou (na Obr. 4.1 zelený úsek)<br />
1<br />
pro u > U A : i = (<br />
R u − U I I I<br />
A ) +<br />
A ,<br />
A<br />
=<br />
A ( υ ).<br />
( 4.9 )<br />
S<br />
V zjednodušených úvahách můžeme U A nahradit difúzním napětím U D .<br />
V závěrném směru aproximujeme charakteristiku diody lomenou přímkou<br />
u<br />
pro U Z < u < 0: i = , RP<br />
= RP( υ ),<br />
( 4.10 )<br />
RP<br />
zde U Z je Zenerovo napětí. Druhá část je pak<br />
1<br />
pro u < U Z : i = ( u −U<br />
Z<br />
) + I<br />
B<br />
, I<br />
B<br />
= I<br />
B<br />
( υ).<br />
( 4.11 )<br />
R<br />
Z
32 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
4.4.2 Určování parametrů diody<br />
Nejsou-li potřebné parametry dané diody v knihovně našeho simulátoru, můžeme je<br />
určit z bodů naměřené A-V charakteristiky. Některé simulátory mají k tomu zabudované<br />
pomocné programy (takový je Parts v PSpice).<br />
V propustné oblasti při aproximaci exponenciálou a uvažování odporu lze psát rovnici<br />
1<br />
id<br />
= I<br />
S<br />
[ exp( aud<br />
− RSid<br />
) −1 ],<br />
a = , U<br />
T<br />
= 25,855mV<br />
, ( 4.12 )<br />
mU<br />
T<br />
kde jsou tři neznámé I S<br />
, m , R S . Pro jejich určení potřebujeme tři rovnice. Napíšeme tedy<br />
třikrát rovnici ( 4.12 ), pro tři body A-V charakteristiky. Tak odvodíme následující potřebné<br />
vztahy k určení neznámých parametrů:<br />
• emisní konstanta<br />
U<br />
B<br />
−U<br />
A<br />
m = ,<br />
⎛ I ⎞<br />
B<br />
( 4.13 )<br />
UT<br />
ln<br />
⎜<br />
⎟<br />
⎝ I<br />
A ⎠<br />
R<br />
I<br />
• odpor v propustném směru<br />
S<br />
U<br />
=<br />
C<br />
−U<br />
B<br />
− mU<br />
I<br />
C<br />
− I<br />
• proud nasycení<br />
I<br />
B<br />
T<br />
⎛ I<br />
ln<br />
⎜<br />
⎝ I<br />
C<br />
B<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
,<br />
( 4.14 )<br />
B<br />
S<br />
= . ( 4.15 )<br />
exp [ a( U<br />
B<br />
− I<br />
BRS<br />
)]<br />
4.4.3 Jednoduchý model diody<br />
V řadě případů, obzvláště při manuálních výpočtech, se spokojíme s hrubší aproximací<br />
charakteristiky diody lomenou přímkou a tomu odpovídajícímu jednoduchému modelu. Při<br />
větších signálech (u >>U D ≅ 0,7 V) lze difúzní napětí zanedbat a charakteristiku aproximovat<br />
pro u > 0:<br />
i<br />
= 1 R u<br />
S<br />
,<br />
(a) pro u < 0: i<br />
= 1 R u (b) ( 4.16 )<br />
P<br />
.<br />
Diodu pak jednoduše modelujeme dvěma rezistory Zanedbáme-li proud diody ve zpětném<br />
směru, rovnice i model se zjednoduší (vypustíme R P )<br />
pro u > 0:<br />
i<br />
= 1 R u<br />
S<br />
,<br />
(a) pro u < 0: i = 0<br />
.<br />
(b) ( 4.17 )<br />
Pro malé signály musíme vzít v úvahu i difúzní napětí U D , pak je vhodná aproximace<br />
na popsaná rovnicemi<br />
1<br />
pro u > U D : i = ( u −U<br />
D<br />
)<br />
pro u < 0: i = 0 . (b) ( 4.18 )<br />
RS<br />
, (a)<br />
Rovnicím ( 4.18 )(a) odpovídá obvodový model, tvořený sériovým spojení rezistoru R S a<br />
napěťového zdroje U D. .
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 33<br />
4.4.4 Modelování setrvačných vlastností diody<br />
Pro rychlé signály (v oblasti vf) se začínají v diodě uplatňovat setrvačné jevy, které<br />
modelujeme akumulačními prvky L a C (Obr. 4.2), kterými doplníme rezistivní model<br />
uvedený v předchozí kapitole 4.4.1. Na Obr. 4.2 je rezistivní model diody simulován řízeným<br />
zdrojem proudu i d = f(u d ).<br />
C d<br />
C p<br />
C b<br />
A<br />
R p<br />
L S<br />
K<br />
i d<br />
(u d<br />
)<br />
R S<br />
Obr. 4.2: Model setrvačných vlastností diody.<br />
V propustném směru se především uplatňuje difúzní kapacita C d , projevující<br />
hromaděním nosičů náboje v oblasti přechodu P-N, kde náboje nedosáhnou okamžitě svůj<br />
ustálený stav. V závěrném směru jsou dynamické vlastnosti přechodu dány především<br />
bariérovou kapacitou C b , která je nelineární a napěťově závislá, blíže viz. [ 18].<br />
Tab. 4.1: Parametry diody v knihovně PSpice.<br />
MODEL D1N914/125C D<br />
IS = 2.25833E-15<br />
RS = 1.799439<br />
N = 1.067043<br />
TT = 1.46E-7<br />
CJO = 3.0177E-12<br />
VJ = 0.4<br />
M = 0.2147523<br />
EG = 1.11<br />
XTI = 4.799594<br />
KF = 0<br />
AF = 1<br />
FC = 0.764906<br />
BV = 94<br />
IBV = 5E-6<br />
Saturation current<br />
Series resistance<br />
Emission coefficient<br />
Transit time<br />
Zero-bias depletion capacitance<br />
Junction potential<br />
Junction gradient coefficient<br />
Energy gap<br />
Temperature exponent for Is<br />
Flicker noise coefficient<br />
Flicker noise exponent<br />
Forward bias depletion coefficient<br />
Reverse breakdown voltage<br />
Current at breakdown voltage<br />
4.4.5 Specifikace parametrů diody<br />
Podrobný model polovodičové diody je zabudován v obvodových počítačových<br />
simulátorech. V některých programech bývají jeho parametry implicitně zadány. Možno je<br />
však měnit a tak přizpůsobit výpočet danému skutečnému obvodu. Lepší simulátory mají<br />
knihovny běžných prvků od známých světových výrobců. Nejlépe je vybavena knihovna v<br />
simulátoru PSpice. V Tab. 4.1 je uveden příklad specifikace parametrů diody v této knihovně.
34 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
4.5 Modelování bipolárního tranzistoru<br />
Bipolární tranzistor je obecně nelineární dvojbran, který lze za určitých podmínek<br />
(zpracování malých signálů) v okolí pracovního bodu linearizovat a získat tak lineární lokální<br />
model.<br />
4.5.1 Globální nelineární modely bipolárního tranzistoru<br />
Pro globální popis bipolárního tranzistoru NPN odvodili Ebers a Moll rovnice<br />
auBE<br />
iE =− iF + αRiR, iF = IFS( e −1),<br />
auBC<br />
iC = αFiF − iR, iR = IRS( e −1),<br />
( 4.19 )<br />
kterým odpovídá nelineární model na Obr. 4.3. Zde I FS a I RS jsou saturační proudy<br />
přechodů, α F (α R ) je proudový zesilovací činitel v dopředném (zpětném) režimu.<br />
B<br />
i R<br />
i F<br />
C<br />
α F<br />
.i F<br />
α R<br />
.i R<br />
V aktivním režimu lze tento model<br />
zjednodušit. Dioda D F je pólována v propustném<br />
směru. Model můžeme linearizovat a diodu<br />
nahradit rezistorem R S a zdrojem napětí U D .<br />
Dioda D R je pólována v závěrném směru, proud<br />
I RS lze zanedbat a diodu D R vypustit. U<br />
kvalitních tranzistorů je zpětný přenos minimální<br />
a můžeme ho zanedbat (α R → ∞), pak v modelu<br />
můžeme tento řízený zdroj vypustit.<br />
E<br />
Obr. 4.3: Ebersův - Mollův model bipolárního tranzistoru.<br />
Pro řešení obvodů s bipolárními tranzistory na počítači používáme podrobný globální<br />
EM model, který vznikl doplněním základního modelu o další jevy. V něm navíc uvažujeme:<br />
1) Setrvačné vlastnosti simulují nelineární kapacitory C R , C F (jako u diody).<br />
2) Earlyho jev (sbíhání charakteristik) simuluje řízený nelineární rezistor R CE .<br />
3) Svodové odpory mezi elektrodami R CB a R EB .<br />
4) Odpory otevřených přechodů R CC , R EE a R BB .<br />
Tyto sériové odpory použijeme jen výjimečně (neúměrně totiž narůstá počet uzlů v obvodě).<br />
Ve většině simulátorů jsou veškeré parametry tohoto modelu navíc teplotně závislé.<br />
V některých programech (PSpice, MC4) je použit globální model Gumellův-Poonův<br />
(Obr. 4.4), který má pouze jeden zdroj proudu, avšak řízený dvěma proudy (v obou směrech).<br />
Podrobněji simuluje veškeré jevy v tranzistoru (i parazitní jevy vzhledem k substrátu).<br />
Podrobný Gumellův-Poonův model v obvodovém simulátoru PSpice obsahuje šest diod (dvě<br />
vzhledem k substrátu), tři rezistory a šest nelineárních kapacitorů. Kvazisaturační jev je<br />
simulován dalším řízeným zdrojem (VCCS). V programu PSpice model obsahuje 59<br />
nastavitelných parametrů (řada z nich je však pro danou třídu tranzistorů stejná). Tento model<br />
dokonale postihuje i teplotní závislosti a šumové vlastnosti tranzistorů.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 35<br />
C<br />
R C<br />
R B<br />
C R<br />
R E<br />
i R<br />
i C<br />
= f(i R<br />
, i F<br />
, T)<br />
B<br />
C F<br />
i F<br />
Obr. 4.4: Gumellův-Poonův model bipolárního tranzistoru.<br />
4.5.2 Specifikace parametrů BJT<br />
Na jednom příkladě evropského bipolárního tranzistoru BC 107A si ukážeme<br />
specifikaci jeho parametrů v knihovně Pspice (Ebipolar.lib).<br />
Tab. 4.2: Parametry tranzistoru v knihovně PSpice.<br />
Library of European Bipolar Transistor Models<br />
Small-Signal Bipolar Transistors<br />
model BC107A NPN (Is=7.049f Xti=3 Eg=1.11 + Vaf=116.3 Bf=375.5 Ise=7.049f<br />
Ne=1.281 Ikf=4.589 +Nk=.5 Xtb=1.5 Br=2.611 Isc=121.7p Nc=1.865 + Ikr=5.313<br />
Rc=1.464 Cjc=5.38p Mjc=.329 Vjc=.6218 + Fc=.5 Cje=11.5p + Mje=.2717 Vje=.5<br />
Tr=10n + Tf=451p Itf=6.194 Xtf=17.43 Vtf=10)<br />
* PHILIPS pid=bc107a case=TO18<br />
4.5.3 Lokální lineární modely BJT<br />
Lokální lineární modely popisují bipolární tranzistor v okolí pracovního bodu a to jen<br />
pro malé signály (změny obvodových veličin).<br />
Rozlišujeme je podle toho kolik obsahují řízených zdrojů:<br />
• obsahují jeden řízený zdroj,<br />
• obsahují dva řízené zdroje.<br />
Další dělení:<br />
• jednoduchý model se základními diferenčními parametry (g m a r),<br />
• modely s dvojbranovými parametry (z, y, h a j.),<br />
• fyzikální modely s technologickými parametry.<br />
Jednoduchý model vychází z linearizovaného popisu BJT se základními diferenčními<br />
parametry – přenosovou vodivostí g m (strmostí S ) a odporů r CE, r BE , dle následující soustavy<br />
rovnic ( 4.20 )<br />
i<br />
B<br />
1<br />
1<br />
= ⋅ uBE<br />
, (a) iC<br />
= g<br />
m<br />
⋅ uBE<br />
+ ⋅ uCE<br />
r<br />
r<br />
BE<br />
E<br />
CE<br />
(b) ( 4.20 )
36 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
kde u, i jsou změny obvodových veličin (∆), způsobené zpracováním signálů. Těmto<br />
rovnicím ( 4.20 ) odpovídá obvodový model na Obr. 4.5.<br />
i B<br />
B<br />
C<br />
i C<br />
u BE<br />
r BE<br />
g m<br />
*u BE<br />
r CE<br />
u CE<br />
Obr. 4.5: Jednoduchý model BJT se základními diferenčními parametry.<br />
E<br />
Dvojbranové modely dělíme podle použitých parametrů:<br />
• modely admitanční (Y) vhodné pro oblast VF (snadno se měří),<br />
• modely impedanční (Z),<br />
• modely hybridní (H) vhodné pro oblast NF,<br />
• a další (G, A, K).<br />
Použité parametry pro pomalé signály uvažujeme jako reálné, pro rychlé (vf) signály<br />
pak jako komplexní, čímž vhodně postihneme setrvačné vlastnosti tranzistoru. Hodnoty<br />
parametrů závisí nejen na typu tranzistoru, ale i na nastavení pracovního bodu. Dají se<br />
vzájemně přepočítat (existují přepočtové tabulky). Často lze některé parametry zanedbat a<br />
model zjednodušit.<br />
i B<br />
u BE<br />
B<br />
C i C<br />
y 12<br />
u CE<br />
y 11<br />
y u<br />
y 21<br />
u 22 CE<br />
BE<br />
E<br />
Obr. 4.6: Dvojbranový model s y-parametry.<br />
Nejpoužívanější dvojbranový model bipolárního tranzistoru, pro oblast vyšších<br />
kmitočtů a pro zapojení se společným emitorem, je model s admitančními parametry na<br />
Obr. 4.6, který odpovídá rovnicím<br />
⎡I<br />
⎢<br />
⎣I<br />
B<br />
C<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
=<br />
⎡ y<br />
⎢<br />
⎣y<br />
11e<br />
21e<br />
y<br />
y<br />
12e<br />
22e<br />
⎤ ⎡U<br />
⎥.<br />
⎢<br />
⎦ ⎣U<br />
Pro ilustraci v Tab. 4.3 uvádíme příklad hodnot těchto parametrů.<br />
Tab. 4.3: Hodnoty parametrů y.<br />
Tranzistor KC 147<br />
Q: U CE = 6 V, I C = 1mA<br />
BE<br />
CE<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
. ( 4.21 )<br />
y 11 = 450 µS,<br />
y 21 = 45 mS,<br />
y 12 = - 0,5 µS,<br />
y 22 = 10 µS.<br />
Poznamenejme, že tyto parametry jsou různé pro různá zapojení tranzistoru: SE, SC,<br />
SB. Možný je jejich vzájemný přepočet. Nejpoužívanější jsou parametry měřené v zapojení<br />
SE.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 37<br />
i B<br />
B<br />
h 11 C i C<br />
h 22<br />
u BE<br />
h 12<br />
u CE<br />
h 21<br />
i B<br />
u CE<br />
Obr. 4.7: Dvojbranový model s h-parametry.<br />
Pro oblast NF se lépe hodí dvojbranový model s hybridními parametry na Obr. 4.7,<br />
který odpovídá rovnicím<br />
⎡U<br />
⎢<br />
⎣ I<br />
BE<br />
C<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
=<br />
⎡h<br />
⎢<br />
⎣h<br />
11e<br />
21e<br />
h<br />
h<br />
12e<br />
22e<br />
⎤ ⎡ I<br />
⎥.<br />
⎢<br />
⎦ ⎣U<br />
V Tab. 4.4 opět uvádíme příklad hodnot těchto parametrů.<br />
Tab. 4.4: Hodnoty parametrů h.<br />
Tranzistor KC 507<br />
Q: U CE = 6 V, I C = 1mA<br />
B<br />
CE<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
E<br />
. ( 4.22 )<br />
h 11 = 4 kΩ, h 12 = 1,8.10-4,<br />
h 21 = 310, h 22 = 27 µS.<br />
Vedle uvedených dvojbranových modelů se používají také fyzikální lokální modely,<br />
jejichž struktura je odvozena z fyzikální podstaty činnosti bipolárního tranzistoru. Tyto<br />
modely obsahují buď jeden nebo více řízených zdrojů. Jedním z nejčastěji používaných<br />
takovýchto modelů je Giacolettův model na Obr. 4.8. Charakteristický je uzlem vnitřní báze<br />
(B´). Podobné jsou i lokální modely ve tvaru T-článku nebo Π-článku.<br />
i B<br />
B<br />
r BB ’<br />
B’<br />
r B ’C<br />
C<br />
i C<br />
u BE<br />
r B’E<br />
u B’E<br />
g m<br />
u B’E<br />
r CE<br />
u CE<br />
Obr. 4.8: Giacolettův model bipolárního tranzistoru.<br />
Diferenční parametry bipolárního tranzistoru, používané v uvedených lokálních<br />
modelech, můžeme určit graficko-početní metodou z naměřených charakteristik. Například<br />
přenosovou vodivost g m (strmost tranzistoru) určíme ve výstupních charakteristikách tak, jak<br />
je naznačeno na Obr. 4.9. Ve výstupních charakteristikách určujeme i výstupní vnitřní odpor<br />
tranzistoru r CE Obdobně ve vstupních charakteristikách určujeme vstupní odpor tranzistoru<br />
r BE . Proudový zesilovací činitel β určujeme v charakteristikách proudových převodních.<br />
4.5.4 Modelování BJT v oblasti VF<br />
Na vlastnosti tranzistoru v oblasti vyšších kmitočtů mají zásadní vliv:<br />
• setrvačné vlastnosti BJT (přenosu signálu),<br />
• kmitočtová závislost proudových zesilovacích činitelů β (ω), α(ω),<br />
• parazitní kapacity C EB , C CB .<br />
E
38 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
výstupní<br />
charakteristiky<br />
i C<br />
∆ uBE<br />
u CE<br />
Obr. 4.9: Určení přenosové vodivosti tranzistoru.<br />
∆ i C<br />
U EA ∆iC<br />
gm<br />
=<br />
≈ 40 IC<br />
∆u<br />
BE<br />
U<br />
CE<br />
= konst<br />
Možnosti modelování:<br />
• dvojbranové parametry uvažovat jako komplexní a kmitočtově závislé (doplnit<br />
imaginární složky),<br />
• do obvodových modelů přidat akumulační prvky,<br />
• použít k popisu rozptylové parametry,<br />
• posuzování vf vlastností podle f mez , t on , t off .<br />
Doplnění modelů akumulačními prvky může ilustrovat na Giacolettovým modelu na<br />
Obr. 4.8. Ten pro oblast vf doplňujeme parazitními kapacitami C BE , C BC tak, jak je uvedeno<br />
na Obr. 4.10. Obdobně lze doplnit i ostatní lokální rezistivní modely.<br />
C B’C<br />
i B<br />
B<br />
r BB ’<br />
B’<br />
r B ’C<br />
C<br />
i C<br />
u BE<br />
r B’E<br />
C B’E<br />
u B’E<br />
g m<br />
u B’E<br />
r CE<br />
u CE<br />
E<br />
Obr. 4.10: Giacolettův model na VF.<br />
4.6 Modelování unipolárního tranzistoru<br />
4.6.1 Lokální lineární model FETu<br />
Polem řízený tranzistor (FET) obecně představuje nelineární, napětím (u GS ) řízený<br />
rezistor. V okolí klidového pracovního bodu ho lze linearizovat a nahradit lokálním modelem<br />
uvedeným na Obr. 4.11. Tento model vychází z popisu FET diferenčními parametry (g D , g T )<br />
pro malé změny obvodových veličin a vyjadřuje vztah<br />
i<br />
D<br />
= g ⋅u<br />
+ g ⋅u<br />
. ( 4.23 )<br />
D<br />
DS<br />
T<br />
GS
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 39<br />
Pro oblast VF signálů model doplníme kapacitory (mezi elektrodami), modelujícími<br />
setrvačné vlastnosti tranzistoru. Podobně můžeme tento model doplnit dalšími prvky,<br />
simulujícími i parazitní jevy a to různě u tranzistorů MOSFET a JFET.<br />
i G<br />
=0<br />
G<br />
D<br />
i D<br />
u GS<br />
g m<br />
*u GS<br />
g D<br />
u DS<br />
Obr. 4.11: Lokální lineární model unipolárního tranzistoru.<br />
4.6.2 Globální nelineární model FETu<br />
S<br />
Pro velké signály lze FET v prvním přiblížení modelovat nelineárním řízeným zdrojem<br />
(Obr. 4.12) i D = f(u DS , u GS , u SB ). Písmenem B je zde označen substrát (Basis). Model jako<br />
v předchozích případech doplníme rezistory R S, R D , upravující statické chování FETu.<br />
Setrvačné vlastnosti FETu, dané složitými mechanismy vytváření inverzního kanálu modelují<br />
kapacitory C GD , C GS (ty jsou obecně jsou nelineární a napěťově závislé) a C GD a C out .<br />
Takovýto model na Obr. 4.12 je jeden z mnoha používaných modifikací . Nazývá se podle<br />
svého autora Shichmanův. V podrobnějších modelech jsou ještě zahrnuty i jevy modulace<br />
délky kanálu a změny pohyblivosti nosičů náboje.<br />
C out<br />
D<br />
C GB<br />
B<br />
R D<br />
G<br />
C GD<br />
C GS<br />
i C<br />
= f (u DS<br />
, u GS<br />
, u SB<br />
)<br />
R S<br />
S<br />
Obr. 4.12: Globální model unipolárního tranzistoru.<br />
U Shichmanova modelu je řízený zdroj proudu popsán následujícími rovnicemi:<br />
i<br />
D<br />
= 0,<br />
pro u < U ,<br />
2<br />
iD = β ( 1+ λ uDS )( 2Usat uDS −uDS ) , pro uGS ≥ U<br />
T, uDS<br />
< Usat,<br />
( 4.24 )<br />
β<br />
iD = + uDS Usat uGS ≥ uDS<br />
≥<br />
2 1 2<br />
( λ ) , pro UT, Usat.<br />
Prahové napětí U T a saturační napětí U sat jsou dány následujícími vztahy<br />
UT = UT0 + γ ϕ + uSB − γ ϕ, Usat = uGS −UT<br />
( 4.25 )<br />
GS<br />
T
40 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Zde U T0 je prahové napětí při nulovém předpětí substrátu, γ je koeficient vlivu prostorového<br />
náboje substrátu, ϕ je povrchový potenciál substrátu, λ je činitel výstupní vodivosti<br />
(modeluje modulaci délky kanálu, jeho zkracování),. Nejdůležitější parametr modelu,<br />
proudový činitel β je dán rozměry kanálu.<br />
4.7 Modelování triody<br />
Vakuová trioda se doposud používá v koncových stupních velmi výkonných<br />
komerčních vysílačů. Lokální lineární model je shodný s modelem FETu na Obr. 4.11. Jsou<br />
však zde použitý jiné symboly (místo g m je vžitá strmost S) a zkratky (A-anoda, G-mřížka, K-<br />
katoda). Nelineární globální model vychází ze známé („třípolovinové“) rovnice popisující<br />
anodový proud<br />
3 / 2<br />
1<br />
* ( vGK<br />
k<br />
2<br />
* v<br />
AK<br />
)<br />
i<br />
A<br />
= k +<br />
( 4.26 )<br />
Tuto rovnici můžeme v PSpice modelovat odpovídajícími bloky ABM.<br />
4.8 Modelování funkčních bloků<br />
Nové technologie přinesly celou řadu nových funkčních bloků. S některými jsme se<br />
seznámili v kap.3.4.3. Stává se, že tyto bloky zatím nenajdeme v knihovně svého obvodového<br />
simulátoru. Můžeme je popsat definičními vztahy a ty modelovat řízenými zdroji, případně<br />
jinými funkčními bloky, které jsou v daném nástroji k dispozici.<br />
Jiná situace může nastat, když při studiu nějakého obvodu jsou výsledky, řečeno<br />
obrazně, zahlceny balastem a v něm zaniká studovaný jev. Do toho můžeme zahrnou i<br />
počáteční studium pro nás nového obvodu, kdy potřebujeme rychlá a jasná řešení, zda-li<br />
obvod plní očekávanou základní funkci.<br />
Takovéto modely (1. úrovně) zidealizovaného funkčního bloku vyjadřují pouze jeho<br />
základní vlastnosti. Nejčastěji modelují tyto základní parametry:<br />
• napěťový (proudový) přenos (zisk),<br />
• přenosové vodivosti (odpory).<br />
Nepostihují žádné parazitní vlastnosti. Použijeme je při prvotních simulacích obvodů,<br />
ověřujících základní funkce a principy. Obsahují pouze řízené zdroje (kap.3.4.2).<br />
Až potom postupně složitějšími modely studujeme parazitní jevy v daném bloku. Proto<br />
jsme v kap. 2.4 zavedli modely šesti úrovní. Blíže si to ukážeme na modelech<br />
nejpoužívanějšího funkčního bloku - reálného napěťového OZ.<br />
4.9 Modely reálného operačního zesilovače<br />
Na Obr. 4.13 je jednoduchý rezistivní model reálného napěťového OZ. Uvažujeme-li<br />
zde jediný reálný parametr a to je napěťový přenos A 0 = 10 5 (diferenční vstup s impedancí Z inp<br />
= ∞ a symetrický výstup s Z out = 0), modelujeme OZ jen pomocí zdroje napětí řízeného<br />
napětím (E1) s parametrem (gain) odpovídajícím A 0 . Jde tedy o nejjednodušší zidealizovaný<br />
model - 1. úrovně. V modelu 2. úrovně pak uvažujeme i vstupní a výstupní odpor<br />
s konkrétními hodnotami. Tyto parametry v PSpice můžeme variovat a studovat jejich vliv.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 41<br />
Obr. 4.13: Rezistivní model reálného OZ.<br />
Model 3. úrovně, aproximují kmitočtovou závislost zesílení A(f) reálného OZ s jedním<br />
dominantním pólem, odpovídající vztahu ( 3.19 ) je na Obr. 4.14. Zde zesílení má hodnotu<br />
A 0 = 10 5 a pól je na kmitočtu f 0 = 16 kHz. Kmitočtová závislost je simulována dolní propustí<br />
RC. Můžeme však použít i ABM bloky s definovaným Laplaceovým obrazem přenosu, např.<br />
v PSpice je blok ELAPLACE a tak simulovat i složitější závislosti (vícepólový model) Tyto<br />
modely používáme pro kmitočtovou (AC Sweep) i časovou (Transient) malosignálovou<br />
analýzu.<br />
Obr. 4.14: Jednopólový model reálného OZ.<br />
V některých případech, při zpracování větších signálů, nutno vzít v úvahu, že OZ je<br />
nelineární. Pracovní charakteristika (Obr. 3.10) vedle využívané lineární části má i dvě<br />
oblasti saturace. Lineární model nižší úrovně proto doplníme limitujícím nelineárním<br />
podobvodem. Příklad nelineárního modelu 4. úrovně reálného OZ je na Obr. 4.15. Vznikl<br />
doplněním jednopólového modelu (Obr. 4.14) dvěma diodami s předpětím, simulujícími<br />
omezení pracovní charakteristiky (saturaci OZ). Obvod je dále doplněn proudovými<br />
stejnosměrnými zdroji (I DC ), simulujícími proudovou (a nepřímo i napěťovou) nesymetrii<br />
vstupních obvodů OZ.<br />
Obr. 4.15: Nelineární model reálného OZ.<br />
Profesionální modely 5. úrovně (makromodely) byly vytvořené pro výrobce<br />
profesionály. Charakteristické jsou tím, že důležité pod<strong>obvody</strong>, které určují podstatné
42 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
vlastnosti daného funkčního bloku se modelují podrobně na diskrétní tranzistorové úrovni<br />
ostatní části ABM bloky a řízené zdroje. Makromodely od světových výrobců součástek jsou<br />
obsaženy v knihovně PSpice.<br />
Model 5. úrovně reálného OZ je na Obr. 4.16. Zde je vstupní diferenční zesilovač<br />
modelován podrobněji tranzistory. Další stupně pak pouze řízenými zdroji a RC prvky. Tento<br />
model dovoluje lépe simulovat vstupní impedance, proudovou a napěťovou nesymetrii,<br />
klidové proudy, nelineární pracovní charakteristiku vstup-výstup, diferenční i souhlasné<br />
zesílení i kmitočtové charakteristiky reálného OZ. V programu PSpice, je model z Obr. 4.16<br />
doplněn ještě dalšími prvky, simulujícími podružné parazitní jevy. Tento makromodel pak<br />
jako podobvod (.SUBCKT) najdeme v knihovně (LINEAR.LIB) v textové formě.<br />
Obr. 4.16: Makromodel (5. úrovně) reálného napěťového OZ.<br />
Obr. 4.17: Model 6. úrovně reálného OZ.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 43<br />
Nejvyšší, 6. úroveň, modelování funkčních bloků je simulace (většinou na počítači)<br />
jejich skutečných podrobných zapojení, v diskrétní tranzistorové podobě. Na Obr. 4.17 je<br />
schéma zapojení standardního (napěťového) operačního zesilovače simulovaného v programu<br />
Microcap MC-6. Tyto modely pak dovolují určit nejen vnější obvodové funkce, ale i veškeré<br />
obvodové veličiny uvnitř bloku. Jejich tvorba i řešení je však náročnější.<br />
4.10 Kontrolní otázky z kapitoly 4<br />
1) Uveďte co vše je nutno uvážit při tvorbě modelu skutečné obvodové součástky.<br />
2) Uveďte různé úrovně modelování a druhy modelů.<br />
3) Vysvětlete účel a způsob aproximace nelineárních charakteristik, kriteria shody.<br />
4) Které funkce používáme nejčastěji k aproximaci nelineárních charakteristik.<br />
5) Nakreslete obvodovou realizaci aproximace nelineární charakteristiky lomenou přímkou.<br />
6) Jak je v obvodovém simulátoru podrobně aproximována A-V charakteristika<br />
polovodičové diody<br />
7) Vysvětlete způsob určování parametrů diody aproximované exponenciálou.<br />
8) Nakreslete VF model polovodičové diody, postihující i setrvačné vlastností.<br />
9) Nakreslete a popište podrobný globální Ebersův-Mollův model bipolárního tranzistoru.<br />
10) Nakreslete a popište Ebersův-Mollův model bipolárního tranzistoru zjednodušený pro<br />
normální aktivní režim.<br />
11) Nakreslete a popište Gumell-Poonův model bipolárního tranzistoru.<br />
12) Vysvětlete linearizaci bipolárního tranzistoru. Jaké lokální lineární modely používáme<br />
13) Nakreslete a popište jednoduchý model bipolárního tranzistoru s diferenčními parametry<br />
g m , r BE , r CE .<br />
14) Nakreslete a popište lokální model bipolárního tranzistoru s y-parametry.<br />
15) Nakreslete a popište lokální model bipolárního tranzistoru s h-parametry.<br />
16) Nakreslete a popište Giacolettův model bipolárního tranzistoru.<br />
17) Ukažte jak doplníme rezistivní model bipolárního tranzistoru pro oblast VF, aby model<br />
simuloval i setrvačné jevy.<br />
18) Nakreslete a popište globální Shimanův model unipolárního tranzistoru (MOSFET).<br />
19) Nakreslete a popište lokální model unipolárního tranzistoru (FET).<br />
20) Nakreslete a popište jednopólový model (3. úrovně) standardního OZ.<br />
21) Na modelu standardního OZ blíže ukažte vlastnosti nelineárních modelů (4. úrovně).<br />
22) Na makromodelu standardního OZ blíže ukažte vlastnosti modelů 5. úrovně.<br />
5 Elektronický obvod jako lineární dynamická soustava<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty s lineární dynamickou soustavou představující<br />
elektronický obvod, její charakteristickou rovnicí, řešením stability a oscilačních<br />
podmínek, se zpětnou vazbou a jejím vlivem na vlastnosti obvodu.<br />
5.1 Uzavřená soustava a její linearizovaný popis<br />
Složitější elektronický obvod lze chápat tak, že se skládá z jistých podobvodů a že tak<br />
představuje dynamickou soustavu. V této soustavě sledujeme časové průběhy konečného<br />
počtu obvodových veličin a jejich vzájemnou interakci. Nejčastěji nás zajímá odezva soustavy<br />
na určité buzení.
