Vybrané okruhy - Katedra vozidel a motorů - Technická univerzita v ...
Vybrané okruhy - Katedra vozidel a motorů - Technická univerzita v ...
Vybrané okruhy - Katedra vozidel a motorů - Technická univerzita v ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
TECHNICKÁ UNIVERZITA V LIBERCI<br />
→<br />
D + ∑ Fi = 0<br />
i<br />
Tedy pro příklad uvedený u Newtonova způsobu píšeme zde takto:<br />
→ → → → →<br />
⎛ ⎞<br />
0 = −⎜m.a<br />
⎟ + F+<br />
N + G+<br />
T<br />
⎝ ⎠<br />
POZN.: Pokud je zrychlení při rotaci, potom I.ε=.....nebo D= -I.ε<br />
POZN.: Pokud je rotace, je zde zrychlení odstředivé a to zpravidla rozkládáme do tečného a<br />
normálného směru, kde počítáme rovnice rovnováhy.<br />
POZN.: Těleso lze považovat za soustavu hmotných bodů. Úlohu se soustavou těles řešíme jejich<br />
postupným uvolňováním a pro ty píšeme ty jednotlivé rovnice, které opět doplníme, aby počet<br />
neznámých=počet rovnic. Pokud jsou tělesa spojena např. lanem, pak připíšeme rovnici síly v laně<br />
(např. S1=S2-obdobně jako u obr. s kmitající pružinou). Pokud je v soustavě pružina a uvažujeme-li<br />
její tlumení (tedy tlumič), potom doplníme rovnicí F = m.<br />
x+<br />
b.<br />
x+<br />
k.<br />
x<br />
KMITÁNÍ (str. 108):<br />
-volné-např. těleso vybudíme z rovnovážné polohy, uvolníme a nyní kmitá volně vlastní frekvencí<br />
(bez dalšího buzení). Pokud je tlumení (v praxi vždy), amplituda se snižuje, ale doba kmitu T(s) je<br />
stále stejná. Pokud tlumení není, amplituda i doba kmitu jsou stále stejné.<br />
-nucené-je zde buzení. Při frekvenci buzení blízké frekvenci vlastní (rezonance) se amplituda zvyšuje<br />
opět při stejné době kmitu.<br />
Obr. 85 Sériové zapojení pružin a jejich výpočet<br />
m. x<br />
.. = m.<br />
g − S3<br />
S1<br />
= k1.<br />
x1<br />
S2<br />
= k2.<br />
x2<br />
S3<br />
= k3.<br />
x3<br />
S1−<br />
S2<br />
= 0<br />
S2<br />
− S3<br />
= 0<br />
x = l1<br />
+ x1<br />
+ l2<br />
+ x2<br />
+ l3<br />
+ x3<br />
..<br />
.<br />
6.3.1 GEOMETRIE HMOT<br />
Geometrie hmot je definována veličinami jako hmotnost, statické momenty, momenty<br />
setrvačnosti a deviační momenty. O prvních dvou jsme se již zmiňovali.<br />
MOMENT SETRVAČNOSTI:<br />
I(kg/m 2 );I>0<br />
Lze si ho představit jako odpor, který je kladen proti zrychlení. Závisí na hmotnosti a jejím rozložení<br />
v prostoru. Obecně se vypočte jako I=m.r 2 (kg/m 2 2<br />
) resp. I = r dm , kde r je nejkratší vzdálenost od<br />
osy, ke které počítáme. Můžeme ho vyjádřit také pomocí poloměru setrvačnosti jako Io=m.i 2 . Moment<br />
setrvačnosti může být:<br />
∫<br />
m<br />
- 75 -