KYP0040 MATERJALITEADUSE ÃLDALUSED - tud.ttu.ee
KYP0040 MATERJALITEADUSE ÃLDALUSED - tud.ttu.ee
KYP0040 MATERJALITEADUSE ÃLDALUSED - tud.ttu.ee
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
S<strong>ee</strong>ga<br />
k = k v + kel<br />
.<br />
Metallidel on peamine ülekandemehhanism – vabade elektronide abil. S<strong>ee</strong>tõ<strong>ttu</strong> on nende k võrdeline<br />
erijuhtivusega σ ja temperatuuriga T:<br />
k = L ⋅ σ ⋅ T<br />
kus L on võrdne kõigile metallidele (Wiedemann – Franzi konstant).<br />
Metallide soojusjuhtivus ongi suurim, väiksem on s<strong>ee</strong> keraamilistel materjalidel ja v<strong>ee</strong>l väiksem<br />
polüm<strong>ee</strong>ridel.<br />
Termoisolatsiooniks kasutatavatel materjalidel peab olema võimalikult väike soojusjuhtivus.<br />
13.2 Magnetilised omadused<br />
13.2.1 Üldmõisted. Ferromagnetism ja ferrimagnetism<br />
Välist magnetvälja iseloomustab magnetvälja tugevus H. Silindrilise pooli poolt tekita<strong>tud</strong><br />
magnetvälja tugevus avaldub:<br />
n ⋅ I A<br />
H = ,<br />
l m<br />
Kus n – pooli k<strong>ee</strong>rdude arv;<br />
I – voolutugevus, A;<br />
L – pooli pikkus, m.<br />
Magnetvälja materjali s<strong>ee</strong>s iseloomustab magnetiline induktsioon ehk magnetvoo tihedus B:<br />
B = μ ⋅ H, T(tesla)<br />
kus μ – materjali magnetiline läbitavus (H/m).<br />
Tavaliselt kasutatakse suhtelist magnetilist läbitavust:<br />
μ<br />
μ r =<br />
μ0<br />
kus μ 0 on vaakumi magnetiline läbitavus.<br />
Sõltuvalt μ väärtusest jaotatakse materjalid kolmeks:<br />
1) ferromagn<strong>ee</strong>tikud (magnetmaterjalid)mille μ r >> 1<br />
2) paramagn<strong>ee</strong>tikud, mille μ r ≥ 1<br />
3) diamagn<strong>ee</strong>tikud, mille μ r ≤ 1<br />
Joonisel 13-3 on näida<strong>tud</strong> ferro-, para- ja diamagn<strong>ee</strong>tikute B sõltuvus H-st väikestel väljatugevustel.<br />
Vaatleme edasi ainult magnetmaterjale.<br />
Magnetmomentide tekkimine magnetmaterjalides on seo<strong>tud</strong> elektronide spinnidega.<br />
Ferromagn<strong>ee</strong>tikutes esinevad makroskoopilised osad – dom<strong>ee</strong>nid – mille piires on kõigi elektronide<br />
spinnid orient<strong>ee</strong>ri<strong>tud</strong> parall<strong>ee</strong>lselt (joon 13-4). Üksikud dom<strong>ee</strong>nid on orient<strong>ee</strong>ri<strong>tud</strong> juhuslikult,<br />
mistõ<strong>ttu</strong> materjalil summaarne magnetmoment puudub.<br />
Magnetilise induktsiooni sõltuvust materjalis välise magnetvälja tugevusest B = f(H) nimetatakse<br />
magn<strong>ee</strong>timiskõveraks (joonised 13-5 ja 13-7). Magn<strong>ee</strong>timisel toimub kaks efekti:<br />
1) dom<strong>ee</strong>nide kasv (kasvavad n<strong>ee</strong>d dom<strong>ee</strong>nid, mille orientatsioon on lähedane välise magnetvälja<br />
suunale);<br />
2) dom<strong>ee</strong>nide magnetmomentide pöördumine välise välja suunda.<br />
Kui n<strong>ee</strong>d protsessid lõpevad, saavutatakse küllastus, millele vastab küllastusinduktsioon B s .<br />
66