44 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Uzavřenou lineární dynamickou soustavu lze popsat homogenní lineární diferenciální<br />
rovnicí n-tého řádu<br />
n<br />
n−1<br />
d x d x d x<br />
+ a<br />
−1 + ... + a1<br />
+ a0<br />
x = 0<br />
n n n−1<br />
( 5.1 )<br />
dt dt<br />
dt<br />
kde x je vybraná obvodová veličina.<br />
Rovnici ( 5.1 ) lze zobecnit a chápat ji jako rovnici vektorovou, kde x r je vektor<br />
obvodových veličin. Laplaceovou transformací této rovnice dostaneme její obraz<br />
n<br />
n−1<br />
( p + an−<br />
1<br />
p + ... + a1<br />
p + a0<br />
) X ( p)<br />
= 0<br />
( 5.2 )<br />
Za předpokladu, že X ( p)≠ 0 , pak se musí nule rovnat mnohočlen v závorce, tedy platí<br />
( p n<br />
n−1<br />
+ an−<br />
1<br />
p + ... + a1p+ a0)<br />
= 0 ( 5.3 )<br />
Vztah ( 5.3 )se nazývá charakteristická rovnice soustavy. Mnohočlen charakteristické<br />
rovnice, který označíme obecně R(p), můžeme rozložit na součin kořenových činitelů<br />
R( p) = a ( p− p& ) = 0 . ( 5.4 )<br />
n<br />
n<br />
∏<br />
k = 1<br />
k<br />
Charakteristickou rovnici můžeme také získat z popisu lineárního obvodu metodou<br />
uzlových napět. Uvážíme-li ve vztahu I = YU, že soustava není buzena I = 0, pak uvedená<br />
rovnice má netriviální řešení (U ≠ 0), když položíme determinant matice Y roven nule<br />
det Y = ∆ = 0. ( 5.5 )<br />
Věta 5.1: Získání charakteristické rovnice z popisu obvodu.<br />
Charakteristickou rovnici tedy získáme, sestavíme-li admitanční matici obvodu, vypočítáme<br />
její determinant a položíme ho roven nule.<br />
Poznamenejme, že obdobná věta platí pro matici impedanční nebo hybridní.<br />
Charakteristickou rovnici však můžeme získat i jinak, platí totiž následující věta.<br />
Věta 5.2: Získání charakteristické rovnice z přenosu napětí<br />
Známe-li u soustavy, chápané jako dvojbran (kap. 2.7), přenos napětí ( 2.2 ), který je obecně<br />
dán jako podíl dvou plynomů ( 2.5 ), pak charakteristickou rovnici získáme z jeho<br />
jmenovatele položením D(p) = 0.<br />
Charakteristická rovnice popisuje základní<br />
vlastnosti obvodu, zda je obvod stabilní či nikoliv.<br />
Určuje přechodné děje v této soustavě. A to nejen v<br />
soustavě uzavřené (nebuzené), ale i v odpovídající<br />
soustavě buzené. U buzené soustavy musíme však<br />
uvažovat i vliv vnějších obvodů - budicích zdrojů a<br />
zátěže. V případě buzení zdroji napětí<br />
(předpokládáme ideálními), musíme při určování<br />
charakteristické rovnice vstupní bránu zkratovat.<br />
Obr. 5.1: Aktivní obvod 4. řádu.<br />
Příklad 5.1: Aktivní obvod 4. řádu a jeho charakteristická rovnice.<br />
Na Obr. 5.1 je lineární autonomní obvod s unipolárním tranzistorem a čtyřmi<br />
akumulačními prvky, tedy obvod 4. řádu. FET je modelován parametry g T a g D . Odvoďte<br />
charakteristickou rovnici obvodu.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 45<br />
Řešení:<br />
Metodou uzlových napětí sestavíme admitanční matici tohoto obvodu.<br />
Y =<br />
(1): (G)<br />
(1): (G) (2): (D)<br />
1<br />
pC1 + G2<br />
+<br />
pL<br />
− pC 1<br />
(2): (D) g pC<br />
T<br />
−<br />
1<br />
2<br />
1<br />
pC1<br />
+ gD<br />
+<br />
pL<br />
3<br />
( 5.6 )<br />
Vypočítáme determinant této matice a položíme ho roven nule<br />
1<br />
1<br />
det Y = ∆ = ( pC1 + G2<br />
+ )( pC1<br />
+ gD<br />
+ ) - ( gT − pC1 )( − pC<br />
pL2<br />
pL<br />
1<br />
) = 0, ( 5.7 )<br />
3<br />
čímž dostaneme hledanou charakteristickou rovnici, kterou dále upravíme do tvaru<br />
a 4 p 4 + a 3 p 3 + a 2 p 2 + a 1 p + a 0 = 0 ( 5.8 )<br />
kde jednotlivé koeficienty jsou dány následujícími symbolickými vztahy<br />
a 0 = 1, a 1 = G 2 L 2 + g D L 3 , a 2 = L 3 (C 1 + C 3 ) + L 2 (C 1 + G 2 L 3 g D ),<br />
( 5.9 )<br />
a 3 = L 2 L 3 [C 1 (G 2 + g D + g T ) + C 3 G 2 ] , a 4 = C 1 C 3 L 2 L 3<br />
Přechodný děj v soustavě obvodů může být:<br />
• aperiodický,<br />
• periodický (kmitavý)<br />
o tlumený,<br />
o netlumený (oscilace).<br />
5.2 Oscilační podmínky<br />
Za určitých okolností mohou v obvodě vzniknout oscilace. Oscilační podmínky, kdy je<br />
obvod na mezi stability, dostaneme obecně tak, že do charakteristické rovnice ( 5.3 )<br />
dosadíme za proměnnou p = jω a rovnici rozložíme na reálnou a imaginární část<br />
Re [R(jω)] = 0, Im [R(jω)] = 0. ( 5.10 )<br />
Tyto dvě oscilační podmínky jsou základem lineární teorie oscilátorů. Často jsou<br />
modifikovány do tvaru podmínky modulové<br />
Mod [R(jω)] = 0, ( 5.11 )<br />
a podmínky fázové<br />
Arg [R(jω)] = k 360 o , k = 0,1,2,3 ,... ( 5.12 )<br />
V případě obvodů se zpětnou vazbou vztah pro charakteristickou rovnici ( 5.3 )<br />
přechází do následujícího tvaru<br />
R(p) = 1 - β(p)A(p) = 0 . ( 5.13 )<br />
Pak oscilační podmínky lze upravit do další velmi používané modifikace. Pro podmínku<br />
modulovou<br />
Mod[β(jω)A(jω)] = β A = 1, ( 5.14 )<br />
a argumentovou (fázovou)<br />
Arg [β(jω)A(jω)] = ϕ A + ϕ B = k 360 o , k = 0,1,2,3 ,. ( 5.15 )<br />
Příklad 5.2:<br />
Oscilační podmínky v Colpittsově obvodě.
46 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Stanovme oscilační podmínky u Colpittsova oscilátoru (kap. 13.4), jehož<br />
zjednodušené principielní schéma je na Obr. 5.2. Unipolární tranzistor je zde modelován<br />
pouze přenosovou vodivostí g T<br />
Obr. 5.2: Colpittsův oscilátor<br />
Řešení:<br />
Obdobně jako v předchozím příkladě nejprve sestavíme admitanční matici uvažovaného<br />
obvodu z Obr. 5.2.<br />
(1): (G) (2): (D)<br />
(1): (G) 1<br />
1<br />
Y =<br />
pC1<br />
+<br />
−<br />
pL + R<br />
pL + R<br />
( 5.16 )<br />
(2): (D) 1<br />
1<br />
−<br />
pC2<br />
+<br />
pL + R<br />
pL + R<br />
Vypočítáme její determinant a položíme ho roven nule,čímž získáme charakteristickou rovnici<br />
1<br />
1<br />
1 1<br />
det Y = ∆ = ( pC1<br />
+ )( pC2<br />
+ ) - ( gT − )( −<br />
pL + R pL + R pL + R pL + R ) = 0 ( 5.17 )<br />
Úpravou pak<br />
p 3 C 1 C 2 L + p 2 C 1 C 2 R + p (C 1 + C 2 ) +g T = 0. ( 5.18 )<br />
Dosadíme za proměnnou p = jω a charakteristickou rovnici rozložíme na reálnou a<br />
imaginární část, čímž získáme dvě hledané podmínky oscilací. Reálná část<br />
- ω 2 C 1 C 2 R +g T = 0, ( 5.19 )<br />
a imaginární část charakteristické rovnice<br />
- jω 3 C 1 C 2 L+jω (C 1 + C 2 ) = 0. ( 5.20 )<br />
Z druhé oscilační podmínky můžeme vypočítat kmitočet generovaného signálu<br />
ω osc<br />
=<br />
1<br />
L CC 1 2<br />
C + C<br />
1 2<br />
.<br />
( 5.21 )<br />
5.3 Stabilita soustav linearizovaných obvodů<br />
Soustava obvodů je stabilní, když přechodný děj v ní po určitém čase skončí. Budíme-li<br />
obvod jednotkovým impulsem δ(t), jehož Laplaceův obraz L [δ(t)] = 1, pak výstupní napětí je
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 47<br />
n<br />
P( p)<br />
P pk<br />
pt<br />
U2<br />
( p) K( p)<br />
1<br />
e<br />
R( p) $ ( )<br />
= = = ∑ k R p<br />
k<br />
= 1 ′( k<br />
)<br />
( 5.22 )<br />
kde p k jsou póly přenosu a kořeny charakteristické rovnice. Zpětnou Laplaceovou<br />
transformací dostaneme časový průběh<br />
n<br />
pt<br />
u2<br />
()= t ∑ U k<br />
e<br />
k<br />
. ( 5.23 )<br />
k ′= 1<br />
Libovolně dlouhý přechodný děj i tak jednou skončí, takže v limitě t → ∞ bude u 2 (t) = 0 a<br />
podle ( 5.23 ) to bude tehdy, když pro kořeny p k bude platit<br />
pkt<br />
lim e = 0 . ( 5.24 )<br />
t→∞<br />
Z uvedeného vyplývá důležitý závěr, který můžeme použít jako následující větu.<br />
Věta 5.3: Základní kriterium pro posouzení stability.<br />
U stabilní soustavy obvodů kořeny charakteristické rovnice (póly přenosové funkce)<br />
musí ležet v levé otevřené polovině roviny p, nebo-li Re [p k ] < 0.<br />
Další nutnou, nikoliv však postačující, podmínkou stabilní soustavy je:<br />
Věta 5.4: Podmínka stabilní soustavy.<br />
Polynom charakteristické rovnice ( 5.3 ) má všechny součinitele (a n ) kladné, je tzv.<br />
striktním Hurwitzovým polynomem.<br />
Leží-li jednoduché kořeny (póly) na imaginární ose, je soustava na mezi stability.<br />
Nestabilní je taková soustava, jejíž póly leží v pravé polovině roviny p a nebo vícenásobné<br />
póly leží na imaginární ose.<br />
Znalost rozložení kořenů charakteristické rovnice, a tím posouzení stability dané<br />
soustavy obvodů, dnes umožňuje řada matematických programů (MathCAD, MATLAB aj.).<br />
Přesto si ukážeme některá jednoduchá kriteria a algoritmy vyšetřování stability linearizované<br />
soustavy obvodů.<br />
5.4 Nyquistovo kriterium<br />
Stabilitu soustavy se zpětnou vazbou, s přenosovou funkcí a kmitočtově závislými<br />
parametry<br />
A( j )<br />
K( jω)<br />
= ω<br />
( 5.25 )<br />
1 − β ( j ω ) A( j ω ),<br />
lze posoudit z průběhu hodografu T(jω) přenosu otevřené smyčky<br />
T( jω) = 1−<br />
β( jω) A( jω)<br />
. ( 5.26 )<br />
Věta 5.5: Nyquistovo kriterium.<br />
Soustava se zpětnou vazbou je stabilní když hodograf T(jω) přenosu otevřené smyčky,<br />
při změně kmitočtu 0 ≤ ω ≤ ∞, neobepne kritický bod B ≡ [ 1, j0].<br />
Tak je tomu v případě na Obr. 5.3a, kde bod B leží vně uzavřené plochy hodografu<br />
T(jω). Je-li tomu naopak a kritický bod B leží uvnitř plochy (Obr. 5.3b), soustava je<br />
nestabilní. Na Obr. 5.3c je případ hodografu tzv podmíněně stabilní soustavy. Při nepatrné
48 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
změně parametrů obvodu se kritický bod může lehce dostat dovnitř uzavřené plochy a<br />
soustava se stane nestabilní. Tomuto stavu se v praxi pochopitelně vyhýbáme.<br />
Poznamenejme, že někteří interpreti Nyquistova kriteria uvažují činitel zpětné vazby<br />
β < 0, přenos ( 5.25 ) má ve jmenovateli znaménko plus a kritický bod pak je $B≡<br />
[-1, j0]<br />
(obr. 6-4d). Z průběhu hodografu T(jω) můžeme také rozhodnout o záloze zisku A m resp. o<br />
záloze fáze ϕ m , kterou máme, než se stane soustava nestabilní, díky změně některých jejich<br />
parametrů.<br />
Stabilní<br />
podmíněně stabilní<br />
a) b)<br />
Nestabilní<br />
soustava<br />
Záloha<br />
zisku<br />
Jiná interpretace<br />
(bod B= -1)<br />
Obepíná kritický<br />
bod B = 1<br />
Obr. 5.3: Nyquistovo kriterium.<br />
Záloha fáze<br />
c) d)<br />
5.5 Bodeho kriterium<br />
Je to další praktické kriterium, aplikovatelné na soustavu se zpětnou vazbou, kdy<br />
známe modulovou kmitočtovou charakteristiku zpětnovazebního dvojbranu β(jω).<br />
Modulovou kmitočtovou charakteristiku vyšetřovaného dvojbranu A vyjádříme v decibelech<br />
AdB ( ω) = 20 log A( ω)<br />
( 5.27 )<br />
a podle Bodeho ji aproximujeme lomenou přímkou (Obr. 5.4). Do tohoto tzv. Bodeho<br />
diagramu zakreslíme charakteristiku zpětnovazebního dvojbranu<br />
−1<br />
1<br />
βdB<br />
( ω) = 20 log ( 5.28 )<br />
βω ( )<br />
aproximovanou také lomenou přímkou (Obr. 5.4). Podle Bodeho kriteria pak zkoumáme, jak<br />
se tyto charakteristiky ve svém průsečíku P vzájemně přibližují.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 49<br />
Věta 5.6: Bodeho kriterium<br />
Obvod bude stabilní pokud rychlost vzájemného přibližování modulové<br />
charakteristiky přímého přenosu a inverzního přenosu zpětné vazby bude před jejich<br />
průsečíkem rovna nebo menší než 20 dB/dek.<br />
V jiném případě, při větší rychlosti vzájemného přibližování (a to již od 40 dB/dek) je<br />
fázová bezpečnost nulová a obvod se zcela jistě rozkmitá.<br />
Na Obr. 5.4 je tedy bod P stabilní (rychlost přibližování je 20 dB/dek). To odpovídá<br />
vhodně vybranému aktivnímu prvku (OZ). Při změně aktivního prvku, který má větší zesílení<br />
a vyšší mezní kmitočet a modulovou charakteristiku A dB (ω)nakreslenou čárkovaně, bude<br />
průsečík až v bodě P $ . Zde je rychlost přibližování 40 dB/dek a soustava je nestabilní.<br />
Obr. 5.4: Vyšetřování stability Bodeho kriteriem.<br />
5.6 Zpětná vazba v elektronických obvodech<br />
Zpětná vazba (ZV) má pro analogové <strong>obvody</strong> velký význam. Pomocí ní můžeme<br />
realizovat <strong>obvody</strong> s vysokou stabilitou a lineární pracovní charakteristikou, i když samotné<br />
dílčí prvky jsou nelineární a velmi nestabilní. Pomocí ZV lze také dosáhnout podstatných<br />
změn parametrů a obvodových funkcí původního obvodu (např. zesilovače).<br />
ZV se široce využívá, aniž si to uvědomujeme, i v jiných dynamických (technických i<br />
přírodních) soustavách. Úmyslně byla ZV poprvé použita a také teoreticky rozebrána právě<br />
v elektrotechnice (teorie oscilátorů, úprava vlastností zesilovačů). Daleko větší pozornosti a<br />
rozpracování se ji však dostalo v kybernetice a teorii řízení.<br />
5.6.1 Princip zpětné vazby<br />
Jak samotný název zpětné vazby říká, část výstupního signálu (X 2 ) se přivádí zpět (Obr.<br />
5.5), jako zpětnovazební signál (X β ), přes zpětnovazební článek (převážně pasivní kmitočtově<br />
závislý) s přenosem β, na vstupní bránu obecného dvojbranu s přenosem A, a to buď ve fázi<br />
nebo v protifázi se vstupním signálem (X 1 ).
50 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
X 1<br />
X β<br />
X 2<br />
+<br />
X 0<br />
A<br />
β<br />
X 2<br />
Obr. 5.5: Blokové schéma soustavy se zpětnou vazbou.<br />
Ve složitých analogových obvodech rozlišujeme lokální a globální ZV (malé a velké<br />
smyčky ZV). Velké smyčky ZV obepínají celý obvod a především určují (zdokonalují) jeho<br />
vlastnosti. V několika stupňovém obvodě lokální ZV slouží především ke stabilizaci<br />
pracovních bodů jednotlivých stupňů. Vedle úmyslně zavedených ZV existují i nežádoucí ZV<br />
(např. dané zpětným přenosem tranzistoru) a také ZV parazitní a neodstranitelné, které se<br />
snažíme pouze potlačit..<br />
5.6.2 Základní rovnice zpětné vazby<br />
V blokovém schématu soustavy se ZV (Obr. 5.5) je vlastní dvojbran A obecně popsán<br />
přenosem<br />
X<br />
2<br />
A = . ( 5.29 )<br />
X<br />
1<br />
Zpětnovazební člen obdobně přenosem<br />
β<br />
β = X ( 5.30 )<br />
X 2<br />
kde signály X mohou být jak napětí (U) tak i proudy (I). Oba tyto přenosy jsou obecně<br />
funkcemi kmitočtu A(p), β(p) resp. A(jω), β( jω). V součtovém členu (Obr. 5.5) se získá<br />
signál<br />
X 0 = X 1 + X 2 ( 5.31 )<br />
Přenos celé soustavy se ZV lze odvodit následujícím způsobem<br />
K<br />
X 2<br />
= =<br />
X X<br />
1<br />
0<br />
X<br />
2<br />
− X<br />
=<br />
1−<br />
X<br />
X<br />
X<br />
X<br />
2<br />
0<br />
2<br />
X<br />
X<br />
A<br />
=<br />
1 − A<br />
β β 2<br />
β<br />
0<br />
( 5.32 )<br />
Získali jsme velmi užitečný Blackův vztah ( 5.32 ). Z něj je patrno, že ZV výrazně<br />
ovlivňuje výsledný přenos soustavy K. Ten může být větší nebo menší než původní přenos<br />
samotného dvojbranu A (bez ZV). Podle toho rozlišujeme ZV kladnou (K >A) nebo ZV<br />
zápornou. Bližší dělení ZV je včetně potřebných vztahů uvedeno v Tab. 5.1.<br />
V případě silné záporné ZV je přenos celé soustavy ( 5.32 ) dán pouze zpětnovazebním<br />
činitelem (β). Pak kmitočtové vlastnosti celé soustavy jsou dány pouze vlastnostmi<br />
zpětnovazebního obvodu a dvojbran A vlastnosti soustavy skoro vůbec neovlivňuje. To platí
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 51<br />
např. v obvodech s operačním zesilovačem, kde A je velmi velké, ale již od jednotek Hz<br />
kmitočtově závislé, proto skoro vždy zavádíme silnou zápornou ZV, kde K = - 1/β.<br />
Tab. 5.1: Základní rozdělení zpětných vazeb.<br />
Druh ZV<br />
Přenos otevřené<br />
smyčky<br />
Vratný rozdíl Přenos v soustavě<br />
kladná ZV 0 < β A < 1 |1 - β A| < 1 K > A<br />
oscilace β A = 1 |1 - β A| = 0 K = ∞<br />
záporná ZV β A < 0 |1 - β A| > 1 K < A<br />
silná záporná ZV | β A| >> 1 |1 - β A|≈ - β A K = - 1/β<br />
bez ZV β A = 0 |1 - β A| = 1 K = A<br />
5.6.3 Druhy zpětné vazby dle zapojení<br />
Podle způsobu propojení dvojbranů A, β zátěže Z a budicího zdroje rozlišujeme zpětnou<br />
vazbu:<br />
a) dle zapojení vstupů: b) dle zapojení výstupů:<br />
• ZV sériová,<br />
• ZV proudová,<br />
• ZV paralelní,<br />
• ZV napěťová.<br />
Blíže viz. následující Tab. 5.2.<br />
Tab. 5.2: Rozdělení zpětných vazeb dle zapojení.
52 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
5.6.4 Vliv zpětné vazby na parametry obvodu<br />
Vstupní impedance soustavy se zpětnou vazbou je určena zapojením vstupních bran<br />
dvojbranů A, β (Obr. 5.6). Na propojení výstupů vůbec nezáleží. Pro sériovou ZV (Obr.<br />
5.6a) odvodíme<br />
U U − U U ⎛ U ⎞ ⎛ U X ⎞<br />
1 0 β 0 β A β 2 A<br />
Zvst<br />
= = = ⎜1−<br />
⎟ = Zvst<br />
⎜1−<br />
⎟ = Zvst<br />
( 1−β A)<br />
( 5.33 )<br />
I1<br />
I1<br />
I1 ⎝ U<br />
0⎠<br />
⎝ X<br />
2<br />
U<br />
0 ⎠<br />
Pro vstupní impedanci resp. admitanci při paralelní ZV (Obr. 5.6b) lze odvodit obdobné<br />
vztahy:<br />
A<br />
Zvst<br />
A<br />
Zvst<br />
=<br />
Yvst<br />
= Yvst<br />
( 1−β A)<br />
. ( 5.34 )<br />
( 1−<br />
βA)<br />
,<br />
Obr. 5.6: Vstupní impedanci soustavy se zpětnou vazbou.<br />
Výstupní impedance soustavy se zpětnou vazbou je podobně určena zapojením<br />
výstupních bran dvojbranů A a β (Tab. 5.2). Na propojení jejich vstupů nezáleží. Pro<br />
proudovou ZV lze odvodit následující vztah<br />
( )<br />
A<br />
Z = Z 1−β A<br />
( 5.35 )<br />
vyst<br />
vyst<br />
pro napěťovou ZV platí pak duálně<br />
Z<br />
vyst<br />
=<br />
Z<br />
A<br />
vyst<br />
( 1−<br />
βA)<br />
,<br />
( )<br />
A<br />
Y = Y 1−β A .<br />
( 5.36 )<br />
vyst<br />
vyst<br />
Zpětná vazba má podstatný vliv i na kmitočtové charakteristiky soustavy. Na Obr.<br />
5.7a je znázorněn vliv ZV na modulovou charakteristiku K(ω). Vidíme, že záporná ZV<br />
snižuje zesílení, přenos K (-) < K, ale rozšiřuje šířku pásma B (-) > B. Při kladné ZV je tomu<br />
naopak. Přibližně platí vztah<br />
( + ) ( + ) ( −) ( −<br />
A B = K B = K B<br />
) . ( 5.37 )<br />
0 A 0 K 0 K<br />
Z Obr. 5.7b je patrný vliv ZV na dynamiku soustavy a nelineární zkreslení. Záporná<br />
(kladná) ZV zvětšuje (zmenšuje) lineární část pracovní charakteristiky u 2 = f(u 1 ).<br />
Záporná zpětná vazba výrazně ovlivňuje i stabilitu hodnoty celkového zesílení K,<br />
snižuje vliv aktivního prvku (závislosti A(ω)) na hodnotu i závislost K(ω).
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 53<br />
Obr. 5.7: Vliv zpětné vazby na charakteristiky obvodu.<br />
a) modulovou charakteristiku, b) pracovní charakteristiku vstup-výstup.<br />
5.6.5 Zapojení zpětné vazby v zesilovačích<br />
a<br />
Z předchozí kapitoly se dá učinit stručný závěr, že záporná ZV má pozitivní vliv na<br />
vlastnosti zesilovače. Proto ji najdeme v každém praktickém zapojení a často nejen jednu.<br />
Rozlišujeme ZV:<br />
• dle umístění:<br />
o zpětnou vazbu lokální (místní) - v jednom stupni,<br />
o zpětnou vazbu globální (celkovou) - přes více stupňů,<br />
• dle vlivu:<br />
o zpětnou vazbu signálovou - základní ZV,<br />
o zpětnou vazbu driftovou - doplňková ZV pouze pro pomalé změny (teplota,<br />
stárnutí).<br />
Posledně jmenovaná lokální driftová záporná zpětná vazba slouží ke stabilizaci<br />
pracovního bodu aktivního prvku, k otlačení vlivu jeho stárnutí a hlavně vlivu změny teploty.<br />
Praktické příklady zapojení driftové ZV, pro stabilizaci pracovního bodu tranzistorového<br />
stupně budou uvedeny ve zvláštní kapitole.<br />
Příklad 5.3: Tranzistorový zesilovač se zpětnou vazbou.<br />
Na Obr. 5.8a je tranzistorový zesilovač se zpětnou vazbou. Definujte zpětnou vazbu a<br />
odvoďte parametry této soustavy.<br />
Řešení:<br />
Jde o lokální zápornou zpětnou vazbou. Při vzrůstu proudu i E vzroste úbytek napětí na<br />
R E a ten odbuzuje vstupní bránu tranzistoru (je fázově otočen vůči vstupnímu napětí). Vazba<br />
je to proudová, R E slouží jako převodník I → U.<br />
Vstupní <strong>obvody</strong> původního zesilovače a zpětnovazebního degenerovaného dvojbranu,<br />
tvořeného pouze R E jsou zapojeny do série. Jde tedy o vazbu proudově sériovou, což lépe<br />
pochopíme z náhradního obvodu na Obr. 5.8b, účelově nakresleného v této podobě.<br />
Zpětnovazební napětí u β vzniká jako úbytek u β = -i E R E = i 2 R E . Výstupní napětí je<br />
u 2 = -i C R C = i 2 R C , takže činitel zpětné vazby pro napětí se dá jednoduše odvodit dle vztahu
54 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
~<br />
β<br />
U<br />
U<br />
IR<br />
R<br />
β 2 E E<br />
= = =<br />
U<br />
2<br />
IR<br />
2 C<br />
RC<br />
.<br />
( 5.38 )<br />
V tomto případě, kdy se jedná o proudově sériovou ZV, nás však bude více zajímat<br />
činitel zpětné vazby, definovaný dle Tab. 5.2 následujícím vztahem<br />
U<br />
β I2<br />
RE<br />
β = = = R<br />
I I<br />
2<br />
2<br />
E<br />
( 5.39 )<br />
Obr. 5.8: Tranzistorový zesilovač se zpětnou vazbou.<br />
a) Zjednodušené schéma, b) náhradní schéma se ZV, c) náhradní schéma bez ZV.<br />
K určení parametru A původního dvojbranu (zesilovače bez ZV) si nakreslíme náhradní<br />
schéma na Obr. 5.8c. V Obr. 5.8b odstraníme ZV, při čemž poměry ve vstupní i výstupní<br />
části obvodu musí zůstat zachovány. Při kreslení vstupní části rozpojíme výstupní smyčku<br />
(uvažujeme I 2 = 0) a obdobné provedeme pro výstupní část. Z Obr. 5.8c určíme podle<br />
Tab. 5.2 původní přenosovou vodivost<br />
I2<br />
A= GT<br />
= =<br />
U<br />
0<br />
− h21I1<br />
=<br />
I ( R + R + h )<br />
− h21<br />
R + R + h<br />
1 i E 11 i E<br />
Vratný rozdíl pak je<br />
h21<br />
RE<br />
N = 1− β A= 1+<br />
Ri<br />
+ RE<br />
+ h11<br />
.<br />
Přenosová vodivost celé soustavy pak je<br />
) I<br />
2 A<br />
K = GT<br />
= = =<br />
U − βA<br />
R + h<br />
1<br />
− h<br />
21<br />
1<br />
i 11<br />
+ RE<br />
(1 + h21<br />
11<br />
.<br />
1<br />
≈ −<br />
) R<br />
E<br />
.<br />
( 5.40 )<br />
( 5.41 )<br />
( 5.42 )
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 55<br />
5.7 Kontrolní otázky z kapitoly 5<br />
1) Co je to charakteristická rovnice obvodu a jak ji získáme<br />
2) Pojednejte o stabilitě obvodu. Uveďte základní kriteria stability.<br />
3) Vysvětlete Nyquistovo kriterium stability. Co jsou to záloha zisku a záloha fáze<br />
4) Vysvětlete Bodeho kriterium stability.<br />
5) Co jsou to oscilační podmínky a jak je získáme z popisu obvodu<br />
6) Vysvětlete princip a důvod použití zpětné vazby v elektronických obvodech<br />
7) Nakreslete ideové blokové schéma a odvoďte vztah pro celkové zesílení soustavy.<br />
8) Pojednejte o dělení zpětné vazby v obvodech, dle zapojení, umístění a vlivu.<br />
9) Nakreslete blokové schéma a uveďte základní vztahy pro ZV sériovou – napěťovou.<br />
10) Nakreslete blokové schéma a uveďte základní vztahy pro ZV sériovou – proudovou.<br />
11) Nakreslete blokové schéma a uveďte základní vztahy pro ZV paralelní – proudovou.<br />
12) Nakreslete blokové schéma a uveďte základní vztahy pro ZV paralelní – napěťovou.<br />
13) Vyjmenujte na co vše má vliv zpětná vazba v obvodu.<br />
14) Vysvětlete jak zpětná vazba ovlivní vstupní impedanci.<br />
15) Vysvětlete jak zpětná vazba ovlivní výstupní impedanci.<br />
16) Odvoďte vztah pro vstupní impedanci při sériové zpětné vazbě.<br />
17) Odvoďte vztah pro vstupní impedanci při paralelní zpětné vazbě.<br />
18) Rozeberte vliv zpětné vazby na kmitočtové charakteristiky a šířku přenášeného pásma.<br />
19) Rozeberte vliv zpětné vazby na pracovní charakteristiku (vstup- výstup), dynamiku a<br />
nelineární zkreslení obvodu.<br />
6 Obvody s operačními zesilovači<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty se základními <strong>obvody</strong> s různými typy OZ.<br />
Hlavně se zaměříme na nejpoužívanější typ OA-DISO. Z aplikací si především ukážeme<br />
invertující a neinvertující zesilovač, sledovač, integrátor, derivátor, impedanční<br />
konvertor, gyrátor a funkční měniče.<br />
6.1 Napěťové zesilovače<br />
Zapojení neinvertujícího napěťové zesilovače s OA-DISO je na Obr. 6.1. Vstupní<br />
signál se přivádí na neinvertující svorku (+) OZ. Na invertující svorku (-) se přivádí část<br />
výstupního napětí, přes rezistorový dělič (R 1 , R 2 ). Je tu tedy záporná ZV, která určuje přenos<br />
obvodu. Zapojení se také anglicky nazývá „V to V transactor“.<br />
Příklad 6.1: Zpětná vazba v neinvertujícím zesilovači.<br />
Obvod na Obr. 6.1a překreslete tak, aby bylo zřetelně vidět propojení OZ s dvojbranem<br />
zpětné vazby. Diskutujte o jaký typ ZV se jedná.<br />
Příklad 6.2: Přenos ideálního neinvertujícího zesilovače.<br />
V zapojení na Obr. 6.1a uvažujte ideální OZ. Na základě vhodného modelu a<br />
Kirchhofových rovnic odvoďte přenos napětí.
56 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
U inp<br />
R 1<br />
R 2<br />
U out<br />
U inp<br />
U out<br />
a) b)<br />
Obr. 6.1: Neinvertující napěťový zesilovač (a) a sledovač (b).<br />
Příklad 6.3: Přenos reálného neinvertujícího zesilovače.<br />
V zapojení na Obr. 6.1a uvažujte model reálného OZ (1. úrovně), pouze se zesílením A.<br />
Na základě tohoto modelu a Kirchhofových rovnic odvoďte přenos napětí.<br />
Řešení:<br />
Zpětná vazba je záporná, napěťová, sériová.<br />
Přenos napětí je v ideálním případě (A→∞)<br />
R<br />
K 1 2<br />
U<br />
= + , ( 6.1 )<br />
R<br />
1<br />
pro reálný OZ (konkrétní hodnotu A) pak<br />
A( R1<br />
+ R2<br />
)<br />
K U<br />
= ( 6.2 )<br />
R1( A + 1) + R2<br />
Vstupní impedance a proud jsou<br />
Z ∞, I = 0.<br />
( 6.3 )<br />
inp<br />
=<br />
inp<br />
Modifikací tohoto zapojení (Obr. 6.1b), kdy R 1 = ∞, R 2 = 0, tedy je zde plná záporná<br />
zpětná vazba (všechen signál z výstupu), získáváme napěťový sledovač s přenosem<br />
U<br />
out<br />
K<br />
U<br />
= = 1. ( 6.4 )<br />
U<br />
inp<br />
R 1<br />
R 2<br />
U inp<br />
U out<br />
Obr. 6.2: Invertující napěťový zesilovač
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 57<br />
Invertující (obrací fázi signálu) napěťový zesilovač s OA-DISO je na Obr. 6.2.<br />
Obdobným způsobem jako v předchozím případě můžeme odvodit přenos pro ideální (a) a<br />
reálný (b) OZ<br />
R<br />
2<br />
K U<br />
= − . (a)<br />
R1<br />
− AR<br />
= . (b) ( 6.5 )<br />
K 2<br />
U<br />
R +<br />
1( A + 1) R2<br />
Na rozdíl od předchozího zapojení a rovnic ( 6.3 ), vstupní impedance je zde dána odporem R 1<br />
a proud není nulový.<br />
Poznamenejme, že vztah ( 6.5 )a je limitním případem vztahu ( 6.5 )b, kdy A→∞.<br />
Obdobné platí pro vztahy ( 6.1 ) a ( 6.2 ).<br />
Doposud uvedené <strong>obvody</strong> patří do skupiny lineárních odporových operačních sítí.<br />
Operační sítí rozumíme spojení OZ, zpětnovazební sítě (podobvodu) a budicích zdrojů. Tyto<br />
sítě mohou být daleko složitější, než jsme uvedli. Ukážeme si ještě jednoduché příklady<br />
lineárních setrvačných (kap. 6.4) a nelineárních odporových operačních sítí (kap. 6.6). Vedle<br />
nich však existuje celá řada dalších. Má-li být taková sít stabilní musí v ní převládat záporná<br />
ZV. Fiktivní zkrat na vstupu OZ umožňuje připojit k tomuto bodu libovolný počet<br />
proudových budicích okruhů, což je základ složitých operačních sítí.<br />
Příkladem složitější lineární odporové operační sítě je sumační napěťový zesilovač<br />
(váhovaný sumátor napětí) na Obr. 6.3, který vznikl modifikací (rozšířením počtu vstupů)<br />
obvodu na Obr. 6.2. Výstupní napětí je dáno vztahem<br />
⎛ RF<br />
RF<br />
R<br />
U −<br />
⎜<br />
out<br />
U<br />
i1<br />
+ U<br />
i2<br />
+ ... +<br />
⎝ R1<br />
R2<br />
R<br />
F<br />
= U<br />
in<br />
n<br />
⎞<br />
⎟ . ( 6.6 )<br />
⎠<br />
U i1<br />
R 2<br />
...<br />
U i2<br />
R 1<br />
R F<br />
U in<br />
R n<br />
U out<br />
Obr. 6.3: Sumační zesilovač napětí.<br />
6.2 Proudové zesilovače<br />
Přidruženou transformací zapojení na Obr. 6.1 (záměnou vstupu a výstupu), získáváme<br />
proudový zesilovač na Obr. 6.4a. s duálním typem OZ (OA-SIDO). V tomto obvodě je<br />
záporná proudová paralelní zpětná vazba. Přes proudový dělič (R 1 , R 2 ) se přivádí část<br />
výstupního proudu do vstupní svorky. Tato ZV určuje přenos proudu obvodu, jenž je dán<br />
vztahem
58 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
I<br />
2<br />
R<br />
K I<br />
1+<br />
R<br />
2<br />
= − =<br />
( 6.7 )<br />
I1<br />
1<br />
duálním k ( 6.1 ). Duálně je také vstupní impedance nulová a tím i vstupní napětí. Zapojení se<br />
anglicky nazývá „I to I transactor“. Při plné záporné proudové zpětné vazbě (R 1 = 0, R 2 = ∞)<br />
přechází obvod v proudový sledovač Obr. 6.4b.<br />
i 1 i 2 OA-SIDO<br />
R 1<br />
+<br />
-<br />
i 1<br />
+<br />
-<br />
i 2<br />
OA-SIDO<br />
R 2<br />
a) b)<br />
Obr. 6.4: Proudový zesilovač (a) a sledovač (b).<br />
6.3 Převodníky napětí a proudu<br />
Převodník (konvertor) I → U nebo také transrezistor je na Obr. 6.5. K jeho realizaci<br />
by zde stačil OZ nejjednoduššího typu OA-SISO, který v současnosti již není komerčně<br />
dostupný a proto jsme použili běžný OA-DISO a jednu vstupní svorku uzemnili. Pro<br />
transimpedanci lehce odvodíme vztah<br />
Z U<br />
2<br />
R1<br />
A<br />
= = −<br />
T<br />
I 1 + .<br />
1<br />
A<br />
( 6.8 )<br />
Pro ideální OZ (A→∞) dostáváme pak následující parametry konvertoru I → U<br />
U<br />
2<br />
Z T<br />
= = −R1<br />
(a) Z<br />
out<br />
= 0 (b) Z<br />
inp<br />
= 0<br />
I<br />
(c) ( 6.9 )<br />
1<br />
R 1<br />
U 2<br />
I 1<br />
U 1<br />
= 0 R Z<br />
Obr. 6.5: Převodník proudu na napětí.<br />
Duální převodník U → I nebo také transkonduktor lze pro oddělenou a zemněnou<br />
zátěž realizovat s OA-DIDO dle Obr. 6.6a. Obvod má následující parametry:<br />
I = 0 (a) 1<br />
I = 2<br />
Y ⋅ T<br />
U (b) I<br />
2<br />
1<br />
Y T<br />
= = G1<br />
(c) ( 6.10 )<br />
U<br />
1
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 59<br />
Převodník U → I s plovoucí zátěží (R z ) lze jednodušeji realizovat s OA-DISO dle Obr.<br />
6.6b. Pro tento obvod lze odvodit přenosovou vodivost<br />
Y<br />
T<br />
I<br />
2<br />
A<br />
= =<br />
, ( 6.11 )<br />
U1<br />
RZ<br />
+ R1(1<br />
+ A)<br />
která pro ideální OZ (A→∞) je opět dána jen rezistorem R 1 ( 6.10 )c. Vstupní a výstupní<br />
impedance obou těchto transkonduktorů je v ideálním případě nekonečná.<br />
I 1<br />
= 0<br />
-<br />
+<br />
OA-DIDO<br />
I 2<br />
+<br />
-<br />
I 1<br />
= 0<br />
U 1<br />
U 1 R<br />
U 2<br />
1 R 1<br />
R Z I 2<br />
a) b)<br />
Obr. 6.6: Převodník napětí na proud<br />
a) s OA-DIDO b) s OA-DISO.<br />
6.4 Setrvačné <strong>obvody</strong><br />
Na Obr. 6.7a je invertující integrátor napětí s OA-DISO, který je zde však zapojen<br />
jako SISO (uzemněna svorka +). Pro reálnou hodnotu A lze odvodit napěťový přenos<br />
U<br />
out<br />
A<br />
KV<br />
= = −<br />
( 6.12 )<br />
U<br />
inp<br />
1 + pC1R1(1<br />
+ A)<br />
Pro A→ ∞ přechází ( 6.12 ) v jednoduchý tvar ( 6.13 )a, který je Laplaceovým obrazem<br />
požadované integrace. Pro ideální obvod na Obr. 6.7 pak platí následující parametry<br />
U<br />
out 1<br />
KV<br />
= = − , (a) Z inp<br />
= R1<br />
, (b) Z<br />
out<br />
= 0 . (c) ( 6.13 )<br />
U pC R<br />
inp<br />
1<br />
1<br />
R 1<br />
C 1<br />
C 1<br />
R 1<br />
U inp U U out inp U out<br />
a) b)<br />
Obr. 6.7: Setrvačné <strong>obvody</strong> 1. řádu.<br />
a) integrátor, b) derivátor.
60 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Modulová a fázová charakteristika integrátoru , odpovídající přenosu ( 6.13 )a, je na<br />
Obr. 6.8. Obvod představuje dolní propust 1. řádu. Sklon modulové charakteristiky je tedy -<br />
20dB/dek a fáze se natočí maximálně o 90 o (180 o - 90 o ).<br />
0<br />
180<br />
-10<br />
160<br />
-20<br />
-30<br />
K u (f)<br />
140<br />
-40<br />
-50<br />
ϕ(f)<br />
120<br />
100<br />
-60<br />
1 5 10 50 100 500 1k 5k 10k 50k 100k<br />
mag. in dB<br />
frequency<br />
Obr. 6.8: Modulová a fázová charakteristika integrátoru.<br />
Záměníme-li v zapojení na Obr. 6.7 prvky R a C, získáme derivátor, který má duální<br />
vlastnosti. V ideálním případě obvod představuje horní propust 1. řádu s parametry<br />
U<br />
out<br />
pC R 1<br />
KV<br />
= = −<br />
1 1<br />
, (a) Z inp<br />
= , (b) Z<br />
out<br />
= 0 . (c) ( 6.14 )<br />
U<br />
pC<br />
inp<br />
Příklad 6.4 Stabilita derivátoru.<br />
Pomocí Bodeho kriteria vyšetřete stabilitu derivátoru (Obr. 6.7b).<br />
Aplikací Bodeho kriteria stability (kap.5.5) zjišťujeme, že obvod je nestabilní. Derivátor<br />
musíme upravit. Přidáme rezistor R 2 do série s C 1 a obvod bude stabilní.<br />
V této kapitole jsme uvedli dva nejjednodušší příklady lineárních setrvačných<br />
operačních sítí a to 1. řádu. Předpokládali jsme, že OZ je kmitočtově nezávislý. Při realizaci<br />
skutečných obvodů se na jejich přenosové funkci uplatní i póly OZ. V kap. 7.4 si ukážeme<br />
<strong>obvody</strong> s OZ 2. řádu, jako filtry ARC. Mezi setrvačné <strong>obvody</strong> s OZ můžeme také zahrnout<br />
korekční zesilovače a fázovací dvojbrany.<br />
1<br />
80<br />
phase<br />
6.5 Funkční bloky<br />
OZ je v současnosti nejpoužívanější integrovaný prvek s nímž lze realizovat celou řadu<br />
funkčních bloků, z nichž některé jsme si definovali v kap. 3.4.3. Nyní si ukážeme, jak je<br />
můžeme v hybridní formě realizovat pomocí OZ.<br />
Na Obr. 6.9 je negativní impedanční konvertor s OA-DISO, jehož vstupní impedance<br />
je dána vztahem<br />
Z<br />
R<br />
= −<br />
1<br />
inp<br />
Z Z<br />
R2<br />
⋅<br />
Činitel konverze je zde dán poměrem hodnot odporů.<br />
( 6.15 )
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 61<br />
I 1<br />
R 1 R 2<br />
Z z<br />
U 1<br />
Z inp<br />
Obr. 6.9: Negativní impedanční konvertor.<br />
Pozitivní impedanční konvertor se dvěma OA-DISO na Obr. 6.10 vznikl kaskádním<br />
spojením dvou impedančních konvertorů negativních z Obr. 6.9. Jeho vstupní impedance je<br />
dána vztahem<br />
Z<br />
R1 R<br />
= ⋅ . ( 6.16 )<br />
3<br />
inp<br />
Z Z<br />
R2R4<br />
Uvedená zapojení konvertorů se dají zobecnit a místo rezistorů R k použít obecně<br />
impedanci Z k , nejčastěji kapacitor C k . Tak získáme zobecněný impedanční konvertor (ZIK),<br />
kde místo činitele konverze (konstanta) bude transformaci zátěže na vstup určovat konverzní<br />
funkce K(p). Tak můžeme jednoduše získat syntetický induktor ZIK-em typu R→L. Tak lze<br />
interpretovat zapojení na Obr. 6.11 vzhledem k vyčleněnému rezistoru R 1 .<br />
I 1<br />
R 1<br />
R 2<br />
U 1<br />
Z inp<br />
R 3<br />
R 4<br />
Z z<br />
Obr. 6.10: Pozitivní impedanční konvertor.<br />
S OZ lze realizovat i pozitivní impedanční investor. Na Obr. 6.11 je velmi často<br />
používaný Riordanův gyrátor.<br />
6.6 Nelineární <strong>obvody</strong><br />
Nelineární odporové operační sítě používáme nejčastěji k získání nelineární pracovní<br />
charakteristiky vstup-výstup. Uvažujeme zde OZ - jako lineární kmitočtově nezávislý prvek.<br />
V síti ZV jeden nebo několik nelineárních rezistorů (diod, BJT tec.). Rozlišujeme následující<br />
nelineární odporové operační sítě:<br />
a) Po úsecích lineární. b) S hladkou nelinearitou.
62 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
C<br />
I 1<br />
R 4<br />
U 1<br />
Z inp<br />
R 3<br />
R 2<br />
R 1<br />
Obr. 6.11: Riordanův gyrátor<br />
Na Obr. 6.12a je funkční měnič s exponenciální pracovní charakteristikou. Pro jeho<br />
výstupní napětí lze odvodit vztah<br />
u<br />
2<br />
b⋅u1<br />
= −R<br />
⋅ id<br />
= −R<br />
⋅ I ⋅ e<br />
( 6.17 )<br />
0<br />
Záměnou rezistoru a diody (Obr. 6.12b) dostáváme funkční měnič s logaritmickou<br />
pracovní charakteristikou, kde<br />
1 i 1<br />
u2 ln<br />
u<br />
1<br />
1<br />
= − ud<br />
= − ln = u2<br />
= − . ( 6.18 )<br />
b I<br />
0<br />
b R ⋅ I<br />
0<br />
Zapojení možno modifikovat a místo diody (D) použít BJT.<br />
D<br />
R<br />
R<br />
D<br />
u 1<br />
u 2<br />
u 1<br />
u 2<br />
a) b)<br />
Obr. 6.12: Funkční měniče.<br />
a) s exponenciální, b) s logaritmickou pracovní charakteristikou.<br />
6.7 Kontrolní otázky z kapitoly 6<br />
1) Co je to operační síť, vlastnosti a dělení.<br />
2) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce K U , Z inp , Z out neinvertujícího zesilovače<br />
napětí s OA-DISO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.<br />
3) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce K U , Z inp , Z out invertujícího zesilovače<br />
napětí s OA-DISO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 63<br />
4) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce K U , Z inp , Z out sledovače napětí s OA-<br />
DISO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.<br />
5) Nakreslete schéma sumačního zesilovače napětí s OA-DISO. Uveďte vztah pro výstupní<br />
napětí.<br />
6) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce K I , Z inp , Z out sledovače proudu s OA-<br />
SIDO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.<br />
7) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce K I , Z inp , Z out zesilovače proudu s OA-<br />
SIDO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.<br />
8) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce Z T , Z inp , Z out převodníku I → U s OA-<br />
DISO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.<br />
9) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce Y T , Z inp , Z out převodníku U → I s OA-<br />
DIDO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.<br />
10) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce K U , Z inp , Z out invertujícího integrátoru<br />
napětí s OA-DISO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.<br />
11) Nakreslete schéma a odvoďte obvodové funkce K U , Z inp , Z out invertujícího derivátoru<br />
napětí s OA-DISO. Diskutujte typ ZV v tomto obvodě.<br />
12) Nakreslete a popište kmitočtové charakteristiky integrátoru napětí s OA-DISO.<br />
13) Nakreslete a popište kmitočtové charakteristiky derivátoru napětí s OA-DISO.<br />
14) Diskutujte zajištění stability u derivátoru napětí s OA-DISO.<br />
15) Nakreslete schéma a odvoďte Z inp negativního impedančního konvertoru zatíženého Z L .<br />
16) Nakreslete schéma a odvoďte Z inp pozitivního impedančního konvertoru zatíženého Z L<br />
17) Nakreslete schéma a odvoďte Z inp Riordanůva gyrátoru se dvěma OA-DISO.<br />
18) Nakreslete schéma a odvoďte výstupní napětí měniče s exponenciální charakteristikou.<br />
19) Nakreslete schéma a odvoďte výstupní napětí měniče s logaritmickou charakteristikou.<br />
7 Elektrické filtry<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty s účelem, principem, dělením a vlastnostmi základních<br />
pasivních i aktivních filtrů. Podrobněji rozebrat filtry prvního a druhého řádu, různých<br />
typů propustí a zádrží. Ukázat způsob získání filtrů i vyšších řádů, kaskádní syntézou<br />
bloků nižších řádů a příčkovou strukturou RLC. Porovnání vlastností různých typů<br />
filtrů dle použité aproximace kmitočtových charakteristik.<br />
7.1 Účel a dělení filtrů<br />
Kmitočtové filtry jsou lineární dvojbrany, které propustí (bez a nebo jen s malým<br />
útlumem) harmonické složky spektra zpracovávaných signálů v určitém pásmu kmitočtů,<br />
které nazýváme propustné pásmo. Mimo propustné pásmo jsou harmonické složky naopak<br />
silně utlumovány - tzv. nepropustné pásmo.<br />
Kmitočtové filtry jsou součástí řady obvodů a systémů. Dolní propust se používá v<br />
usměrňovačích, kde je třeba oddělit stejnosměrnou složku a potlačit všechny střídavé složky.<br />
Pásmová propust má uplatnění na vstupu přijímačů, kde vybírá signál určitého vysílače. Řadu<br />
příkladů lze uvést i z měřící nebo regulační techniky. Poslední dobou se v souvislosti s<br />
novými technologiemi, s novými aktivními prvky a funkčními bloky, rozvíjí i nové typy<br />
filtrů. Snažíme se zbavit cívek, protože ty jsou nejobjemnější, nejdražší a hlavně těžko<br />
integrovatelné součástky.
64 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Dělení filtrů:<br />
• dle přenášeného pásma kmitočtů,<br />
• dle tvaru kmitočtových<br />
charakteristik,<br />
• dle řádu přenosové funkce,<br />
• dle použitých prvků.<br />
Obr. 7.1: Dělení filtrů dle přenášeného pásma kmitočtů.<br />
a) dolní propust (DP), b) horní propust (HP),<br />
c) pásmová propust (PP), d) pásmová zádrž (PZ),<br />
Dělení filtrů dle použitých prvků:<br />
• pasívní RC,<br />
• pasívní LC (resp. RLC),<br />
• aktivní RC,<br />
• aktivní R,<br />
• se syntetickými prvky,<br />
• s funkčními bloky<br />
• se spínanými kapacitory,<br />
• s povrchovou vlnou,<br />
• s piezoelektrickými rezonátory,<br />
• a jiné.<br />
7.2 Princip filtrů<br />
Základním podobvodem filtrů (nazývaným půlčlánkem) je kmitočtově závislý dělič<br />
(Obr. 7.2a), jehož přenos<br />
U<br />
2<br />
Z<br />
2<br />
K( ω)<br />
= = .<br />
( 7.1 )<br />
U1<br />
Z1<br />
+ Z<br />
2<br />
bude kmitočtově závislý. To nastane je-li alespoň jedna z impedancí kmitočtově závislá.<br />
Příklad 7.1: Jednoduchá dolní propust<br />
Příkladem pasivního filtru 1. řádu je dolní propust RC (Obr. 7.2b). Odvoďte její<br />
přenosovou funkci.<br />
Řešení Příklad 7.1<br />
Do vztahu ( 7.1 ) dosadíme jednotlivé impedance a odvozenou přenosovou funkci<br />
převedeme do následujícího tvaru<br />
ϕω ( ) − jωC<br />
K( ω) = ReK+ jIm K = K( ω) e =<br />
.<br />
( 7.2 )<br />
2 2 2<br />
1+<br />
ω R C<br />
Modulová charakteristika tohoto obvodu je pak dána vztahem<br />
2 2 1<br />
K( ω) = K( ω) = ( ReK) + ( Im K)<br />
=<br />
.<br />
( 7.3 )<br />
2 2 2<br />
1+<br />
ω RC<br />
j 1
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 65<br />
Zisk v decibelech<br />
k = KdB<br />
= 20 K = 20<br />
( ω) ( ω) log ( ω) log<br />
1<br />
.<br />
2 2 2<br />
1+<br />
ω RC<br />
( 7.4 )<br />
Argumentová (fázová) charakteristika<br />
Im K<br />
ϕω ( ) = arctg = −arctg ωRC.<br />
Re K<br />
( 7.5 )<br />
.<br />
Z 2<br />
U 1 Z 2<br />
U 2<br />
R<br />
a)<br />
U 1 C U 2<br />
.<br />
b)<br />
Obr. 7.2: Základní filtrační <strong>obvody</strong><br />
a jejich charakteristiky.<br />
a) kmitočtově závislý dělič napětí, c) modulová kmitočtová charakteristika,<br />
b) dolní propust RC 1. řádu, d) argumentová kmitočtová charakteristika.<br />
Obě skutečné kmitočtové charakteristiky často aproximujeme lomenými přímkami -<br />
asymptotami, které poprvé zavedl Bode. Takto na Obr. 7.2a c je modulová charakteristika<br />
aproximována čárkovaně. U tohoto obvodu, který je 1. řádu má modulová charakteristika<br />
sklon (-20) dB/dek., resp. (-6) dB/okt. Argumentová charakteristika má sklon (-45) o /dek.<br />
Maximální odchylka aproximace modulu je 3 dB a argumentu 5,7 o (Obr. 7.2a).<br />
Mezní kmitočet ω m je definován poklesem zisku o -3 dB, (argument je -45o)<br />
K<br />
0<br />
K( ω m<br />
) = , ( zde je K<br />
0<br />
= 1)<br />
2<br />
K dB (ω m ) = K 0 dB - 3 , ( 7.6 )<br />
V tomto obvodě je dán vztahem<br />
1 1<br />
ω<br />
m<br />
= = . ( 7.7 )<br />
τ RC<br />
Pro snazší návrh zavádíme ve filtrech normované kmitočtové proměnné<br />
p ω<br />
s = , Ω = , resp. p = sω<br />
N<br />
( 7.8 )<br />
ω ω<br />
N<br />
N
66 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Nejčastěji pak normujeme k meznímu kmitočtu ω = ω (nebo ke kmitočtu pólu).<br />
Obvodové funkce rozebírané dolní propusti 1. řádu jsou pak v normovaném tvaru<br />
() = K( Ω) =<br />
+<br />
( Ω)<br />
K s<br />
1<br />
1<br />
, , ϕ =−arctg<br />
Ω.<br />
( 7.9 )<br />
1 s<br />
2<br />
1+<br />
Ω<br />
7.3 Pasivní filtry druhého řádu<br />
Strmost modulové charakteristiky se zvýší, nahradíme-li na Obr. 7.2b rezistor R<br />
induktorem L, dostáváme dolní propust (DP) 2. řádu na Obr. 7.3a (rezistor R v sérii s L<br />
vyjadřuje ztráty). Pro tento obvod lze odvodit napěťový přenos v obecném tvaru<br />
N<br />
m<br />
K( p)<br />
a0<br />
1<br />
=<br />
= =<br />
2<br />
bp + bp+<br />
b + pRC +<br />
2<br />
1 pLC<br />
2<br />
1 0<br />
p<br />
2<br />
K ω<br />
0 p<br />
2 p 2<br />
ω<br />
p<br />
+ + ω<br />
p<br />
Q<br />
p<br />
( 7.10 )<br />
L<br />
R<br />
U 1<br />
C U 2<br />
.<br />
a)<br />
2*n<br />
jω<br />
p 1<br />
σ<br />
p 2<br />
b) c)<br />
Obr. 7.3: Dolní propust RLC 2. řádu<br />
a) Schéma zapojení, b) modulová charakteristika, c) rozložení pólů a nulových bodů.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 67<br />
C<br />
p 1<br />
jω<br />
U 1 U 2<br />
R<br />
L<br />
p 2<br />
2*n<br />
σ<br />
.<br />
a)<br />
b)<br />
Obr. 7.4: Horní propust RLC 2. řádu.<br />
a) schéma zapojení<br />
b) rozložení pólů a nulových bodů,<br />
c) modulová charakteristika.<br />
c)<br />
Póly (Obr. 7.3b) jsou komplexně<br />
sdružené (Im p1 = -Im p2 ), jejich kmitočet je<br />
1<br />
ω<br />
p<br />
= ,<br />
( 7.11 )<br />
LC<br />
a kvalita je dána vztahem<br />
ω<br />
p<br />
ω<br />
p<br />
L<br />
Q<br />
p = = .<br />
( 7.12 )<br />
2σ<br />
p<br />
R<br />
Modulová kmitočtová charakteristika DP, určená vztahem ( 7.10 ) je na Obr. 7.3b. Její<br />
tvar závisí na hodnotě Q, která je dána ztrátami obvodu LC. Běžně je Q malé (0,7 až 1), pro Q<br />
= 0.707 je charakteristika maximálně plochá (Butterworthova aproximace). Pro větší hodnoty<br />
Q se DP chová jako nesymetrická PP. Hodnota převýšení zisku je 20 log Qp .<br />
Horní propust (HP) 2. řádu na Obr. 7.4 jsme získali záměnou L (R) a C v zapojení DP.<br />
Přenosová funkce tohoto obvodu je<br />
K( p)<br />
2<br />
a2<br />
p<br />
=<br />
2<br />
b p + b p+<br />
b<br />
2<br />
1 0<br />
=<br />
p<br />
2<br />
K0<br />
p<br />
.<br />
ω<br />
p<br />
+<br />
Q<br />
p + ω<br />
p<br />
2 2<br />
p<br />
( 7.13 )<br />
Tomu odpovídá přesun nulových bodů do počátku (Obr. 7.4 b). Na Obr. 7.4c je v<br />
normované podobě uvedena modulová kmitočtová charakteristika HP pro různé hodnoty<br />
činitele jakosti.
68 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
jω<br />
L<br />
C<br />
p 1<br />
n 1<br />
b)<br />
U 1<br />
R U 2<br />
σ<br />
p 2 n 2<br />
.<br />
a)<br />
Obr. 7.5: Pásmová propust RLC.<br />
a) schéma zapojení<br />
b) rozložení pólů a nulových bodů,<br />
c) modulová charakteristika.<br />
c)<br />
Jedna z možných pásmových<br />
propustí (PP) RLC 2. řádu je na Obr.<br />
7.5. Přenosová funkce PP je obecně dána<br />
následujícím vztahem<br />
K( p)<br />
ap 1<br />
=<br />
2<br />
bp 2 + bp+<br />
b<br />
1 0<br />
=<br />
p<br />
ω p<br />
K0<br />
p Q p<br />
ω p<br />
+<br />
Q<br />
p + ω p<br />
p<br />
2 2<br />
. ( 7.14 )<br />
Parametry PP, použité ve vztahu ( 7.14 ), jsou dány následovně<br />
1<br />
ω<br />
p<br />
L Rp<br />
ω<br />
p<br />
= ω<br />
rez<br />
= , Qp<br />
= =<br />
( 7.15 )<br />
LC<br />
Rs<br />
ω<br />
p<br />
L<br />
Vedle dvou komplexně sdružených pólů má PP jednu nulu v počátku souřadnic a<br />
druhou v nekonečnu (Obr. 7.5b). Modulová charakteristika (Obr. 7.5c) je souměrná kolem<br />
ω p , asymptoty mají sklon (± 20) dB/dek. Na tvar modulové charakteristiky má velký vliv<br />
činitel jakosti Q p . Propusti se používají s větším Q p , abychom dosáhli potřebnou selektivitu.<br />
Šířku přenášeného pásma B = f h – f d určujeme nejčastěji pro pokles – 3 dB.<br />
Obecný obvod 2.řádu - bikvad má přenosovou funkci
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 69<br />
( )<br />
K p<br />
2<br />
U<br />
out<br />
a2<br />
p + a p+<br />
a<br />
= ==<br />
2<br />
U bp + bp + b<br />
in<br />
2<br />
1 0<br />
1 0<br />
( −<br />
1)( −<br />
2)<br />
( p−<br />
p )( p−<br />
p )<br />
= K p n p n<br />
0<br />
1 2<br />
= K<br />
0<br />
p<br />
p<br />
ω<br />
n<br />
+ + ω<br />
n<br />
Qn<br />
ω<br />
p<br />
+ + ω<br />
p<br />
Q<br />
2 2<br />
2 2<br />
p<br />
, ( 7.16 )<br />
Jsou-li nulové body a póly bikvadu ( 7.16 ) rozloženy na stejné kružnici (Obr. 7.6a),<br />
kdy ω n = ω p , obvod má symetrickou modulovou charakteristiku (Obr. 7.6b) s nulovým<br />
přenosem (nekonečný útlum) na kmitočtu ω n . Tyto vlastnosti má pásmová zádrž 2. řádu<br />
s přenosem<br />
K<br />
2<br />
+ ω )<br />
2 0<br />
0<br />
p<br />
( p) =<br />
=<br />
⇐ ω = ω .<br />
b<br />
2<br />
a<br />
p<br />
2<br />
p<br />
2<br />
+ a<br />
+ b p + b<br />
1<br />
0<br />
p<br />
K ( p<br />
2<br />
2<br />
ω<br />
p<br />
+<br />
Q<br />
p<br />
p + ω<br />
s parametry danými vztahy ( 7.15 ). Realizace pásmové zádrže RLC je na Obr. 7.6c.<br />
jω<br />
2<br />
p<br />
n<br />
p<br />
( 7.17 )<br />
p 1<br />
n 1<br />
a) b)<br />
p 2 n 2<br />
σ<br />
R<br />
U 1 U 2<br />
C<br />
L<br />
.<br />
Obr. 7.6: Pásmová zádrž 2. řádu.<br />
c)<br />
a) rozložení pólů a nulových bodů, b) modulová charakteristika.<br />
c) RLC realizace pásmové zádrže.<br />
Všepropustný fázovací bikvad má nulové body umístěny v pravé polorovině<br />
symetricky ku dvěma komplexně sdruženým pólům. Jeho přenos je
70 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
ω<br />
2 p<br />
p<br />
p b p b Q<br />
p 2<br />
− + ω<br />
2<br />
p<br />
−<br />
1<br />
+<br />
0<br />
p<br />
K( p) =<br />
=<br />
.<br />
2<br />
p + b p+<br />
b ω<br />
1 0 2 p<br />
p +<br />
Q<br />
p 2<br />
+ ω<br />
p<br />
p<br />
Modul přenosu je konstantní a argument (fáze) se s kmitočtem monotónně mění.<br />
( 7.18 )<br />
7.4 Aktivní filtry<br />
Pasivní filtry RLC byly v oblasti nižších kmitočtů nahrazeny filtry ARC, a to hlavně v<br />
monolitických integrovaných aplikacích. Obsahuje pouze rezistory, kapacitory a moderní<br />
aktivní prvky resp. funkční bloky (nejčastěji operační zesilovače). Rozlišujeme zapojení s<br />
jedním (SAB), se dvěma a více aktivními prvky. Větší počet aktivních prvků dovoluje<br />
současně využít více výstupů a to s různým charakterem filtrace (DP, HP, PP). Nezávislé<br />
nastavení parametrů (K o , f p a Q), vyšší hodnota činitele jakosti, menší citlivosti a menší vliv<br />
parazitních jevů v reálném obvodě. Bikvady ARC jsou základním stavebním blokem pro<br />
kaskádní syntézu složitějších filtrů ARC.<br />
Dle zpětnovazebního obvodu rozlišujeme:<br />
• jedna smyčka ZV,<br />
• dvě smyčky ZV,<br />
• více smyček ZV,<br />
• příčkový článek RC,<br />
• T- článek RC,<br />
• Wienův článek RC.<br />
Na Obr. 7.7 je aktivní dolní propust RC 2. řádu s OZ (SAB) se dvěma smyčkami ZV.<br />
Toto zapojení se běžně v literatuře uvádí pod jménem Huelsman (SAB-LP-H). Přenos je dán<br />
obecně vztahem ( 7.10 ). Parametry SAB-LP-H (K o , f p a Q), nelze nezávisle nastavovat. Jak si<br />
ještě blíže ukážeme, nastavení mezního kmitočtu změní hodnotu Q. Předností tohoto zapojení<br />
je jednoduchost a malá citlivost uvedených parametrů.<br />
C 2<br />
R 1<br />
U C inp 1<br />
R 2<br />
R 3<br />
U out<br />
Obr. 7.7: Dolní propust s OZ (SAB-LP-H).<br />
Příklad 7.2: Huelsmanovo zapojení aktivní DP.<br />
Pomocí programu SNAP odvoďte přenos napětí (v symbolickém tvaru) Huelsmanova<br />
zapojení SAB-DP-H na Obr. 7.7. Výsledky porovnejte s obecnými výrazy a určete vztahy pro<br />
návrh tohoto obvodu
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 71<br />
Řešení:<br />
Programem SNAP jsme odvodili přenos napětí<br />
K(<br />
p)<br />
=<br />
p<br />
2<br />
C<br />
C<br />
+ pC<br />
− G G<br />
1<br />
3<br />
( G1<br />
+ G2<br />
+ G3<br />
) + G2G3<br />
( 7.19 )<br />
5 6 5<br />
.<br />
Úpravou vztahu ( 7.19 ) a porovnáním s obecným vztahem ( 7.10 ), získáme hledané<br />
vztahy pro parametry tohoto filtru - základní přenos K o , kmitočet pólu ω o a činitele jakosti Q<br />
R<br />
1<br />
⎡<br />
Ko =− 2 ω p<br />
=<br />
R1 , RRCC<br />
2 3 5 6<br />
, ⎥ ⎥ ⎤<br />
−1<br />
C R2R<br />
6<br />
3 R3<br />
R2<br />
Q = ⎢ + +<br />
( 7.20 )<br />
C5<br />
⎢⎣<br />
R1<br />
R2<br />
R3<br />
⎦<br />
Podle těchto vztahů můžeme filtr navrhnout pro zadané hodnoty parametrů K o , ω o a Q<br />
[ 8 ].Máme zde dva stupně volnosti a tak volíme stejné hodnoty kapacit tak, aby hodnoty<br />
odporů vyšly reálné (v [ 8 ] pro to máme empirický vzorec).<br />
C 1<br />
R 1<br />
R 2<br />
IZN<br />
A<br />
U inp<br />
C 2<br />
U out<br />
Obr. 7.8: Dolní propust s IZN (SAB-LP-SK).<br />
Druhé velmi oblíbené zapojení DP je SAB-LP-SK (Sallen – Key) na Obr. 7.8. Je zde<br />
pouze jedna smyčka ZV a jako aktivní prvek použit IZN. Obvykle však IZN realizujeme<br />
neinvertujícím zapojením zesilovače s OZ.<br />
Obě uvedená SAB-LP mají přibližně stejné vlastnosti. SAB-DP-H je méně citlivé než<br />
SAB-DP-SK, obsahuje menší počet součástek (o jeden R), dosahuje však o něco menší<br />
hodnotu Q, což u DP nebývá rozhodující. Mezní kmitočet resp. kmitočet pólu je citlivý<br />
ω<br />
minimálně ( S<br />
R , C<br />
= − 0, 5 ), citlivost činitele jakosti Q je přímo úměrná jeho hodnotě [ 8 ],<br />
pro Q > 5 je tato citlivost již značná.<br />
Aktivní horní propust RC 2. řádu s OZ (SAB-HP) dostaneme záměnou R aC ve<br />
smyčce kmitočtově závislé ZV.<br />
Příklad 7.3 Horní propust SAB-HP-SK.<br />
Na základě uvedené transformace nakreslete SAB-HP-SK, kde IZN realizujte<br />
neinvertujícím zapojením s OZ.<br />
Aktivní pásmová propust (PP) RC 2. řádu s OZ (SAB-PP-H) je na<br />
Příklad 7.4:<br />
Pásmová propust SAB-PP-H
72 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Pomocí programu SNAP odvoďte přenos napětí zapojení SAB-PP-H na Obr. 7.9.<br />
Výsledky porovnejte s obecnými výrazy a určete vztahy pro návrh tohoto obvodu<br />
C 2<br />
R 1<br />
U inp<br />
C 1<br />
R 2<br />
R 3<br />
U out<br />
Obr. 7.9: Pásmová propust s OZ (SAB-PP-H).<br />
7.5 Pasivní filtry RLC vyšších řádů<br />
Zvětšení strmosti přechodu modulové charakteristiky jsme si ukázali na dolní propusti<br />
prvního (Obr. 7.2) a druhého řádu (Obr. 7.3). Záměnou L za R jsme získali strmější filtr.<br />
Obecně platí, že strmost filtru je dána jeho řádem ( n 20 dB/dek). Důraznější oddělení<br />
propustného a nepropustného pásma dosáhneme u filtrů RLC vyšších řádů, které můžeme<br />
získat kaskádním řazením již uvedených obvodů 1. a 2. řádu. Nejčastěji se však tyto filtry<br />
vyskytují ve formě příčkové struktury, zakončené stejnými zatěžovacími rezistory.<br />
Příkladem je Cauerova dolní propusti LC(R) 3. řádu na Obr. 7.10.<br />
.<br />
L 2<br />
R 1<br />
R 2<br />
U o<br />
.<br />
U C<br />
C 2 1<br />
C U 1 2<br />
3<br />
Obr. 7.10: Příklad Cauerovy dolní propusti LC(R) 3. řádu.<br />
Libovolně složitý filtr RLC má napěťový přenos v obecném tvaru racionálně lomené<br />
funkce ( 2.5 ). Často ve filtrech pracujeme s relativním přenosem (vzhledem ku K o ), ziskem<br />
vyjádřeným v dB, popřípadě útlumem, což je inverzní hodnota přenosu.<br />
Při návrhu filtru vycházíme ze zadaného tolerančního kanálu (Obr. 7.11). Pro toto<br />
toleranční pole vybereme určitou aproximující funkci. Ta musí probíhat v nevyšrafovaném<br />
kanálu.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 73<br />
Obr. 7.11: Toleranční schéma filtru.<br />
a) dolní propusti, b) pásmové propusti.<br />
Podle způsobu aproximace a průběhu aproximující charakteristiky pak rozlišujeme<br />
různé typy filtrů. Nejpoužívanější jsou uvedeny na Obr. 7.12.<br />
Butterworthovy filtry (Obr. 7.12a) se vyznačují maximálně plochou modulovou<br />
charakteristikou v propustném pásmu. Toho se dosahuje na vrub malé strmosti přechodu mezi<br />
pásmy a nelineární argumentové charakteristiky. V řadě praktických použití však tyto filtry<br />
nacházejí široké uplatnění (patří mezi obvodově nejjednodušší).<br />
Obr. 7.12: Modulové charakteristiky různých filtrů.<br />
a) Butterworthův filtr, b) Čebyševův filtr, c) inverzní Čebyševův filtr, d) Cauerův filtr.<br />
Větší strmost mají filtry Čebyševovy (Obr. 7.12b), které jsou založeny na<br />
izoextremální aproximaci a charakteristické jsou dovoleným zvlněním v propustném pásmu.<br />
Cauerovy filtry (Obr. 7.12d) umožňují dosáhnout při stejném řádu největší strmost<br />
modulové charakteristiky. Zvlnění je jak v propustném tak. i nepropustném pásmu. Tyto filtry<br />
se nehodí pro přenos impulsù, z důvodu značných překmitů přechodné charakteristiky, také<br />
fázová charakteristika je velmi nelineární (skupinové zpoždění je značně zvlněné). Opačné<br />
vlastnosti, tedy konstantní skupinové zpoždění, mají filtry Besselovy.
74 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Srovnání útlumových charakteristik filtrů různých typů (dle použité aproximace) je na<br />
Obr. 7.13. Z tohoto obrázku je patrné, že Cauerův filtr 3. řádu dosahuje přibližně stejné<br />
strmosti jako Čebyševův filtr 4. řádu a Butterworthův filtr 7. řádu.<br />
Obr. 7.13: Srovnání útlumových charakteristik filtrů různých typů.<br />
Příklad 7.5: Návrh filtru LC(R).<br />
Za použití katalogu [ 20 ] navrhneme pasivní LC(R) dolní propust Cauerova typu s<br />
následující specifikací:<br />
• propustné pásmo - mezní kmitočet f m = f 1 =1 kHz,<br />
- dovolené zvlnění K min = - 1,25 dB,<br />
• nepropustné pásmo - požadovaný útlum A min = - K max = 25 dB,<br />
- na kmitočtu f 2 = 2 kHz,<br />
• zatěžovací impedance R 1 = R 2 = 1 kΩ.<br />
Řešení:<br />
Zadané údaje přepočteme na parametry normované NDP. Dle [ 8 ] určíme řád filtru<br />
n = 3 a další pomocné parametry používané katalogu [ 20 ] ρ = 50 %, θ = 30 0 . V katalogu<br />
[ 20 ] vybereme k získaným parametrům vhodné zapojení NDP C 0350 (Obr. 7.10) a zjistíme<br />
hodnoty normovaných součástek NDP:<br />
r 1 = r 2 = 1, c 1 = c 3 = 2,025148, c 2 = 0,235977, l 2 = 0,822341.<br />
V dalším kroku přejdeme z NDP na požadovanou DP a to kmitočtovým a impedančním<br />
odnormováním. Získáme tak skutečné hodnoty součástek zapojení na Obr. 7.10:<br />
R 1 = R 2 = 1 kΩ, C 1 = C 3 = 322,3 µF, C 2 = 37,56 µF, L 2 =130,88 mH.<br />
7.6 Aktivní filtry vyšších řádů<br />
Obvody ARC 1. a 2. řádu uvedené v kap. 7.4 lze využít jako stavební bloky pro<br />
kaskádní syntézu aktivních filtrů vyšších řádů. Princip kaskádní syntézy spočívá v rozložení<br />
zadané přenosové funkce K(p) na součin několika dílčích funkcí 2. řádu a při lichém řádu i<br />
jedné dílčí funkce 1. řádu. Na Obr. 7.14 je ukázáno, jak požadovanou modulovou<br />
charakteristiku eliptického filtru DP pátého řádu získáme kaskádním spojením tří podobvodů<br />
- dvou filtrů (modifikovaných DP) 2. řádu (s přenosy K 2 , K 3 ) a jednoho 1. řádu (K 1 ).
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 75<br />
Jednotlivé modulové charakteristiky dílčích filtrů DP jsou na Obr. 7.14b. Jejich sečtením<br />
(protože pracujeme v logaritmických souřadnicích) dostáváme požadovanou modulovou<br />
charakteristiku pátého řádu. Z obrázku je patrný i vliv parametrů dílčích bloků na výsledný<br />
tvar charakteristiky a tím způsob a možnosti dostavování celého filtru. Na pořadí zapojení<br />
bloků v kaskádě nezáleží. Jednoduché a přesné dostavení celého filtru, kompenzace a<br />
potlačení vlivu reálných aktivních prvků, to jsou výhody této metody. Nevýhodou jsou větší<br />
citlivosti. U aktivních filtrů lze zajistit, aby se jednotlivé bloky vzájemně neovlivňovaly, což u<br />
pasivních nešlo.<br />
Obr. 7.14: Kaskádní syntéza filtrů.<br />
a) Blokové schéma, b) charakteristiky jednotlivých bloků, c) výsledná charakteristika.<br />
Další způsob získání filtrů bez cívek je jejich náhrada syntetickými induktory, při čemž<br />
využijeme bohatě rozpracovanou metodiku návrhu filtrů RLC. Jedna z možností je použít<br />
gyrátory, tak jak jsme naznačili v kap.3.4.3.<br />
Další vývoj aktivních filtrů byl zaměřen na náhradu rezistorů (velká tolerance, rozměry,<br />
nestabilita, jiná technologie). Objevily se filtry se spínanými kapacitory (SC), kde stejnou<br />
technologii CMOS se realizují aktivní prvky, spínače i kapacitní čipy. Rezistory jsou zde<br />
nahrazeny spínanými ekvivalenty R-SC. Ve snaze získat filtry ARC, schopné pracovat ve<br />
vyšších kmitočtových pásmech (video), objevily se nové funkční bloky (proudové konvejory,<br />
transimpedanční a transadmitanční operační zesilovače aj.) a navrhují se filtry pracující<br />
v proudovém módu.<br />
7.7 Kontrolní otázky z kapitoly 7<br />
1) Pojednejte o účelu a dělení filtrů. Nakreslete modulové charakteristiky různých propustí.<br />
2) Vysvětlete princip filtrů.<br />
3) Odvoďte modulovou a argumentovou charakteristiku dolní propusti RC 1. řádu.<br />
Nakreslete jejich typický průběh a uveďte důležité parametry.<br />
4) Nakreslete schéma, modulovou charakteristiku, rozložení pólů a nulových bodů dolní<br />
propusti RLC 2.řádu. Uveďte její přenos a parametry.<br />
5) Nakreslete schéma, modulovou charakteristiku, rozložení pólů a nulových bodů horní<br />
propusti RLC 2.řádu. Uveďte její přenos a parametry.<br />
6) Nakreslete schéma, modulovou charakteristiku, rozložení pólů a nulových bodů pásmové<br />
propusti RLC 2.řádu. Uveďte její přenos a parametry.
76 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
7) Nakreslete schéma, modulovou charakteristiku, rozložení pólů a nulových bodů pásmové<br />
zádrže RLC 2.řádu. Uveďte její přenos a parametry.<br />
8) Jak je definován všepropustný fázovací bikvad Nakreslete modulovou a argumentovou<br />
charakteristiku, rozložení pólů a nulových bodů.<br />
9) Pojednejte o aktivních filtrech ARC, popište vlastnosti, dělení, obecná struktura.<br />
10) Nakreslete schéma aktivní dolní propusti 2.řádu s jednoduchou zpětnou vazbou (Sallen -<br />
Key). Uveďte její vlastnosti.<br />
11) Nakreslete schéma aktivní dolní propusti 2.řádu s rozvětvenou zpětnou vazbou<br />
(Huelsman). Uveďte její vlastnosti.<br />
12) Nakreslete schéma aktivní horní propusti 2.řádu s rozvětvenou zpětnou vazbou<br />
(Huelsman). Uveďte její vlastnosti.<br />
13) Nakreslete schéma aktivní pásmové propusti 2.řádu s rozvětvenou zpětnou vazbou<br />
(Huelsman). Uveďte její vlastnosti.<br />
14) Pojednejte o pasivních filtrech RLC vyšších řádů, popište způsob jejich zadávání a<br />
vlastnosti.<br />
15) Pojednejte o typech filtrů podle použité aproximace. Pro uvedené typy nakreslete typické<br />
průběhy kmitočtových charakteristik.<br />
16) Vysvětlete princip kaskádní syntézy aktivních filtrů ARC vyšších řádů.<br />
8 Základní stupně s tranzistory<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty se základními stupni s bipolárními tranzistory, se<br />
zapojení se společným emitorem, se společným kolektorem, se společnou bází s<br />
nastavením a stabilizací pracovního bodu<br />
Za základní zesilovací stupeň považujeme uzavřený obvod, obsahující jeden aktivní<br />
prvek, v tomto případě bipolární tranzistor. Podle elektrody společné vstupu i výstupu obvodu<br />
rozlišujeme: - zapojení se společným emitorem – SE,<br />
- zapojení se společným kolektorem – SC,<br />
- zapojení se společnou bází – SB.<br />
8.1 Zapojení se společným emitorem<br />
Zapojení se společným emitorem (SE) je nejvýznamnějším zapojením BJT, protože<br />
tento obvod je schopen zesilovat jak napětí tak i proud. Jeho principielní schéma je na<br />
Obr. 8.1a, kde klidový pracovní bod (Q) je zajištěn ze dvou DC zdrojů (U BDC , U CDC ). Q se<br />
volí uprostřed pracovní charakteristiky vstup-výstup (Obr. 8.1b). Tuto charakteristiku<br />
sestrojíme grafickým způsobem, jak ještě blíže ukážeme. Má typický tvar se dvěma<br />
saturacemi. Dává dokonalý obraz o činnosti obvodu, kdy pracuje jako omezovač (jak velký<br />
musí být signál), kdy jako zesilovač a jak velké je zesílení (Obr. 8.1b).<br />
Na Obr. 8.2 jsou uvedeny časové průběhy napětí a proudů v tomto obvodě. Z nich je<br />
patrno jak obvod zesiluje a jak otáčí fázi. Ve výstupním (kolektorovém) obvodě platí 2. KZ<br />
U<br />
CC<br />
≡ U<br />
N<br />
= uCE<br />
+ iC<br />
RC<br />
, ( 8.1 )<br />
čemuž odpovídají i průběhy na Obr. 8.2a.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 77<br />
+U CDC<br />
u out<br />
u out<br />
= f ( u in<br />
)<br />
R C<br />
Q<br />
∆u out<br />
R B<br />
T<br />
U inp<br />
(t)<br />
U out<br />
u<br />
+<br />
∆u in<br />
in<br />
U BDC<br />
∆Uout<br />
K<br />
- U<br />
=<br />
∆U<br />
U BE0<br />
in<br />
Pracovní bod<br />
a) b)<br />
Obr. 8.1: Zapojení se společným emitorem<br />
a) principielní schéma, b) pracovní charakteristika (vstup-výstup).<br />
a) b)<br />
Obr. 8.2: Časové průběhy veličin v zapojení SE.<br />
a) průběhy napětí, b) průběhy proudů<br />
Velký signál<br />
Nelineární obvod<br />
i C<br />
r CE<br />
r<br />
β<br />
M<br />
i B<br />
u BE<br />
Řešení výstupní části<br />
U BE0<br />
u CE<br />
R c<br />
r B<br />
R S<br />
Řešení vstupní části<br />
Zatěžovací přímky<br />
Obr. 8.3: Grafické řešení zapojení SE.<br />
Grafické řešení (nelineárního) stupně SE (Obr. 8.3) provedeme ve dvou krocích:
78 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
1. řešení výstupní části obvodu,<br />
v síti výstupních charakteristik tranzistoru zakreslíme zatěžovací přímku, odpovídající R C .<br />
2. řešení vstupní části obvodu,<br />
ve vstupních charakteristikách řešíme obdobně vstupní část obvodu, napětí však není<br />
konstantní, ale na klidovou složku je superponován vstupní signál.<br />
Konstrukce pracovní charakteristiky vstup-výstup je zřejmá z Obr. 8.4. Tam je také<br />
uveden vztah pro možné zesílení při plném využití aktivní oblasti. Poznamenejme, že vlivem<br />
teplotní závislosti U BE0 (υ)dochází zde ke zúžení využitelné aktivní oblasti.<br />
i C<br />
u out<br />
i B<br />
U<br />
1 u CE<br />
out<br />
R c<br />
R S<br />
u BE<br />
U CES<br />
U CC<br />
U BE0 U is<br />
u =<br />
out<br />
f ( u in<br />
)<br />
U out<br />
1<br />
U in<br />
1<br />
u in<br />
aktivní oblast<br />
U in<br />
1<br />
K<br />
U<br />
U<br />
=<br />
U<br />
CC<br />
is<br />
−U<br />
−U<br />
CES<br />
BE 0<br />
Obr. 8.4: Konstrukce pracovní charakteristiky.<br />
V principiální zapojení obvodu SE (Obr. 8.1a) je nastavení pracovního bodu zajištěno<br />
dvěma DC zdroji, což je zbytečně moc. V praktických zapojeních zdroj U BDC můžeme<br />
nahradit odporovým děličem (R 1 , R 2 ) napětí U CDC (Obr. 8.5). Hovoříme o napěťovém DC<br />
napájení báze. Vedle uvedeného děliče (R 1 , R 2 ) je v obvodě zatěžovací (kolektorový) rezistor<br />
R 3 a emitorový rezistor R 4 , který spolu s C 3 představuje driftovou zápornou proudovousériovou<br />
ZV. Rezistor R 5 představuje další stupeň a podílí se na zátěži. Vazební kapacitory<br />
(C 1 , C 2 ) slouží k stejnosměrnému oddělení a střídavé vazbě mezi stupni. Vzhledem ku<br />
zpracovávanému signálu tvoří filtr typu horní propusti.<br />
+U CDC<br />
R 1<br />
R 3<br />
C 2<br />
T<br />
U inp<br />
R 2<br />
R 4<br />
C 1<br />
R 5<br />
C 3<br />
U out<br />
Obr. 8.5: Napěťové DC napájení báze k nastavení pracovního bodu.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 79<br />
R B<br />
R C<br />
+U CDC<br />
U inp<br />
C v<br />
T<br />
U out<br />
Obr. 8.6: Proudové DC napájení báze k nastavení pracovního bodu.<br />
Jednodušší nastavení pracovního bodu proudovým DC napájením báze je na Obr.<br />
8.6. Pro hodnotu odporu R B se dá jednoduše odvodit návrhový vztah<br />
R<br />
B<br />
U<br />
CC<br />
−U<br />
BEQ<br />
= . ( 8.2 )<br />
I<br />
BQ<br />
R B<br />
R 1<br />
+U CDC<br />
C v2<br />
i C<br />
dynamická<br />
R 1<br />
R 2<br />
U inp<br />
C v1<br />
R 2<br />
T<br />
Q K<br />
i b2<br />
Statická<br />
R 1 i b1<br />
U CDC<br />
u CE<br />
a) b)<br />
Obr. 8.7: Připojení zátěže přes vazební C.<br />
Chování stupně při větších signálech záleží velmi na charakteru zátěže a tvaru budicího<br />
signálu. Budeme sledovat oba tyto vlivy. Nejčastěji bývá zátěž (předpokládáme rezistivní)<br />
připojena přes vazební kapacitor C V (Obr. 8.7) nebo přes vazební transformátor (Obr. 8.8).<br />
Klidový pracovní bod (P k ) bude ve výstupních charakteristikách nastaven na zatěžovací<br />
přímce, odpovídající stejnosměrnému zatěžovacímu odporu (R 1 ). Nazveme ji statická<br />
zatěžovací charakteristika. Bude-li obvod buzen harmonickým signálem o kmitočtu<br />
středního, dobře přenášeného pásma (C v představuje zkrat, transformátor je jako ideální),<br />
pracovní bod se bude pohybovat po jiné úsečce, vymezené amplitudou budicího napětí a<br />
mající jiný sklon. Tuto úsečku nazveme dynamická zatěžovací charakteristika (Obr. 8.7b).<br />
Při vazbě kapacitorem má směrnici danou R 1 ⎥⎥ R 2 . Při vazbě transformátorem se R 2<br />
transformuje s kvadrátem převodu R 2 /m 2 . Pro nižší kmitočty signálu, kdy se uplatňuje fázový<br />
posuv mezi u CE a i 2 , pracovní bod se pohybuje po křivce blízké elipse. Tvar této trajektorie je<br />
ovlivněn nelinearitou tranzistoru a velmi záleží na amplitudě signálu.
80 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
n : 1<br />
+U CDC<br />
i C<br />
Statická<br />
r S<br />
R B<br />
R L<br />
Tr<br />
C v1<br />
T<br />
U inp<br />
r S<br />
u out<br />
i b2<br />
Q K Dynamická<br />
n 2 *R L<br />
i b1<br />
U CDC<br />
u CE<br />
a) b)<br />
Obr. 8.8: Připojení zátěže přes transformátor.<br />
Nyní budeme studovat chování těchto obvodů při extrémním přebuzení rychlými skoky<br />
(pravoúhlými impulsy). Na Obr. 8.9 je znázorněn pohyb pracovního bodu při kapacitní<br />
zátěži. Po odeznění přechodného děje pracovní bod se může nacházet v jedné ze statických<br />
poloh A nebo C. Při skokové změně budicí veličiny kapacitor se brání okamžité změně napětí<br />
pracovní bod přesune z bodu A do B (nebo z C do D) skokovou změnou i C (rychlý přechodný<br />
děj). Kapacitor se okamžitě začne vybíjet (pomalý děj), pracovní bod se přesouvá z bodu B do<br />
C. Při skokovém přivření tranzistoru se pracovní bod rychle přesune z bodu C do D. Pak se<br />
kapacitor se přes R C opět pomalu nabíjí a bod se přesouvá z D do A. Vzhledem k setrvačnosti<br />
tranzistoru jsou rohy lichoběžníkové trajektorie zaobleny. Čím vyšší bude kmitočet signálu<br />
tím více se bude trajektorie blížit elipse. Analogické je chování tohoto obvodu při ryze<br />
induktivní zátěži.<br />
Pomalý děj<br />
Buzení:<br />
R C<br />
i C<br />
C<br />
D<br />
B<br />
i b2<br />
i b1<br />
Rychlý děj<br />
U inp<br />
T<br />
+ U CDC<br />
u CE<br />
C<br />
E<br />
A<br />
U CDC<br />
u CE<br />
Obr. 8.9: Pohyb pracovního bodu při kapacitní zátěži.<br />
Zvětšit zesílení stupně SE lze zvětšením zatěžovacího odporu a současně i napájecího<br />
napětí (U B ), což však není příliš výhodné. Vhodnější cesta je použít nelineární zátěž s velkým<br />
diferenciálním odporem. Současná technologie umožňuje použít jako aktivní (nelineární)<br />
zátěž komplementární tranzistor. Principiální zapojení stupně SE s aktivní (dynamickou)<br />
zátěží je na Obr. 8.10. K základnímu tranzistoru NPN (T 1 ) je zátěží PNP (T 2 ) se shodnými<br />
parametry, pak pro zesílení platí jednoduchý vztah<br />
K<br />
U max<br />
1<br />
= − g<br />
m<br />
r<br />
2<br />
CE<br />
( 8.3 )
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 81<br />
+ U CDC<br />
R B2<br />
i C<br />
T 1<br />
T 2<br />
T 2<br />
-<br />
U B2<br />
+<br />
Q<br />
I bQ<br />
R B1<br />
U inp<br />
(t)<br />
T1<br />
+<br />
U B1<br />
-<br />
U out<br />
U CEQ<br />
U CDC<br />
u CE<br />
a) b)<br />
Obr. 8.10: Zapojení základního stupně SE s aktivní zátěží.<br />
Grafické řešení tohoto obvodu je na Obr. 8.10b. Místo zatěžovací přímky je zde jedna<br />
křivka výstupní charakteristiky zatěžovacího tranzistoru (T 2 ). Její sklon zajišťuje velké<br />
zesílení. Aktivní zátěž se používá hlavně v IO pro zvětšení zesílení (i několik tisíc).<br />
Zvětšení zesílení je také možné náhradou rezistivní zátěže ideálním zdrojem proudu<br />
(výstupem proudového zrcadla) nebo připojením zátěže přes transformátor, kdy odpor se<br />
transformuje na primární stranu s kvadrátem převodu (R p = R z m 2 ). Transformátor musí být<br />
kvalitní, širokopásmový (s feritovým jádrem), s minimální rozptylovou indukčností a<br />
parazitními kapacitami mezi vinutími. Zesílení se dá také zvětšit kaskádním zapojením<br />
několika těchto stupňů.<br />
Zpracováváme-li malé signály, což v praxi často bývá, můžeme stupeň SE modelovat<br />
lineárním modelem a řešit ho metodou uzlových napětí. Zjednodušený čistě rezistivní<br />
model na Obr. 8.11 použijeme pro pásmo středních kmitočtů. Dostali jsme jej ze základního<br />
zapojení SE na Obr. 8.5, zkratováním DC zdroje U CDC , protože ten pro signál představuje<br />
velkou kapacitu a tedy zkrat. Tranzistor (T) dále můžeme nahradit modelem se základními<br />
diferenciálními parametry(Obr. 4.5) a dostáváme model na Obr. 8.11b.<br />
Příklad 8.1: Zapojení SE.<br />
Řešením modelu na Obr. 8.11b odvoďte přenos napětí, přenos proudu, vstupní a<br />
výstupní impedanci.<br />
Řešení:<br />
Řešením lineárních rovnic, popisujících model dostáváme pro přenos napětí<br />
K<br />
R<br />
r<br />
C CE<br />
U<br />
= −g<br />
m<br />
≈ −g<br />
mRC<br />
, (a) K<br />
U<br />
>> 1<br />
rCE<br />
+ RC<br />
, (b)<br />
o<br />
ϕ =180 , (c) ( 8.4 )<br />
přenos proudu<br />
i RG<br />
+ R<br />
2 inp<br />
K<br />
I<br />
= = KV<br />
, (a) K<br />
I<br />
≈ gm<br />
⋅rBE<br />
i1<br />
RC<br />
≈ β , (b) ( 8.5 )<br />
a branové rezistance<br />
R = R r , R = R r . ( 8.6 )<br />
inp<br />
B<br />
BE<br />
out<br />
Shrnutí poznatků o stupni SE:<br />
C<br />
CE
82 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
• zesiluje napětí i proud,<br />
• obrací fázi napětí,<br />
• má středně velký vstupní a výstupní branový odpor,<br />
• při dynamické aktivní zátěži lze dosáhnout velmi vysoké hodnoty přenosu napětí,<br />
• obdobné vlastnosti má stupeň se společnou elektrodou S (source), použijeme-li místo<br />
BJT unipolární tranzistor (FET).<br />
T<br />
R g R C U<br />
R out<br />
B<br />
U inp<br />
a)<br />
i 1<br />
B<br />
C<br />
R G<br />
u inp<br />
R B<br />
r BE<br />
u BE<br />
g m<br />
*u BE<br />
r CE<br />
R C<br />
i 2<br />
b)<br />
u out<br />
E<br />
Obr. 8.11: Lineární model stupně SE.<br />
8.2 Zapojení se společným kolektorem<br />
Zapojení se společným kolektorem (emitorový sledovač) je na Obr. 8.12a. Pracovní<br />
odpor (zátěž) je v obvodu emitoru (R E ). Jeho lineární rezistivní model je na Obr. 8.12b.<br />
Příklad 8.2: Zapojení SC.<br />
Řešením modelu na Obr. 8.12b odvoďte přenos napětí, přenos proudu, vstupní a<br />
výstupní impedanci.<br />
Řešení:<br />
Řešením lineárních rovnic, popisujících model dostáváme pro přenos napětí<br />
( 1+<br />
β )[ rCE<br />
RE<br />
] gmRE<br />
≈<br />
rBE<br />
+ ( 1+<br />
β )[ rCE<br />
RE<br />
] 1+<br />
gmRE<br />
o<br />
KU<br />
=<br />
, (a) K<br />
U<br />
→1,<br />
ϕ = 0 (b) ( 8.7 )<br />
RE<br />
+<br />
přenos proudu<br />
i2 ( 1+<br />
gmrBE<br />
) rCE<br />
K<br />
I<br />
= =<br />
≈ (β + 1) , ( 8.8 )<br />
i1<br />
rCE<br />
+ RC<br />
vstupní odpor<br />
Rinp<br />
= rBE<br />
+ ( 1+<br />
β )( rCE<br />
RE<br />
) ≈ βRE<br />
, ( 8.9 )<br />
a výstupní odpor<br />
rCE<br />
( rBE<br />
+ RG<br />
) rBE<br />
+ RG<br />
Rout<br />
=<br />
≈<br />
rBE<br />
+ RG<br />
+ rCE<br />
( 1+<br />
β ) 1+<br />
β<br />
( 8.10 )<br />
.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 83<br />
R B<br />
R E<br />
+U CDC<br />
i 1<br />
B<br />
T<br />
R G<br />
u BE<br />
E<br />
U inp<br />
U out<br />
u inp<br />
C v<br />
r BE<br />
r CE<br />
i 2<br />
u out<br />
g m<br />
*u BE<br />
R C<br />
a) b)<br />
Obr. 8.12: Zapojení se společným kolektorem (a) a jeho model (b).<br />
Shrnutí poznatků o stupni SC:<br />
• zesiluje pouze proud, hodnota je přibližně stejná jako u SE, přenos napětí je vždy<br />
menší než jedna,<br />
• neobrací fázi napětí,<br />
• má velký vstupní a malý výstupní branový odpor, zapojení transformuje odpor zátěže<br />
na vstup, činitelem β,<br />
• zpětný přenos napětí je mnohem výraznější než u SE,<br />
• SC se chová jako SE sestoprocentní sériovou napěťovou zápornou ZV, která<br />
linearizuje přenos v širokých mezích,<br />
• obdobné vlastnosti má stupeň se společnou elektrodou D (drain), použijeme-li místo<br />
BJT unipolární tranzistor (FET), - představuje dokonalý sledovač napětí.<br />
8.3 Zapojení se společnou bází<br />
Zapojení se společnou bází je na Obr. 8.13a. Pracovní zátěž je v kolekoru (R C ).<br />
V obvodě je pouze jeden DC zdroj pro nastavení Q (UCDC), proud IBQ určuje srážecí R B . C 1<br />
je vazební a C 2 blokovací kapacitor. Rezistivní lineární model pro pásmo středních kmitočtů<br />
je na Obr. 8.13b.<br />
C<br />
g m<br />
*u BE<br />
C 1<br />
T<br />
E<br />
C<br />
U inp<br />
(t)<br />
R G<br />
R E<br />
C 2<br />
R B<br />
+<br />
-<br />
R C<br />
U CDC<br />
U out<br />
R E<br />
U inp<br />
(t)<br />
u BE<br />
r BE<br />
r CE<br />
R C<br />
U out<br />
B<br />
a) b)<br />
Obr. 8.13: Zapojení se společnou bází (a) a jeho model (b).
84 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Příklad 8.3: Zapojení SB.<br />
Řešením modelu na Obr. 8.13b odvoďte přenos napětí, přenos proudu, vstupní a<br />
výstupní impedanci.<br />
Řešení:<br />
Řešením lineárních rovnic, popisujících model dostáváme pro přenos napětí<br />
gm<br />
RC<br />
rBE<br />
β RC<br />
KU<br />
=<br />
=<br />
≈ gmRC<br />
RG<br />
+ rBE<br />
+ gm<br />
RG<br />
rBE<br />
rBE<br />
+ RG<br />
( 1+<br />
β )<br />
, (a) K<br />
U<br />
>> 1, (b) ( 8.11 )<br />
přenos proudu<br />
gm<br />
rBE<br />
β<br />
K<br />
I<br />
= = ≈ α ,<br />
1+<br />
gm<br />
rBE<br />
1+<br />
β<br />
(a) K<br />
I<br />
< 1, (b) ( 8.12 )<br />
vstupní odpor (je menší než u SE, silně závislý na I CQ )<br />
rBE<br />
rBE<br />
1<br />
Rinp<br />
= = ≈<br />
1+<br />
gmrBE<br />
1+<br />
β gm<br />
,<br />
( 8.13 )<br />
a výstupní odpor (je větší než u SE)<br />
rBE<br />
RE<br />
R<br />
out<br />
= rCE<br />
+ ( 1+<br />
gm<br />
rCE<br />
)<br />
rBE<br />
+ RE<br />
.<br />
( 8.14 )<br />
Shrnutí poznatků o stupni SB:<br />
• zesiluje pouze napětí, hodnota je přibližně stejná jako u SE, přenos proudu je menší<br />
než jedna, nepatrně zeslabuje,<br />
• neobrací fázi napětí,<br />
• má malý vstupní a velký výstupní branový odpor, R vst
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 85<br />
8.5 Kmitočtová závislost základních stupňů<br />
Základní <strong>obvody</strong>, které jsme v předchozí kapitole považovali za čistě rezistivní, jsou ve<br />
skutečnosti (díky parazitním kapacitám a indukčnostem), více či méně, kmitočtově závislé.<br />
Provedeme si proto jejich porovnání z hlediska použití v pásmu vyšších kmitočtů (VF).<br />
V prvním přiblížení postačí odhadnout nejvýznamnější konstrukční kapacity, resitivní model<br />
vhodně doplnit parazitními kapacitami a model řešit na počítači (SNAP, Pspice).<br />
8.5.1 Stupeň SE na vf<br />
Lineární rezistivní model stupně SE (Obr. 8.11) jsme na Obr. 8.14 doplnili parazitními<br />
kapacitami, které jsou blíže specifikované následovně<br />
C 1 = C BE + C p (a) C 2 = C BC (b) C 3 = C CE + C Z (c) ( 8.15 )<br />
Tento kmitočtově závislý model jsme simulovali na počítači. Externí přenos napětí má dva<br />
reálné póly v levé polorovině a reálnou nulu v pravé polorovině komplexní roviny p. Tento<br />
obvod se proto řadí mezi <strong>obvody</strong> s nadměrným fázovým posuvem (obvod s neminimální<br />
fází). Externí přenos je výrazně ovlivněn vstupní impedancí obvodu (vytváří impedanční<br />
dělič). Zde se nejvíce uplatní fiktivní Millerova kapacita, odvozena od průchozí kapacity C 2<br />
CM = C2 ( 1−<br />
K U<br />
), ( 8.16 )<br />
kde K U je záporné a velké hodnoty. Vliv C M lze snížit zmenšením provozního zesílení napětí a<br />
odporu budicího zdroje.<br />
C 2<br />
T<br />
R 1 C<br />
U 1<br />
C 3 R 2 U<br />
1<br />
2<br />
U 0<br />
Obr. 8.14: Kmitočtově závislý model stupně SE.<br />
8.5.2 Stupeň SC na vf<br />
Pro posouzení kmitočtové závislosti stupně SC použijeme lineární model na Obr.<br />
8.12b, vhodně doplněný jako v předchozím případě parazitními kapacitami. Model jsme<br />
simulovali programem SNAP. Zjistili jsme, že přenos napětí K(f) tohoto stupně je jen málo<br />
kmitočtově závislý, má jeden nulový bod a pól v levé polorovině, jde tedy o obvod<br />
s minimální fází. I zde je externí přenos napětí výrazně ovlivněn charakterem vstupní<br />
impedance. Její reálná odporová složka je dokonce v určitém kmitočtovém pásmu záporná.<br />
To je způsobeno kladnou zpětnou vazbou realizovanou průchozí kapacitou C BE v součinnosti<br />
se zatěžovací kapacitou C Z . Tento jev se projevuje na vyšších kmitočtech a často způsobí<br />
rozkmitání tohoto stupně, má-li přívod parazitní nebo pracovní indukčnost.
86 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
+U<br />
Tlumící R CDC Kompenzační<br />
B<br />
(100Ω -1kΩ)<br />
3 obvod R C + C C<br />
R<br />
2<br />
C<br />
4<br />
C C<br />
U L P<br />
R<br />
inp B<br />
T<br />
R<br />
C E<br />
P<br />
U out<br />
C Z<br />
Použít BJT s<br />
velkým r BB<br />
5 Použít FET<br />
(g m ↓, C GS ↓)<br />
Oddělovací R E<br />
(100 Ω)<br />
1<br />
R Z<br />
Obr. 8.15: Zajištění stability stupně SC.<br />
Parazitním oscilacím lze zabránit několika způsoby uvedenými na Obr. 8.15. V prvé<br />
řadě oddělením kapacitní zátěže rezistorem R E , tlumícím rezistorem R B (dá se využít<br />
tranzistor s velkým r bb ), zatlumením obvodu doplňkovou ZV, konstrukčním uspořádáním<br />
omezujícím hodnotu L p , kompenzačním obvodem v kolektoru a použitím unipolárního<br />
tranzistoru s menší hodnotou přenosové vodivosti (g m ) a mezielektrodové kapacity C GS .<br />
8.5.3 Stupeň SB na vf<br />
Pro posouzení kmitočtové závislosti stupně SB použijeme opět lineární model (Obr.<br />
8.13), vhodně doplněný parazitními kapacitami. Jeho řešením programem SNAP jsme zjistili,<br />
že se jedná opět o obvod s minimální fází. Přenos napětí má pól i nulu v levé polorovině.<br />
Nula se prakticky neuplatní, její kmitočet je mnohem vyšší než tranzitní kmitočet tranzistoru.<br />
Mezní kmitočet je přibližně shodný s f m pro SE. Při malé hodnotě odporu zátěže není zpětným<br />
přenosem vůbec ovlivněn kmitočtový průběh vstupní impedance. Za těchto okolností má<br />
externí přenos napětí, v pásmu pod f T , jediný zlom, odpovídající pólu.<br />
Reálná a také imaginární složka vstupní impedance obvodu SB je v porovnáním<br />
s předešlými zapojeními (SE, SC) nejméně kmitočtově závislá. I zde se na vstupu objevuje<br />
Millerova kapacita C M , daná vztahem ( 8.16 ), ale díky velké kladné hodnotě K U je C M<br />
dokonce záporná a tak může kompenzovat parazitní C P .<br />
Závěr: Zapojení SB má pro oblast VF nejvhodnější vlastnosti.<br />
8.6 Zpětná vazba v základních stupních<br />
O příznivém vlivu záporné zpětné vazby (ZV) na vlastnosti zesilovače jsme se zmínili<br />
v kap.5.6. Uvedené závěry platí i v rozebíraných základních stupních BJT. Protože se jedná o<br />
ZV v daném stupni bude hovořit o tzv. lokálních ZV. Rozebereme si je u stupně SE.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 87<br />
+U CDC<br />
+U CDC<br />
R C<br />
R B<br />
R C<br />
U out<br />
U inp<br />
T<br />
T<br />
R A<br />
U out<br />
U inp<br />
R E<br />
a) b)<br />
Obr. 8.16: Zapojení SE s zpětnou vazbou.<br />
a) proudovou-sériovou, b) napěťovou-paralelní.<br />
8.6.1 Zapojení SE s proudovou zpětnou vazbou<br />
Zapojením rezistoru R E (Obr. 8.16a) zavedeme ve stupni SE zápornou proudovou<br />
sériovou ZV, která zmenší zesílení napětí, zvětší R vst a R výst , zmenšuje nelineární zkreslení,<br />
zmenšuje vliv tranzistoru na obvodové funkce, zvětšuje možný rozkmit vstupního signálu<br />
(dynamiku). Pro tento obvod (Obr. 8.16a) se dají odvodit následující obvodové funkce<br />
K<br />
− g<br />
R<br />
R<br />
m C C<br />
U<br />
= ≈ − , (a)<br />
vst BE E<br />
1 + gmRE<br />
RE<br />
R<br />
≈ r + βR<br />
, (b) Rvýst<br />
≈ RC<br />
, (c) ( 8.17 )<br />
Pro silnou ZV (velkou hodnotu odporu R E ) je přenos napětí dán jen pasivními prvky<br />
(R C , R E ), ne parametry tranzistoru. Toho se využívá při sériové výrobě elektronických<br />
přístrojů, pro jejich reprodukovatelnost a dodržení požadovaných parametrů, i při značném<br />
rozptylu hodnot parametrů jednotlivých tranzistorů. Tento obvod byl podrobně řešen (z<br />
hlediska teorie ZV) v kap. 5.6.5.<br />
8.6.2 Zapojení SE s napěťovou zpětnou vazbou<br />
Jiný typ záporné lokální signálové napěťové paralelní ZV je na Obr. 8.16b. Pro tento<br />
obvod platí následující obvodové funkce<br />
K<br />
R<br />
B<br />
U<br />
≈ − , (a)<br />
vst<br />
RA<br />
RA<br />
R ≈ , (a) 1 ⎛ R<br />
⎟ ⎞<br />
≈<br />
⎜ +<br />
B<br />
Rvýst<br />
1 . (c)<br />
gm<br />
⎝ RA<br />
⎠<br />
( 8.18 )<br />
I v tomto případě je přenos napětí dán jen pasivními prvky (R A , R B ), ne parametry tranzistoru.<br />
Vliv záporné zpětné vazby na pracovní charakteristiku vstup-výstup je ukázán na Obr.<br />
8.17. Sníží se zesílení a tím i sklon aktivní části charakteristiky. Zároveň se rozšíří využitelná<br />
aktivní oblast, zvětší se dynamika zesilovače.
88 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
u out<br />
K U<br />
ZV<br />
U cc<br />
U BE0 Uis<br />
U CES<br />
K U<br />
U BE0 (ϑ ) U is (ϑ )<br />
u i<br />
aktivní oblast<br />
bez ZV<br />
aktivní oblast<br />
se ZV<br />
Obr. 8.17: Vliv ZV na pracovní charakteristiku<br />
8.7 Kontrolní otázky z kapitoly 8<br />
1) Nakreslete a vysvětlete principielní schéma zapojení se společným emitorem.<br />
2) Nakreslete a vysvětlete typický průběh pracovní charakteristiky vstup-výstup,<br />
3) Naznačte grafický způsob sestrojení pracovní charakteristiky zapojení se společným<br />
emitorem.<br />
4) Nakreslete a vysvětlete napěťové DC napájení báze k nastavení pracovního bodu.<br />
5) Nakreslete a vysvětlete proudové DC napájení báze k nastavení pracovního bodu.<br />
6) Nakreslete a vysvětlete statickou a dynamickou zatěžovací charakteristiku pro připojení<br />
zátěže přes vazební kapacitor.<br />
7) Nakreslete a vysvětlete statickou a dynamickou zatěžovací charakteristiku pro připojení<br />
zátěže přes vazební transformátor.<br />
8) Nakreslete a vysvětlete chování obvodu SE při kapacitní zátěži.<br />
9) Uveďte zjednodušený lineární (malosignálový) model zapojení SE, odvoďte branové<br />
rezistence, zesílení napětí a proudu.<br />
10) Nakreslete schéma, popište činnost a vlastnosti stupně SE s aktivní zátěží.<br />
11) Nakreslete schéma, popište činnost a vlastnosti stupně SB.<br />
12) Uveďte zjednodušený lineární (malosignálový) model zapojení SB, odvoďte branové<br />
rezistence, zesílení napětí a proudu.<br />
13) Uveďte zjednodušený lineární (malosignálový) model zapojení SC, odvoďte branové<br />
rezistence, zesílení napětí a proudu.<br />
14) Porovnejte vlastnosti základních stupňů s tranzistorem – SE, SC a SB.<br />
15) Nakreslete kmitočtově závislý lineární model zapojení SE. Uveďte vlastnosti tohoto<br />
stupně v oblasti vyšších kmitočtů.<br />
16) Nakreslete kmitočtově závislý lineární model zapojení SC. Uveďte vlastnosti tohoto<br />
stupně v oblasti vyšších kmitočtů.<br />
17) Jak vzniknou a jak lze zabránit parazitním oscilacím v zapojení SC<br />
18) Nakreslete kmitočtově závislý lineární model zapojení SB. Uveďte vlastnosti tohoto<br />
stupně v oblasti vyšších kmitočtů.<br />
19) Nakreslete schéma, popište činnost a vlastnosti stupně SE s proudovou zpětnou vazbou.<br />
Jaký vliv má ZV na přenos napětí a pracovní charakteristiku<br />
20) Nakreslete schéma, popište činnost a vlastnosti stupně SE s napěťovou zpětnou vazbou.<br />
Jaký vliv má ZV na přenos napětí a pracovní charakteristiku
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 89<br />
9 Obvody s tranzistory<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty s <strong>obvody</strong> s jedním a dvěma bipolárními tranzistory,<br />
používaná v napěťovém a proudovém pracovním módu. S využitím BJT ve zdrojích<br />
proudu (konstantních i řízených). S různými typy proudových zrcadel. Se zapojením a<br />
vlastnostmi diferenčního zesilovače. S kaskádním zapojení stupňů SE–SB, SC–SB,<br />
SE–SE, SC-SC.<br />
9.1 Zdroje proudu s BJT<br />
i C<br />
I C<br />
= konst<br />
u BE<br />
u CE<br />
Obr. 9.1: Princip zdroje proudu s BJT.<br />
Princip tranzistoru jako zdroje konstantního<br />
proudu je patrný z výstupních charakteristik<br />
na Obr. 9.1. Využijeme část, kde I C je<br />
konstantní. Odpovídá tomu obvod na Obr.<br />
9.2a. Místo zdroje konstantního napětí U BEQ<br />
využijeme odporového děliče napětí R 1 , R 2<br />
(Obr. 9.2b). Rezistor R 2 můžeme dále<br />
nahradit diodou (Obr. 9.2c), Zenerovou<br />
diodou nebo tranzistorem (se zkratem B-C).<br />
Popřípadě do obvodu zavedeme zpětnou vazbu (přidáním R E ), abychom splnili požadavek<br />
kladený na tento zdroj proudu a to je malá teplotní závislost proudu a velký dynamický<br />
vnitřní odpor (statický může být malý).<br />
+U CDC<br />
R C<br />
I out<br />
R 1<br />
+U BDC<br />
U BEQ<br />
T<br />
R C<br />
R 1<br />
R C<br />
+U CDC<br />
+U CDC<br />
+U BDC<br />
U BEQ<br />
I out<br />
I out<br />
T<br />
T<br />
U BEQ<br />
+<br />
-<br />
R 2<br />
a) b) c)<br />
Obr. 9.2: Tranzistoru jako zdroj konstantního proudu.<br />
K získání zdroje proudu řízeného proudem (CCCS, nebo-li IZP), realizovaného<br />
bipolárním tranzistorem, využijeme základní vlastnost BJT i C = f(i B ). Nepříjemná však je<br />
teplotní závislost kolektorového proudu i C = f(υ). Zapojení je na Obr. 9.3a. Potenciál U E se<br />
mění o 2 mV/ 1 o K. Tato změna ∆U E je zde kompenzována stejnou změnou ∆U D resp. ∆U B .<br />
Použitá dioda D by měla být vyrobena se stejnou technologii jako tranzistor. Místo diody lze<br />
opět použít stejný tranzistor v diodovém zapojení. Obvod lze popsat rovnicí
90 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
I R + U −U<br />
R<br />
≈ =<br />
≈ I<br />
( 9.1 )<br />
inp 2 D BE Q 2<br />
Iout<br />
I<br />
E<br />
RE<br />
RE<br />
in<br />
+ U CDC<br />
R C<br />
I out<br />
+ U CDC<br />
R C<br />
I out<br />
I inp<br />
R 2<br />
a)<br />
R E1<br />
T<br />
T 2<br />
R 1<br />
T 1<br />
R E<br />
R E2<br />
U inp<br />
b)<br />
Obr. 9.3: Tranzistor jako řízený zdroj proudu.<br />
a) řízený proudem, b) řízený napětím.<br />
Zapojení zdroje proudu řízeného napětím na Obr. 9.3b vzniklo z předchozího<br />
(Obr. 9.3a), doplněním emitorovým sledovačem (T 1 ) s komplementárním tranzistorem.<br />
Obvod lze popsat rovnicí<br />
I<br />
out<br />
= I<br />
C 2<br />
≈<br />
R<br />
E 2<br />
U<br />
in<br />
⎛ ⎜1<br />
+<br />
⎝<br />
1<br />
β<br />
2<br />
U<br />
≈<br />
⎞ R<br />
⎟<br />
⎠<br />
in<br />
E 2<br />
.<br />
( 9.2 )<br />
9.2 Proudová zrcadla<br />
Při vývoji analogových monoliticky integrovaných obvodů byla vyvinuta jednoduchá<br />
zapojení proudových řízených zdrojů s přenosem jedna (proudových sledovačů), pro která se<br />
vžil název proudová zrcadla. Základní obvod je na Obr. 9.4a. Vznikl z řízeného zdroje<br />
proudu (Obr. 9.3a), kde místo diody je tranzistor T 1 v diodovém zapojení (zkrat B-C).<br />
Tranzistor T 1 je v aktivním režimu, kde platí<br />
U<br />
BE<br />
= UCE<br />
> UCEsat<br />
( 9.3 )<br />
Proudový přenos se dá odvodit následovně<br />
I = I + 2I<br />
= β I + 2I<br />
in<br />
C1<br />
B<br />
B<br />
B<br />
Iout<br />
= IC<br />
2<br />
≈ β ⋅ I<br />
B<br />
( 9.4 )<br />
Iout<br />
β<br />
KI<br />
= = ≈ 1<br />
Iin<br />
β + 2<br />
Výstupní proud pak<br />
β<br />
U<br />
N<br />
I<br />
out<br />
= I<br />
inp<br />
− 2I<br />
B<br />
= I<br />
inp<br />
, I<br />
out<br />
≈ I<br />
inp<br />
= pro β ↑↑ , ( 9.5 )<br />
β + 2<br />
R 1
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 91<br />
bude teplotně nezávislý<br />
I<br />
B<br />
out<br />
≠ f (ϑ ) pro R1<br />
rBE<br />
. ( 9.6 )<br />
I<br />
E<br />
I >><br />
Aby obvod plnil žádanou funkci musí být dvojice tranzistorů přesně shodná (T1 ≡ T2) i se<br />
shodnou vnitřní teplotou (co nejtěsněji teplotně spojeny).<br />
I inp<br />
R 1<br />
R 2<br />
+ U CDC<br />
I out<br />
2I B<br />
a)<br />
I inp<br />
R 1<br />
I B<br />
R 2<br />
+ U CDC<br />
I out<br />
T 1<br />
+ U N<br />
I B<br />
I B<br />
T 2<br />
I inp<br />
-I B<br />
T 1<br />
+ U N<br />
I B<br />
I B<br />
2I B<br />
T 3<br />
I inp<br />
+I B<br />
I inp<br />
-I B<br />
b)<br />
T 2<br />
Obr. 9.4: Proudová zrcadla.<br />
a) základní, b) Wilsonovo.<br />
Přesnější sledovač proudu je Wilsonovo proudové zrcadlo na Obr. 9.4b. Obvod<br />
obsahuje další řídící smyčku (přes T3). Má vysokou výstupní impedanci, představuje tedy<br />
tvrdší zdroj proudu. Ustálený stav proudů je popsán v obrázku. S vysokou přesností zde platí<br />
rovnost mezi proudy I = I .<br />
out<br />
inp<br />
9.3 Darlingtonovo zapojení<br />
Potřebujeme-li tranzistor s velkým proudovým zesilovacím činitelem můžeme si<br />
pomoci Darlingtonovým zapojení (Obr. 9.5). Jde v podstatě o kaskádní zapojení stupňů SC<br />
– SC. Zapojení představuje ekvivalentní tranzistor s parametry:<br />
2<br />
β′ = β ⋅β<br />
, r ′ = 2r<br />
, r′<br />
= r . ( 9.7 )<br />
1<br />
2<br />
BE<br />
BE1<br />
3<br />
Výsledný proudový zesilovací činitel je dán součinem dílčích. Možná je modifikace<br />
tohoto obvodu s komplementárními tranzistory.<br />
B‘<br />
C‘<br />
CE<br />
T 1<br />
T 2<br />
T‘<br />
Obr. 9.5: Darlingtonovo zapojení tranzistorů.<br />
E‘<br />
CE 2<br />
T‘
92 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
9.4 Kaskádní zapojení stupňů SE–SB<br />
Kombinované galvanicky vázané zesilovací stupně šetří počet pasivních součástek<br />
(dnes jsou dražší než tranzistory a jejich čipy). Navrženy hlavně byly pro zlepšení<br />
požadovaných parametrů jako: zvětšení šířky pásma (zvýšení horního mezního kmitočtu),<br />
potlačení zpětného přenosu, zvětšení dynamiky, zvětšení vstupní impedance aj.<br />
R G<br />
R B<br />
T 2<br />
u<br />
u inp<br />
u 2<br />
+<br />
1<br />
T 1<br />
R C<br />
+ U CDC<br />
-<br />
U BDC<br />
u out<br />
Obr. 9.6: Kaskádní zapojení stupňů SE – SB se dvěma DC zdroji.<br />
Na Obr. 9.6 je kaskádní zapojení stupňů SE–SB. Jde o principielní zapojení se dvěma<br />
DC zdroji. Výhodou této kombinace SE–SB je větší šíře pásma (neuplatňuje se Millerův jev),<br />
lepší šumové poměry a menší zpětný přenos, než by měl samotný SE. Zesílení jednotlivých<br />
tranzistorů je<br />
S1<br />
T 1 : KU 1<br />
= −S1Rin2<br />
= − ≈ −1, T 2 : K<br />
U 2<br />
= S<br />
2RC<br />
2<br />
. ( 9.8 )<br />
S2<br />
Výsledné zesílení pak je pak dáno součinem<br />
KU<br />
= KU1 ⋅ KU<br />
2<br />
= −S2RC<br />
2<br />
. ( 9.9 )<br />
+ U CDC<br />
R 2<br />
R 3<br />
T 1<br />
R 1<br />
T 2<br />
u inp C R 4<br />
u out<br />
Vyřešením DC napájení (z jednoho zdroje<br />
U CDC ), pro zajištění pracovních bodů obou<br />
tranzistorů, dostáváme modifikaci zapojení<br />
SE–SB nazývanou kaskoda (Obr. 9.7). Její časté<br />
použití najdeme ve vf a mf zesilovačích<br />
komunikačních přijímačů, ve video zesilovačích<br />
a jinde. Zátěž může být rezistivní širokopásmová<br />
nebo i úzkopásmová (rezonanční obvod).<br />
Obr. 9.7: Praktické zapojení SE – SB nazývané kaskoda.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 93<br />
9.5 Další kaskádní zapojení stupňů<br />
Kombinace SC–SB má ve srovnání s předešlým zapojením SE–SB poněkud větší<br />
zpětný přenos, zato oba nulové body přenosu leží v levé polorovině p. Proto se lépe hodí do<br />
soustav se silnou ZV. Tento obvod je velmi oblíben v přístrojové technice, kde získal název<br />
nepřebuditelný stupeň.<br />
Připojením stupně SC k bezprostředně k výstupu SE potlačíme vliv vnější kapacitní<br />
zátěže a tím dojde ku zvýšení horního mezního kmitočtu. Obdobně na vstupu potlačíme vliv<br />
vstupní kapacity. Získáme tak kaskádu tří stupňů SC-SE-SC. Takto je možno řadit i více<br />
stupňů. Možná je i modifikace s komplementárními tranzistory.<br />
Kaskádní spojení (s galvanickou vazbou) i několika stupňů SE–SE umožňuje zvýšit<br />
zesílení celého obvodu a při tom se neuplatní omezení frekvenčního spektra vazebními prvky.<br />
Takto byly realizovány jedny z prvních monoliticky integrovaných analogových funkčních<br />
bloků. Tyto bloky často vně doplňujeme vnější globální napěťovou paralelní driftovou ZV,<br />
pro teplotní stabilizaci klidových pracovních bodů.<br />
9.6 Diferenční zesilovač<br />
Tranzistorový diferenční zesilovač je stavebním prvkem integrovaných obvodů<br />
(operačních zesilovačů). V důsledku své symetrické stavby umožňuje výrazně kompenzovat<br />
vlivy teplotních změn parametrů tranzistorů. Vlastnosti diferenčního zesilovače:<br />
• symetrický DC zesilovač napětí, • zvětšení šíře pásma,<br />
• dva vstupy, dva výstupy (DIDO), • zlepšení šumových poměrů,<br />
• menší nelineární zkreslení,<br />
• kompenzace U BE0 ,<br />
• potlačení soufázového signálu,<br />
• menší nelineární zkreslení.<br />
Realizace diferenčního zesilovače bipolárními tranzistory je na Obr. 9.8. Je tvořen<br />
dvěma stupni SE, zapojenými (emitory) na společný zdroj konstantního proudu (ZP) I 0 , který<br />
bývá realizován třetím tranzistorem. Vstupním napětím mohou být U in1 , U in2 nebo diferenční<br />
napětí U d = U in1 – U in2 . Na výstupech pak napětí U out1 , U out2 nebo napětí mezi kolektorovými<br />
uzly U out = U out1 - U out2 . Obvod je symetrický, T 1 a T 2 jsou shodné, R C1 = R C2 . Při U d = 0<br />
budou proto proudy I C1 = I C2 . Pak také výstupní napětí U out1 = U out2 a U out = 0. Zvýší-li se<br />
U in1 ( U in1 je konst.), bude U d > 0 a tranzistor T 1 se více otevře, vzroste proud I C1 , tím i<br />
úbytek napětí na R C1 a napětí U out1 poklesne. Zdroj konstantního proudu I 0 pak zajistí pokles<br />
I C2 , protože musí platit 1KZ: I E1 + I E2 = I 0 . S poklesem I C2 vzrůstá napětí U out2 (opačně než<br />
U out1 ). Pro napětí platí v lineárním režimu následující vztahy<br />
U = K ⋅U<br />
, U = −K<br />
⋅U<br />
1, U = K ⋅U<br />
.<br />
( 9.10 )<br />
out1 in1<br />
out 2<br />
in out<br />
d<br />
Diferenční zesilovač je však pro větší signály obvodem nelineárním, s typickou<br />
pracovní charakteristikou vstup-výstup na Obr. 9.9. Lineární část, procházející počátkem<br />
souřadnic, s výrazným sklonem, odpovídajícímu hodnotě zesílení napětí (K), ukazuje na<br />
možnost využití tohoto obvodu. Z průběhu charakteristiky vidíme, že obvod se dá využít i<br />
jako oboustranný omezovač. Na následujících obrázcích si ukážeme možné modifikace tohoto<br />
obvodu. Na Obr. 9.10a je úprava tohoto obvodu na nesouměrný zesilovač. Na Obr. 9.10b je<br />
ukázána možnost náhrady zdroje konstantního proudu I 0 rezistorem R E (s velkou hodnotou<br />
odporu). Tato náhrada se používá v méně náročných jednodušších obvodech.
94 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
I C1<br />
R C1<br />
R C2<br />
I C2<br />
+ U CDC<br />
U out2<br />
U out<br />
+ U CDC<br />
T 1<br />
T 1<br />
I 0<br />
U out1<br />
U inp1<br />
U inp2<br />
- U CDC<br />
ZP<br />
- U CDC<br />
Obr. 9.8: Realizace diferenčního zesilovače bipolárními tranzistory.<br />
u out =F(u in )<br />
10<br />
5<br />
u out<br />
0.2 0.1 0 0.1 0.2<br />
5<br />
u in<br />
10<br />
Obr. 9.9: Pracovní charakteristika vstup-výstup diferenčního zesilovače.<br />
I C1<br />
R C2<br />
I C2<br />
I C1<br />
R E<br />
U out<br />
I C2<br />
R C1<br />
R C2<br />
+ U CDC<br />
U out<br />
T 1<br />
T 1<br />
T 1<br />
I 0<br />
T 1<br />
I E<br />
U inp1<br />
U inp2<br />
U out1<br />
U inp1<br />
+ U CDC<br />
U out2<br />
U inp2<br />
ZP<br />
- U CDC<br />
- U CDC<br />
a) b)<br />
Obr. 9.10: Modifikace zapojení diferenčního zesilovače.<br />
a) nesouměrný zesilovač, b) náhrada zdroje I 0 rezistorem R E .
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 95<br />
9.7 Kontrolní otázky z kapitoly 9<br />
1) Vysvětlete princip využití tranzistoru jako zdroje konstantního proudu. Uveďte různé<br />
modifikace zapojení.<br />
2) Nakreslete schéma a popište činnost tranzistoru jako zdroje proudu, řízeného proudem.<br />
3) Nakreslete schéma a popište činnost tranzistoru jako zdroje proudu, řízeného napětím.<br />
4) Nakreslete schéma a popište činnost základního proudového zrcadla se dvěma BJT.<br />
5) Nakreslete schéma a popište činnost proudového zrcadla se třemi BJT (Wilsonova).<br />
6) Nakreslete schéma, popište činnost a vlastnosti Darlingtonova zapojení (SC-SC).<br />
7) Nakreslete principielní schéma, popište činnost a vlastnosti kaskádního zapojení SE-SB.<br />
8) Nakreslete schéma, popište činnost a vlastnosti kaskody (SE-SB).<br />
9) Popište princip, důvod a vlastnosti kaskádního spojování základních stupňů. Uveďte<br />
několik příkladů.<br />
10) Nakreslete schéma, popište činnost a vlastnosti diferenčního zesilovače s BJT.<br />
11) Nakreslete a popište různé modifikace diferenčního zesilovače s BJT.<br />
10 Zesilovače<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty s principem a dělením zesilovačů, jejich třídami,<br />
parametry a vlastnostmi. Základní zapojení nf, vf, širokopásmových i úzkopásmových<br />
(laděných), napěťových a výkonových zesilovačů, včetně moderních spínaných typů.<br />
10.1 Princip a dělení zesilovačů<br />
Základní funkcí zesilovače je zvětšit (zesílit) užitečný výkon signálu (P 2 ), při zachování<br />
časového průběhu vstupního signálu (P 1 ), resp. jeho kmitočtového spektra. Přitom získává pro<br />
svůj výstupní výkon (P 2 ) potřebnou energii z pomocného napájecího DC zdroje (P 0 ). Část<br />
energie (P T ) se při jeho činnost ztratí (změní v teplo).<br />
Parametry zesilovače:<br />
• Obvodové funkce K U , K I , K P , Z inp , Z out , viz. kap.2.7.<br />
• Charakteristiky K(f), ϕ(f), u out (u inp ), viz. kap.2.8.<br />
• Činitel harmonického zkreslení<br />
U + U + ... + U<br />
d = , ( 10.1 )<br />
U + U + ... + U<br />
2<br />
2<br />
2<br />
1<br />
2<br />
3<br />
2<br />
2<br />
2<br />
n<br />
2<br />
n<br />
• Jakostní číslo = GBP<br />
GBP = K 0<br />
* B , ( 10.2 )<br />
• Šumové číslo<br />
sig<br />
Pin<br />
F =<br />
noise<br />
Pin<br />
sig<br />
Pout<br />
. ( 10.3 )<br />
noise<br />
P<br />
out<br />
Rozdělení zesilovačů:<br />
• Podle zesilované veličiny:<br />
o zesilovače napětí - Z in → max, Z out → min,<br />
o zesilovače proudu - Z in → min, Z out → max,
96 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
o koncové zesilovače (max. výstupní výkon) - Z opt .<br />
• Podle zatěžovací impedance:<br />
o rezistivní (pasivní/aktivní) - nf, ss zesilovače,<br />
o kapacitní,<br />
o induktivní, transformátor – koncové a speciální zesilovače,<br />
o rezonanční obvod - vf, nf zesilovače,<br />
o obecná impedance.<br />
• Podle vazby mezi stupni:<br />
o přímá (galvanická) - ss zesilovače,<br />
o odporová (pasivní/aktivní, diody, ZD) - ss, nf zesilovače,<br />
o kapacitní, - střídavé zesilovače, nf, vf,<br />
o transformátorová - koncové nf, vf,<br />
o s kmitočtově závislými články – korekční zesilovače.<br />
• Podle polohy pracovního bodu aktivního prvku:<br />
třídy zesilovačů (Obr. 10.1).<br />
• Podle velikosti vstupního signálu:<br />
o malý signál - lineární zesilovače (nf, vf),<br />
o velký signál - nelineární zesilovače, výkonové zesilovače nf, vf.<br />
• Podle pracovního kmitočtu:<br />
o stejnosměrné,<br />
o střídavé nf (audio), vf,<br />
o vvf zesilovače (prvky s rozloženými parametry).<br />
• Podle šíře přenášeného pásma:<br />
o úzkopásmové (laděné - vf, speciální - řídicí),<br />
o širokopásmové (vf, nf).<br />
• Podle aktivního prvku:<br />
o BJT,<br />
o FET,<br />
o Elektronky (trioda, pentoda, klystron),<br />
u vst<br />
C<br />
AB<br />
A<br />
Obr. 10.1: Základní třídy zesilovačů.<br />
B<br />
Podle polohy pracovního bodu:<br />
na pracovní charakteristice vstup- výstup:<br />
• třída A<br />
zesilovače malých signálů,<br />
malé zkreslení,<br />
malá účinnost η max = 50%<br />
• třída B, (AB)<br />
dvojčinné zesilovače koncové,<br />
účinnost η max = 78%<br />
• třída C<br />
vf zesilovače výkonové<br />
účinnost η max = 100%<br />
u výst<br />
10.2 Zesilovač s kapacitní vazbou<br />
Nejpoužívanější zapojení dvoustupňového střídavého (NF) zesilovače s kapacitně<br />
odporovou vazbou, s BJT v zapojení SE je na Obr. 10.2.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 97<br />
+U CDC<br />
R 1<br />
R 3<br />
R 4<br />
R 6<br />
C 3<br />
C 2<br />
C 1<br />
T 1<br />
T 2<br />
R 2<br />
U inp<br />
R 5<br />
U out<br />
Obr. 10.2: Zesilovač s kapacitní vazbou.<br />
Jeho výpočtový kmitočtově závislý lineární model bude platný pouze pro zpracovávaní<br />
malých signálů. Získáme ho v prvé řadě tak, že zdroj DC napájení (U CDC ) zkratujeme a obvod<br />
doplníme parazitními kapacitami, včetně fiktivní Millerovy kapacity tak, jak jsme rozebírali<br />
v kap. 8.5.1. Důležité je správně modelovat vazební část obvodu (Obr. 10.2). Druhý stupeň<br />
stačí modelovat jeho vstupní impedancí. Tranzistor je modelován v okolí pracovního bodu<br />
lineárním rezistivním dvojbranem, popsaným základními diferenčními parametry – strmostí<br />
g m a vnitřním odporem r CE (můžeme však použít i parametry admitanční). Jeho kmitočtovou<br />
závislost modelujeme přídavnými kapacitory. Řešení a modely si v následujících příkladech<br />
rozlišíme pro tři kmitočtové oblasti (střední, dolní a horní).<br />
Příklad 10.1: Model zesilovače pro střední pásmo kmitočtů.<br />
Zjednodušte model na Obr. 10.3 pro střední pásmo kmitočtů (setrvačné prvky se<br />
neuplatní) a odvoďte přenos napětí.<br />
Řešením dostáváme zesílení pro střední pásmo kmitočtů<br />
K jω ) ≅ K = −S(<br />
r R R )<br />
( 10.4 )<br />
u<br />
(<br />
0 CE C B<br />
C V<br />
T 1<br />
R C R C<br />
B B<br />
u 2<br />
u 1<br />
R B1<br />
Obr. 10.3: Model kapacitní vazby.<br />
Příklad 10.2: Model zesilovače pro oblast nízkých kmitočtů.<br />
Zjednodušte model na Obr. 10.3 pro oblast nízkých kmitočtů (zde se uplatňuje vazební<br />
kapacitor) a odvoďte přenos napětí.<br />
Řešením dostáváme zesílení pro oblast nízkých kmitočtů.<br />
jωτ<br />
R<br />
d<br />
N<br />
= RA<br />
+ RB<br />
RA<br />
= rCE<br />
RC<br />
Ku<br />
( jω)<br />
≅ K0 , (a)<br />
1+<br />
jωτ<br />
d<br />
τ d<br />
= CV<br />
RN<br />
(b) ( 10.5 )<br />
Dolní mezní kmitočet
98 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
1<br />
f<br />
d<br />
=<br />
2π τ d<br />
. ( 10.6 )<br />
Návrh vazebního kapacitoru:<br />
1<br />
CV<br />
=<br />
( R + R ) 2π f<br />
. ( 10.7 )<br />
A<br />
B<br />
d<br />
Příklad 10.3: Model zesilovače pro oblast vyšších kmitočtů.<br />
Zjednodušte model na Obr. 10.3 pro oblast vyšších kmitočtů. (uplatňují se zde parazitní<br />
kapacity) a odvoďte přenos napětí.<br />
Řešením dostáváme zesílení pro oblast vyšších kmitočtů.<br />
1<br />
Ku<br />
( jω)<br />
≅ K0 (a)<br />
1+<br />
jωτ<br />
h<br />
τ h<br />
= C B<br />
( R A<br />
R B<br />
) (b) ( 10.8 )<br />
Horní mezní kmitočet<br />
1<br />
f<br />
h<br />
=<br />
2π τ h<br />
(a) τ h<br />
= C B<br />
( R A<br />
R B<br />
) (b) ( 10.9 )<br />
Uvažujeme-li i vstupní podobvod<br />
1<br />
Ku<br />
( jω ) ≅ K0<br />
( 1+<br />
jω τh<br />
1)( 1+<br />
jω τh2<br />
)<br />
( 10.10 )<br />
Dostáváme dva póly a dva zlomy na modulové charakteristice.<br />
Celková modulová charakteristika zesilovače na Obr. 10.4 pak vznikla složením všech<br />
tří řešení pro různé kmitočtové pásma.<br />
Uplatňují se C V<br />
Uplatňují se C P<br />
Obr. 10.4: Modulová charakteristika zesilovače.<br />
10.3 Širokopásmové zesilovače<br />
Možnosti rozšíření přenosového pásma jsou ve výběru vhodného zapojení (SB,<br />
SE-SB, SC-SB), jeho modifikaci (dělená zátěž aj.) a ve využití zpětné vazby (ZV). Využití<br />
kmitočtově nezávislé ZV (čistě rezistivní) je založeno na vlivu negativní ZV na průběh<br />
modulové charakteristiky (kap.5.6.4) a na mezní kmitočty tak, jak je ukázáno na (Obr. 10.5).
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 99<br />
A, K<br />
f<br />
ZV<br />
d<br />
=<br />
f<br />
A<br />
d<br />
( 1−βA)<br />
A(f)<br />
f<br />
ZV<br />
h<br />
=<br />
f<br />
A<br />
h<br />
( 1−βA)<br />
K(f)<br />
f d<br />
ZV<br />
f d<br />
A<br />
f hA f h<br />
ZV<br />
f<br />
Obr. 10.5: Vliv negativní ZV na mezní kmitočty.<br />
Vhodnou cílenou úpravu modulové charakteristiky a rozšíření šířky pásma však lépe<br />
umožňuje kmitočtově závislá ZV, kde zpětnovazební člen je tvořen i akumulačními prvky (C<br />
a L). Jednoduchý příklad je na Obr. 10.6a. Proudová, sériová negativní ZV se stane<br />
kmitočtově závislou rozdělíme-li rezistor R E na dva a jeden (R E2 ) přemostíme kapacitorem,<br />
čímž je na vyšších kmitočtech zkratován. Pak ZV je v tomto pásmu menší (jen R E1 ) a přenos<br />
zesilovače vzroste, čímž se kompenzuje jeho pokles. Korekce modulové charakteristiky<br />
pomocí dělené zátěže R C (Obr. 10.6b) je duální k předchozímu dělení rezistoru R E<br />
Jiný typ korekce s induktivní zátěží (s korekční L C ) je na Obr. 10.6c. Parazitní výstupní<br />
kapacita tvoří s L C paralelní rezonanční obvod. V rezonanci dojde k výraznému zvýšení<br />
nakmitaného napětí, což se projeví na modulové charakteristice zesilovače tzv. rezonančním<br />
převýšením.<br />
+U CDC<br />
C E<br />
+U CDC<br />
+U CDC<br />
R C<br />
R C2<br />
C<br />
L C<br />
T<br />
R E1<br />
R E2<br />
U inp<br />
U out<br />
T<br />
R C1<br />
R C<br />
U out<br />
U out<br />
U inp<br />
U inp<br />
T<br />
a) b) c)<br />
Obr. 10.6: Obvodové realizace korekce modulové charakteristiky.<br />
a) dělený R E (kmitočtově závislá ZV), b) dělená zátěž R C , c) zátěž s korekční L.
100 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
10.4 Úzkopásmové laděné zesilovače<br />
10.4.1 S jedním laděným obvodem<br />
Principiální schéma selektivního zesilovače je na Obr. 10.7a. Místo zatěžovacího<br />
rezistoru R C je v kolektorovém obvodu zapojen rezonanční obvod LC. Modifikace s<br />
paralelním DC napájením je na Obr. 10.7b. Pro malý výkon se používá třída A a lineární<br />
režim. Pak model tohoto obvodu je na Obr. 10.8. Jeho řešením dostáváme přenos<br />
U<br />
CE<br />
− gm<br />
KU<br />
= =<br />
.<br />
U<br />
1<br />
BE gCE<br />
+ pC1<br />
+<br />
( 10.11 )<br />
RS<br />
+ pL1<br />
Takovýto selektivní zesilovač byl simulován v PSpice pro f 0 = 1MHz a různé hodnoty<br />
činitele jakosti Q (10, 25, 50). Výsledné modulové charakteristiky jsou na Obr. 10.9.<br />
+U CDC<br />
+U CDC<br />
L<br />
C<br />
RFC<br />
U out<br />
T<br />
U out<br />
U inp<br />
T<br />
U inp<br />
L<br />
C V<br />
b)<br />
C<br />
a)<br />
Obr. 10.7: Selektivní zesilovač s jedním laděným obvodem.<br />
a) sériové DC napájení, b) paralelní DC napájení.<br />
L<br />
B<br />
r CE<br />
C U 2<br />
g m<br />
*U 1<br />
U 1<br />
R S<br />
Obr. 10.8: Model lineárního selektivního zesilovače.<br />
Lineární selektivní zesilovač pracuje ve třídě A s minimálním zkreslením, avšak<br />
s malou účinností. Teoretická účinnost je pro sériové DC napájení (Obr. 10.7a) jen 25 % a<br />
pro paralelní DC napájení (Obr. 10.7b) 50 %. Odvození viz. kap.10.5.1.<br />
Možné jsou různé modifikace zapojení rezonanční zátěže. Pro snížení zatlumení<br />
rezonančního obvodu jsou navazující rezistivní pod<strong>obvody</strong> (tranzistor a další stupeň)<br />
připojeny na odbočky. Ty tvoří autotransformátor, zvyšující přetransformované tlumící<br />
odpory s kvadrátem převodu.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 101<br />
40<br />
30<br />
20<br />
10<br />
0<br />
500KHz<br />
VDB(L1:1)-60<br />
1.0MHz<br />
Frequency<br />
2.5MHz<br />
Obr. 10.9: Modulové charakteristiky selektivního zesilovače.<br />
Jiná možnost je, že ladící kapacitor rozdělíme na dva sériové a pak lehce přejdeme<br />
(uzemněním středu) na zátěž ve tvaru Π-článku. Obdobně lze rozdělit i induktor.<br />
Vlivem průchozí kapacity tranzistoru C BC (parametru y 12 ) je do vstupu reflektována<br />
negativní odporová složka, což způsobí odtlumení rezonančního obvodu a následné<br />
rozkmitání zesilovače. Z toho důvodu provádíme jistá opatření.<br />
• Neutralizace zesilovače = opatření proti rozkmitání.<br />
• Unilaterizace zesilovače = zabránění zpětnému přenosu.<br />
Přídavný unilaterizační obvod může být vytvořen jednoduchým RC dvojbranem a<br />
transformátorem (autotransformátorem) na otočení fáze tak, aby záporná ZV eliminovala<br />
signál ze zpětného přenosu. Nebo jinak řečeno,musí být splněna podmínka y 12UO = - y 12T .<br />
10.4.2 Výkonové laděné zesilovače<br />
Principiální schéma výkonového laděného zesilovače je stejné (Obr. 10.7). Obvody<br />
však pracují v jiném pracovním režimu a používají se i jiné aktivní (výkonové) prvky. Vedle<br />
BJT častěji FETy (MOSFET, VMOS, TMOS, LDMOS). Ve stacionárních vysílačích se<br />
používají ještě elektronky. Výkonové zesilovače obvykle pracují jako koncové stupně<br />
obvodových řetězců (koncové stupně ve vysílačích), kde zajišťují maximální výkon<br />
výstupního signálu. Snažíme se tedy o co největší účinnost. Ta je největší (teoreticky η →<br />
100%) ve třídě C (Obr. 10.1), kdy klidový pracovní bod leží až za bodem zlomu pracovní<br />
charakteristiky. Úhel otevření aktivního prvku je malý (θ < 90 o) . Kolektorový (nebo anodový)<br />
proud teče po dobu kratší než je polovina doby periody a je značně zkreslen vůči budicímu<br />
signálu. S rezistivní zátěží by takto nešlo zesilovač vůbec provozovat. Selektivní charakter<br />
zátěže zajistí nezkreslený harmonický průběh výstupního napětí. Obvod LC představuje totiž<br />
filtr (pásmovou propust 2. řádu) první harmonické, kterou vybírá ze zkresleného<br />
(periodického nehamonického) proudu. Jinak řečeno rezonanční obvod se impulsem proudu<br />
rozkmitá a zbytek sinusovky dokmitne. Obvody pracují v nelineárním režimu, s velkými<br />
rozkmity U a I tak, že se využívá celá možná pracovní oblast charakteristik. Přihlíží se při tom<br />
na dovolené výkonové zatížení (ztráty) a minimální zkreslení, při maximálním užitečném<br />
výkonu. Velkého výkonu lze dosáhnout dostatečně velkým DC napájecím napětím.<br />
Zaměříme se na rezonanční zesilovač s triodou (Obr. 10.10), protože pro velmi velké<br />
výkony se ještě používají, rozbor je jednoduchý a názorný, navíc v podstatě shodný i pro<br />
moderní zesilovače s unipolárními tranzistory. Při velkých signálech se plně uplatní
102 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
nelinearita převodové charakteristiky. Průběhy anodového proudu i a a napětí u gk a u ak<br />
uveedeny na Obr. 10.10b.<br />
jsou<br />
+U ADC<br />
R P<br />
C<br />
L<br />
u inp<br />
(t)<br />
U GDC<br />
-<br />
+<br />
u AK<br />
= u out<br />
a) b)<br />
Obr. 10.10: Výkonový selektivní zesilovač s triodou.<br />
a) schéma, b) průběhy proudu a napětí.<br />
Při malé hodnotě R p (simuluje ztráty) bude i amplituda U a poměrně malá, takže<br />
minimální hodnota u ak je mnohem větší než maximální hodnota u gk . Impuls anodového<br />
proudu i a má největší výšku a téměř kosínový průběh. Křivky pro tento podkritický režim<br />
(nevybuzený stav) jsou na Obr. 10.10b společně označeny (1). Pro větší hodnoty odporu R p ,<br />
roste i amplituda U a , takže minimum u ak a maximum u gk jsou hodnoty srovnatelné a impuls<br />
proudu i a je v horní části již zploštěn. Křivky pro tento kritický (vybuzený) režim jsou<br />
označeny společně (2). Při velké hodnotě R p bude i amplituda U a velká (může dokonce<br />
přesáhnout hodnotu klidového (napájecího) napětí U ao , takže minimální hodnota u ak je menší<br />
než maximální hodnota u gk (může být dokonce u ak < 0). Impuls anodového proudu i a v tomto<br />
režimu vykazuje určité sedlo, případně může dojít i k přerušení anodového proudu (puls se<br />
rozpadne na dva). Křivky pro tento nadkritický režim (přebuzený stav) jsou na Obr. 10.10b<br />
označeny (3).<br />
10.4.3 Zesilovače s více laděnými <strong>obvody</strong><br />
Na Obr. 10.11 je selektivní zesilovač se dvěma paralelními rezonančními <strong>obvody</strong> LC,<br />
jeden je ve vstupní druhý ve výstupní části. Tyto <strong>obvody</strong> LC mohou být:<br />
• shodně laděné,<br />
• rozloženě laděné.<br />
V praktické aplikaci se místo tranzistoru (T) v zapojení SE používá i kaskóda SE-SB<br />
s lepšími vlastnostmi na VF a menším zpětným přenosem.<br />
Modulové charakteristiky rozloženě laděných podobných rezonančních obvodů jsou na<br />
Obr. 10.12, K 1 (f) prvního a K 2 (f) druhého. Jejich sečtením (jsou v dB) získáme výslednou<br />
charakteristiku zesilovače K(f). Ta má větší šířku pásma než původní. Princip můžeme<br />
zobecnit i na více rozloženě laděných obvodů, čímž získáme charakteristiku potřebného<br />
průběhu.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 103<br />
I inp<br />
T<br />
U out<br />
R C L 2 C 2<br />
R<br />
L 1<br />
C B<br />
1<br />
Obr. 10.11:<br />
Zesilovač se dvěma laděnými <strong>obvody</strong><br />
K<br />
K(f)<br />
K 1<br />
(f)<br />
K 2<br />
(f)<br />
f 01<br />
f 0 f 02<br />
f<br />
Obr. 10.12:<br />
Modulové charakteristiky rozloženě laděných obvodů.<br />
10.4.4 Zesilovač s vázanými laděnými <strong>obvody</strong><br />
Ještě větší možnosti k úpravě modulové charakteristiky a zároveň k dokonalému<br />
galvanickému oddělení stupňů dávají rezonanční <strong>obvody</strong> vázané induktivní (magnetickou)<br />
vazbou. Dva rezonanční <strong>obvody</strong> nejčastěji shodné nebo podobné ( ω<br />
01<br />
= ω02<br />
Q<br />
1<br />
= Q2<br />
) jsou<br />
vázány přes vzájemnou indukčnost M. Principiální schéma zesilovače s vázanými <strong>obvody</strong> je<br />
na Obr. 10.13.<br />
U inp<br />
T<br />
Induktivní<br />
vazba (M)<br />
U out<br />
R 1<br />
C 1 L 1<br />
L 2<br />
C 2<br />
R 1<br />
R B<br />
Obr. 10.13:<br />
Zesilovač s vázanými rezonančními <strong>obvody</strong>.<br />
Na Obr. 10.14 jsou modulové charakteristiky mezifrekvenčního zesilovače (f 0 = 455<br />
kHz) se shodnými vázanými <strong>obvody</strong>, získané simulacemi ve PSpice. Pro porovnání je zde<br />
uvedena i rezonanční křivka jednoho samotného rezonančního obvodu. Z Obr. 10.14 je<br />
vidět, že vázané <strong>obvody</strong> mají větší šířku pásma a strmější boky modulové charakteristiky, což<br />
je u mezifrekvenčního zesilovače žádoucí.
104 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
5<br />
K<br />
0<br />
K dB (f) a) SRO<br />
b) VRO<br />
f 0 = 455 kHz, Q = 57<br />
[dB]<br />
-5<br />
B sro = 7,9 kHz<br />
B opt<br />
k opt<br />
-10<br />
B krit = 11,1 kHz<br />
B opt = 24,7 kHz<br />
-15<br />
SRO<br />
-20<br />
k krit<br />
-25<br />
400KHz<br />
VDB(L4:1)-10 VDB(R2:2)-4<br />
Frequency<br />
400 kHz B krit = 1,4 B sro 450 kHz f 500 kHz<br />
B opt = 3,1 B sro<br />
500KHz<br />
Obr. 10.14:<br />
Modulové charakteristiky zesilovače s vázanými <strong>obvody</strong>.<br />
10.5 Výkonové NF zesilovače<br />
Koncové stupně audio řetězců, zajišťují maximální akustický výkon.<br />
Zapojení :<br />
• SE ,<br />
• SC,<br />
• jednočinné,<br />
• dvojčinné.<br />
Vazba na předchozí stupeň a zátěž :<br />
• přímá,<br />
• kapacitní,<br />
• transformátorová.<br />
10.5.1 Výkonové zesilovače třídy A<br />
Třídy:<br />
• základní A, B, AB, C,<br />
• spínané D, E, S, T• další F, G,<br />
H.<br />
Hledá se:<br />
• optimální zátěž pro P o<br />
max,maximální účinnost,kolektorová<br />
ztráta P c < P cmax .<br />
Ve třídě A je klidový pracovní bod umístěn uprostřed lineární části dynamické<br />
převodní charakteristiky, přičemž amplituda zpracovávaného signálu je tak velká, že<br />
nedochází k zániku kolektorového proudu. Jednočinný výkonový zesilovač ve třídě A<br />
s rezistivní zátěží je na Obr. 10.15. Pracuje v lineárním režimu, s minimálním zkreslením,<br />
avšak s velmi špatnou účinností, proto se používá jen výjimečně.<br />
Střídavý výkon<br />
2<br />
U<br />
CEm<br />
⋅ I<br />
Cm<br />
U<br />
CC<br />
P<br />
0M<br />
= = .<br />
( 10.12 )<br />
2 8Rz<br />
Příkon<br />
2<br />
U<br />
CC<br />
P<br />
SS<br />
= U<br />
CC<br />
⋅ I<br />
CP<br />
= .<br />
( 10.13 )<br />
2Rz<br />
Teoretická účinnost<br />
P0<br />
M 2<br />
η = = = 25%.<br />
( 10.14 )<br />
P 8<br />
SS
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 105<br />
U inp<br />
U CEm<br />
+U CC<br />
i C Grafické řešení:<br />
U CEP<br />
U CC<br />
U out<br />
U CC<br />
R z<br />
R Z<br />
I CP<br />
P I Cm<br />
T<br />
P Cm<br />
u CE<br />
a)<br />
Obr. 10.15:<br />
Jednočinný výkonový zesilovač ve třídě A s rezistivní zátěží.<br />
a) zapojení, b) grafické řešení.<br />
Jednočinný výkonový zesilovač ve třídě A s transformátorem (Obr. 10.16) byl<br />
používán v počátcích tranzistorové techniky, převážně v NF aplikacích, z důvodu optimálního<br />
impedančního přizpůsobení (nízkoohmového reproduktoru). Grafické řešení tohoto zesilovače<br />
s transformátorem je na Obr. 10.16b. Stejnosměrný pracovní bod se zde volí (s ohledem na<br />
minimální zkreslení výstupního signálu) ve třídě A, uprostřed mezi charakteristikou<br />
zbytkového proudu a mezní přímkou. Pak mohou být rozkmity proudů i napětí na obě strany<br />
od klidového bodu stejné. Obdobně jako v předchozím případě odvodíme teoretickou<br />
účinnost<br />
P0<br />
M 1<br />
η = = = 50%.<br />
( 10.15 )<br />
PSS<br />
2<br />
Vlivem I co a U ceo je reálná účinnost vždy menší než teoretická hodnota ( 10.15 ). Také<br />
rozkmit signálů U cem a I cm nutno o tyto hodnoty zmenšit.<br />
b)<br />
+U CC<br />
i C<br />
2U CC<br />
Grafické řešení:<br />
Tr<br />
R Z<br />
U out<br />
R z<br />
P I Cm<br />
U CEm<br />
I CP<br />
U inp<br />
T<br />
U CEP<br />
= U CC<br />
2U CC<br />
P Cm<br />
u CE<br />
a)<br />
Obr. 10.16:<br />
Jednočinný výkonový zesilovač ve třídě A s transformátorem.<br />
a) zapojení, b) grafické řešení.<br />
b)
106 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
10.5.2 Výkonové zesilovače třídy B s transformátory<br />
Výkonové zesilovače třídy B pracují ve dvojčinných zapojeních, kdy každý ze dvou<br />
tranzistorů zesiluje jednu polovinu periody signálu. Používají se tam, kde potřebujeme<br />
dosáhnout co největší účinnosti, při značných výkonech. Na Obr. 10.17: NF výkonový<br />
zesilovač třídy B s transformátory.<br />
je nízkofrekvenční výkonový zesilovač s transformátory. Klidové pracovní body<br />
obou tranzistorů jsou zde nastaveny ve třídě B, v bodě zániku kolektorového proudu I CP = 0.<br />
Takže v klidu protékají jen malé zbytkové proudy I C0 , které mohou být zanedbatelné. Tím<br />
teoretická účinnost tohoto zesilovače je až η = 76 %.<br />
Budicí signál se přivádí do bází tranzistorů T 1 a T 2 fázově posunutý o 180 o , přes<br />
symetrický budicí transformátor (Tr1). Tranzistory tedy zesilují signál střídavě. Kladné a<br />
záporné půlvlny se ve výstupním transformátoru Tr2 (má dvojité primární vinutí) opět složí<br />
do výsledného časového průběhu. Pod<strong>obvody</strong> z hlediska střídavých signálů pracují v sérii,<br />
avšak z hlediska stejnosměrného napájení paralelně. Ke klidovému napájecímu napětí se ve<br />
špičce přičítá celý rozkmit napětí. Napájecí zdroj může mít tedy maximálně hodnotu<br />
0,5 U CE max . Nevýhodou tohoto zapojení jsou značné nároky na výrobu a kvalitu vazebních<br />
transformátorů. Zapojení se i dnes používá v profesionálních zesilovačích velkých výkonů<br />
(desítky až stovky Wattů). Pro výkony menší používáme raději zapojení bez transformátorů.<br />
+ U CDC<br />
R B<br />
T 1<br />
U inp<br />
R Z<br />
U out<br />
T 2<br />
Tr 1<br />
Tr 2<br />
Obr. 10.17:<br />
NF výkonový zesilovač třídy B s transformátory.<br />
10.5.3 Výkonové zesilovače třídy B bez transformátorů<br />
Výkonové zesilovače bez transformátorů využívají sériového DC napájení a úplné nebo<br />
částečné symetrie tranzistorových obvodů. Na Obr. 10.18 je dvojčinné, částečně symetrické<br />
zapojení se sériovým symetrickým DC napájením tranzistorů ze dvou zdrojů U CC . Teoretická<br />
účinnost tohoto zesilovače je opět η = 76 %.<br />
Vstupní signál se opět přivádí do bází tranzistorů T 1 a T 2 v fázově otočen. Proto<br />
zesilovači předchází fázový invertor. Zátěž R z je připojena mezi střed napájecích zdrojů a<br />
společný bod podobvodů. Tranzistory T 1 a T 2 jsou shodné. Pracovní body opět ve třídě B. Při<br />
nulovém buzení neprotéká zátěží žádný proud (zbytkové proudy se vzájemně vyruší). Při<br />
vybuzení protéká v jednotlivých půlperiodách střídavě proud jedním nebo druhým<br />
podobvodem, ale vždy přes společný rezistor R z (jedním nebo druhým směrem). Tak se na<br />
něm sčítají obě půlperiody a vytváří se žádaný výstupní signál
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 107<br />
U inp<br />
Fázový<br />
invertor<br />
T 1<br />
+<br />
U CC<br />
R<br />
-<br />
Z<br />
+<br />
U CC<br />
T 2<br />
-<br />
Obr. 10.18:<br />
Zesilovač třídy B bez transformátorů.<br />
Výstupní obvod je možno zjednodušit pro DC napájení z jednoho zdroje (Obr. 10.19),<br />
ale s dvojnásobným napětím 2U CC . Zátěž R z je připojena přes vazební kapacitor C v Na něj<br />
jsou kladeny vysoké nároky (velmi velká kapacita a kvalita). Protože výstupní odpor<br />
zesilovače je malý, lehce dosáhneme dobrého impedančního přizpůsobení k nízké impedanci<br />
reproduktoru.<br />
T 1<br />
U inp<br />
Fázový<br />
invertor<br />
C V<br />
+<br />
T 2<br />
R Z<br />
2U CC<br />
-<br />
Obr. 10.19:<br />
Modifikace s jedním DC zdrojem.<br />
Zjednodušení budicího obvodu lze docílit použitím dvojice komplementárních<br />
tranzistorů (PNP a NPN), neboť pak lze oba tranzistory budit souhlasným napětím a není<br />
nutný předcházející invertor (). V zapojení s jedním stejnosměrným zdrojem musí mít oba<br />
komplementární tranzistory plně shodné parametry, jak stejnosměrné, tak i střídavé, aby<br />
zkreslení signálu (které ještě rozebereme) bylo co nejmenší. Proto se také používá zapojení se<br />
společným kolektorem, kde díky záporné zpětné vazbě je zkreslení menší a shoda tranzistorů<br />
není tak kritická. Určitou nevýhodou však je nutnost většího budicího výkonu.<br />
T 1<br />
U inp<br />
C V<br />
+<br />
T 2<br />
R Z<br />
2U CC<br />
-<br />
Obr. 10.20:<br />
Zesilovač třídy B s komplementárními tranzistory.<br />
V reálném zesilovači třídy B vzniká zkreslení signálu. Výsledná pracovní<br />
charakteristika, která je dána grafickým sečtením dílčích charakteristik obou tranzistorů, je
108 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
v okolí počátku výrazně nelineární (Obr. 10.21a). Následkem toho dochází k harmonickému<br />
zkreslení zpracovávaného signálu (Obr. 10.21b). Toto zkreslení se dá odstranit změnou třídy<br />
na AB obvodem s předpětím v bázi tranzistorů, popřípadě doplněním vhodnými diodami tak,<br />
jak je blíže ukázáno na Obr. 10.22.<br />
Pracovní charakteristika:<br />
Výstupní signál:<br />
S(ω)<br />
DC<br />
ω 0<br />
3ω 0<br />
5ω 0<br />
ω<br />
Obr. 10.21: Zkreslení v reálném obvodě třídy B.<br />
+ U CDC<br />
R 1<br />
D 1<br />
T 1<br />
R 2<br />
R 3<br />
U inp<br />
D 2 R 5<br />
T 2<br />
R 4<br />
- U CDC<br />
Obr. 10.22:<br />
Zesilovač třídy AB s komplementárními tranzistory.<br />
10.5.4 Spínané výkonové zesilovače<br />
Moderní výkonové zesilovače pracují ve spínaném režimu, s velmi vysokou účinností i<br />
reálného obvodu. V současnosti se ve spínaném režimu používá několik tříd (D, E, S, T),<br />
ukážeme si princip jedné z nich – třídy D. Tato třída používá pulzně šířkovou modulaci<br />
Chyba! Nenalezen zdroj odkazů. ]. Principiální schéma je uvedeno na Obr. 10.23.<br />
Modulovaný vstupní signál (u PW ) řídí elektronický přepínač. Přepínač, bývá realizován dvěma<br />
tranzistory. Základem je sériový rezonanční obvod (L 0 , C 0 ), který představuje filtr 1.<br />
harmonické. Rezonanční obvod se střídavě nabíjí ze zdroje U CC a zkratem vybíjí. Při tom teče<br />
v obou taktech proud přes zátěž a předává tak do ni energii. Velká účinnost (η > 80%), avšak<br />
dosti značné zkreslení signálu. Používá se i v monolitické integrované podobě, např. :<br />
TPA005D02
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 109<br />
+ U DC<br />
U inp<br />
šířkový<br />
Pulzně<br />
u PW<br />
1<br />
modulátor<br />
2<br />
0<br />
C<br />
L<br />
R L<br />
U out<br />
Obr. 10.23: Spínaný výkonový zesilovač ve třídě D.<br />
10.6 Kontrolní otázky z kapitoly 10<br />
1) Pojednejte o principu a základních parametrech zesilovačů.<br />
2) Pojednejte o rozdělení zesilovačů.<br />
3) Pojednejte o třídách zesilovačů.<br />
4) Vysvětlete princip zesilovače s řízeným rezistorem.<br />
5) Nakreslete schéma, popište činnost a vlastnosti dvoustupňového zesilovače s kapacitní<br />
vazbou.<br />
6) Nakreslete model dvoustupňového zesilovače s kapacitní vazbou, včetně parazitních<br />
kapacit. Která z parazitních kapacit se nejvíce uplatní a jak<br />
7) Model dvoustupňového zesilovače s kapacitní vazbou zjednodušte pro oblast středního<br />
pásma kmitočtů a odvoďte přenos napětí.<br />
8) Model dvoustupňového zesilovače s kapacitní vazbou zjednodušte pro oblast dolního<br />
pásma kmitočtů a odvoďte přenos napětí.<br />
9) Z modelu dvoustupňového zesilovače s kapacitní vazbou určete vztah pro dolní mezní<br />
kmitočet. Jak provádíme návrh vazebního kapacitoru<br />
10) Model dvoustupňového zesilovače s kapacitní vazbou zjednodušte pro oblast horního<br />
pásma kmitočtů a odvoďte přenos napětí.<br />
11) Z modelu dvoustupňového zesilovače s kapacitní vazbou určete vztah pro horní mezní<br />
kmitočet.<br />
12) Uveďte různé možnosti rozšíření přenosového pásma zesilovače.<br />
13) Pojednejte o vlivu kmitočtově nezávislé zpětné vazby na šířku přenášeného pásma.<br />
Uveďte vztahy pro dolní a horní mezní kmitočet zesilovače se zápornou ZV.<br />
14) Nakreslete zapojení a vysvětlete využití záporné kmitočtově závislé zpětné vazby na<br />
rozšíření přenosového pásma zesilovače - korekci f h .<br />
15) Nakreslete zapojení a vysvětlete využití principu dělené zátěže na rozšíření přenosového<br />
pásma zesilovače - korekci f d .<br />
16) Nakreslete zapojení a vysvětlete princip využití korekčního induktoru na rozšíření<br />
přenosového pásma zesilovače.<br />
17) Nakreslete a vysvětlete principiální zapojení selektivního zesilovače s jedním laděným<br />
obvodem.<br />
18) Nakreslete model lineárního selektivního zesilovače. Čím je dána a jak vypadá jeho<br />
modulová charakteristika<br />
19) K čemu slouží a jak se provádí neutralizace a unilaterizace VF zesilovače<br />
20) Nakreslete a vysvětlete schéma zesilovače se dvěma a více laděnými <strong>obvody</strong>. Diskutujte<br />
jeho modulovou charakteristiku.
110 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
21) Nakreslete a vysvětlete schéma zesilovače s vázanými laděnými <strong>obvody</strong>. Diskutujte jeho<br />
modulovou charakteristiku.<br />
22) Popište princip, vlastnosti a dělení výkonových zesilovačů.<br />
23) Nakreslete schéma a porovnejte parametry jednoduchého jednočinného zesilovače ve třídě<br />
A, s rezistivní zátěží a s transformátorem.<br />
24) Nakreslete a popište schéma dvojčinného NF zesilovače ve třídě B s transformátorem.<br />
Porovnejte hodnotu účinnosti se třídou A.<br />
25) Nakreslete a popište ideové schéma dvojčinného zesilovače ve třídě B bez transformátorů.<br />
26) Nakreslete a popište schéma dvojčinného zesilovače ve třídě B s komplementárními<br />
tranzistory. Vysvětlete příčinu nelineárního zkreslení a způsob jeho odstranění.<br />
27) Nakreslete a popište schéma velmi výkonového selektivního zesilovače ve třídě C<br />
s elektronkou. Uveďte možné režimy jeho práce.<br />
28) Nakreslete a popište schéma výkonového selektivního zesilovače ve třídě C s<br />
tranzistorem (BJT) a paralelním ss napájením.<br />
29) Nakreslete a popište schéma výkonového selektivního zesilovače ve třídě C s polem<br />
řízeným tranzistorem a paralelním DC napájením.<br />
30) Na ideovém schématu vysvětlete princip spínanéhovýkonového zesilovače třídy D.<br />
11 Obvody napáječů<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty se stabilizátory proudů, se stabilizátory napětí,<br />
s usměrňovači a základními <strong>obvody</strong> měničů DC/DC.<br />
11.1 Stabilizátory proudu<br />
Stabilizátor proudu má omezit změny proudu při změnách vstupního napětí, či<br />
změnách odporu zatěžovacího rezistoru. Nejjednodušší obvod, který takovouto funkci může<br />
plnit, je vhodný nelineární rezistor (variátor, bipolární tranzistor) v sérii se zátěží. Při čemž<br />
A-V charakteristika musí mít tvar dle Obr. 11.1, kde je naznačen princi stabilizátorů proudu.<br />
Klidová poloha pracovního bodu (Q) by měla ležet uprostřed té části, kde se proud skoro<br />
nemění. V Obr. 11.1je grafické řešení (odporovou přímkou) nominálního stavu a odvození<br />
změny proudu ∆i při změnách vstupního napětí ∆ u 1<br />
(odporová přímka se rovnoběžně<br />
posouvá - při stejném sklonu) a při změnách zatěžovacího odporu z R na R´o ∆R (změní se<br />
sklon odporové přímky). V obou případech jsou změny proudu ∆i a také i změny napětí na<br />
zátěži ∆ u 2<br />
velmi malé. Tento stabilizační účinek lze kvantitativně vyjádřit činitelem<br />
stabilizace, definovaným pro změnu napětí (a) nebo pro změnu odporu zatěžovacího<br />
rezistoru (b) následovně ( 11.1 ). Čím je hodnota činitele stabilizace větší, tím je stabilizace<br />
dokonalejší.<br />
∆u1<br />
∆R<br />
u1 ∆u1<br />
i<br />
σ u 1<br />
= = , (a) σ<br />
R ∆R<br />
i<br />
∆i<br />
∆i<br />
u<br />
R<br />
= = , (b) ( 11.1 )<br />
∆i<br />
1<br />
∆i<br />
R<br />
i<br />
i<br />
Snadno lze odvodit vztahy pro činitele stabilizace v závislosti na odporu (R) zátěže,<br />
dynamickém (R d ) a statickém (R s ) odporu nelineárního prvku
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 111<br />
Rd<br />
1+<br />
σ<br />
R<br />
∆R<br />
Rd<br />
u 1<br />
= , (a) σ<br />
R<br />
R<br />
= 1+ + . (b) ( 11.2 )<br />
s<br />
R R<br />
1+<br />
R<br />
Pro dobrou stabilizaci proudu musí být zřejmě splněna podmínka Rd >> R.<br />
∆ R<br />
∆ u<br />
∆ i<br />
Obr. 11.1: Princip stabilizátorů proudu.<br />
I DC<br />
U DC<br />
U REF<br />
+<br />
-<br />
T<br />
R Z<br />
I Z<br />
Na Obr. 11.2 je stabilizátor<br />
proudu s bipolárním tranzistorem.<br />
Zdroj konstantního napětí U REF určuje<br />
jednu křivku ze sítě výstupních<br />
charakteristik tranzistoru, která má<br />
žádaný průběh pro stabilizátor proudu, i<br />
při značné změně U CE zůstává I C<br />
konstantní.<br />
Obr. 11.2: Stabilizátor proudu s bipolárním tranzistorem.<br />
Účinnější tento stabilizátor bude doplníme-li jej zesilovačem odchylky (operační<br />
zesilovač), který porovnává chybové napětí z převodníku I-U (rezistor R-I/V) s napětím<br />
referenčním (V-REF) a řídí regulační tranzistor, což je vlastně proměnný odpor. Zapojení i<br />
s popisem je na Obr. 11.3.
112 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Napájení<br />
T<br />
Regulační BJT<br />
(prom<br />
roměnnýný R)<br />
I DC<br />
+ -<br />
U DC<br />
Zesilovač odchylky<br />
U REF<br />
+<br />
-<br />
OA<br />
R Z<br />
I Z<br />
R P<br />
Zátěž<br />
Zdroj refer. . U<br />
Převodník I-UI<br />
(čidlo)<br />
Obr. 11.3: Stabilizátor proudu s tranzistorem a operačním zesilovačem.<br />
11.2 Stabilizátory napětí<br />
U stabilizátoru napětí je požadavkem omezení změn výstupního napětí ∆ u 2<br />
při<br />
změnách vstupního napětí ∆ u 1<br />
a při změnách odporu zátěže ∆ R . Nejjednodušší uspořádání je<br />
na Obr. 11.4a, nelineárnímu rezistoru R n je předřazen lineární (srážecí) rezistor R 0 , zátěž je<br />
označena R. Princip činnosti je opět založen na vhodném tvaru A-V charakteristiky<br />
nelineárního rezistoru R n (Obr. 11.4b). Takový tvar má např. Zenerova dioda. Základní<br />
poloha pracovního bodu (Q) by měla ležet uprostřed té části, kde se napětí skoro nemění. Při<br />
změně vstupního napětí ∆ u 1<br />
se odporová přímka rovnoběžně posouvá a jak patrno z<br />
Obr. 11.4b, změny výstupního napětí ∆ u 2<br />
jsou daleko menší.<br />
i 1 R i<br />
0<br />
2<br />
i<br />
u 1<br />
u 0<br />
u 2<br />
a)<br />
R N<br />
R Z<br />
Obr. 11.4: Princip stabilizátoru napětí.<br />
a) jednoduchý obvod, b) jeho grafické řešení.<br />
Činitel stabilizace je definován vztahem ( 11.3 ) (a), který pro náš obvod (Obr. 11.4a)<br />
lze vyjádřit ve tvaru (b), postihujícím vliv parametrů prvků (R 0, R d, R s )
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 113<br />
σ u 1<br />
∆u<br />
u1<br />
= =<br />
∆u<br />
u<br />
2<br />
1<br />
2<br />
∆u<br />
∆u<br />
1<br />
2<br />
u<br />
u<br />
2<br />
1<br />
(a)<br />
σ u 1<br />
1+<br />
=<br />
1+<br />
R<br />
R<br />
R<br />
R<br />
0<br />
d<br />
0<br />
S<br />
(b)<br />
( 11.3 )<br />
I T<br />
ZD<br />
JFET<br />
R S<br />
I ZD<br />
U 1<br />
U 2<br />
Obr. 11.5: Parametrický stabilizátor<br />
napětí s unipolárním tranzistorem.<br />
Účinnější stabilizátor napětí je parametrický stabilizátor na Obr. 11.5, kde JFET<br />
pracuje jako regulační odpor. Stoupne-li napětí u 1 stoupne i proud i T a úbytek napětí na R E .a<br />
tranzistor se přivře, zvětší se jeho odpor a úbytek napětí na něm a výstupní napětí zůstává<br />
původní. V obvodě je tedy záporná zpětná vazba, realizovaná rezistorem R E . Ta snižuje<br />
závislost proudu na vstupním napětí u 1 a teplotě. Vstupní napětí u 1 se pak může měnit v<br />
širokých mezích (u 1 = 10-30 V), aniž by to mělo vliv na i ZD a tím i na hodnotu výstupního<br />
napětí u 2 . Místo Zenerovy diody (ZD) můžeme použít ekvivalentní náhradu obvodem s<br />
tranzistory (U ZD = 6,2 – 7,5 V).<br />
U CE<br />
Aby činitel stabilizace byl co největší,<br />
musí být zřejmě splněny podmínky<br />
RS<br />
>> R0 >> Rd.<br />
Z Obr. 11.4b dále vyplývá, že stabilizace<br />
bude horší při zatížení obvodu. Tehdy místo A-<br />
V charakteristiky samotného R n uvažujeme<br />
výslednou charakteristiku paralelní kombinace<br />
se zatěžovacím rezistorem (R n ⎜⎜R), která již<br />
nemá potřebnou strmost a její účinná část je<br />
menší. Jistou nevýhodou uvedeného obvodu je<br />
úbytek napětí a ztráta energie na předřadném<br />
rezistoru R 0 , jehož přítomnost je pro dobrou<br />
stabilizaci nezbytná.<br />
U inp<br />
T I Z<br />
R D OZ<br />
I B<br />
R S<br />
R Z<br />
U Z<br />
ZD<br />
U R<br />
U S<br />
Obr. 11.6: Aktivní sériový stabilizátor napětí.<br />
Aktivní stabilizátory napětí (regulační, zpětnovazební) mohou být sériové, paralelní a<br />
spínané. Omezíme se na stabilizátor sériový (Obr. 11.6). Napětí ze snímače odchylky<br />
(proměnný dělič R S ) se srovnává s referenčním napětím U R ze Zenerovy diody (D), tvořící<br />
s rezistorem R referenční člen. Diferenční invertující zesilovač (OZ) zesílí odchylku, která řídí<br />
regulační člen - transistor T (proudem I B ). Zvětšením I B se transistor otevírá, zmenší se jeho<br />
odpor a úbytek U CE , čímž stoupne U výst , a naopak. Na tomto principu pracují integrované<br />
stabilizátory (např. MAA 723).
114 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
11.3 Usměrňovače a měniče DC napětí<br />
11.3.1 Usměrňovače s rezistivní zátěží<br />
Usměrňovač je funkční blok, kde se z harmonického napětí získává stejnosměrné (stejné<br />
polarity). Používaná jsou tato zapojení usměrňovačů:<br />
a) jednocestný usměrňovač (Obr. 11.7a),<br />
b) dvoucestný dvojčinný (již méně - vyžaduje transformátor se střední odbočkou),<br />
c) dvoucestný můstkový (Obr. 11.7b).<br />
Vstupní napětí se zpravidla přivádí přes transformátor, s vnitřním odporem R t (včetně<br />
přepočteného odporu primární části). Uvažujeme-li čistě rezistivní zátěž a ideální diody,<br />
výstupní napětí (u 2 ) budou mít průběh a tomu odpovídající stejnosměrnou složku (U 0 ) dle<br />
Obr. 11.8. Ta je odvislá od amplitudy pulsů (U 2m ) a typu zapojení. Pro jednocestný<br />
usměrňovač je hodnota poloviční, protože chybí jedna půlperioda.<br />
Tr<br />
R T<br />
D<br />
U P<br />
U S<br />
=U R Z 1<br />
U 2<br />
a)<br />
Tr<br />
R T<br />
U P<br />
D 1<br />
D 3<br />
R Z U 2<br />
U S<br />
=U 1 D 4<br />
D 2<br />
b)<br />
Obr. 11.7: Usměrňovače.<br />
a) jednocestný, b) dvoucestný-můstkový.<br />
----------------------------- U 0<br />
dvoucestné:<br />
jednocestné<br />
2<br />
U = U<br />
m<br />
=0,<br />
636U<br />
π<br />
0 2 2m<br />
o 1<br />
U = U<br />
mα<br />
( 90 ) = U<br />
m<br />
=0,<br />
318U<br />
π<br />
0 2 0 2 2m<br />
Obr. 11.8: Výstupní napětí při rezistivní zátěži.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 115<br />
11.3.2 Usměrňovače s kapacitní zátěží<br />
Tr<br />
i D<br />
u D<br />
i C<br />
i R<br />
R T<br />
D<br />
u P u S<br />
=u u<br />
1<br />
2<br />
C<br />
R Z<br />
Obr. 11.9: Jednocestný usměrňovač s kapacitní<br />
zátěží.<br />
Přidáme-li k zatěžovacímu R<br />
jednocestného usměrňovače (Obr.<br />
11.7a) sběrný C vznikne setrvačný<br />
obvod (Obr. 11.9). Připojením C se<br />
výrazně změní činnost obvodu.<br />
Vstupní napětí u 1 (t) je harmonické<br />
(Obr. 11.10a, čárkovaně). Napětí na<br />
diodě je dáno rozdílem u D = u 1 - u 2 ,<br />
jeho polarita je zřejmě rozhodující pro<br />
činnost tohoto obvodu. Je-li u D > 0,<br />
tj. u 1 > u 2 , protéká diodou proud i ><br />
0 a nabíjí sběrný kondenzátor C.<br />
Tomu odpovídá vzestupná část u 2 (t)<br />
(plná křivka) v intervalu od t 1 do t 2 .<br />
V okamžiku t 2 se dioda uzavře (u D <<br />
0), neboť v následujícím intervalu (t 1 ;<br />
t 1 + T) je u 1 < u 2 . Kondenzátor C se<br />
vybíjí přes zatěžovací rezistor R, až<br />
do okamžiku t 1 + T , kdy se<br />
uvažovaná napětí vyrovnají (u 1 = u 2 ).<br />
Dioda se otevře a kondenzátor C se<br />
začne znovu nabíjet. Rychlost<br />
vybíjení C (při uzavřené diodě) je<br />
dána velikostí vybíjecí časové<br />
konstanty τ = RC. Je zřejmé, že<br />
pokles napětí u 2 (zvlnění výstupního<br />
napětí) bude tím menší, čím bude (při<br />
dané hodnotě R) větší hodnota C.<br />
Obr. 11.10:<br />
Průběhy napětí (a) a proudu (b).<br />
Z časového průběhu proudu i(t) (Obr. 11.10b) je vidět, že proud diodou teče pouze v<br />
intervalu od t 1 do t 2 , který se samozřejmě periodicky opakuje, proud má tedy výrazně<br />
neharmonický průběh. Takže jej lze rozložit do Fourierovy řady<br />
∞<br />
∑<br />
it ( ) = I + I cos( nω t−ϕ )<br />
( 11.4 )<br />
0<br />
n=<br />
1<br />
n<br />
n<br />
kde I 0 žádaná stejnosměrná složka, I n jsou amplitudy jednotlivých harmonických složek, které<br />
chceme co nejvíce potlačit. Stejnosměrná složka proudu I 0 protéká pouze zatěžovacím<br />
rezistorem R a vytváří na něm stejnosměrnou složku výstupního napětí U 0 =R I 0 .<br />
Je-li reaktance kondenzátoru<br />
1<br />
116 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
i<br />
R<br />
≅ I<br />
,<br />
i<br />
≅<br />
0 ∑ ∞ C<br />
n=1<br />
I cos( nω t −ϕ<br />
).<br />
( 11.6 )<br />
n<br />
n<br />
V bližším přiblížení složky proudu vytvoří jistý úbytek napětí, který pak způsobuje kolísání u 2<br />
kolem střední DC hodnoty U 0 , tedy zvlnění výstupního napětí (Obr. 11.10a).<br />
U n<br />
Obr. 11.11:<br />
I n<br />
f 1 f<br />
f 0 f 1 f 2 f 3 f<br />
a) b)<br />
Spektra signálů v usměrňovači.<br />
Na Obr. 11.11 jsou znázorněna kmitočtová spektra signálů v usměrňovači. Vstupní<br />
napětí je harmonického průběhu má tedy triviální spektrum (jedna čára) na Obr. 11.11a.<br />
Proudová odezva je periodická neharmonická se spektrem na Obr. 11.11b. Je zde vidět, že<br />
díky vhodnému průběhu útlumové charakteristiky dolní propusti (Obr. 11.11b, čárkovaně) se<br />
jednotlivé harmonické složky objeví ve spektru výstupního napětí již značně utlumené.<br />
Řešení a návrh usměrňovače si ukážeme ve cvičení. Při tom budeme používat<br />
aproximaci diody lomenou přímkou<br />
11.3.3 Násobiče DC napětí<br />
U inp<br />
Obr. 11.12:<br />
D 1<br />
D 2<br />
C 1<br />
C 2<br />
+<br />
-<br />
+<br />
-<br />
U out<br />
= 2*U inp<br />
Zdvojovač DC napětí.<br />
D 4<br />
Násobí DC napětí konstantou<br />
k = 2, 3, …n. Dvojice jednocestných<br />
sériových usměrňovačů na Obr. 11.12<br />
tvoří zdvojovač DC napětí.<br />
Nezatížený má výstupní napětí (U out ),<br />
které je rovno dvojnásobku vstupní<br />
amplitudy (U inp ). Všimněte si, že<br />
vstup a výstup nemají společnou<br />
svorku.<br />
Násobič DC napětí čtyřmi na<br />
Obr. 11.13 vznikl zobecněním kasády<br />
paralelního a sériového usměrňovače.<br />
U inp<br />
C 2<br />
C 1<br />
D 2<br />
D 3<br />
C 4<br />
D 1<br />
2*U inp<br />
C 3<br />
U out<br />
= 4*U inp<br />
Obr. 11.13:<br />
Násobič DC napětí čtyřmi.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 117<br />
11.3.4 Měniče DC napětí<br />
Mění hodnotu DC napětí (měniče DC/DC). Vynikly jako doplněk k napájení<br />
analogových částí v číslicové technice. Dnes jsou běžně dostupné v monolitické integrované<br />
formě. Většinou jsou realizovány s technologii CMOS. Používají se v nich spínané <strong>obvody</strong><br />
(spínané zdroje).<br />
DC/DC měnič může být:<br />
• zvyšující napětí,<br />
• snižující napětí,<br />
• invertující • propustný,<br />
• neinvertující • blokující<br />
• s přepínanými kapacitory,<br />
• s přepínanými induktory,<br />
• s přepínanými transformátory.<br />
C d<br />
C s<br />
P<br />
f s<br />
U 1<br />
R L<br />
U 2<br />
Obr. 11.14: Invertující měnič DC/DC<br />
s přepínaným kapacitorem.<br />
• jednočinný<br />
• dvojčinný<br />
Tento obvod se v literatuře také nazývá nábojová pumpa. Prodává se v podobě IO, kde<br />
je možno provést jeho další výhodné modifikace (neinvertující měnič, napěťový zdvojovač).<br />
Přepínací kmitočet f S = 10 -100 kHz, účinnost η = 80- 95 %, zatížení 10 – 100 mA, velikost<br />
kapacit C d , s = 1 - 100 µF.<br />
11.4 Kontrolní otázky z kapitoly 11<br />
Na Obr. 11.14 je principielní<br />
schéma invertujícího měniče<br />
DC/DC s přepínaným kapacitorem<br />
(SC). Využívá se zde princip<br />
střádacího (integračního) obvodu<br />
SC. Energie se ukládá do střádacího<br />
kapacitou C s . Předává ji tam ze<br />
vstupní brány přepínaný dávkovací<br />
kapacitor C d . Elektronický přepínač<br />
(P) je realizován tranzistory<br />
(většinou BJT) a je řízen signálem<br />
s přepínacím kmitočtem f s .<br />
1) Vysvětlete princip stabilizátorů proudu. Definujte činitele stabilizace proudu. Nakreslete<br />
schéma stabilizátoru proudu s tranzistorem.<br />
2) Nakreslete a popište schéma stabilizátoru proudu s operačním zesilovačem a tranzistorem.<br />
3) Vysvětlete princip stabilizátorů napětí. Definujte činitele stabilizace napětí. Nakreslete<br />
schéma stabilizátoru proudu se Zenerovou diodou.<br />
4) Nakreslete a popište schéma stabilizátoru napětí s polem řízeným tranzistorem a<br />
Zenerovou diodou.<br />
5) Nakreslete a popište schéma stabilizátoru napětí s operačním zesilovačem a tranzistorem.<br />
6) Nakreslete schéma a popište činnost a) dvojčinného, b) můstkového zapojení<br />
dvoucestného usměrňovače s rezistivní zátěží.<br />
7) Nakreslete schéma, průběhy u vst , u výst a popište činnost jednocestného zapojení<br />
usměrňovače s kapacitní zátěží.<br />
8) Nakreslete schéma, průběhy u vst , u výst a popište činnost dvoucestného zapojení<br />
usměrňovače s kapacitní zátěží.<br />
9) Nakreslete schéma a popište činnost zdvojovače DC napětí.
118 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
10) Nakreslete schéma a popište činnost násobiče DC napětí čtyřmi.<br />
11) Pojednejte o DC/DC měničích (účel, vlastnosti, princip dělení).<br />
12) Nakreslete schéma a popište činnost invertujícího měniče DC/DC s přepínaným<br />
kapacitorem.<br />
12 Měniče signálů<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty s omezovači, s tvarovači a měniči signálů, s <strong>obvody</strong> a<br />
funkčními bloky, realizujícími některé matematické operace s analogovými signály<br />
(derivaci, integraci, logaritmus aj.).<br />
12.1 Tvarovače<br />
Účelem omezovačů (ořezávačů) je oříznutí určité části vstupního signálu, tedy jisté<br />
tvarování tohoto signálu. Zaměříme se hlavně na omezovače diodové, které podle zapojení<br />
(diody vůči vstupní bráně) dělíme na sériové a paralelní.<br />
u<br />
i<br />
D<br />
R Z<br />
u 2<br />
a)<br />
Obr. 12.1: Sériový diodový omezovač.<br />
a) Schéma zapojení, b) grafické řešení pomocí odporové přímky, c) pracovní charakteristika.<br />
Sériový diodový omezovač je na Obr. 12.1a. Grafické řešení pracovní charakteristiky<br />
u2 = f( u1) (Obr. 12.1c) je na Obr. 12.1b. V A-V charakteristice diody se zvolí hodnota u 1<br />
,<br />
nakreslí se odporová přímka se sklonem daným R. Z průsečíku přímky s charakteristikou se<br />
určí hodnota u 2<br />
, jako úbytek na rezistoru R. Pro zjednodušení úvah budeme používat ideální<br />
diody, definované v kap.3.3.2. Výsledná pracovní charakteristika je pak lomená přímka, pro<br />
u1 > 0 je u2<br />
= u1<br />
(na Obr. 12.1c- čárkovaně). Ideální dioda má v propustném směru nulový<br />
odpor. U skutečné diody tomu tak není a tak na ni vniká úbytek napětí, o který je výstupní<br />
napětí pak menší (Obr. 12.1c - plná čára). Z tvaru pracovní charakteristiky je zřejmé, že zde<br />
dochází k omezení signálů záporné polarity (např. záporných půlvln harmonického signálu),<br />
což je dokumentováno na Obr. 12.3a.<br />
Základní zapojení paralelního diodového omezovače je na Obr. 12.2a. Grafické řešení<br />
pomocí odporových přímek je naznačeno na Obr. 12.2b. Výsledná pracovní se nachází na<br />
Obr. 12.2c. Z tvaru pracovní charakteristiky je zřejmé, že u tohoto typu dochází k omezení<br />
signálů kladné polarity (kladné půlvlny), neboť tehdy dioda představuje zkrat na výstupní<br />
bráně. Časové průběhy vstupního napětí u2 () t pro sériový i paralelní omezovač jsou metodou<br />
tří rovin odvozeny na Obr. 12.3b.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 119<br />
R 0<br />
u 1 D u 2<br />
a)<br />
Obr. 12.2: Paralelní diodový omezovač.<br />
a) Schéma zapojení, b) grafické řešení pomocí odporové přímky, c) pracovní charakteristika.<br />
Obr. 12.3: Odvození průběhu vstupního napětí.<br />
a) pro sériový omezovač b) pro paralelní omezovač.<br />
Základní zapojení paralelního diodového omezovače (Obr. 12.2) lze doplnit zdrojem<br />
stejnosměrného předpětí U 0<br />
, zapojeného do série s diodou D (Obr. 12.4). To má za následek<br />
posuv úrovně omezení, neboť dioda se otevře až vstupní napětí dosáhne úrovně předpětí<br />
( u2 > U0). Toto stejnosměrné předpětí U 0<br />
může být i záporné.<br />
R 0<br />
D<br />
u 1<br />
u 2<br />
+<br />
U 0<br />
-<br />
a)<br />
c<br />
Obr. 12.4: Paralelní diodový omezovač s předpětím.<br />
Pro získání signálů omezených ve dvou napěťových úrovních slouží oboustranné<br />
diodové omezovače. Jedna možnost je, že paralelní diodový omezovač z Obr. 12.4, upravíme<br />
na zapojení se dvěma paralelními větvemi na výstupu, přičemž diody budou opačně
120 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
orientovány. Jednodušší varianta oboustranného omezovače se dvěma Zenerovými diodami je<br />
na Obr. 12.5.<br />
R 0<br />
u 2<br />
u 2<br />
ZD 1<br />
u 1 u 2<br />
ZD 2<br />
a) b) c)<br />
Obr. 12.5: Oboustranný omezovač se Zenerovými diodami.<br />
V obvodech omezovačů můžeme použít i operační zesilovač (Obr. 12.6), který umožní<br />
získat lepší vlastnosti reálného obvodu. Ten se pak více blíží požadovaným ideálním<br />
vlastnostem. Na Obr. 12.6a je takovýto precizní omezovač s operačním zesilovačem a<br />
diodou. Hodnotou napětí referenčního zdroje (U 0 ) můžeme nastavit úroveň omezení na<br />
uvedené pracovní charakteristice, která má skoro ideální průběh. Oboustranný omezovač s<br />
operačním zesilovačem a se dvěma Zenerovými diodami je na Obr. 12.6b.<br />
ZD 1<br />
R 2<br />
R 0<br />
D<br />
R 1<br />
u 1<br />
+<br />
U<br />
u 2<br />
0 u 2<br />
-<br />
u 1<br />
ZD 2<br />
a) b)<br />
Obr. 12.6: Omezovače s operačním zesilovačem.<br />
a) precizní, b) oboustranný.<br />
12.2 Usměrňovače jako měniče signálů<br />
V kap. 11.3 jsme si ukázali základní aplikaci různých druhů usměrňovačů v napáječích,<br />
kde usměrňovač byl převodník (AC/DC) harmonického napětí (nejčastěji o průmyslovém<br />
kmitočtu 50 Hz) na napětí stejnosměrné. Nyní si ukážeme další možné aplikace těchto obvodů<br />
jako měniče signálů (neharmonického průběhu).<br />
Na Obr. 12.7 je sériový usměrňovač jako měnič signálů, včetně časových průběhů, za<br />
předpokladu, že vstupní napětí jsou pravoúhlé impulsy o různé periodě (T) a šířce (T 1 a T 2 ).<br />
Průběh výstupního napětí závisí jak tyto parametry impulsů jsou ve vztahu k nabíjecí a<br />
vybíjecí časové konstantě kapacitoru. V prvním případě (Obr. 12.7b) jsou mezi skoky<br />
dostatečné intervaly pro skončení přechodných dějů. Ustálené hodnoty pak odpovídají čistě<br />
odporovému omezovači. Je-li obvod buzen kratšími periodickými impulsy dle Obr. 12.7c<br />
objeví se na výstupu DC složka U DC , na kterou je superponován signál, odpovídající<br />
periodickému nabíjení a vybíjení kapacitoru. Obvod se chová jako usměrňovač. Hodnota U DC<br />
je úměrná kladné vrcholové hodnotě vstupního napětí (bez ohledu na DC složku na vstupu).
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 121<br />
R 0<br />
D<br />
u 0 u u<br />
1 2<br />
C R Z<br />
a) b) c)<br />
Obr. 12.7: Sériový usměrňovač jako měnič signálů.<br />
Sériový usměrňovač (Obr. 12.7a) lze použít jako (detektor) demodulátor AM signálu.<br />
Časové průběhy vstupního a výstupního napětí jsou na Obr. 12.8. Z nich je patrno, že časová<br />
konstanta vybíjení kapacitou musí být vhodně volena vzhledem ke kmitočtu nosné (f 0 ) a<br />
nejvyššímu kmitočtu modulačního signálu (F M ).<br />
1<br />
2π<br />
F<br />
M<br />
1<br />
>> RZ<br />
C >><br />
( 12.1 )<br />
2π<br />
f<br />
0<br />
Obr. 12.8: Sériový usměrňovač jako demodulátor AM signálu.<br />
u 0<br />
R 0<br />
C<br />
D<br />
u 1<br />
u 2 R Z<br />
Paralelní usměrňovač na<br />
(Obr. 12.9) se chová odlišně a to jako<br />
upínací obvod. Vstupní periodické<br />
napětí bude na výstupu temeny upnuto<br />
v ideálním případě k nulové úrovni,<br />
v reálném k stejnosměrné úrovni dané<br />
difúzním napětím (U D ).<br />
Obr. 12.9: Paralelní usměrňovač<br />
Kapacitor C odděluje galvanicky vstupní a výstupní část. Proto DC složka ze vstupu neovlivní<br />
výstupní napětí. Obvod se také nazývá obnovitel DC složky. Potřebujeme-li výstupní napětí
122 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
upnout patami, otočíme diodu D. Potřebujeme-li jinou upínací úroveň zařadíme do obvodu<br />
zdroj DC o napětí (U P ) tak, jak je ukázáno na Obr. 12.10. V tomto případě bude výstupní<br />
napětí upnuto temeny k úrovni dané (U P +U D ).<br />
C<br />
u 1<br />
t<br />
D<br />
R<br />
u 2<br />
U P<br />
+U D<br />
u 1<br />
+<br />
u 2<br />
t<br />
U P<br />
-<br />
Obr. 12.10:<br />
Paralelní usměrňovač jako upínací obvod.<br />
12.3 Analogové násobičky<br />
Jak název říká obvodově realizují vztah<br />
u out<br />
(<br />
1 2<br />
t<br />
t)<br />
= k ⋅u<br />
( t)<br />
⋅u<br />
( ) . ( 12.2 )<br />
Analogové násobičky<br />
dvoukvadrantová<br />
čtyřkvadrantová<br />
u 2<br />
u 1<br />
u 2<br />
Dělíme je na:<br />
• jednokvadrantové<br />
(obě napětí jen jednu polaritu),<br />
• dvoukvadrantové<br />
(jedno napětí má obojí polaritu),<br />
• čtyřkvadrantové<br />
(obě napětí mají obojí polaritu),<br />
u 1<br />
Obr. 12.11: Dělení analogových násobiček.<br />
Použití analogových násobiček:<br />
• řízené zesilovače,<br />
• fázové komparátory,<br />
• modulátory,<br />
• demodulátory a<br />
• směšovače,<br />
a synchronní detektory.<br />
Nejpoužívanější dvoukvadrantová násobička je na Obr. 12.12a. Ve vyváženém<br />
diferenčním zesilovači (Obr. 9.8) místo zdroje konstantního proudu je zde VCCS (T 3 ), řízený<br />
napětím u 2 . Toto napětí může mít jen kladnou polaritu. Napětí u 1 se, jak je běžné, přivádí do<br />
bází tranzistorů T 1 a T 2 Změny I E neovlivní u out přímo, ale přes změnu strmosti převodní<br />
charakteristiky u out = f (u 1 ) tedy zisku A. Jiná modifikace používá místo VCVS proudové<br />
zrcadlo, doplněné rezistorem. Výstupní napětí (pro malé signály v lineárním režimu) je dáno<br />
u<br />
out<br />
≈ I u<br />
g ⋅ m<br />
R ⋅<br />
2<br />
C<br />
u<br />
R U<br />
(a) RC<br />
uout<br />
≈ ⋅u 1<br />
⋅u2<br />
. (b) ( 12.3 )<br />
R U<br />
, E<br />
g =<br />
1 m<br />
U<br />
≈<br />
T<br />
E<br />
T<br />
E<br />
T
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 123<br />
U out<br />
+ U CDC<br />
Spojením dvou můstkových stupňů vynikla<br />
čtyřkvadrantová násobička, známá pod<br />
názvem Gilbertův obvod. Existuje mnoho<br />
dalších modifikací násobiček, lišících se<br />
zpracovávaným kmitočtem, přesností a<br />
doplňkovými <strong>obvody</strong> na linearizaci<br />
přenosové funkce.<br />
u 1<br />
T 1<br />
R C1<br />
R C2<br />
T 1<br />
.<br />
I E<br />
u 2<br />
T 3<br />
R E<br />
- U CDC<br />
Obr. 12.12:<br />
Dvoukvadrantová analogová násobička.<br />
12.4 Modulátory AM<br />
u M (t)<br />
u C<br />
(t)<br />
Tr<br />
RFC<br />
T<br />
+ U CDC<br />
C V<br />
L C<br />
u out<br />
(t)<br />
Modulátory AM dělíme na:<br />
1. Nelineární<br />
S dvoupóly (diodové)<br />
• Jednočinný,<br />
• Částečně vyvážený (balanční),<br />
• Plně vyvážený (kruhový, křížový).<br />
S trojpóly (BJT, FET, elektronka)<br />
• kolektorový - anodový modulátor,<br />
• bázový - mřížkový modulátor,<br />
• emitorový - katodový modulátor,<br />
2. Lineární parametrické<br />
• S řízenými prvky (FET s 2 G),<br />
• S násobičkami,<br />
• Se spínanými prvky.<br />
Obr. 12.13:<br />
Kolektorový modulátor s paralelním DC napájením.<br />
V principu lze udělat AM modulátor z laděného zesilovače(kap. 10.4), u kterého se mění<br />
zesílení v závislosti na modulačním napětí u M (t). Podle toho kam modulační signál přivádíme<br />
rozlišujeme i modulátory. Na
124 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Obr. 12.13. je kolektorový modulátor s paralelním DC napájením. Zde je<br />
k napájecímu DC napětí (U CDC ) superponována střídavá složka, odpovídající modulačnímu<br />
signálu. Na transformátor (Tr) jsou kladeny požadavky i vzhledem k přenosu kmitočtového<br />
spektra. Je zřejmé, že modulační napětí v kolektorovém obvodu musí být k dosažení stejného<br />
efektu daleko větší než v bázi. Budeme potřebovat větší modulační příkon. To jsou nevýhody<br />
tohoto typu. Na druhé straně tento modulátor má menší zkreslení a umožňuje dosáhnout větší<br />
hloubku modulace. Obdobně i přes stejné obtíže se v stacionárních komerčních vysílačích<br />
používá modulátor anodový.<br />
u C<br />
(t)<br />
Tr 1<br />
Tr 3<br />
D D 1 3<br />
D 4<br />
D 2<br />
u out<br />
(t)<br />
Tr 2<br />
u M<br />
(t)<br />
Obr. 12.14:<br />
Diodový kruhový modulátor.<br />
Jednoduchý (jen jedna dioda) jednočinný diodový modulátor je v podstatě uspořádán<br />
jako směšovač na Obr. 12.17, jen výstupní obvod je upraven tak, aby propustil celé spektrum<br />
AM signálu a vazba modulačního signálu u 2 (t) je přizpůsobena pro nízké kmitočty (NF<br />
transformátorem).<br />
Častěji se používají vyvážené diodové modulátory. Jejich principielní schéma je na<br />
Obr. 12.14. Částečně vyvážená soustava má jen dvě diody D 1 a D 2 (D 3 a D 4 - rozpojený<br />
obvod). Ve spektru výstupního signálu se u tohoto typu modulátoru neobjeví (vykompenzují<br />
se) sudé harmonické nosné. To má výhodu z energetického hlediska a také pro výskyt<br />
rušivých signálů, případně jejich jednodušší filtrace.<br />
Uvažujeme-li všechny čtyři diody kruhového diodového modulátoru na Obr. 12.14<br />
dostáváme plně vyváženou soustavu. Výstupní signál má dvě postraní pásma a je bez nosné.<br />
Balanční modulátor lehce dostaneme z čtyřkvadrantové násobičky (většinou v<br />
podobě IO). I zde se na výstupu neobjeví nosná. Proto se tento typ používá při modulacích<br />
DSB a SSB [10].<br />
12.5 Směšovače<br />
Měniče kmitočtu slouží k posunutí kmitočtového spektra zpracovávaného signálu podél<br />
osy kmitočtu o jistou diferenci. Převážně do pásma, kde se signál lépe zpracovává. Při tom<br />
nesmí dojít k narušení původního spektra a tím k narušení informace , který signál obsahuje<br />
(např. ve formě modulace). Blokové schéma měniče kmitočtu je na Obr. 12.15<br />
Vlastní směšování vstupního signálu s i (t) (o kmitočtu ω i ) se signálem s h (t) (o kmitočtu<br />
ω h ) je obecně popsáno vztahem
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 125<br />
ω mω<br />
± nω<br />
o<br />
= ( 12.4 )<br />
S inp<br />
(t)<br />
h<br />
i<br />
Směšovač<br />
Filtr<br />
ω i<br />
ω h<br />
i<br />
S out<br />
(t)<br />
ω o<br />
S het<br />
(t)<br />
ω<br />
o<br />
= ω<br />
h<br />
−ω<br />
Oscilátor<br />
Obr. 12.15: Blokové schéma měniče kmitočtu.<br />
kde m a n jsou celá (kladná i záporná) čísla (nazývaná vid nebo řád směšovacího produktu).<br />
Nejčastější případ je kdy m = 1 a n = -1, který nazýváme rozdílový směšovací produkt. Na<br />
kmitočet ω o je naladěn filtr typu pásmové propusti (převážně paralelní rezonanční okruh),<br />
který požadovaný signál s o (t) vybere z celé spleti kombinačních kmitočtů vzniklých na<br />
nelineárním prvku.<br />
Podle toho na jakém prvku se směšování uskutečňuje rozlišujeme směšovače:<br />
• nelineární (aditivní) směšovače,<br />
• parametrické (multiplikativní) směšovače.<br />
u(t)=u inp<br />
(t)+u het<br />
(t)<br />
u inp<br />
(t)<br />
ω i<br />
u het<br />
(t) ω h<br />
∑<br />
u(t)<br />
Nelineární<br />
prvek<br />
i(t)<br />
Filtr<br />
u out<br />
(t)<br />
ω o<br />
i=i(u)<br />
ω<br />
o<br />
= ω<br />
h<br />
− ω<br />
i<br />
Obr. 12.16:<br />
Blokové schéma aditivního směšovače.<br />
U aditivního směšovače (Obr. 12.16) se na nelineární (rezistivní) prvek (nejčastěji<br />
diodu, nebo. tranzistor) přivádí součet vstupního signálu u inp (t) a pomocného (heterodynový)<br />
signálu u het (t). Aproximujeme-li A-V charakteristiku nelineárního prvku polynomem a<br />
provedeme-li spektrální analýzu zjistíme, že na vytvoření rozdílového směšovací produktu<br />
( 12.4 ) se výhradně podílí kvadratický člen. Proto pro směšování jsou výhodné prvky<br />
s kvadratickou charakteristikou. Amplituda žádané rozdílové složky je úměrná součinu<br />
amplitud obou přiváděných signálů. Vzhledem k tomu, že amplituda vstupního signálu bývá<br />
malá, je třeba použít heterodynový signál s větší amplitudou. Schéma aditivního směšovače<br />
s diodou je uvedeno na Obr. 12.17. Jednotlivé signály jsou přiváděny i odváděny induktivní<br />
vazbou s paralelními rezonančními okruhy, naladěnými na odpovídající kmitočet. Nevýhodou<br />
tohoto zapojení je zpětné pronikání nežádoucích složek do vstupu a to hlavně samotného
126 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
heterodynového signálu a jeho rušivé vyzařování anténou. Daleko menší zpětné pronikání u het<br />
je u směšování multiplikativního.<br />
Pro multiplikativní směšování můžeme použít:<br />
• FET s dvěma řídícími elektrodami,<br />
• Řízené integrované zesilovače,<br />
• Analogové násobičky.<br />
Zapojení je uspořádáním shodné s uvedenými modulátory. Rozdíl je jen v kmitočtech<br />
jednotlivých signálů a tomu odpovídající filtraci.<br />
D<br />
u 1<br />
C 3<br />
L 3<br />
u 2<br />
L 1<br />
C 1<br />
L 2<br />
C 2<br />
ω 3<br />
u 3<br />
ω 1<br />
1<br />
ω 2<br />
ω<br />
3<br />
= ω<br />
2<br />
−ω<br />
Obr. 12.17: Diodový aditivní směšovač.Kontrolní otázky z kapitoly 12<br />
1) Nakreslete schéma sériového diodového omezovače, naznačte jeho grafické řešení.<br />
2) Nakreslete schéma paralelního diodového omezovače, naznačte jeho grafické řešení.<br />
3) Nakreslete schéma, pracovní charakteristiku a popište činnost diodového paralelního<br />
omezovače s předpětím.<br />
4) Nakreslete schéma, pracovní charakteristiku a popište činnost oboustranného omezovače<br />
se Zenerovými diodami.<br />
5) Nakreslete schéma, pracovní charakteristiku a popište činnost precizního omezovače<br />
s operačním zesilovačem, s diodou a předpětím.<br />
6) Nakreslete a vysvětlete zapojení a časové průběhy obvodových veličin sériového<br />
usměrňovače (detektoru) s RC zátěží jako měniče signálu.<br />
7) Vysvětlete použití sériového usměrňovače ve funkci demodulátoru AM signálu.<br />
8) Nakreslete a vysvětlete zapojení a časové průběhy obvodových veličin paralelního<br />
usměrňovače (detektoru) s RC zátěží jako měniče signálu.<br />
9) Vysvětlete použití paralelního usměrňovače ve funkci upínacího obvodu k různé dané<br />
úrovni napětí. Nakreslete zapojení a časové průběhy u vst , u výst .<br />
10) Vysvětlete účel, použití a dělení analogových násobiček.<br />
11) Nakreslete a vysvětlete zapojení dvoukvadrantové násobičky.<br />
12) Vysvětlete účel a dělení modulátorů AM.<br />
13) Nakreslete a vysvětlete zapojení kolektorového AM modulátoru.<br />
14) Nakreslete a vysvětlete zapojení diodového kruhového AM modulátoru.<br />
15) Nakreslete a vysvětlete blokové schéma měniče kmitočtu.<br />
16) Nakreslete a vysvětlete blokové schéma aditivního směšovače.<br />
17) Nakreslete a vysvětlete schéma diodového aditivního směšovače.<br />
18) Vysvětlete princip a vlastnosti multiplikativního směšování. Diskutujte možná zapojení.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 127<br />
13 Generátory signálů<br />
Cíle kapitoly: Seznámit studenty s generátory harmonických signálů, s oscilátory RC a<br />
LC, dvoubodovými a tříbodovými, s oscilátory řízenými krystaly, se splněním<br />
oscilačních podmínek v daném obvodě a různým nasazením kmitů.<br />
13.1 Základní pojmy a klasifikace generátorů<br />
Generátorem se nazývá zařízení, které je zdrojem elektrických signálů, tj. mění energii<br />
z napájecího zdroje (zpravidla stejnosměrného) na energii vyráběných kmitů. Generátory patří<br />
mezi autonomní <strong>obvody</strong>, které nejsou buzeny z vnějších zdrojů (signálů), obsahují však<br />
vnitřní zdroje energie, na jejichž úkor mohou vytvářet časově proměnné elektrické signály.<br />
Generátory elektrických signálů rozdělujeme podle nejrůznějších hledisek, zejména<br />
však podle druhu vyráběných signálů, a to na:<br />
• generátory neperiodických signálů (jednorázových),<br />
• generátory periodických signálů<br />
o neharmonických = klopné <strong>obvody</strong> (multivibrátory),<br />
o harmonických = oscilátory<br />
• oscilátory LC (pro oblast 10 kHz – 100 MHz),<br />
• dvoubodové,<br />
• zpětnovazební,<br />
• tříbodové,<br />
• oscilátory RC (pro oblast do 1 MHz).<br />
13.2 Dvoubodové oscilátory LC<br />
Na Obr. 13.1 je paralelní rezonanční, kde připojujeme předem nabitý kapacitor a obvod<br />
se rozkmitá vlastními kmity. Ztráty v obvodě jsou modelovány rezistorem s vodivostí G. Její<br />
hodnota určuje činitel tlumení (δ). Ten pak charakter volných kmitů. Při δ > 0 (což je běžné u<br />
samotného reálného obvodu RLC) v obvodu nějakou dobu trvají tlumené kmity. Pro δ = 0 je<br />
obvod beze ztrátový a je schopen kmitat harmonickými kmity o konstantní amplitudě. Pro δ <<br />
0 dokonce amplituda kmitů roste.<br />
1 2<br />
U DC<br />
+<br />
-<br />
C<br />
L<br />
G<br />
u(t)<br />
Obr. 13.1: Přeměna rezonančního obvodu v oscilátor.
128 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Dvoubodové oscilátory se také nazývají oscilátory se záporným diferenciálním<br />
odporem, neboť jejich činnost je založena na odtlumení kmitavého obvodu RLC (Obr. 13.2),<br />
tj. na kompenzaci jeho ztrát na jeho ekvivalentním činném odporu (+R P ) pomocí nelineárního<br />
rezistoru (-R N ), který vykazuje v určité části jeho základní A-V charakteristiky zápornou<br />
hodnotu diferenciálního odporu(Obr. 13.2b). Může být prvek s charakteristikou typu N (např.<br />
tunelová dioda) nebo typu S (lavinová, čtyřvrstvá dioda).<br />
L C R P<br />
R N<br />
U out<br />
i<br />
Q<br />
Oblast “-R N “<br />
u<br />
a) b)<br />
Obr. 13.2: Oscilátory se záporným diferenciálním odporem.<br />
Oscilátor budeme řešit kvazilineární metodou [ 1 ]. Nelineární rezistor nahradíme<br />
modifikovanou vodivostí pro 1. harmonickou a obvod řešíme jako lineární, přičemž bereme<br />
do úvahy, že tato modifikovaná vodivost je závislá na amplitudě harmonického napěti G 1 (U 1 )<br />
I<br />
G = ( )<br />
( 13.1 )<br />
d 1<br />
1<br />
G1<br />
= G1<br />
U1<br />
U<br />
d1<br />
Kvazilineární metodu si můžeme dovolit a tím zjednodušit řešení, protože obvod je vysoce<br />
selektivní a převládá zde 1. harmonická. Grafické řešení je na Obr. 13.3a, sčítáme G 1<br />
s tlumící vodivostí G P a dostáváme výslednou vodivost G, která je funkcí napětí U 1 . Pro<br />
rozkmitání musí platit<br />
G < 0 G1<br />
> G P<br />
. ( 13.2 )<br />
Obvod bude v ustáleném stavu kmitat harmonickými kmity s amplitudou U 1u , když<br />
G = 0 G1<br />
= G P<br />
( 13.3 )<br />
V tomto případě mluvíme o měkkém rozkmitání oscilátoru (Obr. 13.3a).<br />
G<br />
G P<br />
G (U 1 )<br />
U 1U<br />
G 1 (U 1 )<br />
G<br />
U 1N<br />
G (U 1 )<br />
U 1<br />
U 1S<br />
U 1<br />
a) b)<br />
Obr. 13.3: Měkké a tvrdé rozkmitání oscilátoru.<br />
Má-li modifikovaná vodivost průběh dle Obr. 13.3b, pro rozkmitání je potřebný určitý<br />
impuls. Amplituda skokem vzroste na jistou hodnotu. Bod U 1N je nestabilní bod, obvod se<br />
v něm nemůže udržet. Kdežto bod U 1S je obrazem harmonicky ustáleného stavu oscilací<br />
v obvodu. V tomto případě mluvíme o tvrdém rozkmitání oscilátoru (Obr. 13.3b). Typ<br />
nasazení oscilací závisí na průběhu A-V charakteristiky a pracovním bodě.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 129<br />
G<br />
U 1U<br />
G (U 1 )<br />
U 1<br />
V obou případech rozkmitání, bod<br />
řešení U 1 = U 1U vykazuje dynamickou<br />
stabilitu (Obr. 13.4). V tomto bodě je celková<br />
vodivost G = 0. Vzroste-li amplituda oscilací<br />
na U 1 > U 1U , objeví se tlumící vodivost G > 0,<br />
obvod se zatlumí a amplituda oscilací poklesne.<br />
V opačném případě při poklesu amplitudy pod<br />
U 1 > U 1U G>0 ↓ U 1<br />
U 1 < U 1U G
130 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
Vedle odtlumení rezonančního obvodu (kap.13.2) mohou oscilace v obvodu vzniknout<br />
zavedením kladné zpětné vazby (kap. 5.6), jestliže jsou splněny dvě oscilační podmínky<br />
(kap.5.2). Na tomto principu pracují zpětnovazební oscilátory (Obr. 13.6).<br />
Příkladem zpětnovazebních oscilátorů jsou oscilátory s induktivní vazbou (M) na<br />
Obr. 13.7. Rozlišovat je budeme podle toho, kde se nachází laděný obvod (v obvodu báze<br />
LOB, v obvodu kolektoru LOC) a kterou elektrodu mají pod<strong>obvody</strong> společnou (stejně jako u<br />
zesilovačů: SE, SC, SB). V některé literatuře najdete jejich názvy podle autorů (např.<br />
M-LOC-SE se nazývá Meissnerův oscilátor). Základem je laděný obvod (LO), který určuje i<br />
kmitočet oscilací (přibližně platí Thomsonův vztah. Splnění fázové podmínky je dosaženo<br />
vhodnou volbou konců vinutí transformátoru, podle toho zda zesilující část otáčí fázi či<br />
nikoliv. Amplitudová podmínka obecně říká kolik energie musí zesilující část do laděného<br />
obvodu dodat, aby byly kryty ztráty a odběr vyrobeného signálu. U konkrétního zapojení se<br />
určuje potřebná hodnota základního parametru tranzistoru (S, g m , y 21 ) resp. poloha pracovního<br />
bodu.<br />
M-LOB-SE<br />
M-LOC-SE<br />
M<br />
T<br />
M<br />
T<br />
L 2<br />
L 1<br />
C 1<br />
C 1<br />
L 1<br />
L 2<br />
a)<br />
M<br />
T<br />
M-LOC-SB<br />
b)<br />
L 2<br />
L 1<br />
C 1<br />
c)<br />
Obr. 13.7: Oscilátory s induktivní vazbou.<br />
Bližší rozbor si ukážeme na zapojení oscilátoru M-LOB-SE na Obr. 13.7a. Nejprve<br />
provedeme analýzu tohoto oscilátoru lineární metodou. Až v dalším přiblížení vezmeme<br />
v úvahu, že jde o obvod nelineární.<br />
Příklad 13.1 Oscilační podmínky u M-LOB-SE.<br />
Odvoďte oscilační podmínky oscilátoru M-LOB-SE na Obr. 13.7a. Tranzistor<br />
modelujte jednoduše jako VCCS jen se základním parametrem – strmostí. Ztráty<br />
v rezonančním obvodě modelujte rezistorem R, zapojeným do série s L..<br />
Z amplitudové podmínky nám vyjde potřebná souvislost mezi parametry tranzistoru,<br />
rezonančního obvodu a induktivní vazby. Výsledek se dá interpretovat tak, že kladná zpětná<br />
vazba přes tranzistor vnáší do rezonančního obvodu záporný odpor, který kompenzuje<br />
ztrátový odpor R.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 131<br />
Pro odvození amplitudy ustálených kmitů a rozběhu oscilátoru, nutno opět použít<br />
kvazilineární metodou. Tím se však budeme zabývat až v teorii obvodů [ 1 ]. Podíváme se<br />
jen na výsledek z praktického hlediska.<br />
Jedna z možností studia rozkmitání oscilátoru M-LOB-SE (Obr. 13.7a) je měnit<br />
induktivní vazbu, přesněji řečeno hodnotu vzájemné indukčnosti (M) a to přibližováním<br />
cívek. Obrazem měkkého rozkmitání je křivka na Obr. 13.8a, zvětšováním M amplituda<br />
oscilací monotónně narůstá až omezení daného saturací tranzistoru. Na Obr. 13.8b je tvrdé<br />
rozkmitání tohoto oscilátoru, který až při určité hodnotě M začne skokem kmitat. Při dalším<br />
zvětšování M amplituda oscilací narůstá obdobně jako v předchozím případě. Při zmenšování<br />
M oscilace vypadnou skokem, ale při menší hodnotě než naskočily.<br />
U U<br />
U U (M)<br />
U U<br />
U U (M)<br />
M<br />
M<br />
a) b)<br />
Obr. 13.8: Měkkého (a) a tvrdé (b) rozkmitání oscilátoru M-LOB-SE.<br />
13.4 Tříbodové oscilátory<br />
Tříbodové LC oscilátory (Obr. 13.9)mají svůj název podle propojení zesilovače<br />
(aktivního prvku) (A) a zpětnovazebního bloku (ZV) ve třech bodech.<br />
A<br />
3<br />
1 2<br />
ZV<br />
A<br />
1 3 2<br />
ZV<br />
3<br />
Obr. 13.9: Princip tříbodových LC oscilátorů<br />
Nejznámější jsou dva tříbodové oscilátory a to Hartleyův oscilátor na Obr. 13.10a, kde<br />
charakteristický je induktivní dělič (L 1 , L 2 ) a Colpittsův oscilátor na Obr. 13.10b, kde<br />
charakteristický je kapacitní dělič(C 1 , C 2 ). V obou případech, v prvním přiblížení, můžeme<br />
kmitočet oscilací určit z Thomsonova vzorce<br />
1<br />
ω<br />
o<br />
= , ( 13.4 )<br />
LC
132 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
1<br />
L 1<br />
3<br />
L 2<br />
2<br />
1<br />
C 1<br />
C 2<br />
3<br />
2<br />
C<br />
a) b)<br />
L<br />
Obr. 13.10: Tříbodové LC oscilátory.<br />
kde u Hartleyůva oscilátoru je výsledná indukčnost<br />
L = L 1<br />
+ L 2<br />
, ( 13.5 )<br />
a u Colpittsůva oscilátoru je výsledná kapacita<br />
C1C<br />
2<br />
C = . ( 13.6 )<br />
C1<br />
+ C2<br />
Z těchto dvou základních zapojení byla odvozena celá řada dalších LC oscilátorů. Jedna<br />
z modifikací je na Obr. 13.11. Původní Colpittsův oscilátor, včetně R Z a zemnění<br />
(Obr. 13.11a), je změnou polohy zátěže a zemnění modifikován na Pierceův oscilátor<br />
(Obr. 13.11b).<br />
R Z<br />
L<br />
C 1<br />
C 2<br />
R Z<br />
L<br />
C 1<br />
C 2<br />
a) b)<br />
Obr. 13.11:<br />
Modifikace oscilátoru změnou polohy zátěže a zemnění.<br />
Řada modifikací vznikla přidáním dalšího kapacitoru, který vytvořil nový laděný<br />
obvod. Na Obr. 13.12 do Colpittsova oscilátoru přidán další kapacitor (C3) a v obvodu báze<br />
vznikl sériový rezonanční obvod. Dostali jsme velmi stabilní Clappův oscilátor. Obdobně<br />
vznikla celá řada dalších zapojení oscilátorů.
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 133<br />
L<br />
C 1<br />
C 2<br />
R Z<br />
L<br />
C3<br />
C 1<br />
C 2<br />
a) b)<br />
Obr. 13.12: Modifikace oscilátoru přidáním dalšího C.<br />
13.5 Úplná zapojení oscilátorů LC<br />
Uvedená principiální zapojení oscilátorů je nutno doplnit napájecími <strong>obvody</strong> (pro<br />
zajištění pracovního bodu), tak aby funkce oscilací nebyla narušena. Přidáváme vazební<br />
kapacitory C V , blokovací kapacitory C 0 a popřípadě i VF tlumivky.<br />
Úplné zapojení Hartleyova oscilátoru, včetně doplňkových obvodů na Obr. 13.13. Pro<br />
nastavení klidového pracovního bodu a stabilizaci amplitudy kmitů je využit paralelní<br />
detektor vyráběného signálu tvořený diodou přechodu B-E tranzistoru. Blokovací kapacitor<br />
C 0 uzemňuje pro střídavý signál střed cívek, spojuje tento bod s emitorem tranzistoru.<br />
DC napájení<br />
+ U CDC<br />
L 1<br />
Detektor<br />
C, L 1 , L 2 C<br />
Oscilační obvod<br />
U out<br />
Blokovací C<br />
L 2<br />
R B<br />
C 0<br />
C B<br />
Obr. 13.13:<br />
Úplné zapojení Hartleyova oscilátoru.<br />
Úplné zapojení Colpittsova oscilátoru, včetně obvodů zajišťujících klidový pracovní<br />
bod je na Obr. 13.14. Pro stabilizaci tohoto bodu je v obvodu driftová proudová sériová<br />
záporná zpětná vazba (R E , C E ). VF tlumivka (RFC) zabraňuje, aby se vyráběný signál ztrácel<br />
v ss zdroji (paralelní ss napájení). Vazební kapacitor (C V ) připojuje laděný obvod k bázi<br />
tranzistoru a brání tomu, aby tudy do báze netekl stejnosměrný proud.
134 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
RFC<br />
R B1<br />
R E<br />
+U CDC<br />
U out<br />
VF tlumivka<br />
Oscilační obvod<br />
L, C 1 , C 2<br />
T<br />
L<br />
C 1<br />
C V<br />
C 2<br />
R E -C E<br />
driftová ZV<br />
R B2<br />
C E<br />
Vazební C<br />
Obr. 13.14:<br />
Úplné zapojení Colpittsova oscilátoru.<br />
13.6 Oscilátory řízené krystalem<br />
Krystal je výbrus z krystalu křemene nebo turmalínu ve tvaru čtyřhranné nebo kruhové<br />
destičky na jeho povrh jsou naneseny kovové elektrody s vývody (Obr. 13.15a). Umístěn<br />
bývá v hermeticky uzavřeném a vyčerpaném pouzdře a tak tvoří piezoelektrickou krystalovou<br />
jednotku (PKJ). Využívá se zde piezoelektrický jev. Kmitající elektrické pole vyvolává<br />
mechanické kmity a opačně. PKJ se navenek chová jako laděný obvod (Obr. 13.15b)<br />
s vysokým činitelem jakosti Q = 10 4 až 10 6 , stálostí kmitočtu ∆f/f = 10 -5 až 10 -9 a možnou<br />
zatížitelností P z = 10 -7 až 10 -2 W (čím nižší úroveň buzení, tím stabilnější kmity). PKJ jsou<br />
vyráběny pro kmitočty 1kHz až 160 MHz, pro vyšší kmitočty využijeme další harmonické.<br />
Každá PKJ má několik rezonančních kmitočtů (Obr. 13.15c), většinou se využívá sériová,<br />
kterou doporučí výrobce. Oscilační kmitočet závisí na rozměrech a řezu krystalu. Typické<br />
orientace řezu jsou: X, Z, AT, BT, DT, NT aj.<br />
R E<br />
X K (ω)<br />
X K<br />
ω S ω P<br />
L C 2<br />
ω S2<br />
ω<br />
C 1<br />
C L C<br />
a) b) c)<br />
charakter X<br />
Obr. 13.15: Piezoelektrická krystalová jednotka.<br />
a) značka, b) model, c) kmitočtová závislost reaktance.<br />
Kvalitní oscilátor řízený krystalem vnikne, když v některém uvedeném LC oscilátoru<br />
nahradíme laděný obvod (RLC) nebo jen cívku (L), piezoelektrickou krystalovou jednotku<br />
(PKJ). Z Colpittsova oscilátoru se společnou bází vzniklo zapojení X-CO-SB na Obr. 13.16,<br />
které je vhodné pro oblast vyšších kmitočtů. Aby <strong>obvody</strong> DC napájení a zajištění pracovního
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 135<br />
bodu netlumily PKJ, je zde vhodně zařazena VF tlumivka (RFC). Blokovací kapacitor C 0<br />
představuje zkrat pro VF střídavý signál (uzemňuje bázi).<br />
U out<br />
.<br />
T C 1<br />
X<br />
C 0<br />
R E<br />
C 2<br />
RFC<br />
R C<br />
R B2<br />
R B1<br />
+ U CDC<br />
Obr. 13.16:<br />
Oscilátor řízený krystalem X-CO-SB<br />
R B1<br />
R B2<br />
X<br />
+U CDC<br />
RFC<br />
U out<br />
T<br />
C 1<br />
C 2<br />
Velmi oblíbené zapojení Pierceova<br />
krystalem řízeného oscilátoru je na Obr.<br />
13.17. Je zde již popsané paralelní DC<br />
napájení přes VF tlumivku a driftová ZV (R E ,<br />
C E ). V literatuře najdeme celou řadu dalších<br />
zapojení, včetně i jiných aktivních prvků<br />
(např. hradla TTL). V praxi lze také<br />
s výhodou použít již připravený integrovaný<br />
obvod (např. MC 12060) a doplnit jej pouze<br />
externí PKJ.<br />
R E<br />
C E<br />
Obr. 13.17:<br />
Pierceův krystalem řízený oscilátor.<br />
13.7 Oscilátory RC<br />
U těchto oscilátorů je zpětnovazební obvod RC s přenosem β(ω). Používají se hlavně na<br />
nižších kmitočtech (do 1 MHz), kde potřebná velká indukčnost L je technologicky náročná a<br />
nedá se integrovat. Modulová charakteristika |β(ω)| je poměrně plochá a tak určujícím<br />
činitelem pro jednoznačnou oscilaci je zde dostatečně strmá fázová charakteristika ϕ(ω).<br />
Z hlediska principu je rozdělujeme do dvou skupin:<br />
• oscilátory s postupně posouvanou fází (mají jednu smyčku ZV),<br />
• oscilátory můstkové (mají dvě smyčky ZV).<br />
Principiální zapojení oscilátoru s příčkovým R článkem je na Obr. 13.18. Invertující<br />
zesilovač otáčí fázi (ϕ A = 180 o ), aby byla splněna fázová podmínka musí zpětnovazební<br />
dvojbran natáčet fázi stejně (ϕ A = 180 o ). Teoreticky by k tomu stačili dva RC články typu<br />
dolní či horní propusti. Aby zpětnovazební dvojbran měl dostatečně strmou fázovou
136 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
charakteristiku používáme alespoň tři RC články. Články nemusí být shodné, výhodné je aby<br />
jejich impedance postupně narůstaly a hodnoty jednotlivých součástek volíme progresivně<br />
(s koeficientem a). Progresivní horní propust RC 3. řádu může být použita v zapojení na<br />
Obr. 13.18. Při jednodušším návrhu však použijeme články shodné (a=1). Tehdy platí<br />
jednoduché návrhové vztahy<br />
1<br />
1<br />
ω<br />
osc<br />
= , β ( ω osc<br />
) = − , A = −29<br />
. ( 13.7 )<br />
RC 6<br />
29<br />
Aby se jednotlivé články neovlivňovaly můžeme je oddělit napěťovými sledovači. Pro tuto<br />
modifikaci a také progresivní alternativu najdeme návrhové vztahy v [ 2 ].<br />
C 1<br />
R 1<br />
C 2<br />
R 2<br />
C 3<br />
R 3<br />
- A<br />
R L<br />
U out<br />
Obr. 13.18:<br />
Oscilátor s příčkovým RC článkem typu HP.<br />
Na Obr. 13.19 je principiální zapojení oscilátoru s Wienovým článkem. Článek<br />
představuje pásmovou propust 2. řádu se strmým přechodem fázové charakteristiky nulou a ta<br />
určuje na jakém kmitočtu bude oscilátor kmitat. Modulová charakteristika je totiž plochá,<br />
s nevýrazným maximem. Aby byla splněna fázová podmínka musíme zde použít neinvertující<br />
zesilovač. Pro tento oscilátor platí následující návrhové vztahy:<br />
1<br />
ω<br />
osc<br />
= ,<br />
RC<br />
1<br />
β ( ω osc<br />
) = , A = 3 . ( 13.8 )<br />
3<br />
C 1 R 1<br />
+ A<br />
U out<br />
R L<br />
C 2<br />
R 2<br />
Obr. 13.19:<br />
Princip oscilátoru s Wienovým článkem RC.<br />
Na Obr. 13.20 je praktické zapojení oscilátoru s Wienovým článkem RC, s operačním<br />
zesilovačem a smyčkou řízení (stabilizace) amplitudy výstupního signálu, jehož činnost je<br />
vysvětlena na obrázku. Pro stabilizaci amplitudy se používají i jednodušší zapojení<br />
s nelineárními rezistory (žárovka, termistor aj.).
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 137<br />
Zesilovač<br />
Smyčka řízení výstupní amplitudy<br />
WČ<br />
Detektor výst. signálu<br />
FET = parametrický R<br />
řízený výst. napětím<br />
Vyhlazovací filtr<br />
Obr. 13.20:<br />
Praktické zapojení oscilátoru s Wienovým článkem RC.<br />
13.8 Elektronicky laditelné oscilátory<br />
Pro FM modulátory nebo jiné aplikace jsou konstruovány napětím přeladitelné<br />
oscilátory (VCO) a také řízené PKJ (VCXO), kde se pro elektronické ladění používají<br />
varikapy. Typický příklad je uveden na Obr. 13.21. Jedná se Clappův oscilátor v zapojení SE,<br />
kde v oscilačním obvodě je místo C 3 použit varikap. Jeho kapacita řízena modulačním<br />
napětím. Bližší popis viz. Obr. 13.21. Poznamenejme, že varikap se používá i v oscilátorech s<br />
PKJ (VCXO). Jiná možnost je, že místo cívky použijeme řízený syntetické<br />
Řídící (modulační)<br />
napětí o kmitočtu f m<br />
Varikap<br />
U m<br />
(f m<br />
)<br />
R B1<br />
R B2<br />
+U CDC<br />
U out<br />
C 0<br />
T<br />
L C 1<br />
V<br />
C 2<br />
Oscilační obvod<br />
L, C 1 , C 2 , V = C 3 Blokovací C<br />
induktor.<br />
Obr. 13.21:<br />
Blokovací C – zkrat pro f 0 nikoliv pro f m<br />
Napětím přeladitelný oscilátor.
138 FEKT Vysokého učení technického v Brně<br />
13.9 Kontrolní otázky z kapitoly 13<br />
1) Pojednejte o generátorech elektrických signálů, jejich účelu, dělení a různých metodách<br />
analýzy, které umožňují různý pohled na činnost těchto obvodů.<br />
2) Vysvětlete kmitání paralelního rezonančního obvodu a jeho přeměnu v oscilátor.<br />
3) Vysvětlete princip dvoubodových oscilátorů.<br />
4) Nakreslete a vysvětlete zapojení oscilátoru s tunelovou diodou.<br />
5) Na ilustrativních obrázcích vysvětlete tvrdé a měkké rozkmitání dvoubodových oscilátorů.<br />
6) Vysvětlete princip dynamické stability dvoubodových oscilátorů.<br />
7) Vysvětlete princip zpětnovazebních oscilátorů a diskutujte oscilační podmínky.<br />
8) Nakreslete principielní schémata tří různých oscilátorů s induktivní vazbou a vysvětlete<br />
jak jsou zde splněny oscilační podmínky.<br />
9) Nakreslete a vysvětlete úplné zapojení oscilátoru s induktivní vazbou, s BJT a laděným<br />
obvodem v bázi (M-LOB-SE).<br />
10) Na ilustrativních obrázcích vysvětlete tvrdé a měkké rozkmitání oscilátoru s induktivní<br />
vazbou.<br />
11) Nakreslete a vysvětlete principielní zapojení Hartleyova tříbodového oscilátoru.<br />
12) Nakreslete a vysvětlete principielní zapojení Colpittsova tříbodového oscilátoru.<br />
13) Nakreslete a vysvětlete principielní zapojení oscilátoru.<br />
14) Nakreslete a vysvětlete principielní zapojení Pierceova oscilátoru (modifikace<br />
Colpittsova, změnou zemnění a zátěže).<br />
15) Nakreslete a vysvětlete principielní zapojení a Clappova oscilátoru (modifikace<br />
Colpittsova, přidáním C).<br />
16) Nakreslete a vysvětlete úplné zapojení Colpittsova oscilátoru, včetně podobvodů<br />
zajišťujících nastavení pracovního bodu a činnost tranzistoru.<br />
17) Nakreslete a vysvětlete úplné zapojení Hartleyova oscilátoru, včetně podobvodů<br />
zajišťujících nastavení pracovního bodu a činnost tranzistoru.<br />
18) Nakreslete model a vysvětlete vlastnosti a použití piezoelektrické krystalové jednotky.<br />
19) Nakreslete a vysvětlete úplné zapojení Colpittsova oscilátoru s PKJ (X-CO-SB).<br />
20) Nakreslete a vysvětlete úplné zapojení Pierceova oscilátoru s PKJ.<br />
21) Vysvětlete princip, použití a dělení oscilátorů RC.<br />
22) Nakreslete principielní zapojení oscilátoru s progresivním RC příčkovým fázovacím<br />
článkem. Diskutujte splnění oscilačních podmínek. Uveďte vztah pro kmitočet oscilací a<br />
požadovanou hodnotu napěťového zesílení.<br />
23) Nakreslete principielní zapojení oscilátoru RC s Wienovým článkem. Diskutujte splnění<br />
oscilačních podmínek. Uveďte vztah pro kmitočet oscilací a požadovanou hodnotu<br />
napěťového zesílení.<br />
24) Nakreslete a vysvětlete úplné zapojení oscilátoru RC s Wienovým článkem, včetně<br />
podobvodů zajišťujících stabilitu amplitudy výstupního signálu.<br />
25) Vysvětlete princip a použití napětím přeladitelných oscilátorů. Nakreslete příklad zapojení<br />
takového oscilátoru (VCO).
Analogové elektronické <strong>obvody</strong> 139<br />
Seznam použité literatury<br />
[ 1 ] Pospíšil, J.- Dostál, T.: Teorie elektronických obvodů, Skripta FEI VUT v Brně<br />
VUTIUM, Brno, 2000.<br />
[ 2 ] Neumann, P.- Uhliř, J.: Elektronické <strong>obvody</strong> a funkční bloky. 1 a 2. díl. Vydavatelství<br />
ČVUT, Praha, 2001.<br />
[ 3 ] Chen W. K.: The circuits and filters hand book. Florida, CRC Press, 2000.<br />
[ 4 ] Smith, J.: Modern communication circuits. McGraw-Hill, New York, 1986.<br />
[ 5 ] Tietze, U.- Schenk, Ch.: Electronic circuits. Springer-Verlag, Berlin, 1991.<br />
[ 6 ] Hanus, S.: Elektronika, Skripta FEI VUT v Brně. Nakladatelství VUT, Brno, 1991.<br />
[ 7 ] Neumann, P.- Uhliř, J.: Elektronické <strong>obvody</strong>, Skripta FE ČVUT, ES ČVUT, Praha,<br />
1999.<br />
[ 8 ] Dostál, T.: Elektrické filtry. Skripta FEI VUT v Brně, MJ Servis, Brno, 2001.<br />
[ 9 ] Pospíšil, J.- Dostál, T.: Elektronické <strong>obvody</strong> a systémy I/ II. Skripta FE VUT v Brně,<br />
Ediční středisko VUT, Brno, 1991/1992.<br />
[ 10 ] Šebesta, V.-Biolek, D.: Systémy, procesy a signály I. Skripta FE VUT, Nakladatelství<br />
PC-DIR, Brno, 1994<br />
[ 11 ] Smékal, Z.- Šebesta, V.- Jan, J.: procesy a signály II. Skripta FE VUT, Nakladatelství<br />
PC-DIR, Brno, 1993<br />
[ 12 ] Valsa, J.- Dědek, L.- Čermák, P.: Teoretická elektrotechnika II. Skripta FE VUT,<br />
Ediční středisko VUT, Brno, 1991.<br />
[ 13 ] Desoer, CH.A.- Kuh, E.S.: Basic circuit theory. McGraw-Hill, Tokyo, 1969.<br />
[ 14 ] Millman, J.- HalkiaS, CH.C.: Integrated electronics - analog and digital circuits and<br />
systems. McGraw-Hill, Tokyo, 1972.<br />
[ 15 ] Kouřil, F.-Vrba, K.: Nonlinear and parametric circuits. John Wiley &sons, New York,<br />
1988.<br />
[ 16 ] Čajka, J.- Kvasil, J.: Teorie lineárních obvodů. SNTL/ALFA, Praha, 1979.<br />
[ 17 ] Stránský, J. A kol.: Polovodičová technika I / II. SNTL/ALFA, Praha, 1973/1975.<br />
[ 18 ] Trunkátová, J.: Elektronické prvky. Nakladatelství PC-DIR, Brno, 1993,<br />
[ 19 ] --------- : MicroSim PSpice A/D. Reference manual. MicroSim corp., Irvine, 1996.<br />
[ 20 ] Saal, R.: Handbuch zum filterenwurf. Eliters, Berlin, 1976.<br />
[ 21 ] Punčochář, J.: Operační zesilovače v elektronice. Nakladatelství BEN, Praha,